Diviseur de puissance – Wikipedia

Le Diviseur de puissance est un circuit parallèle en deux pôles électriques ou magnétiques passifs, à travers lesquels un courant électrique ou un débit magnétique est divisé en plusieurs sous-flux / flux.

Le diviseur de puissance pour le courant alternatif peut également être réalisé avec les transformateurs, puis ils sont appelés convertisseurs de puissance.

La règle de distribution de l’électricité est idéale pour le calcul simple des sous-flux. Cette règle ne s’applique que si toutes les branches auxquelles le courant global est divisé sont passives. Avec le courant direct, ce sont des résistances ohmiques. Dans le cas d’un courant alternatif, il y aurait également des condensateurs ( diviseur de puissance capacitif ) et la bobine ( diviseur de pouvoir inductif ) possible. Il n’y a que une résistance magnétique dans les circuits magnétiques. Dès que des composants actifs tels que des sources se produisent, le processus de courant du maillage doit être utilisé. La distribution de l’électricité est également utilisée lors du calcul d’un réseau à l’aide du processus de superposition.

Le Règle de distribution de puissance est le cas ^{[d’abord] [2]} :

${DisplayStyle {frac {text {part stream}} {text {totalité totale}} = {frac {text {résistance totale}} {texte {du courant partiel par résistance}}}}$

Ou exprimé avec des valeurs directrices:

${DisplayStyle {frac {text {partial}} {text {total total}} = {frac {text {text {du conducteur de courant partiel}} {text {total Guideline}}}$

avec

${DisplayStyle {text {conductor} = {frac {1} {texte {résistance}}}}$

Diviseur de puissance avec des résistances ohmiques

Généralisé n branches parallèles ( je = 1 … n ) pour l’électricité en branche k :

${displayStyle {frac {i_ {k}} {i}} = {frac {r} {r_ {k}}} = {frac {g_ {k}} {g}}}$

Avec la résistance globale

et le conducteur total

• Pour des circuits complexes

${DisplayStyle {frac {i_ {k}}} {i}} = {frac {z} {z_ {k}}} = {frac {y_ {k}}}}}}}}}$

Avec l’impédance globale

Et la danse totale de danse

• Pour les circuits magnétiques

${Displaystyle {frac {Phi _ {k}} {non -}} = {frac {r_ {m}} {r_ {m_ {k}}}}} = {frac {g_ {m_ {k}}}} {m}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}$

Avec la résistance globale

et le conducteur total

Les résistances de chaque branche doivent d’abord être résumées en résistance par branche afin de correspondre aux équations sous la forme indiquée ci-dessus. La résistance totale se réfère uniquement au circuit parallèle considéré, dans lequel le courant global est divisé. Toute résistance en série avant ou après le circuit parallèle n’est pas prise en compte. Dans le cas de circuits plus complexes avec plusieurs branches, la formule peut devoir être utilisée plusieurs fois afin d’obtenir le courant partiel.

Deux taux de miséricorde simples conviennent au contrôle brut des courants calculés avec cette règle. D’une part, chaque courant partiel est plus petit que le courant global, car il correspond à la somme de tous les sous-flux. D’un autre côté, les courants partiels dans les branches sont proportionnels à leurs résistances de branche. Cela signifie que la plus petite résistance de branche (plus grande), la plus grande (plus petite) du courant de pièce.

Dans certaines sources, la règle s’exprime quelque peu modifiée. Initialement, cette variante semble un peu plus difficile, mais elle est tout aussi facile avec le temps que la première variante. Il se lit comme suit:

${DisplayStyle {frac {text {partial}} {text {totalstrom}} = {frac {text {text {de la résistance partielle partielle partielle} {text {Ring Resistance of the Mesh}}} actuel$

Déroge de la règle pour un exemple simple [ Modifier | Modifier le texte source ]]

Selon les règles de Kirchhoff, le courant global est partagé

Sur les deux branches:

${displayStyle, i = i_ {1} + i_ {2}}$

Puisque la même tension tombe sur les deux résistances en parallèle, selon la loi de l’Ohm:

