[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/chargement-conjugaison-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/chargement-conjugaison-wikipedia\/","headline":"Chargement conjugaison – Wikipedia","name":"Chargement conjugaison – Wikipedia","description":"before-content-x4 Le Conjugaison de chargement ou Parit\u00e9 C (pour l’anglais C Harge = Charge) remplace chaque particule dans des conditions","datePublished":"2021-04-11","dateModified":"2021-04-11","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/8a3348daa98275ffdd7f1f43fd4e169df4419260","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/8a3348daa98275ffdd7f1f43fd4e169df4419260","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/chargement-conjugaison-wikipedia\/","wordCount":4677,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Le Conjugaison de chargement ou Parit\u00e9 C (pour l’anglais C Harge = Charge) remplace chaque particule dans des conditions m\u00e9caniques quantiques avec son anti-particule. Il refl\u00e8te le signe de la charge et laisse la masse, l’impulsion, l’\u00e9nergie et la rotation de chaque particule inchang\u00e9e.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4L’\u00e9lectromagn\u00e9tique et la forte interaction sont invariantes sous la conjugaison de charge (C-invariant pour faire court), c’est-\u00e0-dire c’est-\u00e0-dire qu’en cas de dispersion ou de d\u00e9sint\u00e9gration, les conditions porteuses de charge se comportent comme les \u00e9tats d’origine. En revanche, la faible interaction est pas C-invariant (blessure de parit\u00e9): la proportion de l’\u00e9lectron, qui en cas d’interactions faibles dans un neutrino \u00e9lectronique et un DANS \u2212{D\u00e9plastyle w ^ {-}} -Boson peut \u00eatre remplac\u00e9 par la partie du positron en cas de conjugaison de charge, qui n’est pas pour le DANS {displayStyle in} -Bosons couples.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Le champ Dirac \u03a6 {displaystyle psi} Est sur le terrain en cas de conjugaison de charge \u03a6 c{displayStyle psi _ {c}} transform\u00e9 cela avec la charge inverse C’est {displaystyle e} Au potentiel \u00e9lectromagn\u00e9tique        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4UN 0, UN 1, UN 2, UN 3{displayStyle a_ {0}, a_ {1}, a_ {2}, a_ {3}} accoupl\u00e9. Si \u03a6 {displaystyle psi} L’\u00e9quation Dirac (sur le double index n {displaystyle n} doit \u00eatre ajout\u00e9) (\u03b3n( i\u2202n– C’est An) – m )\u03a6 = 0 {displayStyle {bigl (} gamma ^ {n}, (mathrm {i}, partiel _ {n} -ea_ {n}) – m {bigr)} psi = 0} rempli, alors le champ conjugu\u00e9 \u00e0 la charge devrait \u03a6 c{displayStyle psi _ {c}} l’\u00e9quation (\u03b3n( i\u2202n+ C’est An) – m )\u03c8c= 0 {displayStyle {bigl (} gamma ^ {n}, (mathrm {i}, partiel _ {n} + ea_ {n}) – m {bigr)} psi _ {c} = 0} suffire. Conjugaison complexe des r\u00e9sultats de la premi\u00e8re \u00e9quation (\u03b3n\u2217( – i\u2202n– C’est An) – m )\u03c8\u2217= 0  . {displayStyle {bigl (} gamma ^ {n, *}, (- mathrm {i}, partiel _ {n} -ea_ {n}) – m {bigr)} psi ^ {*} = 0.