[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/corps-noir-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/corps-noir-wikipedia\/","headline":"Corps noir – Wikipedia","name":"Corps noir – Wikipedia","description":"before-content-x4 UN Corps noir (aussi: Projecteurs noirs , Planckscher Spotlight , Corps noir id\u00e9al ) est une source de rayonnement","datePublished":"2022-07-12","dateModified":"2022-07-12","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/a\/a2\/Wiens_law.svg\/250px-Wiens_law.svg.png","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/a\/a2\/Wiens_law.svg\/250px-Wiens_law.svg.png","height":"208","width":"250"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/corps-noir-wikipedia\/","wordCount":8400,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4UN Corps noir (aussi: Projecteurs noirs , Planckscher Spotlight , Corps noir id\u00e9al ) est une source de rayonnement thermique id\u00e9alis\u00e9e. L’id\u00e9alisation est qu’un tel corps absorbe compl\u00e8tement tout le rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique de toute longueur d’onde, tandis que les corps r\u00e9els en lancent toujours une partie. Dans le m\u00eame temps, il envoie un rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique en tant que rayonnement thermique, l’intensit\u00e9 et la distribution spectrale dont sont ind\u00e9pendants de la nature plus approfondie du corps et de sa surface et ne d\u00e9pendent que de sa temp\u00e9rature.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Le rayonnement thermique du corps noir est plus fort dans chaque gamme de longueurs d’onde que celle de chaque corps r\u00e9el de la m\u00eame surface et de la m\u00eame temp\u00e9rature. elle va Black -body Radiation ou en raison de la r\u00e9alisation du corps noir \u00e0 travers une cavit\u00e9 aussi Rayonnement de la cavit\u00e9 appel\u00e9. Dans la litt\u00e9rature de la fin du 19e et du d\u00e9but du XXe si\u00e8cle, le nom est rayonnement noir trouver. Le corps noir sert de base \u00e0 des consid\u00e9rations th\u00e9oriques et comme r\u00e9f\u00e9rence pour les examens pratiques du rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique. Le terme “corps noir” a \u00e9t\u00e9 invent\u00e9 par Gustav Robert Kirchhoff en 1860. Distribution spectrale de l’intensit\u00e9 du rayonnement du corps noir Performances de rayonnement et \u00e9missions de longueur d’onde des radiateurs noirs \u00e0 certaines temp\u00e9ratures.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Un corps noir absorbe compl\u00e8tement le rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique, qui est \u00e9galement l\u00e9ger. Il ne laisse pas le rayonnement et ne refl\u00e8te ni ne disperse rien. En plus de la temp\u00e9rature du point z\u00e9ro absolu, le corps noir envoie un rayonnement thermique (ou un rayonnement thermique (ou Radiation thermique , Rayonnement noir ) rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique d\u00e9sign\u00e9. L’intensit\u00e9 et la distribution spectrale du rayonnement thermique ne d\u00e9pendent que de la temp\u00e9rature du corps noir, son mat\u00e9riau et ses propri\u00e9t\u00e9s de surface n’ont aucune influence. La densit\u00e9 du faisceau du rayonnement expos\u00e9 est la m\u00eame dans toutes les directions (radiateur Lambert). Le rayonnement d’un corps noir sert de comparaison lors de la description d’autres sources de rayonnement. Selon la loi de rayonnement de Kirchhoff, les actifs d’\u00e9mission pour le rayonnement thermique sont proportionnels \u00e0 sa capacit\u00e9 d’absorption pour chaque corps r\u00e9el pour chaque longueur d’onde et dans toutes les directions. \u00c9tant donn\u00e9 que le corps noir a la plus grande capacit\u00e9 d’absorption possible \u00e0 chaque longueur d’onde, cela s’applique \u00e9galement \u00e0 ses actifs d’\u00e9mission. Aucune longueur d’onde ni temp\u00e9rature, tout corps r\u00e9el peut envoyer plus de rayonnement