[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/equation-radar-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/equation-radar-wikipedia\/","headline":"\u00c9quation radar – Wikipedia","name":"\u00c9quation radar – Wikipedia","description":"before-content-x4 Cet article doit \u00eatre modifi\u00e9. Plus de d\u00e9tails devraient \u00eatre donn\u00e9s sur la page de discussion. Veuillez aider \u00e0","datePublished":"2023-02-02","dateModified":"2023-02-02","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/9\/92\/Qsicon_Ueberarbeiten.svg\/24px-Qsicon_Ueberarbeiten.svg.png","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/9\/92\/Qsicon_Ueberarbeiten.svg\/24px-Qsicon_Ueberarbeiten.svg.png","height":"24","width":"24"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/equation-radar-wikipedia\/","wordCount":3824,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4 Cet article doit \u00eatre modifi\u00e9. Plus de d\u00e9tails devraient \u00eatre donn\u00e9s sur la page de discussion. Veuillez aider \u00e0 l’am\u00e9liorer, puis supprimer ce marquage. Avec le \u00c9quation radar (ou \u00c9quation radi\u00e9 ) peut d\u00e9terminer le service enregistr\u00e9 par le destinataire en fonction des performances de transmission, de la distance et des propri\u00e9t\u00e9s de l’objet r\u00e9fl\u00e9chissant. Cela peut \u00eatre estim\u00e9 si dans les circonstances \u00e9tant donn\u00e9 l’objet dans le destinataire cr\u00e9e un signal suffisamment fort qui peut \u00eatre reconnu. [d’abord] En raison des diff\u00e9rentes conditions de r\u00e9flexion dans les points (clarification de l’espace a\u00e9rien) et dans le cas des destinations de volume (radar m\u00e9t\u00e9orologique), diff\u00e9rentes \u00e9quations radar sont formul\u00e9es pour ces deux cas. En g\u00e9n\u00e9ral, l’\u00e9quation radar est d\u00e9riv\u00e9e de la loi de distance et, comme celle-ci, ne s’applique qu’aux rayonnements sans entrave dans l’espace libre.  Illustration de la loi de distance pour les tailles d’\u00e9nergie        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Outre quelques cas sp\u00e9ciaux, le rapport de distance \u00e0 la longueur d’onde dans les applications radar est si grand que l’antenne de diffusion – quelles que soient leurs dimensions – peuvent \u00eatre consid\u00e9r\u00e9es comme un point math\u00e9matique. C’est pourquoi l’\u00e9nergie se propage sur des zones toujours plus grandes comme avec une vague de balle. Une distinction doit donc \u00eatre faite pour d\u00e9terminer l’\u00e9nergie r\u00e9fl\u00e9chie:        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Dans le cas d’un “objectif ponctuel” (par exemple un avion), la zone d’absorption est constante; Par cons\u00e9quent, l’\u00e9nergie re\u00e7ue diminue avec 1 \/ R\u00b2. Une partie de celui-ci est (passive) de retour au dispositif radar, par lequel l’\u00e9nergie soutenue diminue \u00e9galement avec 1 \/ R\u00b2; L’antenne de r\u00e9ception est \u00e9galement une cible. Dans l’ensemble, vous devez multiplier les deux facteurs et un 1 \/ R 4 -Connexion. Dans de tr\u00e8s grandes destinations plates telles que les nuages \u200b\u200b(non loin), le volume illumin\u00e9 augmente \u00e9galement avec le facteur R\u00b2. C’est le entier , L’\u00e9nergie re\u00e7ue du nuage est constante. Une certaine fraction de celui-ci est en arri\u00e8re et Seulement pour cette fa\u00e7on de revenir Si la d\u00e9pendance 1 \/ R\u00b2 de l’\u00e9nergie s’applique, de sorte que seul un contexte 1 \/ R\u00b2 s’applique \u00e9galement. Fait int\u00e9ressant, cet \u00e9largissement ne s’applique qu’\u00e0 un volume semi-transparent – pas pour une zone de r\u00e9flexion. Avec cette zone, l’\u00e9nergie r\u00e9fl\u00e9chie se distribuerait au fil du temps, car le terme est plus court au milieu de cette zone qu’au bord de la surface. Ce probl\u00e8me conduit \u00e9galement \u00e0 une d\u00e9formation temporelle significative de l’impulsion d’\u00e9cho pour les altim\u00e8tres