[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/fission-du-ministre-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/fission-du-ministre-wikipedia\/","headline":"Fission du ministre – Wikipedia","name":"Fission du ministre – Wikipedia","description":"before-content-x4 Animation d’une fission nucl\u00e9aire induite par les neutrons selon le mod\u00e8le de gouttelettes avec trois neutrons nouvellement lib\u00e9r\u00e9s Exemple","datePublished":"2018-03-17","dateModified":"2018-03-17","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/3\/3a\/Kernspaltung.gif\/240px-Kernspaltung.gif","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/3\/3a\/Kernspaltung.gif\/240px-Kernspaltung.gif","height":"168","width":"240"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/fission-du-ministre-wikipedia\/","wordCount":6329,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4 Animation d’une fission nucl\u00e9aire induite par les neutrons selon le mod\u00e8le de gouttelettes avec trois neutrons nouvellement lib\u00e9r\u00e9s  Exemple de fission nucl\u00e9aire induite par les neutrons de l’uranium-235 Fission nucl\u00e9aire D\u00e9crit les processus de physique nucl\u00e9aire, dans lesquels un noyau atomique est d\u00e9compos\u00e9 en deux noyaux plus petits ou plus. La fission nucl\u00e9aire devient \u00e9galement moins courante Fission nucl\u00e9aire ( Latin  fisso “Clivage”, Anglais  fission nucl\u00e9aire ) appel\u00e9. La fission ne doit pas avec la fusion nucl\u00e9aire, le Fusionner Deux noyaux atomiques. Les tissus nouvellement cr\u00e9\u00e9s par la scission sont appel\u00e9s produits GAP.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Table of Contents       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Informations g\u00e9n\u00e9rales sur la physique de la division Fractionnement spontan\u00e9 Split induit par neutrons Fragments spaltes \u00c9nergie et \u00e9quilibre \u00e9nerg\u00e9tique R\u00e9glementation \u00e9nerg\u00e9tique Bilan \u00e9nerg\u00e9tique Fugace Neutrons thermiques Neutrons rapides Masse critique Signification technique Nucl\u00e9aire Nucl\u00e9aire Autres crevasses induites Historique de la recherche Liens web Individuellement Informations g\u00e9n\u00e9rales sur la physique de la division Le clivage n’est observ\u00e9 que dans des nucl\u00e9ides lourds suffisants, du thorium-232 vers le haut. Ce n’est qu’avec eux qu’il est facile de se d\u00e9sassembler dans des grains plus l\u00e9gers et est possible avec la lib\u00e9ration d’\u00e9nergie de liaison. La scission peut \u00eatre clairement comprise en fonction du mod\u00e8le de gouttelettes par vibration et en d\u00e9chirant le noyau: la grande vue anim\u00e9e de l’image ci-dessus montre comment le noyau (rouge) est frapp\u00e9 par un neutron (bleu), s’\u00e9tend dans la longueur et se contracte au milieu. La longue gamme de rejet \u00e9lectrique mutuel des protons l’emporte ensuite sur la puissance nucl\u00e9aire attrayante (voir le noyau atomique) avec sa courte port\u00e9e et s\u00e9pare les deux extr\u00e9mit\u00e9s, de sorte que le noyau rejette en deux (ou rarement en trois) fragments – des noyaux de milieu tr\u00e8s excit\u00e9s. En modifiant l’\u00e9nergie de liaison, la masse totale