[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/microscope-rastelectron-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/microscope-rastelectron-wikipedia\/","headline":"Microscope rastelectron – Wikipedia","name":"Microscope rastelectron – Wikipedia","description":"before-content-x4 Pollen diff\u00e9rent, avec leurs diff\u00e9rentes surfaces, enregistr\u00e9s avec le microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage Surface d’une pierre r\u00e9nale avec des","datePublished":"2021-04-14","dateModified":"2021-04-14","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/a\/a4\/Misc_pollen.jpg\/220px-Misc_pollen.jpg","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/a\/a4\/Misc_pollen.jpg\/220px-Misc_pollen.jpg","height":"168","width":"220"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/microscope-rastelectron-wikipedia\/","wordCount":5653,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4 Pollen diff\u00e9rent, avec leurs diff\u00e9rentes surfaces, enregistr\u00e9s avec le microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage  Surface d’une pierre r\u00e9nale avec des cristaux de tarragon de Weddellit (dihydrate d’oxalate de calcium). Enregistrement REM, tension de rayons primaires 30 kV, surface repr\u00e9sent\u00e9e = 0,7 mm \u00d7 0,5 mm.  Le premier microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage par M. von Ardenne Quand Microscope rastelectron ( Remorqueur ) ( Anglais  Microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage , Qui ) Si vous vous r\u00e9f\u00e9rez \u00e0 un microscope \u00e9lectronique, dans lequel un faisceau d’\u00e9lectrons dans un certain motif est r\u00e9pertori\u00e9 sur l’objet \u00e9largi \u00e0 former et les interactions des \u00e9lectrons sont utilis\u00e9es avec l’objet pour cr\u00e9er une image de l’objet. Les images g\u00e9n\u00e9r\u00e9es avec un microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage sont des images des surfaces de l’objet et ont une profondeur de champ \u00e9lev\u00e9e. Une illustration captivante peut \u00e9galement \u00eatre r\u00e9alis\u00e9e en transmission (anglais. Microscopie \u00e9lectronique \u00e0 transmission \u00e0 balayage , Tige), en cons\u00e9quence, des microscopes \u00e9lectroniques de transmission \u00e9quip\u00e9s ou des microscopes \u00e9lectroniques de transition de grille d\u00e9di\u00e9s sont n\u00e9cessaires pour cela.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4 Remorqueur Cambridge S150 \u00e0 l’Institut g\u00e9ologique, Universit\u00e9 de Kiel, 1980        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4En 1925, Hans Busch a d\u00e9couvert qu’un champ magn\u00e9tique peut \u00eatre utilis\u00e9 comme objectif \u00e9lectronique, analogue \u00e0 la lentille en verre dans les rayons l\u00e9gers. En 1931, Ernst Ruska a construit le premier microscope \u00e9lectronique avec Max Knoll. Cependant, il s’agissait d’un microscope \u00e9lectronique \u00e0 rayonnement (microscope \u00e9lectronique \u00e0 transmission-microscope) et n’a fourni aucune image de la surface, mais la distribution de la masse dans l’objet. La r\u00e9solution de ce premier microscope \u00e9lectronique \u00e9tait initialement tr\u00e8s limit\u00e9e pour des raisons techniques. Deux ans plus tard, Ernst Ruska a construit son deuxi\u00e8me microscope \u00e9lectronique avec une r\u00e9solution de 50 nm, ce qui d\u00e9passe de loin la r\u00e9solution avec un \u00e9chantillonnage de