thermique qu’un corps noir. L’intensit\u00e9 et la distribution de fr\u00e9quence du rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique \u00e9mis par un corps noir sont d\u00e9crites par la loi de rayonnement Planck (selon Max Planck). Avec l’augmentation de la temp\u00e9rature, le maximum de distribution de fr\u00e9quences se d\u00e9place vers des fr\u00e9quences plus \u00e9lev\u00e9es, c’est-\u00e0-dire vers des longueurs d’onde plus courtes (la loi de d\u00e9calage de Vienne). La loi Stefan Boltzmann d\u00e9crit toute l’\u00e9nergie \u00e9mise qui est proportionnelle \u00e0 la quatri\u00e8me puissance de la temp\u00e9rature absolue du corps noir. \u00c0 une temp\u00e9rature de 300 K, un corps noir \u00e9met une performance de rayonnement d’environ 460 w \/ m\u00b2. Pour la plage de longueurs d’onde qui correspond \u00e0 cette temp\u00e9rature, l’\u0153il n’est pas sensible et le corps noir semble sombre. \u00c0 5800 K (temp\u00e9rature de la surface du soleil), un corps noir \u00e9met une performance de rayonnement de 64 MW \/ m\u00b2. \u00c0 cette temp\u00e9rature, il y a une grande partie du rayonnement dans la zone spectrale visible, le corps semble brillant \u00e0 l’\u0153il. Certains services de faisceau \u00e0 diff\u00e9rentes temp\u00e9ratures sont sp\u00e9cifi\u00e9s dans le tableau \u00e0 droite.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Le rayonnement signifie la perte d’\u00e9nergie et le refroidissement du corps. Dans un environnement r\u00e9el, le rayonnement de l’environnement doit \u00e9galement \u00eatre pris en compte, par exemple sur un corps lorsque le soleil brille. Performance \u00e9troite d’un projecteurs noirs [d’abord] Temp\u00e9rature Radiation \u00b0 C K W \/ m\u00b2 \u2212100 173 50 \u221250 223 140 0 273 314 50 323 617 100 373 1097 200 473 2838 300 573 6112 400 673 11631 500 773 20244 600 873 32933 700 973 50819 800 1073 75159 900 1173 107343 La tentative de d\u00e9crire th\u00e9oriquement le rayonnement du corps noir a contribu\u00e9 de mani\u00e8re significative au d\u00e9veloppement de la physique quantique. De cette fa\u00e7on, le rayonnement du corps noir dans la zone UV (la catastrophe dite ultraviolette) diverge avec une description purement classique. Ce n’est qu’en 1900 que l’hypoth\u00e8se de Max Planck que la question ne peut qu’absorber et soumettre l’\u00e9nergie de rayonnement sous la forme de certains quantiques \u00e9nerg\u00e9tiques a pu r\u00e9soudre ce puzzle. UN Id\u00e9aux Le corps noir ne peut pas \u00eatre r\u00e9alis\u00e9. Aucun mat\u00e9riau n’est connu pour absorber compl\u00e8tement les ondes \u00e9lectromagn\u00e9tiques quelle que soit la fr\u00e9quence. Une surface d\u00e9chir\u00e9e a un degr\u00e9 d’absorption d’environ 0,96 dans la zone spectrale visible – mais pas dans d’autres longueurs d’onde. De nombreuses substances non m\u00e9talliques ont un degr\u00e9 \u00e9lev\u00e9 d’absorption dans l’infrarouge moyen, mais peuvent appara\u00eetre dans le blanc visible (par exemple la couleur du mur). En r\u00e8gle g\u00e9n\u00e9rale, seules les propri\u00e9t\u00e9s d’absorption et d’\u00e9mission de la source de rayonnement sont int\u00e9ressantes, mais pas leur forme. Au lieu d’une surface, l’ouverture d’un projecteur de cavit\u00e9 ou simplement un long trou de sac est utilis\u00e9. Cela signifie que les propri\u00e9t\u00e9s id\u00e9ales d’un projecteur noir peuvent \u00eatre mieux repr\u00e9sent\u00e9es, m\u00eame si les surfaces int\u00e9rieures ont un faible degr\u00e9 d’absorption. [2] Table of ContentsRayonnement de la cavit\u00e9 [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cavit\u00e9 [ Modifier | Modifier le texte source ]] Applications techniques et occurrence dans la nature [ Modifier | Modifier le texte source ]] Propri\u00e9t\u00e9s universelles [ Modifier | Modifier le texte source ]] \u00c9quivalence du rayonnement de la cavit\u00e9 et du rayonnement du corps noir [ Modifier | Modifier le texte