[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/diviseur-de-puissance-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/diviseur-de-puissance-wikipedia\/","headline":"Diviseur de puissance – Wikipedia","name":"Diviseur de puissance – Wikipedia","description":"before-content-x4 Le Diviseur de puissance est un circuit parall\u00e8le en deux p\u00f4les \u00e9lectriques ou magn\u00e9tiques passifs, \u00e0 travers lesquels un","datePublished":"2020-04-17","dateModified":"2020-04-17","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/89907958e188aaee21364238f2bcc13a2a07822d","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/89907958e188aaee21364238f2bcc13a2a07822d","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/diviseur-de-puissance-wikipedia\/","wordCount":7844,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Le Diviseur de puissance est un circuit parall\u00e8le en deux p\u00f4les \u00e9lectriques ou magn\u00e9tiques passifs, \u00e0 travers lesquels un courant \u00e9lectrique ou un d\u00e9bit magn\u00e9tique est divis\u00e9 en plusieurs sous-flux \/ flux.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Le diviseur de puissance pour le courant alternatif peut \u00e9galement \u00eatre r\u00e9alis\u00e9 avec les transformateurs, puis ils sont appel\u00e9s convertisseurs de puissance. La r\u00e8gle de distribution de l’\u00e9lectricit\u00e9 est id\u00e9ale pour le calcul simple des sous-flux. Cette r\u00e8gle ne s’applique que si toutes les branches auxquelles le courant global est divis\u00e9 sont passives. Avec le courant direct, ce sont des r\u00e9sistances ohmiques. Dans le cas d’un courant alternatif, il y aurait \u00e9galement des condensateurs ( diviseur de puissance capacitif ) et la bobine ( diviseur de pouvoir inductif ) possible. Il n’y a que une r\u00e9sistance magn\u00e9tique dans les circuits magn\u00e9tiques. D\u00e8s que des composants actifs tels que des sources se produisent, le processus de courant du maillage doit \u00eatre utilis\u00e9. La distribution de l’\u00e9lectricit\u00e9 est \u00e9galement utilis\u00e9e lors du calcul d’un r\u00e9seau \u00e0 l’aide du processus de superposition. Le R\u00e8gle de distribution de puissance est le cas [d’abord] [2] :        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4TeilstromGesamtstrom= GesamtwiderstandVom Teilstrom durchflossener Widerstand{DisplayStyle {frac {text {part stream}} {text {totalit\u00e9 totale}} = {frac {text {r\u00e9sistance totale}} {texte {du courant partiel par r\u00e9sistance}}}} Ou exprim\u00e9 avec des valeurs directrices: TeilstromGesamtstrom= Vom Teilstrom durchflossener LeitwertGesamtleitwert{DisplayStyle {frac {text {partial}} {text {total total}} = {frac {text {text {du conducteur de courant partiel}} {text {total Guideline}}} avec        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Conducteur = 1Widerstand{DisplayStyle {text {conductor} = {frac {1} {texte {r\u00e9sistance}}}}  Diviseur de puissance avec des r\u00e9sistances ohmiques G\u00e9n\u00e9ralis\u00e9 n branches parall\u00e8les ( je = 1 … n ) pour l’\u00e9lectricit\u00e9 en branche k : IkI= RRk= GkG{displayStyle {frac {i_ {k}} {i}} = {frac {r} {r_ {k}}} = {frac {g_ {k}} {g}}} Avec la r\u00e9sistance globale d’abord R = \u2211 je = d’abord n d’abord Ri{displayStyle {frac {1} {r}} = sum _ {i = 1} ^ {n} {frac {1} {r_ {i}}}} et le conducteur total g = \u2211 je = d’abord n g je {displayStyle g = sum _ {i = 1} ^ {n} g_ {i}}  Pour des circuits complexes IkI= ZZk= YkY{DisplayStyle {frac {i_ {k}}} {i}} = {frac {z} {z_ {k}}} = {frac {y_ {k}}}}}}}}} Avec l’imp\u00e9dance globale d’abord AVEC = \u2211 je = d’abord n d’abord Zi{DisplayStyle {frac {1} {z}} = sum _ {i = 1} ^ {n} {frac {1} {z_ {i}}}}} Et la danse totale de