[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/2019\/12\/27\/fanck-hertz-versuch-wikipedia-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/2019\/12\/27\/fanck-hertz-versuch-wikipedia-wikipedia\/","headline":"Fanck-Hertz-Versuch – Wikipedia Wikipedia","name":"Fanck-Hertz-Versuch – Wikipedia Wikipedia","description":"Le tube d’une tentative de Franck Hertz dans le stage physique. C = cathode, g = calandre, a = enregistrement","datePublished":"2019-12-27","dateModified":"2019-12-27","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/4\/44\/FranckHertzHgTube.jpg\/220px-FranckHertzHgTube.jpg","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/4\/44\/FranckHertzHgTube.jpg\/220px-FranckHertzHgTube.jpg","height":"501","width":"220"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/2019\/12\/27\/fanck-hertz-versuch-wikipedia-wikipedia\/","wordCount":4947,"articleBody":" Le tube d’une tentative de Franck Hertz dans le stage physique. C = cathode, g = calandre, a = enregistrement Quand Tentative de Franck-Hertz Si l’avant-dernier lien d’une s\u00e9rie d’exp\u00e9riences de trois ans, avec laquelle James Franck et Gustav Hertz ont examin\u00e9 la quantit\u00e9 d’\u00e9nergie transf\u00e9r\u00e9e d’un \u00e9lectron \u00e0 un atome. Les r\u00e9sultats ont \u00e9t\u00e9 publi\u00e9s en 1914 et, bien que les deux exp\u00e9rimentateurs repr\u00e9sentent initialement une interpr\u00e9tation diff\u00e9rente, la premi\u00e8re preuve directe de niveaux d’\u00e9nergie discr\u00e8tes dans les atomes, comme ils ont \u00e9t\u00e9 th\u00e9oriquement contest\u00e9s en 1913 par Niels Bohr dans le postulat de Bohrsche. L’exp\u00e9rience a soutenu le mod\u00e8le atomique bohrien, qui a contribu\u00e9 de mani\u00e8re significative au d\u00e9veloppement de la physique quantique jusqu’\u00e0 le d\u00e9veloppement de la m\u00e9canique quantique en 1925. Franck et Hertz ont re\u00e7u le prix Nobel de physique pour cette exp\u00e9rience en 1925.   L’exp\u00e9rience mesure la quantit\u00e9 d’\u00e9nergie reste les \u00e9lectrons apr\u00e8s avoir travers\u00e9 un gaz des atomes de mercure dans lesquels ils sont acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s par un champ \u00e9lectrique. Les mesures montrent que les \u00e9lectrons ne sont \u00e9lastiques qu’avec les atomes apr\u00e8s une tension d’acc\u00e9l\u00e9ration inf\u00e9rieure \u00e0 4,9 V et ne transmet pratiquement aucune \u00e9nergie. Au-dessus de ce seuil, donnez l’atome de l’\u00e9nergie push 4,9 eV. Dans la derni\u00e8re tentative de leur s\u00e9rie de tests, Wiesen Franck et Hertz se r\u00e9f\u00e8rent ensuite au fait que les atomes qui avaient absorb\u00e9 cette \u00e9nergie envoient la lumi\u00e8re dont les photons ont l’\u00e9nergie 4.9 eV. Cela confirme \u00e9galement le deuxi\u00e8me postulat de forage dans l’exp\u00e9rience. Les tentatives montrent que la consommation d’\u00e9nergie et la livraison dans les atomes n’ont lieu que sous forme de packages d’\u00e9nergie discrets (quantum). La tentative de Franck Hertz est l’une des preuves les plus impressionnantes de la physique quantique et est relativement facile \u00e0 construire en m\u00eame temps. Il s’agit donc d’une d\u00e9monstration populaire et d’une tentative de stage dans la formation en physique.   