${displayStyle u = r_ {1} cdot i_ {1} = r_ {2} cdot i_ {2}}$

Si vous résolvez cette équation

sur

${displayStyle i_ {2} = {frac {r_ {1}} {r_ {2}}} cdot i_ {1}}$

et met le résultat

Un, suit:

${affichestyle i = i_ {1} cdot left (1+ {frac {r_ {1}} {r_ {2}}} droit) = i_ {1} cdot {frac {r_ {1} + r_ {2}} {r_ {2}}} = i_ {2}} {r_ {2}}} cdot {frac {(r_ {1} cdot r_ {2})} {(r_ {1} cdot r_ {2})}} = i_ {1} cdot {frac {r_ {1}} {r_ {1}$

Si vous avez divisé à travers

Et forme le réciproque des deux côtés, le même résultat entraîne le même résultat que pour la règle de distribution de l’électricité:

${displayStyle {frac {i_ {1}} {i}} = {frac {r} {r_ {1}}}}$

Et pour l’autre branche

${displayStyle {frac {i_ {2}} {i}} = {frac {r} {r_ {2}}}}$

Avec la résistance globale

${displayStyle r = r_ {1} parallèle r_ {2}}$

Le courant global et les valeurs de la résistance sont généralement connus.

Exemple avec plusieurs applications [ Modifier | Modifier le texte source ]]

Diviseur de puissance composé de trois branches avec une branche intérieure dans la branche inférieure

L’électricité est recherchée

. Pour ce faire, le courant devient le premier

calculé dans la branche inférieure. La règle de distribution actuelle se traduit par l’équation:

${displayStyle {frac {i_ {3}} {i}} = {frac {r_ {1} parallel r_ {2} parallel r_ {3}} {r_ {3}}}}$

avec

et

Le courant partiel

s’écoule du circuit parallèle

et

. En utilisant à nouveau la distribution de l’électricité, l’électricité passe à travers

selon

déterminé:

${displayStyle {frac {i_ {32}} {i_ {3}}} = {frac {r_ {32} parallèle r_ {33}} {r_ {32}}}}$

Si les deux équations sont multipliées ensemble, il y a une équation globale dans laquelle

dépend directement de i:

${displayStyle {frac {i_ {3}} {i}} cdot {frac {i_ {32}} {i_ {3}}}} = {frac {i_ {32}} {i}}} = {frac {r_ {1} paralle 3}}} cdot {frac {r_ {32} parallèle r_ {33}} {r_ {32}}}}$

Exemple de cercle magnétique [ Modifier | Modifier le texte source ]]

Rivière à débit magnétique à partir de deux branches

La règle est également utilisée dans les circuits magnétiques. Pour les sous-flux à travers

et

Les équations surviennent:

${DisplayStyle {frac {phi _ {2}} {phi}} = {frac {r_ {m_ {23}} {r_ {m_ {2}}}}}}$

Et pour l’autre branche

${DisplayStyle {frac {phi _ {3}} {phi}} = {frac {r_ {m_ {23}} {r_ {m_ {3}}}}}}$

Avec la résistance totale du circuit parallèle

${displayStyle r_ {m_ {23}} = r_ {m_ {2}} parallèle r_ {m_ {3}}}$

Des séparateurs d’électricité sont utilisés en particulier pour mesurer des courants élevés, ils sont ensuite appelés shunt, le dispositif de mesure formant l’un des chemins de puissance. Essentiellement, cependant, il mesure la tension en pente sur le chemin principal, car elle ne fait passer par un très petit courant partiel. Dans les multimètres, il existe des séparateurs d’électricité commutables pour la mesure de l’électricité dans différentes zones.

1. ↑ Rainer ou: Génie électrique pour les ingénieurs: bases . Carl Hanser, 2013, ISBN 978-3-446-43955-9, S. 378 ( Aperçu limité dans la recherche de livres Google).
2. ↑ Reiner Johannes Schütt: Fondations électrotechniques pour les ingénieurs industriels: générer, transférer, convertir et utiliser l’énergie électrique et les nouvelles électriques . Springs, 2013, IDBN 978-3-658-02763-6, S. 35 ( Aperçu limité dans la recherche de livres Google).