diminue en cons\u00e9quence (d\u00e9faut de masse). Sauf les noyaux de fragment ( Fragments d’\u00e9cart ) sont g\u00e9n\u00e9ralement lib\u00e9r\u00e9s certains neutrons individuels, g\u00e9n\u00e9ralement deux ou, comme dans l’image, trois. Le spectre d’\u00e9nergie de ces neutrons a la forme d’une distribution de Maxwell, est donc continu et s’\u00e9tend jusqu’\u00e0 environ 15 MEV. Cependant, la temp\u00e9rature absolue, qui est pertinente dans les statistiques de Boltzmann, n’a pratiquement aucune importance physique ici, mais est trait\u00e9e comme un param\u00e8tre libre pour adapter la courbe \u00e0 la forme mesur\u00e9e du spectre. L’\u00e9nergie moyenne des neutrons est d’environ 2 MEV. Il accroche quelque chose sur la scission [d’abord] Nuclide et dans le cas de la division induite par les neutrons (voir ci-dessous) \u00e9galement \u00e0 partir de celle de l’\u00e9nergie du neutron de division. En raison de l’asym\u00e9trie de la courbe de distribution de Maxwell, l’\u00e9nergie moyenne est diff\u00e9rente de l’\u00e9nergie la plus probable, le maximum de la courbe; Il s’agit d’environ 0,7 MeV. [2] Environ 99% des neutrons sont directement des neutrons rapides lorsqu’ils se divisent dans environ 10 \u221214 Secondes \u00e9mises. Le reste, les neutrons retard\u00e9s, est lib\u00e9r\u00e9 des fragments d’\u00e9cart \u00e0 quelques minutes plus tard. Fractionnement spontan\u00e9 Certains types de noyau atomique (nucl\u00e9ides) se divisent sans influence externe. Cette scission spontan\u00e9e est un type de d\u00e9sint\u00e9gration radioactive. Il peut \u00eatre expliqu\u00e9 quantique m\u00e9caniquement similaire \u00e0 la d\u00e9sint\u00e9gration alpha par l’effet du tunnel.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4L’application pratique est le fractionnement spontan\u00e9 comme source de neutrons libres. L’isotope californium est g\u00e9n\u00e9ralement utilis\u00e9 pour cela 252C F {displayStyle ^ {252} mathrm {cf}} utilis\u00e9. Split induit par neutrons La division induite par les neutrons, une r\u00e9action nucl\u00e9aire, est d’une grande importance technique. Un neutron libre s’approche si pr\u00e8s d’un noyau atomique qu’il peut \u00eatre absorb\u00e9 par lui. Le noyau gagne l’\u00e9nergie de liaison et toute \u00e9nergie cin\u00e9tique de ce neutron, qui est \u00e0 l’\u00e9tat vivant et se divise. Au lieu de se diviser, d’autres processus sont \u00e9galement possibles, par exemple la capture de neutrons. Les \u00e9missions de noyau atomique anim\u00e9es d’un ou plusieurs gamma quanta et fusionne dans son \u00e9tat de base. La scission induite par les neutrons est essentiellement – avec une section crois\u00e9e d’action plus petite ou plus grande – pour tous les \u00e9l\u00e9ments avec des num\u00e9ros de commande AVEC possible de 90 (thorium) et observ\u00e9 dans bon nombre de leurs isotopes. [3] En raison de son importance pour la production d’\u00e9nergie civile et pour les armes nucl\u00e9aires, la scission induite par les neutrons est principalement trait\u00e9e ci-dessous. Fragments spaltes Le nombre total de protons et de neutrons est conserv\u00e9 \u00e0 chaque fission nucl\u00e9aire. Le cas le plus courant est la scission dans deux nouveaux noyaux ( Fragments