Au d\u00e9but du 20e si\u00e8cle, les examens spectroscopiques (par exemple dans les gaz, les lignes d’\u00e9mission et d’absorption, en particulier les lignes de Fraunhofer bien connues et le ph\u00e9nom\u00e8ne de la fluorescence de r\u00e9sonance) et dans les surfaces m\u00e9talliques par l’effet photo, \u00e9taient connues pour \u00eatre le quantium de lumi\u00e8re dans certains ensembles d’\u00e9nergie. En 1913, Niels Bohr avait d\u00e9velopp\u00e9 le mod\u00e8le nucl\u00e9aire nomm\u00e9 d’apr\u00e8s l’id\u00e9e que les conditions \u00e9taient \u00e9galement disponibles dans l’atome \u00e0 certaines \u00e9nergies, les niveaux d’\u00e9nergie. Avec une hypoth\u00e8se suppl\u00e9mentaire des conditions qu’un \u00e9lectron peut prendre dans l’atome, le spectre de ligne \u00e0 long terme de l’hydrog\u00e8ne pourrait \u00eatre expliqu\u00e9. Les atomes donnent donc de l’\u00e9nergie ou de les absorber en changeant ou en absorbant ou en absorbant un quantum l\u00e9ger dans l’une des conditions possibles et, selon la physique quantique, la diff\u00e9rence d’\u00e9nergie des deux conditions est donn\u00e9e. En raison de la condition de fr\u00e9quence de forage, qui correspond \u00e0 la formule pour la lumi\u00e8re Light install\u00e9e par Albert Einstein en 1905, la longueur d’onde du quantum lumineux par le changement d’\u00e9nergie est effectu\u00e9e D ET {DisplayStyle Delta E} de l’atome:   D ET = | ET a– ET e| = H n = hc\u03bb{displayStyle delta e = | e _ {{e} | = hnu = {frac {hc} {lambda}}}}. . Dans elle En ne tirant pas l’\u00e9nergie d’une quantit\u00e9 l\u00e9g\u00e8re, mais par un choc d’\u00e9lectrons non \u00e9pu, la tentative de Franck Hertz a confirm\u00e9 le niveau d’\u00e9nergie discret de l’atome. Cependant, Franck et Hertz n’avaient pas effectu\u00e9 leurs tentatives pour v\u00e9rifier le mod\u00e8le de Bohrsche Atom, car ils n’\u00e9taient connues que fugitivement \u00e0 l’\u00e9poque. Avec leur \u00e9quipement, ils voulaient mesurer les gaz enroul\u00e9s avec leur appareil car, selon un enseignement g\u00e9n\u00e9ralis\u00e9, l’ionisation est la seule forme dans laquelle les atomes peuvent prendre de l’\u00e9nergie (en dehors de l’\u00e9nergie cin\u00e9tique de l’ensemble de l’atome), et parce que la th\u00e9orie des d\u00e9charges \u00e9lectriques de J.S. Envoyer aux gaz \u00e0 un anthomis\u00e9. [d’abord] \u00c0 la suite de la recombinaison du mercure avec un \u00e9lectron, ils ont vu l’origine de la lumi\u00e8re l\u00e9g\u00e8re, dont l’\u00e9nergie correspondait \u00e0 la perte d’\u00e9nergie des \u00e9lectrons de pouss\u00e9e, car l’\u00e9nergie d’ionisation est rel\u00e2ch\u00e9e. Il s’agissait \u00e9galement de l’interpr\u00e9tation g\u00e9n\u00e9ralement accept\u00e9e jusqu’\u00e0 ce que les postulats de Bohrschen soient pr\u00e9sent\u00e9s. Franck et Hertz ont confirm\u00e9 que 4,9 eV \u00e9tait l’\u00e9nergie d’ionisation, \u00e9galement en 1916, apr\u00e8s que le mod\u00e8le de l’atome bohrian avait largement pr\u00e9valu et que son exp\u00e9rience a \u00e9t\u00e9 g\u00e9n\u00e9ralement consid\u00e9r\u00e9e comme une confirmation directe des postulats de forage. La preuve exp\u00e9rimentale convaincante que le mercure n’est pas ionis\u00e9 \u00e0 une consommation \u00e9nerg\u00e9tique de 4,9 eV, mais uniquement \u00e0 11,4 eV, n’a \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9 qu’en 1917 par Davis et Geaucher [2] , et ce n’est qu’alors que Franck et Hertz ont accept\u00e9 l’interpr\u00e9tation (comme le montre l’introduction), qui s’\u00e9tait finalement av\u00e9r\u00e9 \u00eatre le bon. Table of ContentsArrangement exp\u00e9rimental [ Modifier | Modifier le texte