[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/regles-de-kirchhoff-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/regles-de-kirchhoff-wikipedia\/","headline":"R\u00e8gles de Kirchhoff – Wikipedia","name":"R\u00e8gles de Kirchhoff – Wikipedia","description":"before-content-x4 Le Les r\u00e8gles de Kirchhoff sont utilis\u00e9s dans le cadre de la technologie des circuits \u00e9lectriques pour l’analyse du","datePublished":"2019-01-13","dateModified":"2019-01-13","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/a601995d55609f2d9f5e233e36fbe9ea26011b3b","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/a601995d55609f2d9f5e233e36fbe9ea26011b3b","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/regles-de-kirchhoff-wikipedia\/","wordCount":6400,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Le Les r\u00e8gles de Kirchhoff sont utilis\u00e9s dans le cadre de la technologie des circuits \u00e9lectriques pour l’analyse du r\u00e9seau. Ils sont divis\u00e9s en deux phrases de base et coh\u00e9rentes, le n\u0153ud et l’ensemble de point, et d\u00e9crivent chacun la connexion entre plusieurs flux \u00e9lectriques et entre plusieurs tensions \u00e9lectriques dans les r\u00e9seaux \u00e9lectriques. Ils ont \u00e9t\u00e9 formul\u00e9s par Gustav Robert Kirchhoff en 1845 [d’abord] , apr\u00e8s leur d\u00e9couverte par Carl Friedrich Gau\u00df en 1833. [2]        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Table of ContentsL’ensemble de n\u0153uds (r\u00e8gle de n\u0153ud) – 1. Loi de Kirchhoffsche [ Modifier | Modifier le texte source ]] extension [ Modifier | Modifier le texte source ]] Exemple de n\u0153ud [ Modifier | Modifier le texte source ]] Exemple de n\u0153ud de r\u00e9seau [ Modifier | Modifier le texte source ]] L’ensemble de points (r\u00e8gle de maillage) – 2. Loi de Kirchhoffsche [ Modifier | Modifier le texte source ]] L’ensemble de n\u0153uds (r\u00e8gle de n\u0153ud) – 1. Loi de Kirchhoffsche [ Modifier | Modifier le texte source ]] Dans une jonction d’un r\u00e9seau \u00e9lectrique, la somme des courants plus proches est \u00e9gale \u00e0 la somme des courants qui coulent.  Si vous organisez toutes les branches adjacentes de telle mani\u00e8re que toutes les fl\u00e8ches de comptage associ\u00e9es pour le n\u0153ud ou toutes les fl\u00e8ches associ\u00e9es se montrent loin du n\u0153ud, vous pouvez donc utiliser le n\u0153ud pour un n\u0153ud        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4n {displaystyle n} \u00c9crivez les branches comme suit: \u2211 k=1nIk= 0 {displayStyle sum _ {k = 1} ^ {n} {i} _ {k} = 0} Cette r\u00e8gle s’applique initialement aux r\u00e9seaux actuels directs. Pour alterner les r\u00e9seaux d’\u00e9lectricit\u00e9, il s’applique \u00e0 la condition que seuls les composants concentr\u00e9s sont utilis\u00e9s et, par exemple, le manque d’effets de stockage de charge dans les n\u0153uds et les lignes en raison des capacit\u00e9s l\u00e0-bas.