spaltes )); Ce n’est que dans quelques-uns pour mille de toutes les divisions est un troisi\u00e8me fragment ( Ternaren Divis\u00e9) avec un nombre de masse g\u00e9n\u00e9ralement tr\u00e8s petit jusqu’\u00e0 un maximum d’environ 30. [4] De nombreuses paires de nucl\u00e9ides diff\u00e9rentes sont possibles avec deux fragments de pli. Habituellement, il y a un briquet (num\u00e9ro de masse autour de 90) et un fragment d’\u00e9cart plus lourd (num\u00e9ro de masse autour de 140). La distribution de fr\u00e9quence (appliqu\u00e9e en fonction du nombre de masse du fragment d’espace) a donc deux maxima. \u00c0 titre d’exemple, deux options de division du plutonium-239 apr\u00e8s l’absorption d’un ou des neutrons sont mentionn\u00e9es: \u00a094239Pu+01n\u2192\u00a056144Ba+3894Sr+2\u00a001n{DisplayStyle _ {94}} mathrm {} {}} {0}} mathrm {0}} {1} mathrm {56} mathrm {1} {38} ^ {38} ^ ^ {38}} Mathrm {Sr} + 2} {n}  \u00a094239Pu+01n\u2192\u00a051130Sb+\u00a043107Tc+3\u00a001n{DisplayStyle _ {94}} mathrm {} {0}} mathrm {0} mathrm {1} mathrm {51} mathrm {sb {43} ^ ^ ^ ^ ^ ^ ^ ^}} Mathrm {Tc} +3 {} ^ {0} ^ {1} Mathrm {n.   Cleage par neutrons thermiques: fr\u00e9quence sch\u00e9matique des fragments d’\u00e9cart (“rabats divis\u00e9s”) en fonction du num\u00e9ro de masse du produit divis\u00e9 UN (horizontal). Puisqu’il y a 2 fragments \u00e0 chaque division, la somme de tous les volets divis\u00e9s est de 200%. Les fragments d’\u00e9cart sont des nucl\u00e9ides mod\u00e9r\u00e9s avec une teneur en neutrons relativement \u00e9lev\u00e9e. Vous avez repris cet exc\u00e9dent de neutrons du noyau d’origine. Ils sont donc instables et lib\u00e8rent initialement d’autres neutrons dans certains cas. Ces neutrons retard\u00e9s peuvent \u00e9galement d\u00e9clencher une fractionnement nucl\u00e9aire suppl\u00e9mentaire; Ils sont importants pour le contr\u00f4le des r\u00e9acteurs de base. Les produits GAP encore instables d\u00e9montent ensuite leur exc\u00e9dent de neutrons gr\u00e2ce \u00e0 des d\u00e9sint\u00e9grations cons\u00e9cutives de b\u00eata-minus. \u00c9tant donn\u00e9 que le nombre de masse du noyau atomique reste inchang\u00e9 pendant les cas b\u00eata, les nucl\u00e9ides, qui r\u00e9sultent d’un noyau de fragment d’\u00e9cart donn\u00e9, forment une cha\u00eene isobaire; Ce sont donc des noyaux atomiques de diff\u00e9rents \u00e9l\u00e9ments chimiques, mais le m\u00eame nombre de masses. Cette cha\u00eene de conversion se termine lorsqu’un nuclide stable est cr\u00e9\u00e9. La demi-vie est courte au d\u00e9but de la cha\u00eene, mais peut \u00eatre de nombreuses ann\u00e9es pour les derni\u00e8res d\u00e9sint\u00e9gres. Des valeurs num\u00e9riques pr\u00e9cises pour la fr\u00e9quence des diff\u00e9rentes cha\u00eenes isobaires, en fonction du nuclide divis\u00e9 et de l’\u00e9nergie du neutron de division, peuvent \u00eatre trouv\u00e9es dans la litt\u00e9rature. [5] \u00c9nergie et \u00e9quilibre \u00e9nerg\u00e9tique R\u00e9glementation \u00e9nerg\u00e9tique  \u00c9nergie de liaison au noyau atomique moyen par nucl\u00e9on en fonction du nombre de nucl\u00e9on dans le noyau atomique pour tous les nucl\u00e9ides connus selon AME2016 Les deux produits GAP ont ensemble un d\u00e9faut de masse