source ]] Mise en \u0153uvre et observation [ Modifier | Modifier le texte source ]] R\u00e9solution am\u00e9lior\u00e9e avec la “loupe” \u00e9lectrique ” [ Modifier | Modifier le texte source ]] Autres garnitures de gaz [ Modifier | Modifier le texte source ]] Arrangement exp\u00e9rimental [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Circuit de principe (pas d’\u00e9chelle) Il y a un gaz dans un ballon en verre (principalement de la vapeur de mercure, mais aussi le n\u00e9on est courant) \u00e0 basse pression, g\u00e9n\u00e9ralement dans la plage de 10 \u00e0 20 mbar. \u00c0 une extr\u00e9mit\u00e9, il y a une cathode brillante K que \u00e0 travers la source d’alimentation DANS H est chauff\u00e9. La grille g La tension positive contr\u00f4lable se situe \u00e0 une distance CM DANS b (Dans la zone de certains v) sur un potentiel positif pour la cathode. L’\u00e9lectrode captive UN , sur lequel l’\u00e9lectricit\u00e9 est mesur\u00e9e, est situ\u00e9 directement derri\u00e8re la calandre et est sur un potentiel l\u00e9g\u00e8rement n\u00e9gatif par rapport \u00e0 celui-ci DANS g d’environ 1 V. Le but de cet arrangement est les \u00e9lectrons entre K et g Pour acc\u00e9l\u00e9rer et les laisser entrer en collision avec les atomes de mercure. Le contre-champ faible entre g et UN Excluez ensuite tous les \u00e9lectrons de la mesure de l’\u00e9lectricit\u00e9, qui, quand il arrive g n’ont pas une certaine \u00e9nergie minimale (m\u00e9thode de contrefa\u00e7on). Les \u00e9lectrons \u00e9mis par la cathode sont acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s et atteignent leur vitesse la plus \u00e9lev\u00e9e directement devant la calandre. Les \u00e9lectrons qui atterrissent sur le r\u00e9seau sont \u00e0 travers la source d’alimentation u b Transf\u00e9r\u00e9 \u00e0 la cathode. Les autres passent la calandre et sont du champ \u00e9lectrique faible entre la calandre et les \u00e9lections sup\u00e9rieures UN Frein\u00e9. Les \u00e9lectrons de faible \u00e9nergie ne peuvent pas surmonter le contre-champ et finalement se retrouver sur la grille. Seuls les \u00e9lectrons avec une \u00e9nergie suffisante se rencontrent UN Et sont mesur\u00e9s sur le chemin du retour \u00e0 l’aide d’un amp\u00e9r\u00e9m\u00e8tre sensible. Mise en \u0153uvre et observation [ Modifier | Modifier le texte source ]]   Franck-Hertz Tentative avec Mercure: 2 couches de lumi\u00e8re verte p\u00e2le sous la grille (dans l’image ci-dessus) avec une tension d’acc\u00e9l\u00e9ration de 10 V Si vous augmentez de DANS b = 0 D\u00e9marrage de la tension d’acc\u00e9l\u00e9ration sur la valeur de DANS g , commencez \u00e0 d\u00e9velopper les valeurs d’\u00e9lectricit\u00e9 mesur\u00e9es (zone (1) sur la figure). \u00c0 partir d’une certaine valeur de tension (2) d\u00e9pend du remplissage de gaz), atteint une valeur minimale puis augmente \u00e0 nouveau (3). Par exemple, avec la double valeur de la tension, dans laquelle l’\u00e9lectricit\u00e9 coule pour la premi\u00e8re fois, il tombe \u00e0 nouveau (4) puis remonte \u00e0 nouveau. Ceci est r\u00e9p\u00e9t\u00e9 \u00e0 plusieurs reprises p\u00e9riodiquement, le courant augmente \u00e0 une valeur plus \u00e9lev\u00e9e \u00e0 chaque fois. (Contrairement \u00e0 de nombreuses repr\u00e9sentations simplifi\u00e9es, les distances entre les maxima ou les minima ne sont pas enti\u00e8rement constantes (voir ci-dessous). [3] Lorsque vous essayez avec le n\u00e9on, lorsque vous atteignez le premier