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Au lieu des valeurs de temps, les affichages du pointeur des courants peuvent \u00e9galement \u00eatre pris en compte: \u2211 k=1nI_k= 0 {displayStyle sum _ {k = 1} ^ {n} {Underline {i}} _ {k} = 0} Pour un r\u00e9seau avec m {displaystyle m} Le n\u0153ud peut \u00eatre m – d’abord {displayStyle M-1} D\u00e9finissez les \u00e9quations de n\u0153uds ind\u00e9pendants lin\u00e9aires. extension [ Modifier | Modifier le texte source ]] Si vous commencez \u00e0 partir de composants concentr\u00e9s, la r\u00e8gle de n\u0153ud s’applique non seulement aux n\u0153uds individuels, mais aussi aux circuits entiers. Cependant, il est suppos\u00e9 que le n\u0153ud reste \u00e9lectriquement neutre. Si vous voulez z. B. Consid\u00e9rez uniquement une plaque de condensateur (et non l’ensemble du condensateur), cette affirmation n’est plus remplie. Dans ce cas, il faudrait \u00e9largir la consid\u00e9ration du flux de d\u00e9calage So-appel\u00e9 qui s’\u00e9coule entre les plaques de condensateur. Pour d\u00e9crire ces champs sans source sans source, la loi Amp\u00e8resch doit \u00eatre utilis\u00e9e. Exemple de n\u0153ud [ Modifier | Modifier le texte source ]]  N\u0153uds d’\u00e9lectricit\u00e9 avec des flux fluide et drainant Comme on peut le voir sur l’image, les courants coulent je d’abord {displayStyle i_ {1}} et je 3 {displayStyle i_ {3}} dans le n\u0153ud et les courants je 2 {displayStyle i_ {2}} , je 4 {displayStyle i_ {4}} et je 5 {displayStyle i_ {5}} Hors du n\u0153ud. Selon la r\u00e8gle du n\u0153ud, les r\u00e9sultats de la formule suivants: je 1+ je 3– je 2– je 4– je 5= 0 {displayStyle i_ {1} + i_ {3} -i_ {2} -i_ {4} -i_ {5} = 0} Ou en forme: je 1+ je 3= je 2+ je 4+ je 5{displayStyle i_ {1} + i_ {3} = i_ {2} + i_ {4} + i_ {5}} Exemple de n\u0153ud de r\u00e9seau [ Modifier | Modifier le texte source ]]  R\u00e9seau avec des flux de flux et de drainage Les r\u00e9seaux entiers peuvent \u00e9galement \u00eatre consid\u00e9r\u00e9s comme des n\u0153uds. Dans l’exemple, les courants altern\u00e9s circulent I_d’abord {displayStyle {Underline {i}} _ {1}} et I_2 {displayStyle {Underline {i}} _ {2}} dans le n\u0153ud et l’\u00e9lectricit\u00e9 I_3 {displayStyle {Underline {i}} _ {3}} Hors du n\u0153ud. Il s’applique donc: I_1+ I_2– I_3= 0 {displayStyle {Underline {i}} _ {1} + {Underline {i}} _ {2} – {Underline {i}} _ {3} = 0} Les valeurs efficaces complexes suivantes sont donn\u00e9es pour la fin des courants qui coulent (avec l’unit\u00e9 imaginaire habituelle en g\u00e9nie \u00e9lectrique J {displaystyle mathrm {j}} ): I_1= 3 UN \u22c5 ej\u22c515\u2218{displayStyle {Underline {i}} _ {1} = mathrm {3, acdot e ^ {jcdot 15 ^ {circ}}}} I_2= d’abord UN \u22c5 e\u2212j\u22c535\u2218{displayStyle {Underline {i}} _ {2} = mathrm {1, acdot e ^ {- jcdot 35 ^ {circ}}}} Il en r\u00e9sulte l’\u00e9lectricit\u00e9 qui coule \u00e0 partir de la r\u00e8gle du n\u0153ud: I_3= I_1+ I_2= 3 UN \u22c5 ej\u22c515\u2218+ d’abord UN \u22c5 e\u2212j\u22c535\u2218\u2248 3 ,soixante-treize UN \u22c5 ej\u22c53,12\u2218{displayStyle {Underline {i}} _ {3} = {Underline {i}} _ {1} + {sous-lin 73, acdot e ^ {jcdot 3 {,} 12 ^ {circ}}}} L’ensemble de points (r\u00e8gle de maillage) – 2. Loi de Kirchhoffsche [ Modifier | Modifier le texte source ]]  Exemple de l’application de l’ensemble de points: les tensions partielles DANS d’abord jusqu’\u00e0 DANS 5 ajouter z\u00e9ro. Les fl\u00e8ches de tension utilis\u00e9es dans la repr\u00e9sentation d\u00e9finissent la direction de comptage du