plus \u00e9lev\u00e9 que le c\u0153ur de d\u00e9part lourd. En raison de l’\u00e9quivalence de la masse et de l’\u00e9nergie, cette diff\u00e9rence de d\u00e9fauts de masse est lib\u00e9r\u00e9e sous forme d’\u00e9nergie. Dans l’explication suivante, il est suppos\u00e9 qu’un 235 U-Core reprend un neutron puis se d\u00e9sint\u00e9gre en deux m\u00eames fragments de la masse num\u00e9ro 118 (dans le cas du fractionnement nucl\u00e9aire, le noyau nucl\u00e9aire est g\u00e9n\u00e9ralement diff\u00e9rent et certains neutrons individuels demeurent). Les valeurs moyennes de l’\u00e9nergie de liaison par nucl\u00e9on du graphique sont utilis\u00e9es pour le calcul. L’\u00e9nergie est donn\u00e9e dans l’unit\u00e9 Megaelectron Volt (MEV). Initialement, 235 nucl\u00e9ons individuels (92 protons et 143 neutrons) ainsi que les neutrons enregistr\u00e9s sont simplifi\u00e9s. un Core compos\u00e9. Avec ce processus 236 \u00d7 7 , 7  Mev = 1817  Mev {DisplayStyle 236times 7 {,} 7 {text {mev}} = 1817 {text {mev}}}} L’\u00e9nergie peut \u00eatre lib\u00e9r\u00e9e. Afin de diviser compl\u00e8tement un noyau U-236 en ses nucl\u00e9ons, ce revenu \u00e9nerg\u00e9tique est n\u00e9cessaire. Devient un Fractionnaire compos\u00e9, un a \u00e9t\u00e9 re\u00e7u 118 \u00d7 8 , 6  Mev = 1015  Mev {displayStyle 118Times 8 {,} 6 {text {mev}} = 1015 {text {mev}}} . Lorsque vous divisez un noyau d’uranium-235 en deux parties tout aussi grandes, la diff\u00e9rence d’\u00e9nergie doit \u00eatre ( 2\u00d71015)  Mev – 1817  Mev = 213  Mev {displayStyle Left (2Times 1015Right) {text {mev}} – 1817 {text {mev}} = 213 {text {mev}}} soyez gratuit. La majeure partie de cette \u00e9nergie (par rejet \u00e9lectrostatique) est convertie en \u00e9nergie cin\u00e9tique des fragments. Soumis. Les fragments et les neutrons libres s’enfoncent \u00e0 une vitesse tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9e. Dans le mat\u00e9riau environnant, les fragments sont ralentis et cr\u00e9ent une \u00abchaleur chauffante\u00bb, plus pr\u00e9cis\u00e9ment: ils transf\u00e8rent progressivement leur \u00e9nergie cin\u00e9tique aux impacts individuels sur de nombreux atomes du mat\u00e9riau environnant jusqu’\u00e0 ce qu’ils soient ralentis \u00e0 la vitesse qui correspond \u00e0 la temp\u00e9rature du mat\u00e9riau. Bilan \u00e9nerg\u00e9tique L’\u00e9nergie d’environ 200 MEV par scission qui est lib\u00e9r\u00e9e pendant le fractionnement nucl\u00e9aire est distribu\u00e9e aux particules et aux rayonnements qui surviennent pendant la fission nucl\u00e9aire. Le tableau montre les valeurs d’\u00e9nergie d’un processus de fractionnement typique. [6] La majeure partie de cette \u00e9nergie peut \u00eatre utilis\u00e9e dans un r\u00e9acteur nucl\u00e9aire; Seule l’\u00e9nergie de l’antineutrinos \u00e9chappant et une partie du rayonnement gamma n’est pas convertie en chaleur. Type d’\u00e9nergie \/ type de rayonnement \u00c9nergie moyenne \u00c9nergie cin\u00e9tique des fragments d’\u00e9cart 167 Mev Invite gammastrahlung 00 6 Mev \u00c9nergie cin\u00e9tique des neutrons 00 5 Mev \u00c9lectrons de Gap Fragment Betaer 00 8 Mev Rayonnement gamma fait de fragments d’\u00e9cart 00 6 Mev Electron-Antineutrinos de Gap Fragment Betaer Case 0 12 MEV \u00c9nergie totale par scission 204 Mev  Fugace  Certains actino\u00efdes et leurs produits d’\u00e9cart les plus importants. Les actino\u00efdes faciles \u00e0 s\u00e9parer par les neutrons thermiques sont graisse \u00e9crit. Les isotopes sont tri\u00e9s en fonction de leur appartenance et \/ ou de leur demi-vie.  