rayons l\u00e9gers. Le microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage a \u00e9t\u00e9 invent\u00e9 par Manfred von Ardenne en 1937. Il a d\u00e9velopp\u00e9 et construit le premier microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage \u00e0 haute r\u00e9solution avec une forte \u00e9largissement et balayage d’une tr\u00e8s petite grille (longueur lat\u00e9rale 10 \u00b5m; r\u00e9solution dans les lignes 10 nm) avec un jet \u00e9lectronique r\u00e9duit et finement finement concentr\u00e9 (diam\u00e8tre de sodium 10 nm). D’apr\u00e8s Ardenne, le principe d’\u00e9chantillonnage n’a pas seulement utilis\u00e9 pour ouvrir une autre mani\u00e8re en microscopie \u00e9lectronique, mais aussi sp\u00e9cifiquement pour \u00e9liminer l’erreur chromatique qui est inh\u00e9rente aux microscopes \u00e9lectroniques. Dans ses publications, il a d\u00e9crit et discut\u00e9 des fondements th\u00e9oriques du microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage et des diff\u00e9rentes m\u00e9thodes de d\u00e9tection et a inform\u00e9 son ex\u00e9cution pratique. D’autres travaux sont venus du groupe Vladimir-Zworykin (1942), plus tard par les groupes de Cambridge dans les ann\u00e9es 1950 et au d\u00e9but des ann\u00e9es 1960 sous la direction de Charles William Oatley. Tous ces travaux ont finalement conduit \u00e0 la commercialisation du premier microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage commercial “Stereoscan” (1965) de Cambridge Scientific Instruments Company. Un rapport sur l’histoire du d\u00e9but du SEM a \u00e9t\u00e9 \u00e9crit par McMullan.  Table of Contents       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4G\u00e9n\u00e9ration de jauge \u00e9lectronique [ Modifier | Modifier le texte source ]] Processus de balayage [ Modifier | Modifier le texte source ]] Contraste de contr\u00f4le d’\u00e9lectrons secondaire [ Modifier | Modifier le texte source ]] Contr\u00f4le des \u00e9lectrons de la liti\u00e8re de retour [ Modifier | Modifier le texte source ]] Analyse des rayons x (EDX \/ WDX) [ Modifier | Modifier le texte source ]] Autres types de signal [ Modifier | Modifier le texte source ]] Exempter [ Modifier | Modifier le texte source ]] TIGE [ Modifier | Modifier le texte source ]] Sampa [ Modifier | Modifier le texte source ]] G\u00e9n\u00e9ration de jauge \u00e9lectronique [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Repr\u00e9sentation des quatre diff\u00e9rents types d’analyse Le faisceau d’\u00e9lectrons est g\u00e9n\u00e9r\u00e9 dans une source d’\u00e9lectrons. Les appareils plus simples sont un fil pli\u00e9 en \u00e9pingle \u00e0 cheveux du tungst\u00e8ne ou un laboratoire 6 -Crystall (Lanthanhexaborure). Il s’agit d’\u00e9lectrons chauff\u00e9s et \u00e9mises (cathode de lueur ainsi appel\u00e9e), qui sont ensuite acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s dans un champ \u00e9lectrique avec une tension de 8 \u00e0 30 kV. La technologie des \u00e9missions de terrain est utilis\u00e9e dans des appareils plus chers. La cathode d’\u00e9mission de terrain (anglais pistolet d’\u00e9mission de terrain , Feg) se compose d’une tr\u00e8s belle pointe, \u00e0 partir duquel les \u00e9lectrons “r\u00e9glaient” les \u00e9lectrons en cr\u00e9ant une r\u00e9sistance au champ \u00e9lectrique tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9. Une distinction est faite entre les \u00e9missions de champ froid, dans lesquelles les \u00e9lectrons