Radiation Force – Wikipedia

Le Radiation

{displaystyle e}

after-content-x4

$E$ (Engl.: irradiance , ^[d’abord]densité de flux radiant ; aussi Densité d’écoulement de rayonnement , obsolète: Densité d’écoulement de rayonnement ) est le terme pour l’ensemble des performances de l’énergie électromagnétique entrante qui répond à une surface, en fonction de la taille de la zone.

La photométrique correspondant à la résistance au rayonnement est la force d’éclairage ET _dans, dans lequel les propriétés spéciales de la perception humaine circulent. Pour délimiter cela, le signe de formule est souvent également utilisé pour la résistance au rayonnement ET _C’estutilisé, l’index “e” indique que la résistance au rayonnement est un pur énergique , d. H. La taille de la mesure objective est. Dans le domaine du génie électrique, la résistance au rayonnement est souvent synonyme du intensité Utilisé, ce dernier, cependant, se réfère généralement aux vagues.

De façon similaire à la force de rayonnement, il y a le charisme spécifique qui provient d’une zone sortant Performance de rayonnement marqué par zone. Il ne doit pas être confondu avec le rayonnement (mesuré en jean ⁻²), qui décrit l’énergie accumulée par unité de surface en tant que taille intégrée.

La résistance au rayonnement est définie comme un flux de rayonnement

{displayStyle Mathrm {d} phi}

$mathrm {d} Phi$ Par zone irradiée

{displaystyle mathrm {d} a}

$mathrm{d} A$ : ^[d’abord]

{DisplayStyle e = {display {mathrm {d {d}} {mathrm {d}} = int \ {omga} lcos Varym {d {d {d

avec

La distribution des rayonnements plus générale, c’est-à-dire H. Pas nécessairement collimié, le rayonnement est donné par une densité de faisceau dépendante de la direction

{DisplayStyle l (theta, varphi)}

${displaystyle L(theta ,varphi )}$ (

{displaystyle thêta, varphi}

$theta,varphi$ : Coordonnées sphériques). Dans ce cas, la force de rayonnement est dans le sens de (

{displaystyle thêta _ {0}, varphi _ {0}}

${displaystyle theta _{0},varphi _{0}}$ ) défini comme

{DisplayStyle {begin {aligned} e & = = int limits _ {varphi = 0} ^ {2pi} int limits _ {theta = 0} {{theta, varphi); {Varphi); {0}); {Vec {e}} (theta, varphi); ; {Mathrm {Mathrm {d} varphi} \ & = inta, varphi);}, varphi _ _ {0}); {vec {e {theta, varphi); mathrm {d} oméga end {aligné}}

avec

Vecteurs unitaires ${displayStyle {vec {e}}}$
la relation ${Displayllllle mathrm {d} omga = sa, mathrm {d} theta, mathrm {d} varphi.}$

Il y a aussi défini:

le Radiation Scalar Strength (Engl.: irradiance scalaire ), qui prend en compte la densité du faisceau quelle que soit la direction:

{displayStyle {begin {aligned} e_ {0} & = int limites _ {Varphi = 0} ^ {2pi} int limites _ {Teta Mathrm {d} varphi} \ & = _ {omega} l (theeta, phi); Mathrm {d} omga fin

le Résistance au rayonnement vectoriel (Engl.: irradiance vectorielle ), qui représente une épaisseur de rayonnement net (avec direction):

{displayStyle {vec {e}} = (e_ {x}, e_ {y}, e_ {z}),}

Où les composants

{displayStyle e_ {x}, e_ {y}}

Équation de Gershun [ Modifier | Modifier le texte source ]]

Le Équation de Gershun (Selon Andre Aleksandrovich Gershun, 1903-1952), le scalaire et la résistance au rayonnement vectoriel sont liés au coefficient d’absorption

{displaystyle a}

$a$ :

{DisplayStyle nabla {vec {e}} = -a, e_ {0}.}

Étant donné que le coefficient de diffusion n’apparaît pas dans la relation, le coefficient d’absorption peut

{displaystyle a}

$a$ Dans toute distribution de rayonnement – quelle que soit la propagation – sont déterminées en déterminant les deux résistances à rayonnement:

{DisplayStyle leftrightarrow a = -, {frac {nabla {vec {e}}}} {e_ {0}}}}.}.

Le Résistance au rayonnement spectral

{displayStyle e_ {no} (no)}

$E_{nu }(nu )$ (Unité: W M ⁻²HZ ⁻¹) indique quelle performance de rayonnement à la fréquence

{displayStyle pas}

$nu$ De la moitié entière par unité de surface et par intervalle de fréquence unitaire sur le corps:

{displayStyle e_ {nu} (nu) = {frac {mathrm {d} e (nu)} {mathrm {d} nu}} = int limites _ _ _ _ hrm {d} omga.}

Avec la densité du faisceau spectral

{displayStyle l_ {no}.}

${displaystyle L_{nu }.}$

Il est également donné en fonction de la longueur d’onde: ^[2]

{displayStyle e_ {lambda} (lambda) = {frac {mathrm {d} e (lambda)} {mathrm {d} lambda}}}}}

^un)L’index “E” sert à délimiter les tailles photométriques. Il peut être laissé de côté.

Din Broché 22. Unités et termes pour les tailles physiques . Beuth Verlag, 1999, ISBN 3-410-14463-3
Erich Helbig: Fondamentaux de la technologie de mesure de la lumière . 2e édition, société d’édition académique Geest et Portig K.-G., Leipzig, 1977, DNB 770197817
Gershun, A. (1936/1939): Pôle Svetovoe (Anglais: Le champ lumineux ), Moskau 1936. Traduit par P. Moon et G. Timoshenko (1939) dans Journal of Mathematics and Physics, 18, 51–151

↑ ^un^b Electropedia, entrée 845-21-053 , de la Commission électrotechnique internationale (IEV) de la Commission internationale électrotechnique, consultée le 21 juillet 2021, multilingue
↑ Electropedia, entrée 845-21-056 , de la Commission électrotechnique internationale (IEV) de la Commission internationale électrotechnique, consultée le 21 juillet 2021, multilingue

[IEV053-1] un^b Electropedia, entrée 845-21-053 , de la Commission électrotechnique internationale (IEV) de la Commission internationale électrotechnique, consultée le 21 juillet 2021, multilingue

[IEV056-2] Electropedia, entrée 845-21-056 , de la Commission électrotechnique internationale (IEV) de la Commission internationale électrotechnique, consultée le 21 juillet 2021, multilingue

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Équation de Gershun [ Modifier | Modifier le texte source ]]

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