L’image montre la section transversale de l’action pour la r\u00e9action de division de U-233, U-235, U-238 et PU-239 en fonction de l’\u00e9nergie neutronique. La zone de gauche correspond thermique , Le bon rapide Neutrons. Neutrons thermiques \u00c0 travers des neutrons thermiques – d. H. Telle avec une \u00e9nergie cin\u00e9tique relativement faible – ne sont principalement que des isotopes avec un nombre incroyable de neutrons. Seuls ces noyaux atomiques gagnent un neutron Paire l’\u00e9nergie En outre. “Bonne fractionnement” signifie que la section crois\u00e9e du noyau pour le fractionnement en raison d’un neutron thermique est de centaines \u00e0 des milliers de granges. En cons\u00e9quence, \u00abmal divis\u00e9\u00bb signifie que cette section crois\u00e9e d’action n’est que 1 grange ou plus petite de la taille. Exemple: En tant qu’\u00e9l\u00e9ment 95 avec son nombre impair de protons pour les nombres de nucl\u00e9ons impairs, l’am\u00e9rique a un nombre droit de neutrons, tandis que le plutonium, en tant que 94e \u00e9l\u00e9ment, a \u00e9galement des taux de neutrons impairs avec son nombre de protons droit dans un nombre impair de nucl\u00e9on. C’est pourquoi l’Americium est 241 Sur les neutrons thermiques mal divis\u00e9s (3,1 grange), contrairement au plutonium 241 PU (1010 enfants). Neutrons rapides Les neutrons lib\u00e9r\u00e9s pendant la scission ont des \u00e9nergies cin\u00e9tiques dans la zone MEV. Avec des neutrons aussi rapides, les nucl\u00e9ides avec un nombre neutre droit peuvent \u00e9galement \u00eatre divis\u00e9s; L’\u00e9nergie de la paire affecte alors \u00e0 peine la section crois\u00e9e de l’action. Cependant, les sections crois\u00e9es pour la “division rapide” n’atteignent pas les valeurs \u00e9lev\u00e9es de certaines divisions “thermiques”. La fente rapide conduit \u00e0 un rendement particuli\u00e8rement \u00e9lev\u00e9 de nouveaux neutrons par noyau divis\u00e9 pour certaines colonnes. Ceci est exploit\u00e9 dans les r\u00e9acteurs Brut. Dans la bombe \u00e0 trois \u00e9tages, des neutrons tr\u00e8s rapides avec plus de 14 MEV sont g\u00e9n\u00e9r\u00e9s par la fusion nucl\u00e9aire d’isotopes d’hydrog\u00e8ne. Ces colonnes dans la couverture d’uranium des noyaux d’uran-238 compos\u00e9s d’un uranium manipul\u00e9. La force explosive de la bombe et les retomb\u00e9es sont consid\u00e9rablement augment\u00e9es. Masse critique La plus petite masse d’un mat\u00e9riau de division dans lequel une r\u00e9action en cha\u00eene peut \u00eatre maintenue est appel\u00e9e masse critique. Cela d\u00e9pend de la pr\u00e9sence et de la quantit\u00e9 d’une substance mod\u00e9ratrice et de la disposition g\u00e9om\u00e9trique. Une feuille mince perdrait presque tous les neutrons vers l’ext\u00e9rieur, tandis que les neutrons sont plus susceptibles de rencontrer d’autres noyaux atomiques dans un objet compact. La plus petite masse critique est atteinte avec