ne s’\u00e9chappent qu’\u00e0 une fine pointe de Wolfram sans chauffer la cathode uniquement en raison du champ \u00e9lectrique adjacent, et de l’\u00e9mission de champ thermique, dans lequel une cathode Schottky est l\u00e9g\u00e8rement chauff\u00e9e. L’\u00e9mission de champ thermique a l’avantage de l’intensit\u00e9 sup\u00e9rieure du faisceau. Les instruments avec de telles sources d’\u00e9lectrons sont caract\u00e9ris\u00e9s par une qualit\u00e9 d’image particuli\u00e8rement bonne avec une tr\u00e8s faible tension d’acc\u00e9l\u00e9ration. La raison de la meilleure qualit\u00e9 d’image est que les \u00e9lectrons ont une vitesse d\u00e9finie. Processus de balayage [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Principe fonctionnel simplifi\u00e9 d’un microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage (REM-EDX)  L’int\u00e9rieur d’un microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage Le microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage est bas\u00e9 sur l’ABRASTER de la surface de l’objet \u00e0 l’aide d’un faisceau d’\u00e9lectrons finement group\u00e9. Le processus complet a g\u00e9n\u00e9ralement lieu dans le vide \u00e9lev\u00e9 pour \u00e9viter les interactions avec les atomes et les mol\u00e9cules dans l’air. \u00c0 l’aide de bobines magn\u00e9tiques, le faisceau d’\u00e9lectrons est ax\u00e9 sur un point sur l’objet. Si le faisceau d’\u00e9lectrons rencontre l’objet, diverses interactions sont possibles, dont la d\u00e9tection fournit des informations sur la nature de l’objet. L’intensit\u00e9 du signal est \u00e9valu\u00e9e. Le jet d’\u00e9lectrons principal provenant de la cathode est d\u00e9sormais enlac\u00e9e (grille) sur la surface de l’objet, comme avec un t\u00e9l\u00e9viseur tube, tandis que le signal est converti en informations de valeur de gris et affich\u00e9e de mani\u00e8re synchrone \u00e0 l’\u00e9cran. Une fois que toutes les lignes de l’image ont \u00e9t\u00e9 num\u00e9ris\u00e9es, Grid recommence sur le bord sup\u00e9rieur de l’image et une nouvelle image est cr\u00e9\u00e9e. L’\u00e9largissement n’est rien de plus que le rapport entre la surface de l’\u00e9chantillon num\u00e9ris\u00e9 et la taille du moniteur. L’\u00e9largissement peut \u00eatre r\u00e9gl\u00e9 presque en continu pour la plupart des appareils.  Repr\u00e9sentation sch\u00e9matique des signaux cr\u00e9\u00e9s et utilis\u00e9s dans le REM. Contraste de contr\u00f4le d’\u00e9lectrons secondaire [ Modifier | Modifier le texte source ]] Les \u00e9lectrons secondaires (SE) g\u00e9n\u00e9r\u00e9s par les \u00e9lectrons du faisceau (\u00e9lectrons primaires) servent en interaction avec les atomes de l’objet \u00e0 examiner par les \u00e9lectrons du faisceau (\u00e9lectrons primaires). Vous avez une \u00e9nergie de certains volts d’\u00e9lectrons et pouvez \u00eatre enregistr\u00e9 par un d\u00e9tecteur d’Everhornley (ETD) ou par un soi-disant d\u00e9tecteur d’Indens (le d\u00e9tecteur se trouve dans le pilier). En raison de leur faible \u00e9nergie, ils ne proviennent que des nanom\u00e8tres sup\u00e9rieurs de la surface et forment ainsi le Topographie de l’objet. SE des couches plus profondes n’atteignent pas la surface et ne sont donc pas d\u00e9tect\u00e9es. Le volume \u00e0 partir duquel le SSE est enregistr\u00e9 est donc beaucoup plus petit que la zone excit\u00e9e par le faisceau primaire. La r\u00e9solution n’est presque d\u00e9termin\u00e9e que par le diam\u00e8tre