[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/gravitationswaage-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/gravitationswaage-wikipedia\/","headline":"GravitationsWaage – Wikipedia","name":"GravitationsWaage – Wikipedia","description":"before-content-x4 Le Gravitationswaage est l’instrument de mesure dans une exp\u00e9rience physique (\u00e9galement Exp\u00e9riment de cavendish nomm\u00e9) pour d\u00e9terminer les constantes","datePublished":"2022-07-09","dateModified":"2022-07-09","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/f5f3c8921a3b352de45446a6789b104458c9f90b","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/f5f3c8921a3b352de45446a6789b104458c9f90b","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/gravitationswaage-wikipedia\/","wordCount":4261,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Le Gravitationswaage est l’instrument de mesure dans une exp\u00e9rience physique (\u00e9galement Exp\u00e9riment de cavendish nomm\u00e9) pour d\u00e9terminer les constantes gravitationnelles g {displaystyle g}        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4, qui d\u00e9finit la force de l’attraction gravitationnelle entre les masses. Cela indique donc une mesure de la r\u00e9sistance de la gravit\u00e9.  Cavendish-Experiment (1798) En 1798, Henry Cavendish a utilis\u00e9 un tel appareil pour pouvoir d\u00e9terminer la densit\u00e9 de la Terre pour la premi\u00e8re fois. Bien que Cavendish lui-m\u00eame ne s’int\u00e9ressait pas \u00e0 la constante gravitationnelle, son exp\u00e9rience a r\u00e9ussi \u00e0 calculer de pr\u00e8s sa valeur. [d’abord]        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4 Construction de torsion, qui a \u00e9t\u00e9 propos\u00e9e par John Michell et appliqu\u00e9e dans des exp\u00e9riences. Il s’agit d’une \u00e9chelle de virage qui est \u00e9galement utilis\u00e9e en g\u00e9ophysique appliqu\u00e9e. “Turn Scale” signifie que la quantit\u00e9 de l’angle, autour duquel un fil est tordu \u00e0 partir de sa forme de repos, fournit des informations sur le couple d’acteur. La force qui agit entre les masses d’essai peut \u00eatre calcul\u00e9e \u00e0 partir de cela. Plus pr\u00e9cis\u00e9ment: au milieu, un fil est suspendu sur lequel une tige est fix\u00e9e horizontalement. Un miroir (parall\u00e8le au fil) et deux petites masses sont fix\u00e9s aux extr\u00e9mit\u00e9s au milieu. Devant, une source lumineuse \u00e9met un faisceau de lumi\u00e8re relativement \u00e9troit (g\u00e9n\u00e9ralement un laser de nos jours). Ceci s’adresse au fil et se refl\u00e8te par le miroir \u00e9troit \u00e0 un parapluie lointain. Maintenant, il y a une d\u00e9viation des masses \u00e0 partir de la position de repos, alors cela peut \u00eatre d\u00e9termin\u00e9 en d\u00e9pla\u00e7ant le point de lumi\u00e8re indiqu\u00e9. Avant la mise en \u0153uvre        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Vous devez L {displaystyle l} , Distance jusqu’au parapluie S {DisplayStyle S} Et la masse M {displaystyle m} savoir. Ex\u00e9cution: Le calcul suivant s’applique, \u00e0 condition que de petites et petites masses soient n\u00e9cessaires. Ce n’est qu’alors que de la gravit\u00e9 entre ces deux balles une force qui appara\u00eet presque verticalement \u00e0 la barre (sur laquelle les petites masses sont suspendues). Suit ensuite pour le couple |M\u2192|= |L\u2192\u00d7 F\u2192|\u2248 L F {displayStyle textStyle | {vec {m}} | = | {vec {l}} Times {Vec {f}} | approximation lf} . Couple: L’attraction des masses provoque un couple M1= g mMr2L {DisplayStyle Text Style M_ {1} = g {frac {mm} {r ^ {2}} l} sur le personnel. \u00c0 strictement parler, il y a aussi un moment oppos\u00e9 M2= – M1r3r2+L23{displayStyle textStyle m_ {2} = – m_ {1} {frac {r ^ {3}} {{sqrt {r ^ {2} + l ^ {2}}} ^ {3}}}} , qui vient de l’attraction des petites boules \u00e0 travers les grandes boules plus loin. La torsion \u00e0 travers Mres= M1+ M2{DisplayStyle Text Style M_ {Mathrm {res} = m_ {1} + m_ {2}} Si la r\u00e9sistance du fil agit, plus l’angle de rotation \u03b8 est \u00e9lev\u00e9, plus il y a de r\u00e9sistance. Ce compteur-effet est approximativement proportionnel \u00e0 l’angle Md= D \u22c5 E {displaystyle textstyle m_ {d} = dcdot th\u00eata} , le facteur de proportionnalit\u00e9 D {Style de texte DisplayStyle D} s’appelle un moment de direction. Fr\u00e9quence de vibration: Dans le domaine de la validit\u00e9 de l’approximation lin\u00e9aire, les vibrations de torsion sont harmonieuses et leur fr\u00e9quence circulaire est \u03c90= DI{DisplayStyle textStyle omega {0} = {sqrt {frac {d} {i}}}} D\u00e9pend uniquement du moment directionnel D {Style de texte DisplayStyle D} Et le moment de l’inertie je {displaystyle textstyle i} . Ce dernier est simplement calcul\u00e9 ici je = 2 m ( L \/2 )2{displaystyle textstyle i = 2m (l \/ 2) ^ {2}} . Hors de T = 2\u03c0\u03c90{DisplayStyle Text Style T = {frac {2pi} {Omega _ {0}}}} suit pour la p\u00e9riode de vibration T = 2 Pi ID{displayStyle textStyle t = 2pi {sqrt {frac {i} {d}}}} . Ainsi D = 4\u03c02IT2{Displaystyle textstyle d = {frac {4pi ^ {2} i} {t ^ {2}}}}} . D\u00e9viation: Comme pour tous les miroirs, l’angle de rotation de l’image est deux fois plus grand que l’angle de rotation du miroir. Donc, si vous prenez un parapluie l\u00e9g\u00e8rement cach\u00e9, l’angle autour duquel le fil a \u00e9t\u00e9 tourn\u00e9 est E = s02S{displayStyle textStyle theta = {frac {s_ {0}} {2s}}} . \u00c9quilibre: Dans l’\u00e9quilibre entre l’attraction et la force de la force, les \u00e9l\u00e9ments suivants doivent s’appliquer Mres= Md{Style de texte d’affichage M_ {Mathrm {res} = m_ {d}} . Aussi g mMr2(1\u2212r3r2+L23)L = 4\u03c022m(L2)2T2\u22c5 s02S{displayStyle textStyle g {frac {mm} {r ^ {2}}} Left (1- {frac {r ^ {3}} {{sqrt {r ^ {2} + l ^ {2}}} ^ {3}}} droite) l = {frac {4PI ^ {2} } {2}} droit) ^ {2}} {t ^ {2}}} CDOT {frac {S_ {0}} {2s}}} . Est maintenant la constante gravitationnelle g {Style de texte DisplayStyle G} \u00e0 faire par une simple formation, g = \u03c02Ls0r2T2SM(1\u2212r3r2+L23){displayStyle g = {frac {pi ^ {2} ls_ {0} r ^ {2}} {t ^ {2} smleft (1- {frac {r ^ {3}} {{sqrt {r ^ {2} + l ^ {2}}} ^ {{3}} Si la distance \u00e0 la longueur du parapluie est \u00e9gale \u00e0 la longueur du levier, S = L {Style de texte DisplayStyle S = L} , c’est ce qui r\u00e9sulte g = \u03c02r2s0MT2(1\u2212r3r2+L23). {displayStyle g = {frac {pi ^ {2} r ^ {2} s_ {0}} {mt ^ {2} Left (1- {frac {r ^ {3}} {{Sqrt {r ^ {2} + l ^ {2}}} ^ {3}}} \u2191  The Cavendish Experiment (PDF; anglais).        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/gravitationswaage-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"GravitationsWaage – Wikipedia"}}]}]