un arrangement sph\u00e9rique. Cela peut encore \u00eatre r\u00e9duit par la compression du mat\u00e9riau; Il n’y a pas de bordure inf\u00e9rieure absolue. La d\u00e9pendance \u00e0 la g\u00e9om\u00e9trie de la masse critique est exploit\u00e9e pour \u00e9viter les critiques menant \u00e0 la r\u00e9action en cha\u00eene lors de la fabrication ou du montage ou de l’\u00e9dition. Par exemple, les r\u00e9actions chimiques sont effectu\u00e9es dans des baignoires plates dans lesquelles le mat\u00e9riau est distribu\u00e9 sur de longues zones. Signification technique Nucl\u00e9aire La division induite par les neutrons est d’une importance \u00e9conomique en tant que r\u00e9action en cha\u00eene dans les r\u00e9acteurs de base. Les nucl\u00e9ides uran-235 et plutonium-239 sont principalement utilis\u00e9s. Dans la planification ou les tests, les r\u00e9acteurs nucl\u00e9aires \u00e9taient \u00e9galement bas\u00e9s sur le thorium-232 et l’uranium-233. \u00c0 environ 200 MEV par noyau atomique, l’\u00e9nergie ferm\u00e9e de la division nucl\u00e9aire est plusieurs fois plus \u00e9lev\u00e9e que dans les r\u00e9actions chimiques (g\u00e9n\u00e9ralement environ 20 eV par mol\u00e9cule). L’\u00e9nergie se produit principalement comme l’\u00e9nergie cin\u00e9tique des fragments d’\u00e9cart, \u00e0 une partie plus petite \u00e9galement dans le rayonnement de leur d\u00e9sint\u00e9gration radioactive. Les neutrons retard\u00e9s, qui sont cruciaux pour l’ajustement des r\u00e9acteurs centraux, sont \u00e9galement lib\u00e9r\u00e9s des fragments divis\u00e9s en fonction de la r\u00e9action r\u00e9elle de division. Dans les r\u00e9acteurs, l’\u00e9nergie cin\u00e9tique des produits GAP et l’\u00e9nergie du rayonnement r\u00e9sultant sont converties en chaleur avec le mat\u00e9riau de l’environnement. Seuls les anti-Tinos \u00e9lectroniques \u00e9mergents, une partie du rayonnement gamma et une partie des neutrons libres s’\u00e9chappent de la zone de r\u00e9action, du noyau du r\u00e9acteur. Nucl\u00e9aire  Le exponentiellement La r\u00e9action croissante de la cha\u00eene d’\u00e9cart nucl\u00e9aire d’une disposition de colonnes rapidement sur-critique sert de source d’\u00e9nergie pour les armes nucl\u00e9aires “normales”. L ‘”\u00e9nergie destructrice” est principalement lib\u00e9r\u00e9e sous forme de rayonnement l\u00e9ger, de chaleur et de radioactivit\u00e9 ainsi que secondairement sous la forme d’une pression de pression.Dans les bombes \u00e0 hydrog\u00e8ne, le fractionnement nucl\u00e9aire sert de d\u00e9tonateur pour une fusion nucl\u00e9aire, c’est-\u00e0-dire la fusion des noyaux atomiques l\u00e9gers. Autres crevasses induites L’impact d’un gamma quante riche en \u00e9nergie (dans le secteur de l’\u00e9nergie MEV) peut conduire \u00e0 la division d’un noyau lourd ( \u00c9cart photo ). [7] Ceci doit \u00eatre distingu\u00e9 de l’effet photo de base, dans lequel seul un neutron, un proton ou une particule alpha se d\u00e9tachent du noyau, mais il n’est pas divis\u00e9. L’impact d’une particule charg\u00e9e peut \u00e9galement conduire \u00e0 sa division nucl\u00e9aire si elle transmet une \u00e9nergie suffisamment \u00e9lev\u00e9e au noyau. Par exemple, des processus GAP induits par Proton et