de jet accessible et ceci est relativement petit, donc les images SE permettent une r\u00e9solution tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9e (quelques nm). Le contraste d’image effectif d\u00e9pend de plus de param\u00e8tres que dans le microscope l\u00e9ger. Les zones enclines au d\u00e9tecteur semblent plus lumineuses que les surfaces qui sont refoul\u00e9es par le d\u00e9tecteur (contraste d’atterrissage). Il existe \u00e9galement d’autres m\u00e9canismes de contraste, tels que le contraste de bord ou le contraste d’ombrage. En g\u00e9n\u00e9ral, l’impression se pose comme si vous regardiez l’objet d’en haut alors qu’il est \u00e9clair\u00e9 dans la direction du d\u00e9tecteur. Les r\u00e9p\u00e9titions sont donc souvent grav\u00e9es s\u00e9lectivement pour renforcer le contraste. Le rendement en SE d\u00e9pend \u00e9galement du mat\u00e9riau (en raison des charges, du nombre de commandes et de la liaison chimique). En rempla\u00e7ant le SE et le manque de mat\u00e9riaux de mise \u00e0 la terre et d’isolation \u00e9lectriquement tels que B. oxyde charg\u00e9 positivement et emp\u00eache ainsi les \u00e9lectrons emp\u00eachant les \u00e9lectrons. En cons\u00e9quence, ils semblent plus sombres qu’un environnement m\u00e9tallique. En principe, les mat\u00e9riaux lourds semblent plus l\u00e9gers que la lumi\u00e8re. Le d\u00e9tecteur Inkens en particulier montre plus de contraste mat\u00e9riel, tandis que le d\u00e9tecteur Everhart-Thornley est plus sensible aux topographies en raison de sa position lat\u00e9rale. Contr\u00f4le des \u00e9lectrons de la liti\u00e8re de retour [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Une autre proc\u00e9dure d’illustration fr\u00e9quemment utilis\u00e9e est la d\u00e9tection de \u00c9lectrons retourn\u00e9s (Engl. \u00e9lectrons r\u00e9trodiffus\u00e9s , L’ESB). Ces \u00e9lectrons primaires, qui sont refus\u00e9s par l’objet, sont plus efficaces par l’\u00e9nergie que les \u00e9lectrons secondaires et ont une \u00e9nergie typique de certains KEV. L’intensit\u00e9 du signal d\u00e9pend principalement du nombre moyen de commande du mat\u00e9riau. Les \u00e9l\u00e9ments lourds assurent une forte r\u00e9cup\u00e9ration, de sorte que les zones correspondantes semblent brillantes. En revanche, les zones avec des \u00e9l\u00e9ments plus claires semblent plus sombres. L’image de l’ESB est donc \u00e9galement Image de contraste mat\u00e9riel D\u00e9crit et permet des conclusions sur la nature chimique du mat\u00e9riau de l’objet ou la distribution de diff\u00e9rents mat\u00e9riaux ou \u00e9l\u00e9ments dans l’image. Lors de l’interpr\u00e9tation des images de contraste mat\u00e9riel, il convient \u00e9galement de noter que la topographie de l’\u00e9chantillon (inclination des terres, ombrage, charge, etc.) peut \u00e9galement influencer le contraste et faire semblant d’inhomog\u00e9n\u00e9it\u00e9s mat\u00e9rielles. Le volume d’interaction, \u00e0 partir duquel les \u00e9lectrons sont rejet\u00e9s, d\u00e9pend de la tension d’acc\u00e9l\u00e9ration en plus du mat\u00e9riau de l’\u00e9chantillon examin\u00e9. Il s’agit g\u00e9n\u00e9ralement de quelques microm\u00e8tres cubes, par cons\u00e9quent, les images de l’ESB ont une r\u00e9solution plus faible que les images \u00e9lectroniques secondaires. Le d\u00e9tecteur Everhart-Thornley peut \u00eatre utilis\u00e9 pour d\u00e9tecter les \u00e9lectrons de rejet. Si la tension est n\u00e9gative sur la grille du