} Alors \u00e7a se r\u00e9alise \u03a6 c= B \u03a6 \u2217{DisplayStyle psi _ {c} = bpsi ^ {*}}} L’\u00e9quation conjugu\u00e9e \u00e0 la charge lorsque B {displaystyle b} Une matrice est pour laquelle: – \u03b3n\u2217= B\u22121\u03b3nB {Displaystyle -gamma ^ {n, *} = b ^ {-1} gamma ^ {n} b} Une telle matrice est disponible pour chaque repr\u00e9sentation des matrices de Dirac, car toutes les repr\u00e9sentations irritiques de l’alg\u00e8bre Dirac sont \u00e9quivalentes, et et et – c n\u2217{Displaystyle -gamma ^ {n, *}} L’alg\u00e8bre Dirac repr\u00e9sente ainsi que c n. {DisplayStyle gamma ^ {n},.  vous \u00e9crivez \u03a6 \u2217= c 0T\u03c8\u00afT{displayStyle psi ^ {*} = gamma ^ {0, {text {t}}}, {overline {psi}} ^ {texte {t}}} , donc le champ conjugu\u00e9 \u00e0 charge a la forme \u03c8c= C \u03c8\u00afT{displayStyle psi _ {c} = c, {overline {psi}} ^ {texte {t}}} Avec la matrice de conjugaison de charge C = B \u03b30T. {displayStyle c = b, gamma ^ {0, {text {t}}},. \u00c0 cause de c n\u2020= c 0c nc 0{DisplayStyle gamma ^ {n, dagger} = gamma ^ {0} gamma ^ {n} gamma ^ {0}} remplit la matrice de conjugaison de charge – \u03b3nT= C\u22121\u03b3nC . {displaystyle -gamma ^ {n, {text {t}}} = c ^ {- 1} gamma ^ {n} c,. Dans la pr\u00e9sentation Dirac des matrices gamma, la matrice de conjugaison de charge peut \u00eatre C = i\u03b32\u03b30= (\u2212i\u03c32\u2212i\u03c32){displayStyle c = mathrm {i}, gamma ^ {2}, gamma ^ {0} = {begin {Pmatrix} & – Mathrm {i} sigma ^ {2} \\ – mathrm {i} sigma ^ {2} end {pmatrix}}} Pour qu’il soit r\u00e9el, antisym\u00e9trique et unitarien, – C = C \u22121= C T= C \u2020. {displayStyle -C = C ^ {- 1} = C ^ {texte {t}} = C ^ {Dagger},.  Pour une propre condition | \u03a6 \u27e9 {displayStyle | psi Hangle} Des C-op\u00e9rateurs dor\u00e9 C|\u03a6 \u27e9 = \u03b7C|\u03a6 \u27e9 {DisplayStyle {Mathcal {c}}, | psi Hangle = Eta _ {C}, | Psi Hangle} , o\u00f9 la particularit\u00e9 le C{displaystyle eta _ {c}} La soi-disant parit\u00e9 C de l’\u00e9tat de soi correspondante (dans le sens plus large des particules).\u00c9tant donn\u00e9 que l’op\u00e9rateur C est une involution (math\u00e9matiques) et donc (similaire \u00e0 l’op\u00e9rateur de parit\u00e9) laisse son propre \u00e9tat invariant, s’applique \u00e9galement C2|\u03a6 \u27e9 = \u03b7CC|\u03a6 \u27e9 = \u03b7C2|\u03a6 \u27e9 =!|\u03a6 \u27e9 {DisplayStyle {Mathcal {c}} ^ {2} | psi Rangle = Eta _ {C} {Mathcal {C}} | psi Rangle = Eta _ {C} ^ {2} | psi Rangle, {Overlooked {! {{=}}, | Psi rangle , de sorte que seules les valeurs propres le C= \u00b1 d’abord {displaystyle eta _ {c} = pm 1} sont autoris\u00e9s.En particulier, seuls les syst\u00e8mes neutres (charge \u00e9lectrique, \u00e9tranget\u00e9, num\u00e9ro de baryone, … = 0) peuvent \u00eatre les \u00c9tats-Unis de l’op\u00e9rateur de parit\u00e9 C. H. Les \u00e9tats anti-parties de photon et de particules li\u00e9s comme le pion neutre Pi 0{displayStyle pi ^ {0}} Ou le positronium.       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/chargement-conjugaison-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Chargement conjugaison – Wikipedia"}}]}]