[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/schwingkreis-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/schwingkreis-wikipedia\/","headline":"Schwingkreis – Wikipedia","name":"Schwingkreis – Wikipedia","description":"before-content-x4 Un \u00e9lectrique Cercle de vibrations , m\u00eame si Groupe de r\u00e9sonance D\u00e9crit, un circuit \u00e9lectrique capable de r\u00e9sonance \u00e0","datePublished":"2018-05-15","dateModified":"2018-05-15","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/d2bd9d758bb5822091e4473e9b65904eaea110ba","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/d2bd9d758bb5822091e4473e9b65904eaea110ba","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/schwingkreis-wikipedia\/","wordCount":16717,"articleBody":" (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Un \u00e9lectrique Cercle de vibrations , m\u00eame si Groupe de r\u00e9sonance D\u00e9crit, un circuit \u00e9lectrique capable de r\u00e9sonance \u00e0 partir d’une bobine (composant L) et un condensateur (composant C) qui peut effectuer des vibrations \u00e9lectriques. Le cercle des vibrations \u00e9lectriques est souvent compar\u00e9 \u00e0 l’oscillateur harmonieux de la m\u00e9canique telle que le pendule en plumes ou la fourche de r\u00e9glage. Dans ce LC-Schwingkreis Si l’\u00e9nergie est remplac\u00e9e p\u00e9riodiquement entre le champ magn\u00e9tique de la bobine et le champ \u00e9lectrique du condensateur, ce qui signifie qu’il existe un courant ou une tension \u00e9lev\u00e9e ou une tension \u00e9lev\u00e9e. La fr\u00e9quence de r\u00e9sonance est calcul\u00e9e: F 0= 12\u03c0LC , {displayStyle f_ {0} = {frac {1} {2pi {sqrt {lc}}}},} (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4par lequel L {displaystyle l} Pour l’inductance de la bobine et (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4C {DisplayStyle C} repr\u00e9sentent la capacit\u00e9 du condensateur. Cette \u00e9quation est appel\u00e9e l’\u00e9quation de vibration de Thomson. Si un cercle de vibration est initi\u00e9 une fois par un processus de commutation ou une impulsion, il cr\u00e9e des vibrations gratuites (auto-vibrations), ce qui s’allume en r\u00e9alit\u00e9 en raison des pertes apr\u00e8s un certain temps. Cependant, s’il est p\u00e9riodiquement excit\u00e9 dans la zone de sa fr\u00e9quence de r\u00e9sonance, il effectue des vibrations forc\u00e9es. Les sympt\u00f4mes de r\u00e9sonance qui se produisent sont d’une grande importance pour une utilisation pratique. Dans le cas d’un circuit de vibration avec une suggestion externe, une distinction est faite entre la disposition par rapport \u00e0 la source de suggestion Parall\u00e8le (L parall\u00e8le \u00e0 c) et Cercle de balan\u00e7oire en rang\u00e9e (L en s\u00e9rie \u00e0 c). Le cercle de balan\u00e7age de la rang\u00e9e est parfois impr\u00e9cis comme Cercle de balancement en s\u00e9rie d\u00e9sign\u00e9. Des circuits similaires en bobine et condensateur sont \u00e9galement utilis\u00e9s comme Membres de la LC D\u00e9crits, cependant, ils ne sont pas n\u00e9cessairement une r\u00e9sonance (voir un passe bas, une passe \u00e9lev\u00e9e). (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4 Cercle g\u00e9n\u00e9ral de vibration, repr\u00e9sentation avec des signes de commutation conform\u00e9ment \u00e0 EN 60617-4: 1996 Table of ContentsCourant des vibrations libres dans le cercle de vibration id\u00e9al [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cercle de vibration r\u00e9el [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cercle de vibration id\u00e9al [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cas borderline ap\u00e9riodique [ Modifier | Modifier le texte source ]] Crawl [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cercle de balan\u00e7oire parall\u00e8le id\u00e9al [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cercle de swing parall\u00e8le r\u00e9el [ Modifier | Modifier le texte source ]] D\u00e9calage de phase [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cercle de swing de s\u00e9rie id\u00e9ale [ Modifier | Modifier le texte source ]] Cercle de balan\u00e7oire vrai [ Modifier | Modifier le texte source ]] Filtre [ Modifier | Modifier le texte source ]] Compensation des puissances aveugles [ Modifier | Modifier le texte source ]] Courant des vibrations libres dans le cercle de vibration id\u00e9al [ Modifier | Modifier le texte source ]] Un processus p\u00e9riodique donne un circuit vers l’ext\u00e9rieur compos\u00e9 de composants id\u00e9aux (sans perte) qui contiennent une certaine \u00e9nergie. Pour la description, la condition est d\u00e9termin\u00e9e comme un \u00e9tat initial \u00e0 un moment arbitrairement choisi. DANS : Tension; je : \u00c9lectricit\u00e9; DANS : \u00c9nergie Processus de tension (bleu en pointill\u00e9) et cours actuel (ligne rouge) dans le cercle de vibration Tout d’abord, la bobine est sans rivi\u00e8re magn\u00e9tique. Le condensateur est invit\u00e9 et toute l’\u00e9nergie du circuit de vibration a \u00e9t\u00e9 enregistr\u00e9e dans son champ \u00e9lectrique. Aucune \u00e9lectricit\u00e9 ne traverse toujours la bobine. (Image 1) En raison de la tension sur le condensateur, qui tombe \u00e9galement sur la bobine, le flux d’\u00e9lectricit\u00e9 commence, mais pas soudainement augmentant. Selon la r\u00e8gle de Lenz, une tension est induite par la modification du flux de courant, ce qui contrecarre son changement. Cela augmente le courant et la rivi\u00e8re magn\u00e9tique lentement (initialement lin\u00e9airement avec le temps). Avec l’augmentation de l’\u00e9lectricit\u00e9, la charge est d\u00e9compos\u00e9e au fil du temps dans le condenseur, ce qui r\u00e9duit \u00e9galement sa tension. Avec la r\u00e9duction de la tension, la croissance du flux de courant diminue. Lorsque la tension est tomb\u00e9e \u00e0 z\u00e9ro, l’\u00e9lectricit\u00e9 ne monte plus et atteint ainsi son maximum. \u00c0 ce stade, la force du champ magn\u00e9tique de la bobine et du condensateur est \u00e9galement enti\u00e8rement d\u00e9charg\u00e9e. L’\u00e9nergie enti\u00e8re est maintenant stock\u00e9e dans le champ magn\u00e9tique de la bobine. (Photo 2) Avec la bobine sans tension, le courant continue de couler r\u00e9guli\u00e8rement, car il – tout comme le flux magn\u00e9tique – ne peut pas changer brusquement. L’\u00e9lectricit\u00e9 commence \u00e0 charger le condensateur dans la direction oppos\u00e9e. Cela renforce une contre-tension (initialement lin\u00e9airement avec le temps). Cette tension augmentant avec un signe n\u00e9gatif est une tension dans la