[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/debye-longueur-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/debye-longueur-wikipedia\/","headline":"Debye Longueur-Wikipedia","name":"Debye Longueur-Wikipedia","description":"before-content-x4 En plasmaphysique c’est Longueur de blindage l D, {displaystyle lambda _ {mathrm {d}},} after-content-x4 Apr\u00e8s Peter Debye Debye-L\u00e4nge ou","datePublished":"2020-01-07","dateModified":"2020-01-07","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/bc5eb3c4b1438d8954e35936b4e8560a2cbdf7a7","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/bc5eb3c4b1438d8954e35936b4e8560a2cbdf7a7","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/debye-longueur-wikipedia\/","wordCount":4876,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4En plasmaphysique c’est Longueur de blindage  l D, {displaystyle lambda _ {mathrm {d}},}        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Apr\u00e8s Peter Debye Debye-L\u00e4nge ou Debye-Radius appel\u00e9, [d’abord] La longueur caract\u00e9ristique sur laquelle le potentiel \u00e9lectrique d’une charge exc\u00e9dentaire locale sur le 1e{displayStyle {tfrac {1} {e}}} -Fach Drops ( C’est {displaystyle e} : Num\u00e9ro d’Eulersche).        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4 Distribution d’ions dans une solution \u00c0 proximit\u00e9 d’une cargaison, le rejet \u00e9lectrostatique ou l’attraction dans l’agent statistique est moins de porteurs de charge de la m\u00eame polarit\u00e9 qu’une telle polarit\u00e9 oppos\u00e9e. Cela prot\u00e8ge la charge vers l’ext\u00e9rieur (voir illustration). Le mouvement thermique des particules a perturb\u00e9 l’ordre et a donc affaibli l’effet de blindage. La longueur de blindage r\u00e9sultante est une taille centrale dans la th\u00e9orie de Debye H\u00fcckel. Leur valeur d\u00e9pend de la sym\u00e9trie du probl\u00e8me dans des conditions donn\u00e9es: du blindage long on parle \u00e0 une distribution de charges plates, de Debye- Rayon en sym\u00e9trie de balle. Le principe de prot\u00e9ger une charge par des porteurs de chargement librement mobiles peut \u00eatre utilis\u00e9 pour les plasmes, les \u00e9lectrolytes et les semi-conducteurs. En \u00e9quilibre: ce qui suit s’applique:        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4\u03bbD\u22122=\u03bbDe\u22122+\u03bbDi\u22122=nee2\u03b50(1kBTe+1kBTi){DisplayStyle {begin {aligned} {lambda _ {mathrm {d}}} ^ {- 2} & = {Lamma _ {Mathrm {de}} + {Lambda _ {Mathrm {di {d {d}} \\ & = {frac {frac {frac {e, e {}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} ({frac {1} {k_ {mathrm {b}}, t_ {e}} + {frac {1} {k_ {mathrm {b}}, t_ {i}}}} Dans elle Dans une densit\u00e9 partielle \u00e0 faible teneur en plasma, les \u00e9lectrons sont souvent beaucoup plus chauds que les ions en pr\u00e9sence de champs \u00e9lectriques et donc plus uniform\u00e9ment. Ensuite, ce qui suit s’applique: Te\u226bTi\u21d41kBTe\u226a1kBTi\u21d2\u03bbD\u2248\u03bbDi=\u03b50kBTinee2{displayStyle {begin {aligned} t_ {e} & gg t_ {i} \\ leftrightarrow {frac {1} {k_ {mathrm {b}}, t_ {e}}} & ll {frac {1} {k_ {Mathrm {b}}, t_}} da _ {mathrm {d}} & approx lambda _ {mathrm {di}} = {sqrt {frac {varepsilon _ {0}, k_ {mathrm {b}} t_ {i}} {n_ {e}, e ^ {2}}}  \u00c0 l’inverse, la mobilit\u00e9 des ions est trop faible dans un plasma dense ou des champs changeants rapidement pour adapter leur densit\u00e9 au champ. Ensuite, le