danse ET = \u2211 je = d’abord n ET je {displayStyle y = sum _ {i = 1} ^ {n} y_ {i}}  Pour les circuits magn\u00e9tiques \u03a6k\u03a6= RmRmk= GmkGm{Displaystyle {frac {Phi _ {k}} {non -}} = {frac {r_ {m}} {r_ {m_ {k}}}}} = {frac {g_ {m_ {k}}}} {m}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} Avec la r\u00e9sistance globale d’abord Rm= \u2211 je = d’abord n d’abord Rmi{displayStyle {frac {1} {r_ {m}}} = sum _ {i = 1} ^ {n} {frac {1} {r_ {m_ {i}}}}} et le conducteur total g m = \u2211 je = d’abord n g mi{displayStyle g_ {m} = sum _ {i = 1} ^ {n} g_ {m_ {i}}}  Les r\u00e9sistances de chaque branche doivent d’abord \u00eatre r\u00e9sum\u00e9es en r\u00e9sistance par branche afin de correspondre aux \u00e9quations sous la forme indiqu\u00e9e ci-dessus. La r\u00e9sistance totale se r\u00e9f\u00e8re uniquement au circuit parall\u00e8le consid\u00e9r\u00e9, dans lequel le courant global est divis\u00e9. Toute r\u00e9sistance en s\u00e9rie avant ou apr\u00e8s le circuit parall\u00e8le n’est pas prise en compte. Dans le cas de circuits plus complexes avec plusieurs branches, la formule peut devoir \u00eatre utilis\u00e9e plusieurs fois afin d’obtenir le courant partiel. Deux taux de mis\u00e9ricorde simples conviennent au contr\u00f4le brut des courants calcul\u00e9s avec cette r\u00e8gle. D’une part, chaque courant partiel est plus petit que le courant global, car il correspond \u00e0 la somme de tous les sous-flux. D’un autre c\u00f4t\u00e9, les courants partiels dans les branches sont proportionnels \u00e0 leurs r\u00e9sistances de branche. Cela signifie que la plus petite r\u00e9sistance de branche (plus grande), la plus grande (plus petite) du courant de pi\u00e8ce. Dans certaines sources, la r\u00e8gle s’exprime quelque peu modifi\u00e9e. Initialement, cette variante semble un peu plus difficile, mais elle est tout aussi facile avec le temps que la premi\u00e8re variante. Il se lit comme suit: TeilstromGesamtstrom= Vom Teilstrom nicht durchflossener TeilwiderstandRingwiderstand der Masche{DisplayStyle {frac {text {partial}} {text {totalstrom}} = {frac {text {text {de la r\u00e9sistance partielle partielle partielle} {text {Ring Resistance of the Mesh}}} actuel D\u00e9roge de la r\u00e8gle pour un exemple simple [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Selon les r\u00e8gles de Kirchhoff, le courant global est partag\u00e9 je {displayStyle, i} Sur les deux branches: je = je 1+ je 2{displayStyle, i = i_ {1} + i_ {2}} Puisque la m\u00eame tension tombe sur les deux r\u00e9sistances en parall\u00e8le, selon la loi de l’Ohm: DANS = R 1\u22c5 je 1= R 2\u22c5 je 2{displayStyle u = r_ {1} cdot i_ {1} = r_ {2} cdot i_ {2}} Si vous r\u00e9solvez cette \u00e9quation je 2 {displayStyle i_ {2}} sur je 2= R1R2\u22c5 je 1{displayStyle i_ {2} = {frac {r_ {1}} {r_ {2}}} cdot i_ {1}} et met le r\u00e9sultat je = je d’abord + je 2 {displayStyle i = i_ {1} + i_ {2}} Un, suit: je = je 1\u22c5 ( 1+R1R2) = je 1\u22c5 R1+R2R2= je 1\u22c5 R1+R2R2\u22c5 (R1\u22c5R2)(R1\u22c5R2)= je 1\u22c5 R1R1\u2225R2{affichestyle i = i_ {1} cdot left (1+ {frac {r_ {1}} {r_ {2}}} droit) = i_ {1} cdot {frac {r_ {1} + r_ {2}} {r_ {2}}} = i_ {2}} {r_ {2}}} cdot {frac {(r_ {1} cdot r_ {2})} {(r_ {1} cdot r_ {2})}} = i_ {1} cdot {frac {r_ {1}} {r_ {1} Si vous avez divis\u00e9 \u00e0 travers je d’abord {displayStyle i_ {1}} Et forme le r\u00e9ciproque des deux c\u00f4t\u00e9s, le m\u00eame r\u00e9sultat entra\u00eene le m\u00eame r\u00e9sultat que pour la r\u00e8gle de distribution de l’\u00e9lectricit\u00e9: I1I= RR1{displayStyle {frac {i_ {1}} {i}} = {frac {r} {r_ {1}}}} Et pour l’autre branche I2I= RR2{displayStyle {frac {i_ {2}} {i}} = {frac {r} {r_ {2}}}} Avec la r\u00e9sistance globale R = R 1\u2225 R 2{displayStyle r = r_ {1} parall\u00e8le r_ {2}} Le courant global et les valeurs de la r\u00e9sistance sont g\u00e9n\u00e9ralement connus. Exemple avec plusieurs applications [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Diviseur de puissance compos\u00e9 de trois branches avec une branche int\u00e9rieure dans la branche inf\u00e9rieure L’\u00e9lectricit\u00e9 est recherch\u00e9e R 32 {displaystyle r_ {32}} . Pour ce faire, le courant devient le premier je 3 {displayStyle i_ {3}} calcul\u00e9 dans la branche inf\u00e9rieure. La r\u00e8gle de distribution actuelle se traduit par l’\u00e9quation: I3I= R1\u2225R2\u2225R3R3{displayStyle {frac {i_ {3}} {i}} = {frac {r_ {1} parallel r_ {2} parallel r_ {3}} {r_ {3}}}} avec R 2 = R 21 + R 22 {displayStyle, r_ {2} = r_ {21} + r_ {22}} et R 3 = R trente et un + ( R32\u2225 R33) {displayStyle r_ {3} = r_ {31} + gauche (r_ {32} parall\u00e8le r_ {33} droit)}  Le courant partiel je 3 {displayStyle i_ {3}} s’\u00e9coule du circuit parall\u00e8le R 32 {displaystyle r_ {32}} et R 33 {displayStyle r_ {33}} . En utilisant \u00e0 nouveau la distribution de l’\u00e9lectricit\u00e9, l’\u00e9lectricit\u00e9 passe \u00e0 travers R 32 {displaystyle r_ {32}} selon je 3 {displayStyle i_ {3}} d\u00e9termin\u00e9: I32I3= R32\u2225R33R32{displayStyle {frac {i_ {32}} {i_ {3}}} = {frac {r_ {32} parall\u00e8le r_ {33}} {r_ {32}}}} Si les deux \u00e9quations sont multipli\u00e9es ensemble, il y a une \u00e9quation globale dans laquelle je 32 {displayStyle i_ {32}} d\u00e9pend directement de i: I3I\u22c5 I32I3= I32I= R1\u2225R2\u2225R3R3\u22c5 R32\u2225R33R32{displayStyle {frac {i_ {3}} {i}} cdot {frac {i_ {32}} {i_ {3}}}} = {frac {i_ {32}} {i}}} = {frac {r_ {1} paralle 3}}} cdot {frac {r_ {32} parall\u00e8le r_ {33}} {r_ {32}}}} Exemple de cercle magn\u00e9tique [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Rivi\u00e8re \u00e0 d\u00e9bit magn\u00e9tique \u00e0 partir de deux branches La r\u00e8gle est \u00e9galement utilis\u00e9e dans les circuits magn\u00e9tiques. Pour les sous-flux \u00e0 travers R m2{displayStyle r_ {m_ {2}}} et R m3{displayStyle r_ {m_ {3}}} Les \u00e9quations surviennent: \u03a62\u03a6= Rm23Rm2{DisplayStyle {frac {phi _ {2}} {phi}} = {frac {r_ {m_ {23}} {r_ {m_ {2}}}}}} Et pour l’autre branche \u03a63\u03a6= Rm23Rm3{DisplayStyle {frac {phi _ {3}} {phi}} = {frac {r_ {m_ {23}} {r_ {m_ {3}}}}}} Avec la r\u00e9sistance totale du circuit parall\u00e8le R m23= R m2\u2225 R m3{displayStyle r_ {m_ {23}} = r_ {m_ {2}} parall\u00e8le r_ {m_ {3}}} Des s\u00e9parateurs d’\u00e9lectricit\u00e9 sont utilis\u00e9s en particulier pour mesurer des courants \u00e9lev\u00e9s, ils sont ensuite appel\u00e9s shunt, le dispositif de mesure formant l’un des chemins de puissance. Essentiellement, cependant, il mesure la tension en pente sur le chemin principal, car elle ne fait passer par un tr\u00e8s petit courant partiel. Dans les multim\u00e8tres, il existe des s\u00e9parateurs d’\u00e9lectricit\u00e9 commutables pour la mesure de l’\u00e9lectricit\u00e9 dans diff\u00e9rentes zones. \u2191  Rainer ou: G\u00e9nie \u00e9lectrique pour les ing\u00e9nieurs: bases . Carl Hanser, 2013, ISBN 978-3-446-43955-9, S.  378 ( Aper\u00e7u limit\u00e9 dans la recherche de livres Google).   \u2191  Reiner Johannes Sch\u00fctt: Fondations \u00e9lectrotechniques pour les ing\u00e9nieurs industriels: g\u00e9n\u00e9rer, transf\u00e9rer, convertir et utiliser l’\u00e9nergie \u00e9lectrique et les nouvelles \u00e9lectriques . Springs, 2013, IDBN 978-3-658-02763-6, S.  35 ( Aper\u00e7u limit\u00e9 dans la recherche de livres Google).        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/diviseur-de-puissance-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Diviseur de puissance – Wikipedia"}}]}]