minimum, vous pouvez voir une couche brillante devant la grille, qui se d\u00e9place vers la cathode avec une tension suppl\u00e9mentaire. Une autre couche brillante est cr\u00e9\u00e9e pour chaque nouveau minimum. Cela ne peut pas \u00eatre observ\u00e9 avec le mercure car le rayonnement r\u00e9sultant est dans la zone UV. L’ensemble du courant \u00e0 travers le tube, c’est-\u00e0-dire le courant de cathode ou la somme de la grille et du courant de receveur, ne montre pas de tels changements p\u00e9riodiques, mais augmente proportionnellement \u00e0 l’augmentation de la tension DANS b 3\/2 sur (\u00e9quation Schottky), comme dans une diode de tube. Contrairement aux tubes \u00e0 vide, le courant ne sature pas \u00e0 haute tension, mais augmente soudainement \u00e0 partir d’une certaine tension d’allumage (avec du mercure ici environ 40 V) en raison du d\u00e9but de la d\u00e9charge de gaz. Afin d’\u00e9viter la destruction du tube, l’\u00e9lectricit\u00e9 est donc limit\u00e9e dans une r\u00e9sistance appropri\u00e9e en s\u00e9rie avec la cathode dans la structure de test. Avec de faibles tensions, l’\u00e9lectricit\u00e9 augmente avec la tension car le champ d’acc\u00e9l\u00e9ration devient plus fort et (comme dans chaque tube \u00e0 vide), plus d’\u00e9lectrons de la zone de charge de la pi\u00e8ce peuvent aspirer la cathode. Le gaspillage drastique du courant, lorsque la tension d\u00e9passe un seuil, montre que de nombreux \u00e9lectrons ont perdu de l’\u00e9nergie sur le chemin du gaz, afin qu’ils ne puissent plus passer \u00e0 travers la contrefa\u00e7on. Cela s’explique par le fait que les \u00e9lectrons, d\u00e8s qu’ils ont une certaine \u00e9nergie cin\u00e9tique (avec du mercure environ 4,9 eV, correspond \u00e0 la transition de 6 d’abord S 0 {displayStyle 6 ^ {1} S_ {0}} – pour le 6 3 P d’abord {displaystyle 6 ^ {3} p_ {1}} -Vel), en ce qui concerne la pouss\u00e9e avec un atome, peut remettre ces \u00e9nergies, c’est-\u00e0-dire tomber non \u00e9lastique. Avec une \u00e9nergie plus faible, l’atome (dans son ensemble) ne peut faire des bosses \u00e9lastiques qu’avec l’\u00e9lectron, dans lequel pratiquement aucune \u00e9nergie n’est transmise en raison de la grande diff\u00e9rence de masse. Dans le cas d’un choc non \u00e9pu, l’atome est stimul\u00e9, c’est-\u00e0-dire c’est-\u00e0-dire que l’\u00e9nergie transmise n’appara\u00eet pas comme son \u00e9nergie de mise au point. Dans le mod\u00e8le atomique de forage, l’\u00e9nergie est transf\u00e9r\u00e9e sur un \u00e9lectron \u00e0 manche unique en le soulevant \u00e0 un niveau d’\u00e9nergie plus \u00e9lev\u00e9. \u00c9tant donn\u00e9 que cette condition est instable, l’\u00e9lectron tombe peu de temps apr\u00e8s sous l’\u00e9mission d’un quantum l\u00e9ger (taille dix – 8 s {displayStyle 10 ^ {- 8} {texte {s}}} ) Retour \u00e0 l’\u00e9tat pr\u00e9c\u00e9dent. Si l’\u00e9lectron a un peu plus de 4,9 EV d’\u00e9nergie cin\u00e9tique avant le choc in\u00e9lastique, il n’aura plus suffisamment d’\u00e9nergie pour surmonter le contre-champ de freinage. Au minimum, cependant, l’\u00e9lectricit\u00e9 mesur\u00e9e ne tombe pas \u00e0 z\u00e9ro, car seule une partie des \u00e9lectrons s’effondre avec les atomes. Il y a toujours des \u00e9lectrons qui (peu de temps avant la calandre) atteignent l’\u00e9nergie n\u00e9cessaire, mais en raison du court chemin vers la calandre ne trouve plus de partenaire de choc. De plus, le rayonnement UV \u00e9mis par les