bobine, qui, selon les r\u00e8gles de l’induction, r\u00e9duit le flux magn\u00e9tique au fil du temps, qui en m\u00eame temps baisse le courant. Avec la r\u00e9duction du flux de courant, le condensateur ralentit et la croissance de sa tension n\u00e9gative a ralenti. Si le courant a diminu\u00e9 \u00e0 z\u00e9ro, la quantit\u00e9 de tension n’augmente plus et atteint donc son maximum. Le condensateur retrouve sa charge d’origine, mais avec un vernis oppos\u00e9. Toute l’\u00e9nergie du champ magn\u00e9tique a \u00e9t\u00e9 convertie \u00e0 nouveau en \u00e9nergie de champ \u00e9lectrique. (Photo 3) Ces processus se poursuivent dans la direction oppos\u00e9e. (Image 4, puis encore l’image 1) Si la r\u00e9p\u00e9tition continue, le processus de tension se produit conform\u00e9ment \u00e0 la fonction cosinus; Le cours actuel suit la fonction des sinus. La transition de la figure 1 \u00e0 la figure 2 correspond \u00e0 la zone des fonctions X = 0\u2026 \u03c0 \/ 2; La transition de la figure 2 \u00e0 la figure 3 fonctionne comme dans la zone X = \u03a0 \/ 2\u2026 \u03c0, de l’image 3 \u00e0 l’image 4 \u00e0 la figure 1 comme dans X = \u03a0\u2026 2p. Dans la premi\u00e8re approximation, les pertes survenant dans le circuit de vibration r\u00e9el peuvent \u00eatre repr\u00e9sent\u00e9es par une r\u00e9sistance ohmique qui se trouve en s\u00e9rie avec l’inductance l. Sur la base de l’ensemble de maillage et du comportement des trois composants (et de l’hypoth\u00e8se que les fl\u00e8ches d’\u00e9lectricit\u00e9 et de tension ont toutes la m\u00eame circulation), un tel cercle de swing en ligne RLC peut \u00eatre utilis\u00e9 par le syst\u00e8me d’\u00e9quation diff\u00e9rentielle (lin\u00e9aire) suivant (en condition avec la tension de condensateur U C et le courant de bobine I comme variables d’\u00e9tat): L \u22c5 didt= – dans C– R \u22c5 je {displayStyle lcdot {frac {di} {dt}} = – u_ {c} -rcdot i} C \u22c5 duCdt= je {displayStyle ccdot {frac {du_ {c}} {dt}} = i} Si vous \u00eates uniquement int\u00e9ress\u00e9 par l’\u00e9lectricit\u00e9 dans le cercle des vibrations, alors vous pouvez (en \u00e9liminant u C ) Modifier ce syst\u00e8me DGL en une seule \u00e9quation diff\u00e9rentielle lin\u00e9aire du deuxi\u00e8me ordre: L C \u22c5 d2idt2+ R C \u22c5 didt+ je = 0 {displayStyle lccdot {frac {d ^ {2} i} {dt ^ {2}}} + rccdot {frac {di} {dt}} + i = 0} Si vous avez les “abr\u00e9viations” pour la fr\u00e9quence de r\u00e9sonance (id\u00e9ale) pour la simplification et la g\u00e9n\u00e9ralisation Oh 0= 1LC{displayStyle omega _ {0} = {frac {1} {sqrt {lc}}}} et la constante de co\u00efncidence d = R2L{displayStyle delta = {frac {r} {2l}}} pr\u00e9sent\u00e9, vous obtenez l’\u00e9quation diff\u00e9rentielle d2idt2+ 2 d \u22c5 didt+ Oh 02\u22c5 je = 0 {displayStyle {frac {d ^ {2} i} {dt ^ {2}}} + 2delta cdot {frac {di} {dt}} + omega _ {0} ^ {2} cdot i = 0} L’\u00e9quation diff\u00e9rentielle de la tension du condensateur a la m\u00eame forme. Pour les deux conditions initiales requises pour la solution claire, il est g\u00e9n\u00e9ralement suppos\u00e9 qu’au moment t = 0 le condensateur avec une tension u C0 Charg\u00e9 et l’\u00e9lectricit\u00e9 se fait par inductance 0. Cercle de vibration r\u00e9el [ Modifier | Modifier le texte source ]] En g\u00e9n\u00e9ral, un