source ]] Loi sur les radiations de Kirchhoffsche [ Modifier | Modifier le texte source ]] Influence des mat\u00e9riaux du mur [ Modifier | Modifier le texte source ]] Temp\u00e9rature de couleur [ Modifier | Modifier le texte source ]] Temp\u00e9rature efficace [ Modifier | Modifier le texte source ]] \u00c9missions [ Modifier | Modifier le texte source ]] Imprim\u00e9 colorant [ Modifier | Modifier le texte source ]] Rayonnement de la cavit\u00e9 [ Modifier | Modifier le texte source ]] Dans une cavit\u00e9 chaude avec des murs en mat\u00e9riau arbitraire et non transparent qui sont maintenus \u00e0 une temp\u00e9rature constante, les murs se produisent du rayonnement thermique et il y a un \u00e9quilibre de rayonnement. [2] Le rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique qui remplit la cavit\u00e9 est appel\u00e9 rayonnement de cavit\u00e9. La densit\u00e9 d’\u00e9nergie et la distribution de fr\u00e9quence du rayonnement de la cavit\u00e9 ne d\u00e9pendent que de la temp\u00e9rature des parois et ont la m\u00eame densit\u00e9 d’\u00e9nergie et le m\u00eame spectre que le rayonnement d’un corps noir. De plus, le rayonnement est homog\u00e8ne, isotrope, non polaris\u00e9 et ind\u00e9pendant du volume de la cavit\u00e9 et donc compl\u00e8tement \u00e9quivalent au rayonnement \u00e0 corps noir. Cavit\u00e9 [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Mod\u00e8le d’un corps noir. Un tr\u00e8s petit trou permet tout rayonnement dans un corps creux, mais uniquement le rayonnement thermique. Si vous mettez une ouverture dans la paroi de la cavit\u00e9, ce qui est suffisamment petit afin de ne pas perturber l’\u00e9quilibre thermique sensiblement, le trou absorbe presque id\u00e9alement le rayonnement incident, et seul le rayonnement thermique se produit en raison de l’ouverture. Le rayonnement de l’ouverture a alors les propri\u00e9t\u00e9s d’un corps noir lorsque l’ouverture est petite par rapport au volume int\u00e9rieur. Le degr\u00e9 de r\u00e9flexion de la surface de la cavit\u00e9 interne peut \u00eatre beaucoup plus grand que z\u00e9ro. De l’ext\u00e9rieur vers la cavit\u00e9, le rayonnement qui est engag\u00e9 dans la cavit\u00e9 est alors souvent r\u00e9fl\u00e9chi dans les deux sens et est pour la plupart absorb\u00e9 pour la plupart et diffus\u00e9 uniquement \u00e0 un petit repos par des r\u00e9flexions. De telles ouvertures apparaissent pratiquement compl\u00e8tement noires. Pour soutenir l’absorption, les murs de cavit\u00e9 sont con\u00e7us en noir et rugueux si possible. En pratique, les projecteurs noirs sont des boules creuses avec un cylindre creux d’ouverture ou ouvert. Les projecteurs noirs pour des temp\u00e9ratures \u00e9lev\u00e9es (par exemple jusqu’\u00e0 1800 K, c’est-\u00e0-dire environ 1500 \u00b0 C) sont constitu\u00e9s de mat\u00e9riaux en c\u00e9ramique \u00e0 l’int\u00e9rieur. Les corps d’absorption sous forme de c\u00f4nes creux sont souvent utilis\u00e9s pour la d\u00e9termination thermique des performances de rayonnement des rayons laser. Les rev\u00eatements absorbants sont bas\u00e9s sur la longueur d’onde \u00e0 mesurer. Applications techniques et occurrence dans la nature [ Modifier | Modifier le texte source ]] Les projecteurs noirs sont utilis\u00e9s comme source de rayonnement ou rayonnement normalement pour les examens physiques (principalement des projecteurs de cavit\u00e9) et dans des interf\u00e9rom\u00e8tres (projecteurs en c\u00e9ramique pour l’infrarouge moyen). Les compteurs de puissance laser utilisent souvent des absorbeurs de cavit\u00e9 pour la d\u00e9termination thermique ou calorim\u00e9trique des performances du faisceau laser: un tel absorbeur augmente la pr\u00e9cision de mesure et \u00e9viter le rayonnement de cordes dangereux. Ils sont donc \u00e9galement utilis\u00e9s comme “pi\u00e8ge \u00e0 rayonnement”. Les temp\u00e9ratures avec des pyrom\u00e8tres dirig\u00e9s par de petites fen\u00eatres d’observation peuvent \u00eatre d\u00e9termin\u00e9es dans les po\u00eales \u00e0 carburant – l’espace du four forme un projecteur noir (projecteur de la cavit\u00e9). La surface des corps peut \u00eatre fournie avec un pyrom\u00e8tre avec un trou de sac pour la mesure de la temp\u00e9rature ind\u00e9pendante des \u00e9missions, dans laquelle le pyrom\u00e8tre “ressemble”. De nombreux mat\u00e9riaux non m\u00e9talliques ont un niveau \u00e9lev\u00e9 d’\u00e9mission dans la plage de 0,85 \u00e0 0,95 pour les longueurs d’onde sup\u00e9rieures \u00e0 environ 3 \u00e0 5 \u03bcm. Si le comportement de rayonnement doit \u00eatre d\u00e9termin\u00e9 \u00e0 basse temp\u00e9rature (\u00e0 temp\u00e9rature ambiante, le maximum de rayonnement thermique est de 10 \u03bcm et donc dans la plage de longueur d’onde pertinente), vous pouvez vous approximer en tant que corps gris, avec des affirmations de plus faible pr\u00e9cision, m\u00eame en tant que corps noirs. La suie est une bonne approche d’un corps noir dans une certaine gamme de longueurs d’onde. Selon la coh\u00e9rence, il atteint un degr\u00e9 d’absorption ou d’\u00e9mission d’environ 0,96 et son degr\u00e9 d’\u00e9mission est presque ind\u00e9pendant de la longueur d’onde. La peau humaine dans la plage de longueurs d’onde entre 2 et 14 \u03bcm a un degr\u00e9 d’\u00e9mission relativement constant entre environ 0,97 et 0,98, [3] \u00c0 la temp\u00e9rature corporelle (\u00e9mission maximale de 9,4 \u03bcm), il brille presque comme un projecteur noir et absorbe l’ensemble du rayonnement thermique \u00e0 ondes longues frappantes de l’environnement (les propri\u00e9t\u00e9s d’absorption dans la plage spectrale visible sont significativement diff\u00e9rentes). La mesure de la fi\u00e8vre pyrom\u00e9trique dans l’oreille (mesure de la longueur d’onde dans l’infrarouge moyen) trouve presque un projecteur de cavit\u00e9 noire. Le rayonnement de fond cosmique est en tr\u00e8s bonne approximation d’un rayonnement \u00e0 corps noir avec une temp\u00e9rature de 2,725 \u00b1 0,002 Kelvin. En astronomie, les \u00e9toiles sont souvent approxim\u00e9es par les corps noirs, \u00e0 partir de cela, ils d\u00e9terminent leur temp\u00e9rature de surface efficace. Propri\u00e9t\u00e9s universelles [ Modifier | Modifier le texte source ]] Vous regardez une cavit\u00e9 \u00e9vacu\u00e9e avec des murs faits de tout mat\u00e9riau transparent qui est \u00e0 une temp\u00e9rature constante T {displayStyle t} \u00eatre retenu. Les murs \u00e9mettent un rayonnement thermique et un \u00e9tat d’\u00e9quilibre thermique s’ajustera apr\u00e8s suffisamment de temps. La densit\u00e9 d’\u00e9nergie dans la cavit\u00e9 ne d\u00e9pend pas de la nature des murs. Pour prouver, connectez deux cavit\u00e9s, dont les murs ont des propri\u00e9t\u00e9s de rayonnement diff\u00e9rentes, mais les m\u00eames temp\u00e9ratures, \u00e0 travers une ouverture les unes avec les autres. Un filtre de couleur dans l’ouverture ne feuille que le rayonnement de la fr\u00e9quence n {displayStyle pas} arriver. L’ouverture est \u00e9chang\u00e9e entre les cavit\u00e9s. Serait la densit\u00e9 d’\u00e9nergie spectrale \u00e0 la fr\u00e9quence n {displayStyle pas} Dans une cavit\u00e9 plus \u00e9lev\u00e9e, plus de rayonnement s’\u00e9couleraient dans la cavit\u00e9 \u00e0 faible \u00e9nergie que vice versa et la densit\u00e9 d’\u00e9nergie et donc la temp\u00e9rature augmenterait dans la deuxi\u00e8me cavit\u00e9. Ce d\u00e9veloppement spontan\u00e9 d’une diff\u00e9rence de temp\u00e9rature contredit le deuxi\u00e8me taux principal de thermodynamique. Par cons\u00e9quent, la densit\u00e9 d’\u00e9nergie spectrale doit \u00eatre identique \u00e0 toutes les fr\u00e9quences et donc \u00e0 toute la densit\u00e9 d’\u00e9nergie dans les deux cavit\u00e9s. De m\u00eame, il peut \u00eatre d\u00e9montr\u00e9 que le rayonnement dans la cavit\u00e9 dans la cavit\u00e9 doit \u00eatre homog\u00e8ne, isotrope, non polaris\u00e9 et ind\u00e9pendant du