d\u00e9tecteur, seuls les \u00e9lectrons de rejet g\u00e9n\u00e9r\u00e9s par l’\u00e9nergie peuvent atteindre le d\u00e9tecteur, les \u00e9lectrons secondaires sont prot\u00e9g\u00e9s. [d’abord] \u00c9tant donn\u00e9 que le d\u00e9tecteur Everhart-Thornley est du c\u00f4t\u00e9 de la r\u00e9p\u00e9tition, le rendement des \u00e9lectrons de rejet est relativement faible. Un d\u00e9tecteur \u00e9lectronique d’inversion d\u00e9di\u00e9 est le d\u00e9tecteur Robinson, dans lequel un scinateur avec un trou est plac\u00e9 au-dessus de l’\u00e9chantillon que le faisceau d’\u00e9lectrons primaire frappe l’\u00e9chantillon \u00e0 travers le trou. [2] Les d\u00e9tecteurs modernes sont \u00e0 base de semi-conducteurs, ont souvent plusieurs segments et sont plac\u00e9s directement sur la pi\u00e8ce de poteaux [3] . Une autre conception est directement int\u00e9gr\u00e9e dans la colonne (d\u00e9tecteur “INLENS”). En attendant, il existe \u00e9galement des solutions techniques (look \u00e9lectronique, d\u00e9tecteur) pour le fait que le contraste r\u00e9tro-\u00e9clair\u00e9 avec de tr\u00e8s petites \u00e9nergies d’acc\u00e9l\u00e9ration (1 keV et moins) peut \u00eatre utilis\u00e9e pour l’illustration. En raison du petit volume d’interaction dans ces \u00e9nergies, vous obtenez \u00e9galement une r\u00e9solution nettement meilleure. Analyse des rayons x (EDX \/ WDX) [ Modifier | Modifier le texte source ]] Les rayons x caract\u00e9ristiques sont souvent utilis\u00e9s dans le REM pour caract\u00e9riser la composition des \u00e9l\u00e9ments des plus petites zones d’\u00e9chantillon. Cela survient lorsqu’un \u00e9lectron du faisceau d’\u00e9lectrons dans l’atome de l’\u00e9chantillon frappe un \u00e9lectron nucl\u00e9aire de sa position. Cet \u00e9cart est imm\u00e9diatement combl\u00e9 par un \u00e9lectron plus riche en \u00e9nergie \u00e0 partir d’une orbitale plus \u00e9lev\u00e9e. La diff\u00e9rence d’\u00e9nergie est lib\u00e9r\u00e9e sous la forme d’une quantit\u00e9 de rayons x. Les rayons x r\u00e9sultants sont caract\u00e9ristiques de la transition et de l’atome, c’est-\u00e0-dire l’\u00e9l\u00e9ment. En utilisant des d\u00e9tecteurs appropri\u00e9s (d\u00e9tecteurs de semi-conducteurs), les \u00e9nergies, dont l’intensit\u00e9 est caract\u00e9ristique des \u00e9l\u00e9ments contenus dans l’\u00e9chantillon, peut \u00eatre absorb\u00e9 et donc indiqu\u00e9 directement \u00e0 l’\u00e9l\u00e9ment. La m\u00e9thode commune sur le REM est l’analyse des rayons X \u00e9nergique. Analyse des rayons X dispersives de l’\u00e9nergie , Edx) – L’\u00e9nergie du quantum x-rayon est \u00e9valu\u00e9e. Sur certains REM, il y a aussi l’analyse dispersive des vagues (“” Analyse dispersive \u00e0 la longueur d’onde \u00ab, WDX), qui est principalement utilis\u00e9 dans les microsondens (faisceau d’\u00e9lectrons):Voir Micro Analyse du faisceau d’\u00e9lectrons (ESMA). Autres types de signal [ Modifier | Modifier le texte source ]] Exemple de courant: Les \u00e9lectrons absorb\u00e9s g\u00e9n\u00e8rent \/ repr\u00e9sentent un courant qui traverse l’\u00e9chantillon vers la terre et peut \u00eatre utilis\u00e9 pour illustrer la surface. Cathodoluminescence: La cathodoluminescence d\u00e9coule du fait que certaines substances \u00e9mettent une lumi\u00e8re lors de l’irradiation avec les \u00e9lectrons. Ceci est repr\u00e9sent\u00e9 avec un miroir creux elliptique car une ellipse a deux points focaux. La r\u00e9p\u00e9tition se trouve dans