Myon ont \u00e9t\u00e9 observ\u00e9s. [8] Un noyau compos\u00e9 avec une tr\u00e8s grande rotation nucl\u00e9aire, comme peut \u00e9galement \u00eatre cr\u00e9\u00e9 dans des r\u00e9actions lourdes, peut \u00e9galement r\u00e9duire son \u00e9nergie de suggestion en divisant. Les applications techniques n’ont pas ces lacunes. Historique de la recherche  Structure exp\u00e9rimentale au mus\u00e9e allemand, avec lequel Otto Hahn et Fritz Stra\u00dfmann ont d\u00e9couvert la fission nucl\u00e9aire en 1938 Depuis les travaux d’Ernest Rutherford, il est connu que les noyaux atomiques peuvent \u00eatre modifi\u00e9s avec des particules rapides. Rutherford lui-m\u00eame a converti un noyau d’azote en 1917 en bombardement avec des particules alpha en oxyg\u00e8ne plus proton. De telles r\u00e9actions nucl\u00e9aires et conversions de base \u00e9taient dans les ann\u00e9es 1920 Survie atomique appel\u00e9. Avec la d\u00e9couverte du neutron en 1932 par James Chadwick, il est devenu clair qu’il devait y avoir de nombreuses occasions de convertir les noyaux atomiques. Entre autres choses, ils ont essay\u00e9 de produire de nouveaux nucl\u00e9ides encore plus difficiles en ins\u00e9rant des neutrons dans des grains lourds.  Selon les hypoth\u00e8ses d’Enrico Fermi, [9] qui a d\u00e9j\u00e0 vu les produits d’uranium Gap \u00e0 Rome, mais mal interpr\u00e9t\u00e9s, il a repr\u00e9sent\u00e9, entre autres. Ida Noddack-Tack [dix] L’hypoth\u00e8se correcte de la division du noyau nouvellement form\u00e9. [11] Cependant, ces hypoth\u00e8ses sp\u00e9culatives \u00e9taient toujours consid\u00e9r\u00e9es comme douteuses en 1934, et aucun physicien ne les a v\u00e9rifi\u00e9s exp\u00e9rimentalement, et Ida Noddack lui-m\u00eame ne l’a pas fait. Le 17 d\u00e9cembre 1938, Otto Hahn et son assistante Fritz Stra\u00dfmann ont r\u00e9ussi \u00e0 l’Institut de chimie de Berlin Kaiser-Wilhelm pour une fission nucl\u00e9aire induite par les neutrons de l’uranium \u00e0 travers les preuves radio-coch\u00e9es du produit Barium. Ils ont publi\u00e9 leur d\u00e9couverte le 6 janvier 1939 dans le magazine “The Natural Sciences”. [douzi\u00e8me] \u00c0 cette \u00e9poque, Lise Meitner \u00e9tait en Su\u00e8de depuis quelques mois, o\u00f9 elle a \u00e9t\u00e9 \u00e9migr\u00e9e \u00e0 l’aide de Hahn parce qu’elle devait fuir l’Allemagne en tant que juive. Avec elle a \u00e9galement \u00e9migr\u00e9 le neveu Otto Frisch, elle a pu publier une premi\u00e8re interpr\u00e9tation physique du processus Split dans le magazine des sciences anglaises “Nature” le 10 f\u00e9vrier 1939, car Hahn a \u00e9t\u00e9 le premier \u00e0 lui enseigner les r\u00e9sultats radiochimiques. Otto Hahn et Fritz Stra\u00dfmann sont donc consid\u00e9r\u00e9s comme les d\u00e9couvreurs de la fission nucl\u00e9aire, et Lise Meitner et Otto Frisch comme le premier \u00e0 publier une explication th\u00e9orique correcte du processus. L’expression vient \u00e9galement de Frisch fission nucl\u00e9aire C’est-\u00e0-dire la \u00abfission nucl\u00e9aire\u00bb, qui a ensuite \u00e9t\u00e9 adopt\u00e9e \u00e0 l’international, tandis que Hahn a initialement utilis\u00e9 le terme \u00abfission urbaine\u00bb. Le 16 janvier 1939, Niels Bohr s’est rendu aux \u00c9tats-Unis pour