volume de la cavit\u00e9. La densit\u00e9 d’\u00e9nergie spectrale DANS n {Displaystyle u_ {ni}} Dans la cavit\u00e9, une fonction universelle, qui ne d\u00e9pend que de la fr\u00e9quence et de la temp\u00e9rature: DANS \u03bd( n , T ) = DANS \u03bd0( n , T ) {displayStyle u_ {no} (non, t) = u_ {no} ^ {0} (non, t)} . Tout comme universel doit \u00eatre d\u00fb au facteur de conversion constant c \/ \/ 4 Pi {displaystyle c\/4pi } Aussi la densit\u00e9 spectrale du rayonnement de la cavit\u00e9: L \u03bd( n , T ) = L \u03bd0( n , T ) = c4\u03c0DANS \u03bd0( n , T ) {displayStyle l_ {no} (no, t) = l_ {no} ^ {0} (no, t) = {frac {c} {4pi}} u_ {no} ^ {0} (no, t)} . \u00c9quivalence du rayonnement de la cavit\u00e9 et du rayonnement du corps noir [ Modifier | Modifier le texte source ]] Un corps ins\u00e9r\u00e9 dans la cavit\u00e9 ne change pas les propri\u00e9t\u00e9s du rayonnement de la cavit\u00e9, car celles-ci sont ind\u00e9pendantes des propri\u00e9t\u00e9s de rayonnement de la surface nouvellement ajout\u00e9e et du volume de cavit\u00e9 r\u00e9duit. La densit\u00e9 de rayonnement spectral que le corps est expos\u00e9e est \u00e9gale \u00e0 la densit\u00e9 de rayonnement spectral du champ de rayonnement dans lequel il est situ\u00e9. Le corps absorbe compl\u00e8tement le rayonnement dessus. Pour que l’\u00e9quilibre thermique de la densit\u00e9 d’\u00e9nergie, de l’homog\u00e9n\u00e9it\u00e9 et de l’isotropie du rayonnement de la cavit\u00e9 soit pr\u00e9serv\u00e9, le corps doit \u00e9mettre autant d’\u00e9nergie \u00e0 chaque fr\u00e9quence et dans chaque espace qu’il absorbe du rayonnement de la cavit\u00e9. La densit\u00e9 spectrale du faisceau du corps noir doit donc \u00eatre ind\u00e9pendante de la direction et avec la densit\u00e9 du faisceau spectral du rayonnement de la cavit\u00e9. Loi sur les radiations de Kirchhoffsche [ Modifier | Modifier le texte source ]] Si le corps amen\u00e9 dans la cavit\u00e9 (par exemple un gaz absorbant) n’absorbe pas l’ensemble du rayonnement d’impact, il doit \u00e9galement \u00e9mettre moins de rayonnement afin de remplacer le rayonnement absorb\u00e9. Il est propri\u00e9taire du degr\u00e9 d’absorption spectrale dirig\u00e9e un n \u2032 ( n , b , Phi , T ) {displayStyle a_ {nu} ^ {prime} (nu, beta, varphi, t)} , c’est-\u00e0-dire qu’il absorbe \u00e0 la temp\u00e9rature T {displayStyle t} Et la fr\u00e9quence n {displayStyle pas} Du rayonnement, qui est de celui-ci \u00e0 travers l’angle polaire b {DisplayStyle Beta} Et l’angle d’azimut Phi {displaystyle varphi} La direction d\u00e9crite vient, la fraction un n \u2032 {Displaystyle a_ {nu} ^ {prime}} . Afin de pr\u00e9server l’\u00e9quilibre thermique \u00e0 chaque fr\u00e9quence et dans chaque angle d’espace, le corps doit \u00e9mettre autant d’\u00e9nergie qu’il absorbe du rayonnement de la cavit\u00e9. Donc sa densit\u00e9 spectrale du faisceau est L \u03bdK( n , T ) = un \u03bd\u2032L \u03bd0( n , T ) gens . Ceci est la loi de rayonnement Kirchhoff: tout corps de temp\u00e9rature T {displayStyle t} \u00c0 chaque fr\u00e9quence et dans chaque \u00e9l\u00e9ment d’angle de la pi\u00e8ce, rayonne autant de performances de rayonnement qu’elle absorbe du rayonnement d’un corps noir. Les performances de rayonnement \u00e0 la fr\u00e9quence n {displayStyle pas} Ainsi, plus le degr\u00e9 d’absorption est \u00e9lev\u00e9 \u00e0 cette fr\u00e9quence. Le plus grand degr\u00e9 d’absorption possible un n \u2032 = d’abord {DisplayStyle a_ {nu} ^ {prime} = 1} A un corps noir, qui \u00e9met donc \u00e9galement les plus grandes performances de rayonnement thermique possibles. \u00c9tant donn\u00e9 que l’\u00e9mission d’un corps ne peut jamais \u00eatre sup\u00e9rieure \u00e0 celle d’un corps noir, ce qui suit s’applique: L \u03bdK( n , T ) = e \u03bd\u2032L \u03bd0( n , T ) {displayStyle l_ {no} ^ {k} (no, t) = varepsilon _ {no} ^ {prime}, l_ {no} ^ {0} (non, t)} , par lequel e n \u2032 {DisplayStyle Vareepilon _ {nu} ^ {prime}} Le degr\u00e9 d’\u00e9mission spectrale dirig\u00e9e du corps est ( 0 \u2264 e n \u2032 \u2264 d’abord {Affichage 0Leq Varepsion _ {yo}} loq} loq 1} ). La comparaison avec l’\u00e9quation pr\u00e9c\u00e9dente montre: e \u03bd\u2032= un \u03bd\u2032{DisplayStyle Varsilon _ {no} ^ {prime} = a_ {no} ^ {prime}} . “Un bon absorbeur est \u00e9galement un bon \u00e9metteur.” Influence des mat\u00e9riaux du mur [ Modifier | Modifier le texte source ]] Dans la cavit\u00e9, il y a un \u00e9quilibre de rayonnement avec le spectre d’un projecteur noir. A le mur z. Par exemple, un degr\u00e9 d’\u00e9mission de 0,7, il absorbe 70% du rayonnement difficile de l’\u00e9quilibre thermique et refl\u00e8te le reste. Apr\u00e8s un d\u00e9faut, la densit\u00e9 spectrale du faisceau dans la cavit\u00e9 est inf\u00e9rieure \u00e0 celle qui correspond au rayonnement de la cavit\u00e9 dans l’\u00e9quilibre, la proportion de 70% absorb\u00e9e par elle est \u00e9galement inf\u00e9rieure \u00e0 70% avec le rayonnement de la cavit\u00e9 id\u00e9ale. Cependant, en raison de sa temp\u00e9rature, le mur \u00e9met toujours 70% des performances de rayonnement qu’un corps noir \u00e9mettre. \u00c9tant donn\u00e9 que la paroi \u00e9met plus de rayonnement qu’absorb\u00e9, la densit\u00e9 d’\u00e9nergie dans la cavit\u00e9 augmente jusqu’\u00e0 ce qu’elle atteigne la valeur requise par la loi de rayonnement de Planck. Ainsi, la cavit\u00e9 de l’\u00e9quilibre contient autant de rayonnements m\u00eame sur les murs qu’il contiendrait comme des murs dans les corps noirs. Dans l’\u00e9quilibre thermique, le rayonnement \u00e9mis thermiquement par les murs a toujours les propri\u00e9t\u00e9s spectrales du mat\u00e9riau de la paroi (par exemple, une \u00e9mission particuli\u00e8rement forte dans certaines longueurs d’onde caract\u00e9ristiques, une faible \u00e9mission dans d’autres). Cependant, le rayonnement de la paroi dans son ensemble est la somme de l’\u00e9mission thermique et la partie r\u00e9fl\u00e9chie du rayonnement sur le mur. Dans les longueurs d’onde, dans lesquelles la paroi elle-m\u00eame \u00e9met bien, il absorbe une grande proportion du rayonnement attrayant et refl\u00e8te peu; Dans les longueurs d’onde, dans lesquelles le mur lui-m\u00eame \u00e9met peu, il refl\u00e8te une grande proportion du rayonnement d’apparence pour compenser. De cette fa\u00e7on, les caract\u00e9ristiques spectrales du mat\u00e9riau de la paroi sont compens\u00e9es et le rayonnement \u00e9mis par les \u00e9missions et la r\u00e9flexion a un spectre de Planck quel que soit le mat\u00e9riau de la paroi. Temp\u00e9rature de couleur [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Temp\u00e9rature de couleur selon la loi de rayonnement Planck La temp\u00e9rature de couleur est une valeur de comparaison qui d\u00e9crit la courbe d’intensit\u00e9 d’un corps noir au maximum selon la loi de rayonnement de Planck et la loi sur le d\u00e9calage de Vienne. Cette intensit\u00e9 maximale se d\u00e9place vers des longueurs d’onde plus courtes avec une temp\u00e9rature croissante. Les lampes avec une temp\u00e9rature du bois de brillance d’environ 2700 \u00e0 2800 K, comme la lampe \u00e0 incandescence classique, ou de 3100 \u00e0 3200 K, comme les lampes halog\u00e8nes, sont dans l’infrarouge proche avec le maximum de rayonnement. La proportion spectrale dans la zone visible donne une impression jaun\u00e2tre. L’impression de couleur du rayonnement d’un projecteur thermique ainsi qu’un projecteur noir peuvent \u00eatre utilis\u00e9es pour d\u00e9terminer la temp\u00e9rature. \u00c0 environ 5500 Kelvin, le maximum d’intensit\u00e9 est au milieu de la zone visible et correspond approximativement au soleil brillant dans le ciel clair. Si la temp\u00e9rature se poursuit, l’intensit\u00e9 maximale est dans l’ultraviolet et atteint la zone du rayonnement des rayons x aux temp\u00e9ratures qui augmentent encore. Avec l’augmentation de la