[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/impulsion-relativiste-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/impulsion-relativiste-wikipedia\/","headline":"Impulsion relativiste – Wikipedia","name":"Impulsion relativiste – Wikipedia","description":"before-content-x4 Dans la th\u00e9orie sp\u00e9ciale de la relativit\u00e9, l’impulsion est li\u00e9e diff\u00e9remment \u00e0 vitesse que dans la m\u00e9canique newtonienne et","datePublished":"2018-03-11","dateModified":"2018-03-11","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/84fee53c81592db54e0fe6c6f9eba002bb1dc74b","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/84fee53c81592db54e0fe6c6f9eba002bb1dc74b","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/impulsion-relativiste-wikipedia\/","wordCount":4111,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Dans la th\u00e9orie sp\u00e9ciale de la relativit\u00e9, l’impulsion est li\u00e9e diff\u00e9remment \u00e0 vitesse que dans la m\u00e9canique newtonienne et est donc \u00e9galement impulsion relativiste appel\u00e9. L’impulsion relativiste est la r\u00e9ellement efficace, par ex. B. pour les particules qui entrent en collision sur des corps cibles dans des acc\u00e9l\u00e9rateurs. En cas de bosses et d’autres interactions de particules, il s’av\u00e8re \u00eatre une taille de conservation additive: la somme des impulsions initiales correspond \u00e0 la somme des impulsions apr\u00e8s l’interaction.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4L’impulsion p\u2192{displayStyle {vec {p}}} une particule de la masse m {displaystyle m} Dans la th\u00e9orie sp\u00e9ciale de la relativit\u00e9, la non-lin\u00e9aire d\u00e9pend de la vitesse        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4v\u2192{DisplayStyle {thing {v}}} un B: p\u2192= c m v\u2192= mv\u21921\u2212v2c2{Displaystyle {thing {p}} = gamma m {thing {v}} = {frac {m {thing {v}}} {sqrt {1- {frac {v {2}} {c {2}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} Y a-t-il c {DisplayStyle Gamma} Le facteur relativiste (facteur Lorentz). Le facteur de Lorentz devient plus grand \u00e0 une vitesse croissante, infinie \u00e0 la vitesse de la lumi\u00e8re.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Pour les vitesses non relativiste ( dans \u226a c ) {displayStyle (vll c)} est c {DisplayStyle Gamma} Pr\u00e8s de 1, d. H. Pour les petites vitesses, vous obtenez l’impulsion classique de la m\u00e9canique newtonienne: p\u2192Newton= m v\u2192{DisplayStyle {thing {p}} _ {text {newton}} = m {thing {v}}} Selon le th\u00e9or\u00e8me de Noether, la sym\u00e9trie de l’effet fait partie des d\u00e9calages spatiaux. Est par une force F\u2192{displayStyle {vec {f}}} Impulsion transf\u00e9r\u00e9e sur une particule au fil du temps, cela modifie son impulsion, c’est-\u00e0-dire. H. Le transfert d’impulsions par temps est la puissance: F\u2192= dp\u2192dt{displayStyle {vec {f}} = {frac {mathrm {d} {vec {p}}} {mathrm {d} t}}} \u00c0 la fois l’impulsion et l’\u00e9nergie d’une particule de la masse m {displaystyle m} Doit \u00eatre additif \u00e0 chaque observateur en physique relativiste. \u00c0 partir de cela, il peut d\u00e9pendre de l’impulsion et de l’\u00e9nergie sur la vitesse v\u2192{DisplayStyle {thing {v}}} d\u00e9river. Une d\u00e9rivation r\u00e9sulte \u00e9galement de l’effet S [ L]] = \u222b L(t,x\u2192(t),v\u2192(t))dt {displayStyle s [{mathcal {l}}] = int {mathcal {l}} Left (t, {vec {x}} (t), {vec {v}} (t) droit), mathrm {d} t} Avec la fonction Lagrang L( t , x\u2192, v\u2192) = – m c21\u2212v2c2. {DisplayStyle {mathcal {l}} (t, {thing {x}}, {thing {v}}) = -mc {2} {sqrt {1- {frac {2}} {C {2}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} Puisque la fonction Lagrang n’est pas de l’endroit x\u2192{displayStyle {vec {x}}} d\u00e9pend (c’est-\u00e0-dire les composants X i, je = d’abord , 2 , 3 , {displaystyle x ^ {i} ,, i = 1,2,3 ,,} sont cycliques), l’effet est invariant sous des changements spatiaux. La taille de maintenance associ\u00e9e au th\u00e9or\u00e8me de Noether est l’impulsion comme d\u00e9finition. Dans le cas pr\u00e9sent, c’est aussi x\u2192{displayStyle {vec {x}}} Impulsion conjugu\u00e9e avec des composants pi= \u2202L\u2202vi= mvi1\u2212v2\/c2, {displayStyle p_ {i} = {frac {partial {mathcal {l}}} {partiel v ^ {i}}} = {frac {mv ^ {i}} {sqrt {1-v ^ {2} \/ c ^ {2}}}},} aussi p\u2192= mv\u21921\u2212v2\/c2. {DisplayStyle {thing {p}} = {frac {m {thing {v}} {sqrt {1-v {2} \/ c {2}}},. Puisque la fonction Lagrang n’est pas du temps t {displayStyle t} d\u00e9pend, l’\u00e9nergie est apr\u00e8s le th\u00e9or\u00e8me de NOTEL ET = vi\u2202L\u2202vi– L= mc21\u2212v2\/c2{displayStyle e = v ^ {i} {frac {partiel {mathcal {l}}} {partiel v ^ {i}}} – {mathcal {l}} = {frac {Mc ^ {2}} {sqrt {1-v ^ {2} \/ c ^ {2}} {1-v ^ {2} \/ c ^ {2}} {1-V ^ {2} \/ C ^ {2}} une taille de conservation. La vitesse est la fonction de l’impulsion v\u2192= p\u2192m2+p2\/c2, {DisplayStyle {thing {v}} = {frac {thing {p}} {sqrt {m {2} + p {2} \/ c {2}}},} Comment vice versa p\u2192( v\u2192) {DisplayStyle {thing {p}} ({thing {v}})} r\u00e9sultats. De cela, l’\u00e9nergie suit en fonction des variables de la salle de phase, la fonction Hamilton H ( t , x\u2192, p\u2192) = m2c4+p2c2. {DisplayStyle h (t, {thing {x}}, {thing {p}}) = {sqrt {m {2} c {4} + p ^ {2} c {2}}. L’\u00e9nergie et l’impulsion respectent ainsi la relation d’impulsion \u00e9nerg\u00e9tique et sont sur la coquille de masse.       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/impulsion-relativiste-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Impulsion relativiste – Wikipedia"}}]}]