discuter des probl\u00e8mes physiques avec Albert Einstein pendant quelques mois. Peu de temps avant son d\u00e9part du Danemark, Frisch et Meitner lui ont parl\u00e9 de leur interpr\u00e9tation des r\u00e9sultats des tests de Hahn-Strassmann. Apr\u00e8s son arriv\u00e9e aux \u00c9tats-Unis, Bohr a inform\u00e9 son ancien \u00e9tudiant John Archibald Wheeler et d’autres parties int\u00e9ress\u00e9es. Gr\u00e2ce \u00e0 cela, les nouvelles se sont r\u00e9pandues parmi d’autres physiciens, notamment Enrico Fermi de l’Universit\u00e9 Columbia. Fermi a reconnu la possibilit\u00e9 d’une r\u00e9action contr\u00f4l\u00e9e en cha\u00eene de fractionnement et a effectu\u00e9 la premi\u00e8re exp\u00e9rience r\u00e9active r\u00e9ussie dans la pile de Chicago en 1942 \u00e0 Chicago \u00e0 Chicago. Liens web Individuellement \u2191  L’expression sp\u00e9cialis\u00e9e de la physique et de la technologie de base est \u00abdivis\u00e9e\u00bb, et non \u00abdivis\u00e9\u00bb  \u2191  A. Ziegler, H. J. Allelein (\u00e9d.): Technologie des r\u00e9acteurs-bases physiques-techniques. 2e \u00e9d., Springer-Vieweg 2013, ISBN 978-3-642-33845-8, page 54  \u2191  J. Magill, G. Pfennig, R. Dreher, Z. S\u00f3ti: Carte nucl\u00e9aire Karlsruhe. 8. \u00c9dition. Nucleonica GmbH, Eggenstein-LeopoldShafen 2012, ISBN 92-79-02431-0 (carte murale), ISBN 978-3-00-038392-2 (carte de pliage), ISBN 92-79-02175-3 (Brochure d’accompagnement).  \u2191  Marcus W\u00f6stheinrich: \u00c9mission de particules de Tern\u00e4ren des r\u00e9actions 229 Th (n e ,F), 233 ONU e , f) et 239 Pu (n e ,F) . T\u00fcbingen 1999, DNB 963242830 , urne: NBN: DE: BSZ: 21-OPUS-349 (Dissertation, Universit\u00e9 de T\u00fcbingen).   \u2191  Collecte de donn\u00e9es de l’organisation internationale de l’\u00e9nergie atomique  \u2191  E.B. Paul: Physique nucl\u00e9aire et des particules . Nord-Hollande, 1969, S. 250  \u2191  Bernard Leonard Cohen: Concepts de physique nucl\u00e9aire . McGraw-Hill, New York 1971, ISBN 0-07-011556-7, S. 265  \u2191  Cyriel Wagemans (\u00e9d.): Le processus de fission nucl\u00e9aire . CRC Press 1991, ISBN 0-8493-5434-X, situ 219  \u2191  Enrico Fermi: Production possible d’\u00e9l\u00e9ment de nombre atomique sup\u00e9rieur \u00e0 92 . Dans: Nature . Groupe  133 , 1934, S.  898\u2013899 , est ce que je: 10.1038 \/ 133898A0 .   \u2191  Ida Noddack: \u00c0 propos de l’\u00e9l\u00e9ment 93 . Dans: chimie appliqu\u00e9e . Groupe  47 , 1934, S.  653\u2013655 , est ce que je: 10.1002 \/ ange.19340473707 .   \u2191  Citation: “Il serait concevable qu’en ce qui concerne le bombardement des noyaux lourds avec des neutrons, ces noyaux se divisent en plusieurs fragments plus grands, qui sont des isotopes d’\u00e9l\u00e9ments bien connus, mais pas des voisins des \u00e9l\u00e9ments irradi\u00e9s.”  \u2191  Otto Hahn et Fritz Stra\u00dfmann: Sur les preuves et le comportement des alcalim\u00e9taux terrestres caus\u00e9s par les neutrons pendant le rayonnement de l’uranium . Dans: Sciences naturelles . Groupe  27 , 1939, S.  11-15 , est ce que je: 10.1007 \/ BF01488241 .        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/fission-du-ministre-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Fission du ministre – Wikipedia"}}]}]