temp\u00e9rature, l’intensit\u00e9 de rayonnement maximale d’un corps noir se d\u00e9place vers des longueurs d’onde plus courtes, l’impression de couleur passe du rouge au bleu\u00e2tre et au blanc. La couleur d’une source de lumi\u00e8re (chaleur) peut \u00eatre sp\u00e9cifi\u00e9e comme la temp\u00e9rature d’un projecteur noir comparable. Cela vous donne la temp\u00e9rature de couleur de la source lumineuse. Cela s’applique \u00e9galement en cons\u00e9quence \u00e0 d’autres auto-radiateurs. Il est n\u00e9cessaire que leurs propri\u00e9t\u00e9s ne diff\u00e8rent pas trop d’un projecteur gris. \u00c0 des temp\u00e9ratures \u00e9lev\u00e9es, la zone visible est une approximation de Rayleigh et de jeans. La densit\u00e9 spectrale du faisceau, il s’agit des performances par zone et unit\u00e9 d’angle d’espace et l’intervalle de fr\u00e9quence, est proportionnelle au carr\u00e9 de la fr\u00e9quence. Une augmentation de la temp\u00e9rature via une certaine zone n’affecte plus la distribution relative des rayonnements dans le visible, l’impression couleur reste “blanche”. Dans le panneau de couleur CIE-standard, la “courbe du corps noir” se termine en un point qui est situ\u00e9 dans une couleur \u00e0 \u00e9tage violet tr\u00e8s insatur\u00e9. Ce point correspond \u00e0 la temp\u00e9rature de couleur “infinie”. Temp\u00e9rature efficace [ Modifier | Modifier le texte source ]]  La temp\u00e9rature effective du soleil est de 5777 K. La temp\u00e9rature d’un corps noir devrait avoir selon la loi de Stefan-Boltzmann pour \u00e9mettre les m\u00eames performances de rayonnement par unit\u00e9 de surface qu’un projecteur pr\u00e9d\u00e9termin\u00e9 est une temp\u00e9rature efficace de ce projecteur. Il s’\u00e9carte de la temp\u00e9rature r\u00e9elle, moins les projecteurs correspondent \u00e0 un corps noir. Le concept de temp\u00e9rature efficace n’a donc du sens que pour les tiges, dont les propri\u00e9t\u00e9s de rayonnement ne sont pas trop diff\u00e9rentes de celles d’un corps noir, c’est-\u00e0-dire dans le cas des \u00e9toiles, brillants. Le terme temp\u00e9rature de couleur est utilis\u00e9 pour les lampes fluorescentes, les lumi\u00e8res du nord et d’autres sources lumineuses avec spectre de ligne prononc\u00e9e. \u00c9missions [ Modifier | Modifier le texte source ]] Le rayonnement des projecteurs noirs ne d\u00e9pend que de sa temp\u00e9rature – \u00e0 chaque fr\u00e9quence et \u00e0 la temp\u00e9rature en question, la plus grande performance de rayonnement thermique physiquement possible est donn\u00e9e. Les projecteurs noirs conviennent donc comme r\u00e9f\u00e9rence de rayonnement. Le rapport de toute surface et l’intensit\u00e9 de rayonnement lib\u00e9r\u00e9e thermiquement par un corps noir est le degr\u00e9 d’\u00e9mission de la surface. Le degr\u00e9 d’\u00e9missions est toujours compris entre 0 et 1 et d\u00e9pend g\u00e9n\u00e9ralement des longueurs d’onde – \u00e0 moins qu’il ne soit un projecteur gris. Le corps noir lui-m\u00eame a toujours le degr\u00e9 d’\u00e9mission 1 et peut donc \u00eatre utilis\u00e9 pour calibrer les pyrom\u00e8tres. Un vrai corps a g\u00e9n\u00e9ralement diff\u00e9rents degr\u00e9s d’\u00e9mission sur diff\u00e9rentes fr\u00e9quences et peut-\u00eatre m\u00eame dans diff\u00e9rents rayonnements. Pour une caract\u00e9risation compl\u00e8te, le degr\u00e9 d’\u00e9mission doit \u00eatre sp\u00e9cifi\u00e9 en fonction de la fr\u00e9quence et de l’angle de rayonnement. Un projecteur de Lambert est un corps avec un degr\u00e9 d’\u00e9mission ind\u00e9pendant de la direction, il brille compl\u00e8tement diffus . Un corps gris est un corps dont le degr\u00e9 d’\u00e9mission est le m\u00eame pour toutes les fr\u00e9quences. Pour les deux cas, il existe des simplifications pour les calculs de rayonnement, de sorte que les corps r\u00e9els – autant que possible – sont approximativement consid\u00e9r\u00e9s comme des projecteurs diffus et des corps gris. Selon la loi de rayonnement