atomes excit\u00e9s peut lib\u00e9rer des \u00e9lectrons \u00e0 divers points du tube par effet photo, qui sont attir\u00e9s par l’\u00e9lectrode d’enregistrement et contribuent \u00e0 l’\u00e9lectricit\u00e9 mesur\u00e9e. Dans leur interpr\u00e9tation originale, cependant, Franck et Hertz ont suppos\u00e9 \u00e0 tort qu’\u00e0 4,9 eV, l’atome de mercure \u00e9tait ionis\u00e9 et que cette valeur minimale du courant est bas\u00e9e sur les ions (positifs) qui randonnent maintenant \u00e0 la cathode. La pr\u00e9sentation des conditions anim\u00e9es dans les atomes neutres introduits par Bohr leur \u00e9tait encore \u00e9trang\u00e8re. Lorsque la tension d’acc\u00e9l\u00e9ration augmente davantage, la zone, o\u00f9 les \u00e9lectrons ont gagn\u00e9 l’\u00e9nergie cin\u00e9tique n\u00e9cessaire pour la premi\u00e8re fois, se d\u00e9placent \u00e9troitement vers la cathode. Par cons\u00e9quent, les \u00e9lectrons sont \u00e0 nouveau acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s un peu apr\u00e8s leur perte d’\u00e9nergie, de sorte que le nombre d’\u00e9lectrons qui surmontent la tension de freinage augmente \u00e0 nouveau (3). Cela s’applique jusqu’\u00e0 ce que la tension d’acc\u00e9l\u00e9ration soit si grande que les \u00e9lectrons peuvent absorber 4,9 eV apr\u00e8s le premier choc non \u00e9lastique et perfonce in\u00e9lastique une deuxi\u00e8me fois (4). Ensuite, il y a deux zones d’atomes de mercure sugg\u00e9r\u00e9s, \u00e0 mi-chemin de la calandre et un devant lui. La lumi\u00e8re \u00e9mise par les atomes de mercure (l’\u00e9nergie quantique 4,9 eV) avec une longueur d’onde d’environ 253 nm est dans la zone ultraviolette et donc non visible. Cependant, il existe d’autres niveaux \u00e0 8 eV, qui, apr\u00e8s la suggestion, passent initialement dans le niveau de 4,9 eV et remettent une quantit\u00e9 verte visible. Les zones brillantes s\u00e9par\u00e9es peuvent \u00eatre observ\u00e9es avec une garniture au n\u00e9on si la tension d’acc\u00e9l\u00e9ration est suffisante plusieurs fois pour \u00e9lever un \u00e9lectron du niveau 2p enti\u00e8rement occup\u00e9 \u00e0 l’un des niveaux 3P sup\u00e9rieurs entre 18,4 eV et 19,0 eV. Parce que le ne-atome, qui est vivant de cette mani\u00e8re, perd initialement son \u00e9nergie de suggestion dans une petite \u00e9tape vers le niveau 3S, ce qui am\u00e8ne environ 2,5 eV plus profond\u00e9ment, c’est pourquoi une lumi\u00e8re visible jaune orange est cr\u00e9\u00e9e. Une interpr\u00e9tation plus pr\u00e9cise de l’exp\u00e9rience, qui n’a \u00e9t\u00e9 publi\u00e9e qu’\u00e0 la fin du 20e si\u00e8cle, prend en compte les effets des charges de la pi\u00e8ce et plus le fait que les \u00e9lectrons ne forment pas un faisceau dirig\u00e9, mais sont d\u00e9vi\u00e9s dans toutes les directions (\u00e9galement \u00e0 l’arri\u00e8re) en raison des nombreuses bosses \u00e9lastiques. Pour une explication compl\u00e8te, diff\u00e9rents niveaux avec leurs diff\u00e9rentes suggestions d’excitation doivent \u00e9galement \u00eatre pris en compte. Par exemple, cela signifie que ni n\u00e9on ni mercure n’est observ\u00e9 le niveau d’excitation le plus bas, mais plus \u00e9lev\u00e9. [4] [5] R\u00e9solution am\u00e9lior\u00e9e avec la “loupe” \u00e9lectrique ” [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Diagramme de circuit pour une r\u00e9solution de niveau am\u00e9lior\u00e9e Dans le circuit simple du chapitre pr\u00e9c\u00e9dent, l’acc\u00e9l\u00e9ration et la voie de