signe. Toutes les tensions partielles d’une circulation ou d’un point dans un r\u00e9seau \u00e9lectrique ajoutent z\u00e9ro. La direction de la circulation peut \u00eatre choisie comme vous le souhaitez; Cependant, il d\u00e9finit ensuite les signes des tensions partielles. Dans la mesure o\u00f9 les fl\u00e8ches de comptage se montrent contre la direction de circulation, les tensions avec des signes inverses doivent \u00eatre utilis\u00e9es. En circulation avec n {displaystyle n} Les tensions partielles d’un r\u00e9seau \u00e9lectrique appliquent la formule suivante: \u2211 k=1nDANS k= 0 {DisplayStyle sum _ {k = 1} ^ {n} u_ {k} = 0} Cette r\u00e8gle s’applique \u00e9galement aux flux qui d\u00e9pendent du temps et des r\u00e9seaux avec des composants non lin\u00e9aires. Dans des r\u00e9seaux de courant alternatifs, la somme des amplitudes complexes efficaces ou complexes de la tension peut \u00eatre prise en compte: \u2211 k=1nU_k= 0 {displayStyle sum _ {k = 1} ^ {n} {sous-licenciement {u}} _ {k} = 0} Dans ce cas, cependant, l’\u00e9quation du maillage ne s’applique qu’aux tensions du terminal. Cela ne correspond pas \u00e0 la r\u00e9sistance au champ \u00e9lectrique dans les composants lui-m\u00eame (par exemple dans le fil des \u00e9ruptions cutan\u00e9s). Un r\u00e9seau avec Avec {displayStyle avec} Branches et m {displaystyle m} \u00c9quations de n\u0153uds ind\u00e9pendants Avec – m {displaystyle z-m} \u00c9quations de maillage ind\u00e9pendantes.  Les deux r\u00e8gles de Kirchhoff sont des conclusions des taux de conservation physique, l’\u00e9quation maxwellienne 1er et 3e: Le niveau de n\u0153ud d\u00e9crit la pr\u00e9servation de la charge \u00e9lectrique et indique que ni les charges ne sont d\u00e9truites ni stock\u00e9es dans les n\u0153uds. La r\u00e8gle de point d\u00e9crit la pr\u00e9servation de l’\u00e9nergie \u00e9lectrique dans l’\u00e9lectrostatique. Il s’applique qu’une charge Q {displayStyle Q} Si le circuit est unique dans une circulation \u00e0 un temps, aucun travail sur le champ \u00e9lectrique ne le fait. Dans le circuit simple adjacent, les charges \u00e0 l’int\u00e9rieur de la r\u00e9sistance se d\u00e9placent avec le champ \u00e9lectrique et dans la source de tension, ils se d\u00e9placent vers le champ. La r\u00e8gle du maillage est officiellement une conclusion de la loi sur l’induction. Il ne s’applique qu’en cas de changement dans la rivi\u00e8re magn\u00e9tique \u00e0 l’int\u00e9rieur du point ( d Phi \/ \/ d t = 0 {DisplayStyle musrm {d} phi \/ matrm {d} t = 0} ) et donc aucune \u00e9nergie n’est introduite dans le r\u00e9seau ou est prise \u00e0 partir de l\u00e0. En l’absence de champs magn\u00e9tiques en alternance, la loi sur l’induction offre \u222e ET d s = – d\u03a6dt= 0 {DisplayStyle oint e, hrhrm {d} s = nohr {dehrm {d} phi} {dihr} = 0} = 0}} , Qui correspond exactement \u00e0 la d\u00e9claration de la r\u00e8gle de maillage. L’expression \u222e ET d s {displaystyle oint e, mathrm {d} s} indique la tension de circulation pour un chemin qui contourne les composants mais contient ses p\u00f4les. [3] Lorsque vous utilisez les \u00e9quations de Kirchhoff, il convient de noter que toutes les connexions entre les \u00e9l\u00e9ments circulaires de puissance individuelle sont