de Kirchhoff, le degr\u00e9 d’\u00e9mission spectrale est \u00e9galement le degr\u00e9 d’absorption spectrale dirig\u00e9e pour chaque corps. Pour les autres int\u00e9gr\u00e9s sur les instructions et les fr\u00e9quences, l’\u00e9galit\u00e9 ne s’applique que sous des exigences suppl\u00e9mentaires. Imprim\u00e9 colorant [ Modifier | Modifier le texte source ]] Le terme corps “noir” peut rendre erron\u00e9 que tout le noir en g\u00e9n\u00e9ral en regardant Les mat\u00e9riaux ont \u00e9galement un degr\u00e9 \u00e9lev\u00e9 d’absorption ou d’\u00e9mission dans la plage de longueur d’onde infrarouge. Cependant, le “noir” dans le “corps noir” fait r\u00e9f\u00e9rence \u00e0 l’ensemble du spectre \u00e9lectromagn\u00e9tique comme un terme g\u00e9n\u00e9ralis\u00e9, et non \u00e0 une impression noire dans la zone de la lumi\u00e8re visible par l’homme. Plus pr\u00e9cis\u00e9ment, cela signifie: Chaque corps noir (froid) appara\u00eet en fait noir car il absorbe tous les rayonnements m\u00eame dans la plage de longueurs d’onde visible. Tous les objets noirs ne sont pas aussi un corps noir au sens du terme technique physique, car il pourrait \u00eatre bien absorb\u00e9 dans la plage de longueurs d’onde visible, mais pourrait \u00eatre mal absorb\u00e9 par l’infrarouge. Les mat\u00e9riaux qui ont cette propri\u00e9t\u00e9 sont utilis\u00e9s, par exemple, pour enrober les collectionneurs solaires. De nombreux textiles noirs semblent \u00e9galement brillants dans l’infrarouge proche. Un objet non noir pourrait n\u00e9anmoins absorber et \u00e9mettre un rayonnement dans la gamme de longueurs d’onde infrarouge, par exemple une couleur blanche ou un verre de fen\u00eatre. Les deux substances ont un degr\u00e9 \u00e9lev\u00e9 d’\u00e9mission dans l’infrarouge moyen. Exemples: La neige et la glace ont un haut niveau de r\u00e9flexion dans la zone de la lumi\u00e8re visible (400\u2013750 nm), mais ils semblent presque noirs dans l’infrarouge proche et distant [4] . Une surface m\u00e9talliquement poli peut appara\u00eetre presque noire par un film transparent coll\u00e9 dans la zone infrarouge [5] Max Planck: Sur la loi de la distribution d’\u00e9nergie dans le spectre normal . Dans: Annales de physique . Groupe  309 , Non.  3 , 1901, ISSN 0003-3804 , S.  553\u2013563 , est ce que je: 10.1002 \/ etp.19013090310 (PDF gratuit disponible sur l’\u00e9diteur).  Dieter Hoffmann: Corps noir en laboratoire. Travail pr\u00e9liminaire exp\u00e9rimental pour l’hypoth\u00e8se quantique de Planck. Dans: Feuilles physiques. 56 nr. 12, 2000, p. 43. ( onlineLibrary.wey.com , Pdf) \u2191  Peter Stephan, Stephan Kabelac, Matthias Kind, Dieter Mewes, Karlheinz Schaber, Thomas Wetzel (\u00e9d.): VDI chauffant Las . 12. \u00c9dition. Springer-Verlag, Berlin 2019, ISBN 978-3-662-52988-1, partie K1 Radiation thermique des surfaces techniques, Tab. 1 Sujet – Charisme sp\u00e9cifique du corps noir .   \u2191 un b  Peter Atkins, Ronald Friedman: M\u00e9canique quantique mol\u00e9culaire . 5e \u00e9dition. Oxford University Press, Oxford 2011, ISBN 978-0-19-954142-3, S.  1\u20132 .   \u2191  B. F. Jones: Une r\u00e9\u00e9valuation de l’utilisation de l’analyse des images thermiques infrarouges en m\u00e9decine . Dans: Transactions IEEE sur l’imagerie m\u00e9dicale . Groupe  17 , Non.  6 , D\u00e9cembre 1998, S.  1019\u20131027 , est ce que je: 10,1109 \/ 42.746635 .   \u2191  Propri\u00e9t\u00e9s optiques de la glace et de la neige. Agence spatiale europ\u00e9enne (ESA), 2014, consult\u00e9 le 21 d\u00e9cembre 2021 .   \u2191  Joachim Heintze, Peter Bock (\u00e9d.): Manuel sur la physique exp\u00e9rimentale Volume 2: M\u00e9canique du continuum et thermodynamique . Springer-Verlag, Berlin \/ Heidelberg 2016, ISBN 978-3-662-45767-2, Chapitre 7.1 Propri\u00e9t\u00e9s du rayonnement thermique.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/corps-noir-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Corps noir – Wikipedia"}}]}]