l’un des deux points focaux et l’unit\u00e9 de d\u00e9tection dans l’autre. La lumi\u00e8re peut \u00eatre d\u00e9compos\u00e9e spectrale et fournit donc des informations sur les zones de diff\u00e9rentes longueurs d’onde. Une illustration s\u00e9lective des ondes est g\u00e9n\u00e9r\u00e9e. \u00c0 l’aide d’un rayonnement de cathodoluminescence, des informations sur la structure interne et des d\u00e9fauts, ainsi que des oligo-\u00e9l\u00e9ments, peuvent \u00eatre obtenues. \u00c9lectrons oculaires: Un autre m\u00e9canisme d’interaction est la production d’\u00e9lectrons externes. Les \u00e9lectrons ouvriers peuvent \u00eatre \u00e9valu\u00e9s sur la base de dispositifs de spectrom\u00e8tre suppl\u00e9mentaires connect\u00e9s. EBSD: Avec l’aide de la r\u00e9cup\u00e9ration d’\u00e9lectrons (EBSD, d’Engl. diffraction de la diffusion du dos \u00e9lectronique ) peut \u00eatre d\u00e9termin\u00e9 l’orientation cristallographique des cristaux sur la surface de l’objet. Il est d’une grande importance, par exemple, de caract\u00e9riser les propri\u00e9t\u00e9s des mat\u00e9riaux dans la science des mat\u00e9riaux et la g\u00e9ologie. \u00c0 cette fin, les \u00e9lectrons r\u00e9fl\u00e9chis par les surfaces cristallines de l’objet sont projet\u00e9es sur un parapluie de d\u00e9tecteur et les lignes Kikuchi qui en r\u00e9sultent sont analys\u00e9es \u00e0 l’aide d’un ordinateur et des directions cristallographiques attribu\u00e9es. L’\u00e9chantillon doit \u00eatre sous vide car l’examen a lieu dans le vide \u00e9lev\u00e9 ou dans l’ESEM dans un vide l\u00e9ger. Un probl\u00e8me majeur est de facturer des effets lors de l’examen des isolants. Si l’\u00e9nergie des \u00e9lectrons est trop faible, tr\u00e8s peu d’\u00e9lectrons secondaires sont rayonn\u00e9s et que l’\u00e9chantillon se charge n\u00e9gativement. Si le faisceau primaire est trop fort, les parties de la surface peuvent \u00eatre charg\u00e9es positivement. Afin d’\u00e9viter ces effets, les mat\u00e9riaux isolants peuvent \u00eatre fournis avec une couche m\u00e9tallique pr\u00e9cieuse tr\u00e8s mince (par exemple, or, platine, m\u00e9langes de palladium platine ou chrome) ou utiliser du carbone (graphite).Une alternative consiste \u00e0 utiliser des tensions d’acc\u00e9l\u00e9ration dans lesquelles il y a un bilan de puissance (courant d’\u00e9lectrons dynamit\u00e9 = courant d’\u00e9lectrons rayonn\u00e9). Les valeurs pour cela sont g\u00e9n\u00e9ralement inf\u00e9rieures \u00e0 3 kV et doivent \u00eatre trouv\u00e9es individuellement pour chaque \u00e9chantillon. Une troisi\u00e8me option consiste \u00e0 incliner davantage l’\u00e9chantillon et \u00e0 fixer une \u00e9lectrode d’aspiration positive, de pr\u00e9f\u00e9rence au-dessus de l’\u00e9chantillon. Ensuite, vous pouvez \u00e9galement cartographier de nombreux \u00e9chantillons d’isolateur avec un \u00e9lectronendor \u00e9lectronique secondaire habituel. Exempter [ Modifier | Modifier le texte source ]] Une variante des microscopes \u00e9lectroniques \u00e0 balayage fournit l’ESEM. microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage environnemental , It), dans lequel seule la production de faisceau d’\u00e9lectrons se d\u00e9roule dans le vide \u00e9lev\u00e9. La chambre de r\u00e9p\u00e9tition et la colonne d’\u00e9lectrons-optique, dans laquelle se trouve la manipulation du jet, ne sont que sous un vide l\u00e9ger. Le gaz r\u00e9siduel dans la chambre agit comme un oscillateur et un