radar jusqu’\u00e0 ce que la dur\u00e9e de l’impulsion de transmission soit multipli\u00e9e. Cependant, lorsque les nuages \u200b\u200bsont augment\u00e9s, ils remplissent une proportion toujours plus petite du club de rayonnement, car une partie croissante de l’\u00e9nergie envoy\u00e9e, le nuage ne frappe plus. Alors aucun des deux points pr\u00e9c\u00e9dents ne s’applique; Dans ce cas, il y a une transition d’une section avec 1 \/ R\u00b2 \u00e0 une section avec 1 \/ R 4 -Connexion. L’\u00e9quation radar ne s’applique qu’au radar primaire. Un radar secondaire n’utilise pas le passif Reflet des ondes radio. Il se compose plut\u00f4t d’une connexion radio bidirectionnelle. Le re\u00e7u est r\u00e9duit \u00e0 une distance apr\u00e8s une d\u00e9pendance 1 \/ R\u00b2 par le biais de la loi de distance simple. Si Le transpondeur r\u00e9pond, de sorte que ses performances de transmission ne d\u00e9pendent pas des performances re\u00e7ues. Cela signifie que la d\u00e9pendance 1 \/ R\u00b2 s’applique s\u00e9par\u00e9ment pour le retour. Les objets Tilse sont appel\u00e9s objets r\u00e9fl\u00e9chissants qui ne remplissent pas compl\u00e8tement le volume d’impulsion d’un radar, c’est-\u00e0-dire que leur expansion g\u00e9om\u00e9trique est beaucoup plus petite que le produit de la vitesse d’\u00e9talement et de la poudre de transmission ( c 0 \u00b7 T ), ainsi que beaucoup plus petit que la largeur du diagramme de l’antenne sur les lieux de la r\u00e9flexion. Ces conditions sont disponibles, par exemple, dans l’\u00e9ducation de l’espace a\u00e9rien et le ciblage du radar. P r = Performance de r\u00e9ception P t = Performance de transmission g t = Gain d’antenne de l’antenne de diffusion g r = Gain d’antenne de l’antenne de r\u00e9ception \u03bb = longueur d’onde de la fr\u00e9quence porteuse \u03c3 = zone de r\u00e9flexion efficace (RCS), un 0 = zone de r\u00e9f\u00e9rence de saupoudrage sph\u00e9rique de 1 m 2 R t = Antenne de diffusion \u00e0 distance – Objet r\u00e9fl\u00e9chissant  R r = Retrait de l’objet r\u00e9fl\u00e9chissant – Antenne de r\u00e9ception        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Pr= PtGtGr\u03bb2\u03c3(4\u03c0)3Rt2Rr2{displayStyle p_ {text {r}} = p_ {text {t}} {{g_ {text {t}} g_ {text {r}} lambda ^ {2} Sigma} sur {{(4pi)} ^ {3} r_ {text {T}} ^ {2} R_ {2}}}} Ici signifie: L’\u00e9quation suppose que la distance entre l’objet et l’\u00e9metteur est significativement plus grande que la longueur d’onde du radar. Cela signifie que l’objet doit \u00eatre dans le champ distant de l’\u00e9metteur. En outre, le rapport de performance est suppos\u00e9 que la dur\u00e9e de l’impulsion de transmission correspond \u00e0 environ la dur\u00e9e du signal d’\u00e9cho dans le traitement du signal, c’est-\u00e0-dire qu’aucun processus de compression d’impulsion n’est utilis\u00e9. En convertissant l’\u00e9quation ci-dessus apr\u00e8s le retrait, vous obtenez une forme de l’\u00e9quation radar, qui est souvent utilis\u00e9e dans la pratique pour \u00e9valuer les performances op\u00e9rationnelles des syst\u00e8mes radar: Rmax= Pt\u22c5G2\u22c5\u03bb2\u22c5\u03c3Prmin\u22c5(4\u03c0)3\u22c5Lges4{displayStyle r_ {text {max}} = {sqrt [{4}] {frac {p_ {text {t}} cdot g ^ {2} cdot lambda ^ {2} cdot sigma} {p _ {{text {r}} _ _ {text {min}}} CD (4PI) cdot l_ {text {ges}}}}}} Ici, le gain d’antenne dans la diffusion et le re\u00e7u g 2 En r\u00e9sum\u00e9: cela est possible si une antenne radar monostatique ( R t \u2261 R r ) Le m\u00eame diagramme d’antenne se forme au moment de transmission que pendant la p\u00e9riode de r\u00e9ception ( g t = g r ). La plage maximale R max Cela d\u00e9pend alors de la sensibilit\u00e9 du receveur P R, Min . Pour une utilisation pratique, diverses pertes internes et externes s’\u00e9coulent comme L donn\u00e9 avec un. L’\u00e9quation radar pour les cibles de volume (c’est-\u00e0-dire pour le radar m\u00e9t\u00e9orologique) utilise les m\u00eames param\u00e8tres et connexions du c\u00f4t\u00e9 