[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/amondulant-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/amondulant-wikipedia\/","headline":"Amondulant – Wikipedia","name":"Amondulant – Wikipedia","description":"Le titre de cet article est ambigu. Voir oscillographie \u00e0 l’\u00e9crivain mesurant. 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Voir oscillographie \u00e0 l’\u00e9crivain mesurant. Cet article ou section suivante n’est pas suffisamment \u00e9quip\u00e9 de supports (par exemple, avis individuels). Des informations sans preuves suffisantes pourraient bient\u00f4t \u00eatre supprim\u00e9es. Veuillez aider Wikipedia en recherchant les informations et Ins\u00e9rer de bonnes preuves. Ondulatrices (Anglais: onduler = Se d\u00e9placer vous-m\u00eame, d\u00e9placer la forme de l’arbre) et Wiggler ( faire bouger = secou\u00e9) sont des dispositifs techniques pour produire un rayonnement synchrotron. Vous serez sous le terme g\u00e9n\u00e9rique Dispositifs d’insertion utilis\u00e9 dans les acc\u00e9l\u00e9rateurs d’\u00e9lectrons \u00e0 haute \u00e9nergie.  Si une particule charg\u00e9e \u00e9lectriquement est distraite par un champ magn\u00e9tique, cela signifie physiquement qu’il subit une acc\u00e9l\u00e9ration \u00e0 travers la direction du vol. Une particule d\u00e9plac\u00e9e \u00e0 une vitesse presque l\u00e9g\u00e8re – un \u00e9lectron en pratique – lib\u00e8re le rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique, le rayonnement synchrotron. Le Wiggler et l’ondulateur sont des rang\u00e9es d’aimants de dipol qui se tiennent d’affil\u00e9e en alternant l’orientation nord-sud. En raison de la disposition magn\u00e9tique sp\u00e9ciale, une particule volant \u00e0 travers est forc\u00e9e d’un chemin en forme de sinus semblable \u00e0 un serpent. La particule lib\u00e8re ainsi le rayonnement synchrotron dans sa direction de vol moyenne. Les propri\u00e9t\u00e9s du rayonnement d\u00e9pendent fortement de la longueur des aimants individuels, de la r\u00e9sistance du champ magn\u00e9tique et de la vitesse, de la charge et de la masse de la particule. Il existe un certain nombre de types diff\u00e9rents pour Wiggler et des moinsdiants: Construction \u00e9lectromagn\u00e9tique, dans laquelle soit un joug de fer commun est enferm\u00e9 par diverses bobines conductrices normales (densit\u00e9 de flux magn\u00e9tique B = 2 tesla (t)) ou des bobines de puissance supraconductrices peuvent \u00eatre dispos\u00e9es de mani\u00e8re coquille ( B > 2 t \u00e0 environ 12 t) de sorte qu’ils forment le champ de dipolf alternant; Permanentmagnete ( B = 0,8\u20131,0 t); Aimants hybrides. Ici, les champs magn\u00e9tiques de plusieurs aimants permanents sont guid\u00e9s \u00e0 travers un joug m\u00e9tallique; Cela atteint une densit\u00e9 de flux plus \u00e9lev\u00e9e qu’avec des aimants permanents seuls. (( B > 2 t)  Sch\u00e9mas de sch\u00e9mas d’une ondulation Wiggler diff\u00e8re des sous-in -culeurs du type de rayonnement synchrotron: un Wiggler cr\u00e9e un spectre continu et une ondulation d’un spectre de ligne. Ceci est r\u00e9alis\u00e9 par diff\u00e9rents types. Dans le Wiggler, les particules sont tr\u00e8s fortement d\u00e9vi\u00e9es afin d’atteindre une \u00e9nergie de photons \u00e9lev\u00e9e. \u00c0 cette fin, des aimants plus forts sont utilis\u00e9s que dans les sous-in -culeurs; Les aimants du Wiggler sont g\u00e9n\u00e9ralement dispos\u00e9s sous forme de r\u00e9seau Halbach. De plus, la p\u00e9riode est l u{Displaystyle lambda _ {u}} La structure magn\u00e9tique (voir Schemaskizzze) dans les wigglers g\u00e9n\u00e9ralement plus grande que chez les sous-in-utilateurs. En raison de la d\u00e9flexion \u00e9lev\u00e9e, les clubs de rayonnement g\u00e9n\u00e9r\u00e9s ont un grand angle par rapport \u00e0 l’axe du Wiggler et ne se chevauchent donc pas. En cons\u00e9quence, les diff\u00e9rents clubs de rayonnement ne peuvent pas interf\u00e9rer entre eux et le spectre du rayonnement g\u00e9n\u00e9r\u00e9 est relativement large. Dans le cas de l’ondulateur, le chemin de fer Electron est choisi de sorte que tous les clubs de rayonnement interdirent. Ceci est r\u00e9alis\u00e9 par une petite d\u00e9viation du chemin de fer \u00e9lectronique. Cela conduit \u00e0 une \u00e9nergie photonique plus petite, mais aussi \u00e0 un spectre vif et \u00e0 une brillance plus \u00e9lev\u00e9e. L’angle d’ouverture du rayonnement g\u00e9n\u00e9r\u00e9 est \u00e9galement plus petit. L’intensit\u00e9 du rayonnement \u00e9mis au centre du faisceau de rayonnement g\u00e9n\u00e9r\u00e9 (c’est-\u00e0-dire sur l’axe optique) est proportionnelle au nombre d’\u00e9lectrons dans le paquet d’\u00e9lectrons \u00e9mettant (groupe) dans les deux types. De plus, cela d\u00e9pend du nombre de p\u00e9riodes de d\u00e9viation, par laquelle il existe une diff\u00e9rence significative entre Wiggler et l’ondulateur:Dans le cas de WigGLern, l’intensit\u00e9 sur l’axe optique est proportionnelle au nombre de p\u00e9riodes de d\u00e9viation, mais pour les sous-in-intimes du carr\u00e9 de ce nombre. Le sans dimension d\u00e9crit la transition de l’ondulateur \u00e0 la Wiggler Undulateur de Param\u00e8tre : K = eB\u03bbu2\u03c0mc,{DisplayStyle k = {frac {eblambda _ {u}} {2pi mc}}, {text {,}}} Voici C’est La charge \u00e9l\u00e9mentaire, B La force du champ magn\u00e9tique, l u{Displaystyle lambda _ {u}} dir undulateurperiode, m La masse \u00e9lectronique et c La vitesse de la lumi\u00e8re. La p\u00e9riode d’ondulateur est l’itin\u00e9raire selon lequel le champ magn\u00e9tique accepte \u00e0 nouveau sa valeur d’origine. K D\u00e9crit la force de la direction des \u00e9lectrons. Est 1″>On parle d’un Wiggler. La d\u00e9viation des \u00e9lectrons est relativement grande et les c\u00f4nes lumineux ne se chevauchent pas de mani\u00e8re constructive. (L’intensit\u00e9 n’est que proportionnelle au nombre de p\u00e9riodes d’ondulateur: je \u221d N {DisplayStyle ipropto n} ) Le r\u00e9sultat est qu’un spectre relativement large survient. Est applicable K \u2264 d’abord {DisplayStyle Kleq 1} , alors la d\u00e9viation est petite, les c\u00f4nes lumineux produisaient du chevauchement de mani\u00e8re constructive et on parle d’une ondulation. (L’intensit\u00e9 est alors proportionnelle au carr\u00e9 du nombre de p\u00e9riodes d’ondulateur: je \u221d N2{displaystyle ipropto n ^ {2}} ) La longueur d’onde du rayonnement \u00e9mis peut \u00eatre utilis\u00e9e avec le SO-appel\u00e9 \u00c9quation de l’ondulateur calculer: l = \u03bbu2\u03b32(1+K22+(\u03b8\u03b3)2), {displaystyle lambda = {frac {lambda _ {u}} {2Gamma ^ {2}}} Left (1+ {frac {k ^ {2}} {2}} + (theta gamma) ^ {2} \u00e0 droite),} Voici c = 11\u2212\u03b22{displayStyle gamma = {frac {1} {sqrt {1-beta ^ {2}}}}} L\u00e0 lorentzfaktor, l u{Displaystyle lambda _ {u}} dir undulateurperiode, K le param\u00e8tre d’ondulateur d\u00e9crit ci-dessus et e {displaystyle th\u00eata} L’angle mesur\u00e9 par le centre du club \u00e9mis. Malgr\u00e9 son nom, l’\u00e9quation s’applique \u00e0 la fois au Wiggler et \u00e0 l’ondulateur; K Fix\u00e9 lequel des deux est. L’expression pr\u00e9c\u00e9dente \u03bbu2\u03b32{DisplayStyle {frac {lambda _ {u}} {2Gamma ^ {2}}}} montre que le rayonnement \u00e0 ondes courtes par une contraction de Lorentz et l’effet Doppler (donc \u03b32{DisplayStyle Gamma ^ {2}} ) La p\u00e9riode d’ondulateur survient. Un e {displaystyle th\u00eata} Si vous reconnaissez que le rayonnement \u00e9mis au centre a la longueur d’onde la plus courte et l’augmente vers l’ext\u00e9rieur. Afin de cr\u00e9er la m\u00eame \u00e9nergie de photons dans une ondulation que dans un Wiggler, les packages d’\u00e9lectrons doivent \u00eatre acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s \u00e0 une \u00e9nergie plus \u00e9lev\u00e9e. Cet effort suppl\u00e9mentaire est accept\u00e9 car le rayonnement \u00e9mis a une brillance beaucoup plus \u00e9lev\u00e9e et un spectre plus \u00e9troit. Dans les sources de rayonnement synchrotron modernes de la troisi\u00e8me et de la quatri\u00e8me g\u00e9n\u00e9ration, seuls des sous-intiateurs sont utilis\u00e9s. La longueur d’une ondulation est g\u00e9n\u00e9ralement de quelques m\u00e8tres. Si vous \u00e9tendez la longueur \u00e0 plusieurs 10 m\u00e8tres ou m\u00eame \u00e0 plusieurs 100 m\u00e8tres, le rayonnement r\u00e9sultant sur la route d\u00e9sormais plus longue peut changer avec le package \u00e9lectronique et de cette mani\u00e8re, vous pouvez obtenir une microstructure sp\u00e9ciale dans le package. Si tel est le cas, on parle d’un laser \u00e0 \u00e9lectrons francs. [d’abord] L’intensit\u00e9 d’un FEL n’est pas seulement proportionnelle au carr\u00e9 du nombre de p\u00e9riodes d’ondulateur ( \u221d N 2{Disclisystyle propos\u00e9 n ^ {2}} ), mais \u00e9galement proportionnel au carr\u00e9 du nombre d’\u00e9lectrons contenus dans l’emballage ( \u221d n 2{Disclisystyle propos\u00e9 n ^ {2}} ). Cela augmente consid\u00e9rablement l’\u00e9clat et l’intensit\u00e9. \u2191  H. Motz: Ondulatrices et lasers d’\u00e9lectrons francs . Dans: Physique contemporaine . Groupe  20 , Non.  5 , 1. septembre 1979, ISSN 0010-7514 , S.  547\u2013568 , est ce que je: 10.1080 \/ 00107517908210921 (Anglais).    "},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/amondulant-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Amondulant – Wikipedia"}}]}]