[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/oscillateur-de-lorentz-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/oscillateur-de-lorentz-wikipedia\/","headline":"Oscillateur de Lorentz-Wikipedia","name":"Oscillateur de Lorentz-Wikipedia","description":"before-content-x4 Cet article a \u00e9t\u00e9 inscrit dans l’assurance qualit\u00e9 de l’\u00e9quipe \u00e9ditoriale de la physique. Si vous connaissez le sujet,","datePublished":"2019-12-12","dateModified":"2019-12-12","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/8\/8e\/Icon_tools.svg\/40px-Icon_tools.svg.png","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/8\/8e\/Icon_tools.svg\/40px-Icon_tools.svg.png","height":"40","width":"40"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/oscillateur-de-lorentz-wikipedia\/","wordCount":6325,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Cet article a \u00e9t\u00e9 inscrit dans l’assurance qualit\u00e9 de l’\u00e9quipe \u00e9ditoriale de la physique. Si vous connaissez le sujet, vous \u00eates cordialement invit\u00e9 \u00e0 participer \u00e0 l’examen et \u00e0 une am\u00e9lioration possible de l’article. L’\u00e9change de vues \u00e0 ce sujet est actuellement pas Sur la page de discussion de l’article, mais sur le Page d’assurance qualit\u00e9 de la physique.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Le mod\u00e8le classique du Oscillateur de Lorentz (Selon Hendrik Antoon Lorentz) d\u00e9crit un \u00e9lectron li\u00e9 \u00e0 la coque nucl\u00e9aire, qui est stimul\u00e9 par un champ \u00e9lectrique \u00e0 des oscillations harmonieuses. Il s’agit d’une expansion du mod\u00e8le Drude. Le mod\u00e8le est utilis\u00e9 pour d\u00e9crire math\u00e9matiquement la polarisation \u00e9lectrique d\u00e9pendante de la fr\u00e9quence d’un solide et donc sa fonction di\u00e9lectrique. Ce dernier d\u00e9crit la d\u00e9pendance en fr\u00e9quence (dispersion) e = F ( Oh ) {displayStyle Varsilon = f (Omega)} l’agresseur        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4e {Style de texte d’affichage Varepsilon} Et les r\u00e9sonances associ\u00e9es, elle est d’une grande importance pour les propri\u00e9t\u00e9s optiques d’une substance.  Dans une plume analogue (anisotropie), les \u00e9lectrons sont li\u00e9s au noyau atomique La dynamique des \u00e9lectrons, des ions ou des dip\u00f4les permanentes dans un solide peut \u00eatre d\u00e9crit simplifi\u00e9 par un oscillateur harmonieux mod\u00e9r\u00e9. L’\u00e9quation de mouvement suivante est cr\u00e9\u00e9e pour les \u00e9lectrons sans restreindre le grand public. Les \u00e9quations analogiques peuvent \u00eatre configur\u00e9es pour les ions et les dip\u00f4les permanents. Vous pouvez imaginer que les \u00e9lectrons dans la coque atomique sont attach\u00e9s au noyau atomique dans le mod\u00e8le Lorentz. Si les plumes de tous les \u00e9lectrons ont la m\u00eame constante de ressort correspondant \u00e0 un milieu isotrope. En tant que puissance d’entra\u00eenement