cycle. La principale diff\u00e9rence, cependant, est les propri\u00e9t\u00e9s caract\u00e9ristiques de la zone de r\u00e9flexion, qui change \u00e9galement avec une distance croissante du radar.En cas de pluie, chaque goutte de pluie individuelle est beaucoup plus petite que la longueur d’onde du dispositif radar. Par cons\u00e9quent, le rayonnement de retour effectif d’une chute de pluie est d\u00e9termin\u00e9 par la diffusion de Rayleigh: \u03c3i= \u03c05\u03bb4|K |2Di6{displayStyle Sigma _ {i} = {frac {pi ^ {5}} {lambda ^ {4}}} | k | ^ {2} d_ {i} ^ {6}} avec: |K |2= |\u03b5\u22121\u03b5+2|2{displayStyle | k | ^ {2} = Left | {frac {varepsilon -1} {varepsilon +2}} droit | ^ {2}} avec D comme diam\u00e8tre d’\u00e9gard de pluie et \u03b5 comme constante di\u00e9lectrique. Pour les bandes de fr\u00e9quence L \u00e0 x habituelles pour les appareils radar, l’eau a le facteur | K | 2 = 0,93 et \u200b\u200bpour la cr\u00e8me glac\u00e9e | K | 2 = 0,2. En cas de destination de volume, le volume d’impulsion est d\u00e9sormais compl\u00e8tement rempli par ces objets r\u00e9fl\u00e9chissants. La somme de cette zone de r\u00e9flexion est avec les variables temporaires le d\u00e9sign\u00e9: le = \u03c05\u03bb4|K |2AVEC {DisplayStyle eta = {frac {pi ^ {5}} {lambda ^ {4}}}} | k | ^ {2} z} avec: AVEC = \u2211i=1NDi6{displayStyle z = sum _ {i = 1} ^ {n} d_ {i} ^ {6}} Le volume impulsif DANS La divergence du faisceau d’antenne augmente avec la distance au radar: Phi = angle d’ouverture vertical du diagramme de l’antenne e = angle d’ouverture horizontal R = Distance du radar T = Sensepulsdauer c 0 = Vitesse l\u00e9g\u00e8re DANS = \u03c0\u03d5\u03b8R2c0\u03c48{DisplayStyle v = {frac {pi non -theta r ^ {2} c_ {0} tau} {8}}}} Moyenne: Les param\u00e8tres internes du radar ainsi que partiellement l’amortissement de l’espace ouvert sont en un facteur de pr\u00e9occupations m\u00e9t\u00e9orologiques C r\u00e9sum\u00e9, celui: C = Pt\u03c4G2\u03b82c0\u03c03512(2ln\u20612)\u03bb2{displayStyle c = {frac {p_ {t} tau g ^ {2} theta ^ {2} c_ {0} pi ^ {3}} {512 (2ln 2) lambda ^ {2}}}} est utilis\u00e9. Il a d\u00e9j\u00e0 \u00e9t\u00e9 pris en compte que la plupart des dispositifs radar m\u00e9t\u00e9orologiques avec une forme de diagramme sym\u00e9trique \u03c6 = i utiliser et donc \u03c6 \u00b7 \u03b8 = i 2 est. Cela conduit \u00e0 une forme fortement simplifi\u00e9e d’\u00e9quation radar pour les cibles de volume, comme utilis\u00e9 en m\u00e9t\u00e9orologie: Pr= [CR2][|K|2\u2211Di6]{displayStyle p_ {r} = gauche [{frac {c} {r ^ {2}}} droite] gauche [| k | ^ {2} sum d_ {i} ^ {6} droit]} Avec cette \u00e9quation, les performances de r\u00e9ception mesur\u00e9es peuvent d\u00e9sormais \u00eatre directement suivies d’une r\u00e9flectivit\u00e9. Il s’agit d’une mesure du type et du nombre d’objets r\u00e9fl\u00e9chissants, bien que cette conclusion ne soit pas encore claire: de nombreuses petites gouttelettes d’eau entra\u00eenent la m\u00eame r\u00e9flectivit\u00e9 que peu de grandes. Afin de dissoudre partiellement ces ambigu\u00eft\u00e9s, le radar polarim\u00e9trique est utilis\u00e9 et une r\u00e9flectivit\u00e9 diff\u00e9rentielle est mesur\u00e9e. R. J. Doviak, D. S. Zrnic: Radar Doppler et observations m\u00e9t\u00e9orologiques , Academic Press. Deuxi\u00e8me \u00e9dition, San Diego Call. ISBN 978-0-12-221420-2, Seite 562, J. R. Probert-Jones: L’\u00e9quation radar en m\u00e9t\u00e9orologie , Quarterly Journal of the Royal Memorological Society, Grand2, Briends 88, Expensions 378, Sitches 485-45. Radiotoral (Exigeant de l’\u00e9quation g\u00e9n\u00e9rale radar pour un objectif total) Radiotoral (Exigeant de l’\u00e9quation radar pour une destination de volume) \u2191  Manuel du radar Merrill I. Skolnik, [d’abord] 22 janvier 2008, McGraw-Hill-Verlag, ISBN 978-07-148547-0, chapitre 1.4        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/equation-radar-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"\u00c9quation radar – Wikipedia"}}]}]