n\u00e9cessaires comme id\u00e9ales. De plus, les composants sont consid\u00e9r\u00e9s comme des composants concentr\u00e9s. Les composants concentr\u00e9s peuvent \u00eatre compl\u00e8tement d\u00e9crits dans leur comportement \u00e9lectrique par les flux qui coulent sur les connexions et les tensions externes. Si les \u00e9l\u00e9ments de construction ne sont pas concentr\u00e9s dans le circuit \u00e0 examiner, ceux-ci doivent \u00eatre remplac\u00e9s par des circuits de remplacement des \u00e9l\u00e9ments circulaires de puissance concentr\u00e9s. Pour les applications pratiques, la pr\u00e9sentation des r\u00e8gles du g\u00e9n\u00e9ral Kirchhoff a \u00e9t\u00e9 modifi\u00e9e de diverses mani\u00e8res. Entre autres choses, la phrase de Millman, qui est courante dans les pays anglophones, d\u00e9crit une proc\u00e9dure bas\u00e9e sur les r\u00e8gles de Kirchhoff afin de d\u00e9terminer la tension de somme de plusieurs en tension parall\u00e8le et des sources d’\u00e9nergie. Si par le maillage d’un r\u00e9seau avec des capsules de champ [4] \u00c9l\u00e9ments passifs ou actifs (par exemple, r\u00e9sistances, condensateurs, bobines, diodes, \u00e9lectromotors, g\u00e9n\u00e9rateurs de centrales \u00e9lectriques, cellules \u00e9lectrochimiques, thermocouple, cellules photo, etc.) Rivers externes (non caus\u00e9s par les flux du r\u00e9seau) Phi ( t ) {Displaystyle phi (t)} se produisent, la principale condition pr\u00e9alable de la ma\u00e7onation de Kirchhoff (\u00e0 savoir d Phi ( t ) \/ \/ d t = 0 {DisplayStyle mypr {d} phi (t) \/ matrm {d} t = 0} ) bless\u00e9. Ensuite, l’\u00e9quation de tension qui peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9e avec la loi d’induction s’applique \u2211 k=1nDANS k= – d\u03a6dt{DisplayStyle sum limites _ _ _ _ _ . Le c\u00f4t\u00e9 gauche de l’\u00e9quation est tout aussi ci-dessus (c’est-\u00e0-dire sans champ magn\u00e9tique externe) avec le Serrer Pour former des tensions des \u00e9l\u00e9ments. La contrainte de la sommation ne peut plus \u00eatre choisie arbitrairement, mais doit \u00eatre bas\u00e9e sur la direction de pose de l’\u00e9coulement magn\u00e9tique. Le cas se produit z. B. dans les courants induits g\u00e9omagn\u00e9tiquement. \u2191  Gustav Robert Kirchhoff: \u00c0 propos du passage d’un courant \u00e9lectrique \u00e0 travers un niveau, en particulier \u00e0 travers une circulaire. Dans: Annales de physique et de chimie. Band LXIV, 1845, S. 513 ( Fran\u00e7ais ).  \u2191  Dunnington: Gauss – Titan of Science. American Mathematical Society, S. 161.  \u2191  Richard P. Feynman, Robert B. Leighton, Matthew Sands: \u00c9lectromagn\u00e9tisme et structure de la question . \u00c9dition d\u00e9finitive (= Feynman donne des conf\u00e9rences sur la physique . Groupe  Ii ). 5e, \u00e9dition am\u00e9lior\u00e9e. Oldenbourg Verlag, Munich; Vienne 2007, ISBN 978-3-486-58107-2, section 22.3, S.  419  F . ( Le site Web de Feynman Lectures on Physics – Anglais: Les conf\u00e9rences Feynman sur la physique . 2006. Traduit par Marlis Mitter).   \u2191  Ce que l’on entend, ce sont des \u00e9l\u00e9ments dont les champs \u00e9lectromagn\u00e9tiques sont tout au long des effets de diffusion n\u00e9gligeables.       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