v\u00e9ritable cercle de vibrations avec le mod\u00e8le de l’oscillateur harmonieux cuit \u00e0 la vapeur peut \u00eatre d\u00e9crit. Si l’on suppose que les pertes dans le cercle de vibration sont faibles, b\u00e9ton d < Oh 0 ou R < 2 L \/C {Delta DisplayStyle 02\u2212\u03b42{displayStyle omega _ {e} = {sqrt {omega _ {0} ^ {2} -delta ^ {2}}} Ensuite, vous obtenez les fonctions de solution pour les deux variables d’\u00e9tat je ( t ) = – UC0\u03c9eL\u22c5 C’est \u2212\u03b4t\u22c5 p\u00e9ch\u00e9 \u2061 \u03c9et {displayStyle i (t) = – {frac {u_ {c0}} {omega _ {e} l}} cdot e ^ {- delta t} cdot sin {omega _ {e} t}} dans C( t ) = DANS C0\u22c5 C’est \u2212\u03b4t\u22c5 ( cos\u2061\u03c9et+\u03b4\u03c9e\u22c5sin\u2061\u03c9et) = DANS C0\u22c5 \u03c90\u03c9e\u22c5 C’est \u2212\u03b4t\u22c5 cos \u2061 ( \u03c9et\u2212\u03c6) {displayStyle u_ {c} (t) = u_ {c0} cdot e ^ {- delta t} cdot left (cos {omega _ {e} t + {frac {delta} {omega _ {e}}} cdot sin {omega _ {e} t}} {Omega _ {0}} {Omega _ {E}}} CDOT E ^ {- Delta T} CDOT cos avec Phi = Arctan \u2061 d \u03c9e{DisplayStyle varphi = arctan {frac {delta} {omega _ {e}}}} . Le signe moins devant l’\u00e9lectricit\u00e9 provient de la direction actuelle pendant la d\u00e9charge. La correction des solutions peut \u00eatre v\u00e9rifi\u00e9e en ins\u00e9rant dans les \u00e9quations diff\u00e9rentielles et en v\u00e9rifiant l’\u00e9tat initial. Dans ce “cas normal de pratique”, l’\u00e9lectricit\u00e9 et la tension des condensateurs sont dues au facteur C’est – d t {displaystyle e ^ {- delta t}} L\u00e9g\u00e8rement cuit \u00e0 la vapeur et pas exactement se d\u00e9pla\u00e7ant les uns contre les autres \u00e0 90 \u00b0 dans la phase. La fr\u00e9quence d’auto-circuit \u03c9 C’est En raison de l’amortissement en dessous de la fr\u00e9quence de circuit de r\u00e9sonance id\u00e9al \u03a9 0 . Avec des pertes croissantes, cela devient plus petit. Cercle de vibration id\u00e9al [ Modifier | Modifier le texte source ]] Pour le cas id\u00e9al d’un cercle de vibration sans pertes, vous obtenez d = 0 {displayStyle delta = 0} La solution des vibrations harmonieuses non bless\u00e9es qui sont d\u00e9crites ci-dessus. je ( t ) = – UC0\u03c90L\u22c5 p\u00e9ch\u00e9 \u2061 \u03c90t {displayStyle i (t) = – {frac {u_ {c0}} {omega _ {0} l}} cdot sin {omega _ {0} t}} dans C( t ) = DANS C0\u22c5 cos \u2061 \u03c90t {displayStyle u_ {c} (t) = u_ {c0} cdot cos {omega _ {0} t}} Cas borderline ap\u00e9riodique [ Modifier | Modifier le texte source ]] Si les pertes sont plus importantes, alors dans le cas sp\u00e9cial d = Oh 0 ou R = 2 L \/C {DisplayStyle delta = omega {0} {text {ou}} r = 2 {sqrt {l \/ c}}} “Sans d\u00e9border”, l’\u00e9tat de repos atteint le plus rapide. Ce comportement est appel\u00e9 le cas limite ap\u00e9riodique. Alors tu obtiens je ( t ) = – UC0L\u22c5 t \u22c5 C’est \u2212\u03b4t{displayStyle i (t) = – {frac {u_ {c0}} {l}} cdot tcdot e ^ {- delta t}} dans C( t ) = DANS C0\u22c5 ( 1+\u03b4t) \u22c5 C’est \u2212\u03b4t{displayStyle u_ {c} (t) = u_ {c0} cdot gauche (1 + delta tright) cdot e ^ {- delta t}} Crawl [ Modifier | Modifier le texte source ]] Si enfin "},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2fr\/wiki1\/schwingkreis-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Schwingkreis – Wikipedia"}}]}]