r\u00e9action des \u00e9lectrons s’effondrent. En introduisant une deuxi\u00e8me r\u00e9seau, il est possible de s\u00e9parer les deux zones et de d\u00e9montrer \u00e9galement des niveaux d’\u00e9nergie plus \u00e9lev\u00e9s avec une r\u00e9solution \u00e9nerg\u00e9tique plus \u00e9lev\u00e9e. Pour ce faire, vous choisissez la distance entre la cathode et la grille 1 tr\u00e8s petite, afin que les \u00e9lectrons puissent \u00e0 peine effectuer des bosses non \u00e9lastiques avec des atomes de gaz pendant G1 (environ 10 V) Presque acc\u00e9l\u00e9r\u00e9 \u00e0 l’\u00e9nergie n\u00e9cessaire aux niveaux plus \u00e9lev\u00e9s. Entre les grilles 1 et la grille 2, elles sont acc\u00e9l\u00e9r\u00e9es \u00e0 une distance beaucoup plus grande par une tension \u0394U significativement inf\u00e9rieure (la taille de 0,1 V), ce qui n’augmente progressivement leur vitesse. Comme dans l’appareil d’origine (ci-dessus), les bosses non \u00e9lastiques des \u00e9lectrons sont d\u00e9montr\u00e9es par le fait qu’ils ne peuvent pas surmonter la contre-tension suivante entre la grille 2 et la plaque A. L’onde d’\u00e9nergie pour un choc in\u00e9lastique peut donc \u00eatre observ\u00e9e beaucoup plus pr\u00e9cis\u00e9ment. Autres garnitures de gaz [ Modifier | Modifier le texte source ]] Afin d’\u00e9viter l’utilisation du mercure toxique et pour des raisons didactiques, l’exp\u00e9rience est r\u00e9alis\u00e9e en particulier dans les stages scolaires avec le n\u00e9on \u00e0 gaz. Ici, les \u00e9nergies de suggestion sont plus \u00e9lev\u00e9es, elles se situent entre 18,4 eV et 19,0 eV – les \u00e9missions de lumi\u00e8re de cette \u00e9nergie ne seraient pas dans la zone visible. Cependant, l’excavation des atomes de n\u00e9on excit\u00e9s se produit \u00e9galement via des \u00e9tats interm\u00e9diaires avec des \u00e9nergies entre 16,6 eV et 16,9 eV. Par cons\u00e9quent, des photons sont \u00e9galement cr\u00e9\u00e9s dans le secteur de l’\u00e9nergie de 2 eV, ce qui conduit \u00e0 une \u00e9mission de lumi\u00e8re orange rouge. [6] Si la tension correspond \u00e0 un multiple de la tension d’excitation, un nombre correspondant de zones couch\u00e9es situ\u00e9es les unes \u00e0 c\u00f4t\u00e9 des autres est visible dans le tube. Tentative de Franck-Hertz avec n\u00e9on: trois couches de lumi\u00e8re entre les barres Tentative de Franck-Hertz avec n\u00e9on: oscillogramme du flux de courant vers la mangeoire \u2191  J. Franck et G. Hertz: Sur les affrontements entre les \u00e9lectrons et les mol\u00e9cules de la vapeur de mercure et la tension d’ionisation . Dans: Hung dtsch. Phys. Ges.  Groupe  16 , 1914, S.  457\u2013467 , est ce que je: 10.1002 \/ phbl.19670230702 .  (Extraits en ligne Sur Leifi-Physics)  \u2191  Bergen Davis et F. S. Geaucher: Ionisation et excitation du rayonnement par impact \u00e9lectronique dans la vapeur de mercure et l’hydrog\u00e8ne , Dans: Phys. R\u00e9v. Bd. 10 (1917), S. 101\u2013115  \u2191  G. Kidney, K. Sengstock, V. Baev; Nouvelles fonctionnalit\u00e9s de l’exp\u00e9rience Franck-Hertz . Dans: Amer. J. Phys.  Non.  74 , 2006, S.  423\u2013428 , est ce que je: 10.1119 \/ 1,2174033 ( Uni-Jena.de [PDF; consult\u00e9 le 30 octobre 2020]).   \u2191  R. E. Robson, B. Li und R.D. White: Structures spatialement p\u00e9riodiques des essaims d’\u00e9lectrons et de l’exp\u00e9rience Franck-Hertz . Dans: J. Phys. Chauve souris. Mol. Opter. Ch\u00e8que . 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