amplificateur. De plus, le gaz r\u00e9siduel garantit une compensation de chargement, de sorte que Non Le rev\u00eatement des \u00e9chantillons est n\u00e9cessaire. TIGE [ Modifier | Modifier le texte source ]] Le microscope \u00e9lectronique de la mission Grid Trans (anglais microscope \u00e9lectronique \u00e0 transmission \u00e0 balayage , Tige) est une variante sp\u00e9ciale du microscope \u00e9lectronique \u00e0 transmission. Dans cette proc\u00e9dure, le d\u00e9tecteur est derri\u00e8re l’\u00e9chantillon (vu dans le sens du faisceau d’\u00e9lectrons). Ainsi, la propagation des \u00e9lectrons dans la transmission est mesur\u00e9e. Pour ce faire, l’\u00e9chantillon doit \u00eatre tr\u00e8s mince (g\u00e9n\u00e9ralement entre 50 et 500 nm). Depuis un certain temps, il y a \u00e9galement eu des d\u00e9tecteurs de semi-conducteurs pour les microscopes \u00e9lectroniques \u00e0 balayage. Sampa [ Modifier | Modifier le texte source ]] Le microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage avec analyse de polarisation (anglais microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage avec analyse de polarisation , SEMPA) est une variante sp\u00e9ciale du microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage. [4] [5] Avec cette proc\u00e9dure, non seulement le nombre, mais aussi le spin des \u00e9lectrons secondaires (SE) est analys\u00e9 dans le d\u00e9tecteur. Deux composants du spin d’\u00e9lectrons sont mesur\u00e9s en m\u00eame temps. Si un \u00e9chantillon magn\u00e9tique est examin\u00e9, les \u00e9lectrons secondaires de lib\u00e9ration sont polaris\u00e9s en spin. Un examen d\u00e9pendant de l’emplacement de la polarisation du spin du SE peut gagner une image de la structure du domaine magn\u00e9tique de la surface de l’\u00e9chantillon. Les images g\u00e9n\u00e9r\u00e9es avec un microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage sont des illustrations des surfaces de l’objet et montrent une profondeur de champ plus \u00e9lev\u00e9e par rapport aux images g\u00e9n\u00e9r\u00e9es avec des microscopes de p\u00e9n\u00e9tration optique l\u00e9gers. En plus du diam\u00e8tre du jet, la r\u00e9solution d\u00e9pend bien s\u00fbr fortement de l’\u00e9chantillon et du signal d’image s\u00e9lectionn\u00e9 et, dans des conditions favorables, est typique de 1 nm … 2 nm. Le facteur d’agrandissement sensible maximal est d’environ 1 000 000: 1 [6] , alors que c’est environ 2000: 1 en microscopie lumineuse. Compar\u00e9 au microscope \u00e9lectronique \u00e0 transmission, le microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage atteint une r\u00e9solution plus faible. Cependant, l’\u00e9chantillon est modifi\u00e9 de mani\u00e8re significative dans la pr\u00e9paration de r\u00e9p\u00e9tition pour la microscopie \u00e9lectronique \u00e0 transmission, car la pr\u00e9paration doit \u00eatre tr\u00e8s mince. D’un autre c\u00f4t\u00e9, l’\u00e9chantillon du microscope \u00e9lectronique \u00e0 balayage reste m\u00e9caniquement intact. Brevet GB511204 : Am\u00e9liorations des microscopes \u00e9lectroniques. Publi\u00e9 sur 15. ao\u00fbt 1939 , Inventeur: Manfred von Ardenne. \u200c Manfred von Ardenne: Le microscope \u00e0 r\u00e9seau \u00e9lectronique. Bases th\u00e9oriques . Dans: Magazine pour la physique . 109e ann\u00e9e, Non.  9-10 , 1938, S.  553\u2013572 , est ce que je: 10.1007 \/ BF01341584 , Bibcode: 1938zphy..109..553V .  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