terme ion peut \u00eatre n\u00e9glig\u00e9: \u03bbD\u2248 \u03bbDe= \u03b50kBTenee2{Displaystyle lambda _ {mathrm {d {d {de}} = {sqrt {de {de {varpsilon} = {0}. {2}}}}}} . Dans les \u00e9lectrolytes, la longueur de Debye d\u00e9pend de la densit\u00e9 du nombre de particules n i{displaystyle n_ {i}} et num\u00e9ro de chargement Avec i{displaystyle z_ {i}} tous les ions impliqu\u00e9s. [2] Ce qui suit s’applique aux \u00e9lectrolytes dilu\u00e9s: [3] \u03bbD= \u03b50\u03b5rkBTe2\u2211inizi2{DisplayStyle lambda _ {d} = {sqrt {frac {Varsilon _ {0} varepsilon _ {mathrm {r} k_ {b} t} {e ^ {2} sum {i {i} z_ {i} {i} ^ {i {i} . Il est courant la densit\u00e9 num\u00e9rique des particules par la r\u00e9sistance \u00e0 l’ion je exprimer. \u00c7a s’applique: \u03bbD= \u03b50\u03b5rkBT2\u00d7103NAe2Ic{Displaystyle lambda _ {mathrm {d {d {d {d {Varsilon _ {0}, varprm {r}}, k_ {Mathrm {b}, t {2Times 10 ^ {3}, n_ {2tmes 10 ^ Mathrm {a}}}}}, {2} , Pour la force des ions je c{displayStyle i_ {c}} En mol par litre. Voici e r{displayStyle Varsilon _ {Mathrm {r}}} La perp\u00e9tration relative du solvant et N A{displayStyle n_ {mathrm {a}}} La constante d’Avogadro. Pour les solutions aqueuses ( e r= 80 {displayStyle Varsilon _ {Mathrm {r}} = 80} ) Un \u00e9lectrolytes 1: 1 tels que les r\u00e9sultats du sel de table \u00e0 temp\u00e9rature ambiante ( T = 293 {displayStyle t = 293} K) Avec une concentration de 0,1 mol \/ L, une longueur de debye de 0,96 nm, \u00e0 0,001 mol \/ L, il est de 9,6 nm. Les \u00e9carts par rapport au r\u00e9sultat de la longueur de Debye en raison des id\u00e9es faites dans la d\u00e9rivation (y compris: seules les forces \u00e9lectrostatiques sont efficaces, aucune corr\u00e9lation entre les ions, les ions sont des charges ponctuelles), qui ne sont que pour des concentrations tr\u00e8s faibles (inf\u00e9rieures \u00e0 0,01 mol \/ L) [4] sont bien accomplis. [3] Ce qui suit s’applique \u00e0 un transporteur de type N: \u03bbDn= \u03b5UTen0{displayStyle lambda _ {mathrm {dn}} = {sqrt {frac {varepsilon, u_ {t}} {e, n_ {0}}}}} Et pour une t\u00eate de Hal de type P: \u03bbDp= \u03b5UTep0{displayStyle lambda _ {mathrm {dp}} = {sqrt {frac {varepsilon, u_ {t}} {e, p_ {0}}}}} Y a-t-il e = \u03b50\u03b5r{displayStyle VARPSILON = VAREPSILON _ {0}, VAREPSILON _ {Mathrm {R}}} La constante di\u00e9lectrique du semi-conducteur UT= kBTe{displayStyle u_ {t} = {frac {k_ {mathrm {b}}, t} {e}}} La tension de temp\u00e9rature n0{displayStyle n_ {0},} ou. p0{displayStyle p_ {0},} Le chargement de chargement de la densit\u00e9 simul\u00e9e du semi-conducteur. \u2191  Aussi: Debye-H\u00fcckel Longueur, Debyescher SHIELDING RADIUS, cf. Debye-L\u00e4nge . Dans: Lexique de la physique . Spectrum Akademischer Verlag, 1998 ( Spektrum.de ).   \u2191  McQuarrie et Simon: Chimie physique: une approche mol\u00e9culaire . 25.6.   LibreTexts.org  \u2191 un b  Luis M. Varela, Manuel Garc\u00edaa, Mosquera Victor: Th\u00e9orie exacte du champ moyen des solutions ioniques: d\u00e9pistage non conforme . Dans: Rapports de physique . Groupe  382 , Non.  1\u20132 , 2003, S.  1\u2013111 , est ce que je: 10.1016 \/ s0370-1573 (03) 00210-2 .   \u2191  Hermann Loring: Th\u00e9orie de Debye-H\u00fcckel. Dans: Techniklexikon.net. R\u00e9cup\u00e9r\u00e9 le 10 juillet 2021 .         (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/debye-longueur-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Debye Longueur-Wikipedia"}}]}]