p\u00e9riodique, l’interaction avec un champ \u00e9lectromagn\u00e9tique monochromatique, par ex. B. Lumi\u00e8re, radio ou micro-ondes, un:        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4m d2xdt2+ m b dxdt+ m \u03c902X = – C’est E0Exp \u2061 ( – iOh t ) {displayStyle m {frac {mathrm {d} ^ {2} x} {mathrm {d} t ^ {2}}} + mbeta {frac {mathrm {d} x} {mathrm {d} t}} + momega _ {0} ^ {2} Athrm {i} Omega t)} par lequel La solution d’hospitalisation \u00e0 cette \u00e9quation de mouvement est: X ( t ) = – em1\u03c902\u2212\u03c92\u2212i\u03b2\u03c9E0Exp \u2061 ( – iOh t ) . {displayStyle x (t) = – {frac {e} {m}} {frac {1} {omega _ {0} ^ {2} -omega ^ {2} -mathrm {i} beta omega}} e_ {0} exp (-mathrm {i}}}}. Moment du dipol atomique [ Modifier | Modifier le texte source ]] Le moment dipolaire atomique est d\u00e9fini comme p\u2192= – C’est x\u2192{DisplayStyle {thing {p}} = -e {thing {x}}} , par lequel x\u2192{displayStyle {vec {x}}} De l’\u00e9lectron au noyau, de sorte que c’est aussi p\u2192= e2m1\u03c902\u2212\u03c92\u2212i\u03b2\u03c9E\u21920Exp \u2061 ( – iOh t ) . {displayStyle {vec {p}} = {frac {e ^ {2}} {m}} {frac {1} {omega _ {0} ^ {2} -omega ^ {2} -mathrm {i} b\u00eata}} {Vec {e}} {i} Omega t).} r\u00e9sultats. Fonction di\u00e9lectrique [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Partie r\u00e9elle et imaginaire de la fonction di\u00e9lectrique en fonction de la fr\u00e9quence circulaire du champ de conduite  Une partie r\u00e9elle et imaginaire de la fonction di\u00e9lectrique dans la zone visuelle pour un semi-conducteur (silicium) avec des transitions de bande dans cette zone; Contrairement \u00e0 l’image sup\u00e9rieure, Horiz est l\u00e0. Axe la longueur d’onde \u03bb=2\u03c0c\u03c9{DisplayStyle lambda = 2pi {frac {c} {omega}}}} appliqu\u00e9 Au moyen de la connexion entre la fonction di\u00e9lectrique e ( Oh ) {displayStyle Varsilon (Omega)} et polarisabilit\u00e9 un ( Oh ) {displayStyle alpha (Omega)} : \u03b5=1+Nv\u03b50\/\u03b1(\u03c9)\u2212Nv\/3=1+Nv\u03b50E0eexp\u2061(\u2212i\u03c9t)x(t)\u2212Nv\/3{displayStyle {begin {aligned} varepsilon & = 1 + {frac {n_ {v}} {varepsilon _ {0} \/ alpha (omega) -n_ {v} \/ 3}} \\ & = 1+ {Frac {n_ {V}} {{{{Varsil {0 }} {e}} {frac {exp (-mathrm {i} omega t)} {x (t)}} – n_ {v} \/ 3}} end {align\u00e9}}} vous obtenez: e ( Oh ) = d’abord + Nve2\u03b50m\u22c5 1\u03c912\u2212\u03c92\u2212i\u03b2\u03c9{Dispatyl Varsilon (Omega) = 1 + {frac {n_ {2}} {{Varepsilon _ {0} m} \u200b\u200b{1} {Omega _} -omega ^ {2} -mathrm {i} b\u00eata Omega}}}}  avec Nv{displayStyle n_ {v}} : Atomes de grille par volume (densit\u00e9 du nombre de particules) i{displayStyle Mathrm {i}} : unit\u00e9 imaginaire \u03c912= \u03c902– 13Nve2\u03b50m{displayStyle omega _ {1} ^ {2} = Omega _ {0} ^ {2} – {frac {1} {3}} n_ {v} {frac {e ^ {2}} {VARPSILON _ {0} m}}}}} : fr\u00e9quence de r\u00e9sonance d\u00e9cal\u00e9e. La fonction di\u00e9lectrique peut \u00eatre en partie r\u00e9elle comme suit e \u2032 {displayStyle Varsilon ‘} et une partie imaginaire e ” {displayStyle Varsilon ”} s\u00e9par\u00e9: e ( Oh ) \u2261 \u03b5\u2032( Oh ) + i\u03b5\u2033( Oh ) {Displayyle varepsilon (Omega) equiv varepsilon ‘(Omega) + mathrm {i} varepsilon’ ‘(omega)} avec \u03b5\u2032( Oh ) = d’abord + Nve2\u03b50m\u03c912\u2212\u03c92(\u03c912\u2212\u03c92)2+\u03b22\u03c92{DisplayStyle Vareepsilon ‘(omega) = 1+ {frac {n_ {et} e ^ {2}} {varepsilon _ {0} m}} {frac {omega _ {1} ^ {2} -mga ^ {2}} {(}} } {2} + b\u00eata ^ {2} Omega ^ {2}}}}} et \u03b5\u2033( Oh ) = Nve2\u03b50m\u03b2\u03c9(\u03c912\u2212\u03c92)2+\u03b22\u03c92{DisplayStyle Vresilon ” (Omega) = {frac {n_ {et} e ^ {2}} {VareDilon _ {0} m}} {Frac {beta omega} {(om\u00e9ga _ {1} ^ {2} -mega ^ {2}) } . Dispersion [ Modifier | Modifier le texte source ]] La section transversale diff\u00e9rentielle d\u00e9coule de la formule Lamor d\u03c3d\u03a9= 116\u03c02\u03b5021c4|p\u2192\u00a8|2E02sin2\u2061 e = (e24\u03c0\u03b501mec2)2\u22c5 \u03c94(\u03c902\u2212\u03c92)2+\u03b22\u03c92sin2\u2061 e {displaysty {frac {mathrm {d} sigma }{mathrm {D}ega }}={Frac {1616pi ^{2}}varepsilon _{0}}{2}} {1}}{4}} {EC {prac {prac {P {P {P {P {P {P have 2}}}ssin ^{2}theta =left({Frac {E^}{4pia varepsilon _{00}}}{frac {1}{m_{2}}right)^{2}CTOT {Frac {omama {{OMAGA {{SON}}’}-omea }omega ^{2}}}ssin ^{2}}theta Avec l’angle entre l’observateur et le dip\u00f4le e {displaystyle th\u00eata} Et l’angle d’espace Oh {displayStyle Omega} . La section crois\u00e9e totale de l’activit\u00e9 r\u00e9sulte de l’int\u00e9gration sur l’angle de l’espace: un = 16\u03c0\u03b502(e2mec2)2\u22c5 \u03c94(\u03c902\u2212\u03c92)2+\u03b22\u03c92{displayStyle Sigma = {frac {1} {6Pi Varsilon _ {0} ^ {2}}} Left ({frac {e ^ {2}} {m_ {e}, c ^ {2}}} droite) ^ {2} CDOT {Frac {Omega ^ {4} 0} ^ {2} -omega ^ {2}) ^ {2} + b\u00eata ^ {2} Omega ^ {2}}}} Cette formule se traduit par les cas limites Oh \u226a Oh 0{displayStyle omega ll Omega _ {0}} La dispersion de Rayleigh, pour Oh \u2248 Oh 0{displayStyle omega approx om\u00e9ga _ {0}} La fluorescence de r\u00e9sonance et pour Oh \u226b Oh 0{displayStyle Omega GG Omega _ {0}} La dispersion de Thomson. La d\u00e9pendance de fr\u00e9quence de la fonction di\u00e9lectrique, l’indice de r\u00e9fraction et le coefficient d’absorption sont essentiellement reproduits correctement. Les vrais mat\u00e9riaux ont toujours plus qu’une simple fr\u00e9quence de r\u00e9sonance car il existe plusieurs transitions \u00e9lectroniques; Selon leur force d’oscillateur, chacun d’eux contribue \u00e0 la polarisabilit\u00e9 \u00e9lectronique Dans le cas de corps solides, la division en bandes d’\u00e9nergie (structure de bande) joue un r\u00f4le important dans les transitions possibles. K. Kopitzki: Introduction \u00e0 la physique des \u00c9tats solides , Teubner Study Books 1993, ISBN 3-519-23083-6       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/oscillateur-de-lorentz-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Oscillateur de Lorentz-Wikipedia"}}]}]