[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/automodowanie-fazy-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/automodowanie-fazy-wikipedia\/","headline":"Automodowanie fazy – Wikipedia","name":"Automodowanie fazy – Wikipedia","description":"before-content-x4 L ‘ Automodulacja de faza ( Modulacja samozaparcia , cz\u0119sto skr\u00f3cone jako SPM w j\u0119zyku angielskim) jest nieliniowym efektem","datePublished":"2021-07-10","dateModified":"2021-07-10","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/b\/bc\/Self-phase-modulation-fr.svg\/325px-Self-phase-modulation-fr.svg.png","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/b\/bc\/Self-phase-modulation-fr.svg\/325px-Self-phase-modulation-fr.svg.png","height":"313","width":"325"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/automodowanie-fazy-wikipedia\/","wordCount":5127,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4L ‘ Automodulacja de faza ( Modulacja samozaparcia , cz\u0119sto skr\u00f3cone jako SPM w j\u0119zyku angielskim) jest nieliniowym efektem optycznym interakcji \u015bwiat\u0142a (gaz, sta\u0142e, ciecz). Ultra-zwarcia impuls, gdy podr\u00f3\u017cuje w \u015brodowisku materialnym, indukuje zmienno\u015b\u0107 wsp\u00f3\u0142czynnika za\u0142amania \u015bwiat\u0142a tego \u015brodowiska wed\u0142ug efektu KERR. Ta zmiana z kolei indukuje przesuni\u0119cie fazowe impulsu, co prowadzi do modyfikacji widma cz\u0119stotliwo\u015bci impulsu.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Automodulacja fazowa jest wa\u017cnym efektem w systemach optycznych, kt\u00f3re wykorzystuj\u0105 kr\u00f3tkie i intensywne impulsy, takie jak lasery i sieci komunikacji \u015bwiat\u0142owodowej [[[ Pierwszy ] .   Table of Contents       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Sprawa og\u00f3lna [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Przypadek impulsu Gaussa [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Przypadek innych form pulsu [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Hiperboliczny kszta\u0142t sekunda [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Inne formy impuls\u00f3w [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Sprawa og\u00f3lna [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ]  Impuls (g\u00f3rna krzywa), kt\u00f3ra propaguje si\u0119 w nieliniowym po\u017cywce, ulega zmianie czystej cz\u0119stotliwo\u015bci (krzywej dolnej) z powodu auto fazowego. Czo\u0142o impulsu jest przesuwane na ni\u017csze cz\u0119stotliwo\u015bci, podczas gdy koniec impulsu ma tendencj\u0119 do wy\u017cszych cz\u0119stotliwo\u015bci. Rozwa\u017c ultra kr\u00f3tkie impuls, kt\u00f3rego intensywno\u015b\u0107 w czasie T jest dany przez I ( T ). Je\u015bli impuls propaguje si\u0119 w \u015brodowisku materialnym, efekt Kerr Optique indukuje zmian\u0119 wska\u017anika refrakcji w funkcji intensywno\u015bci: N ( I ) = N 0+ N 2\u22c5 I {DisplayStyle n (i) = n_ {0}+n_ {2} cdot i} Lub N 0 to liniowy wska\u017anik refrakcji i N 2 Drugi nieokre\u015blony wsp\u00f3\u0142czynnik za\u0142amania \u015bwiat\u0142a w \u015brodowisku. Rozwa\u017camy we ca\u0142ej reszcie tego artyku\u0142u niezniszczonego N 2 pozytywny (jak na przyk\u0142ad przypadek w\u0142\u00f3kien optycznych), ale mo\u017cliwe jest r\u00f3wnie\u017c posiadanie wsp\u00f3\u0142czynnika N 2 Negatywne (w takim przypadku przeciwne wnioski b\u0119d\u0105 sprzeczne).        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Podczas propagacji intensywno\u015b\u0107 w ka\u017cdym punkcie skrzy\u017cowanego \u015brodowiska wzrasta, a nast\u0119pnie zmniejsza si\u0119 w przej\u015bciu impulsu. St\u0105d zmienno\u015b\u0107 wska\u017anika refrakcji: dn(I)dt= N 2dIdt{DisplayStyle {frac {dn (i)} {dt}}} = n_ {2} {frac {di} {dt}}}} Ta zmiana powoduje przesuni\u0119cie chwilowej fazy impulsu: \u03d5 ( T ) = Oh 0T – 2\u03c0\u03bb0\u22c5 N ( I ) L {displayStyle phi (t) = omega _ {0} t- {frac {2pi} {Lambda _ {0}}} cdot n (i) l} Lub Oh 0 {DisplayStyle Omega _ {0}} I L 0 {DisplayStyle Lambda _ {0}} s\u0105 odpowiednio cz\u0119stotliwo\u015bci\u0105 no\u015bnika i d\u0142ugo\u015bci fali (w pr\u00f3\u017cni) impulsu, L {displayStyle l} Odleg\u0142o\u015b\u0107, na kt\u00f3rej rozprzestrzeni\u0142 si\u0119 impuls. Przesuni\u0119cie fazy indukuje rozbie\u017cno\u015b\u0107 cz\u0119stotliwo\u015bci impulsu. Cz\u0119stotliwo\u015b\u0107 chwilowa \u03c9 ( T ) jest dany przez Oh ( T ) = d\u03d5(t)dt= Oh 0– 2\u03c0L\u03bb0dn(I)dt. {DisplayStyle Omega (t) = {frac {dphi (t)} {dt}} = omega _ {0}-{frac {2pi l} {Lambda _ {0}}} {frac {dn (i)} {dt }}.} Znacznik \u03c9 ( T ) pokazuje zmian\u0119 cz\u0119stotliwo\u015bci po obu stronach impulsu. Czo\u0142o impulsu jest przesuwane na niskie cz\u0119stotliwo\u015bci (\u201eprzesuni\u0119cie w kierunku czerwonego\u201d), poci\u0105g jest przesuwany na wysokie cz\u0119stotliwo\u015bci (\u201eszczelina w kierunku niebieskiego\u201d), a g\u00f3rna cz\u0119\u015b\u0107 piku nie jest przesuni\u0119ta w fazie. W przypadku impulsu symetrycznego (czasowo) jasne jest, \u017ce dodatkowe cz\u0119stotliwo\u015bci generowane przez automodukcj\u0119 fazow\u0105 poszerzaj\u0105 widmo cz\u0119stotliwo\u015bci symetrycznej. W polu czasowym impuls nie r\u00f3\u017cni si\u0119, jednak we wszystkich rzeczywistych \u015brodowiskach skutki dyspersji b\u0119d\u0105 r\u00f3wnie\u017c dzia\u0142a\u0107 [[[ 2 ] W [[[ 3 ] . W przypadku normalnej dyspersji najni\u017csze cz\u0119stotliwo\u015bci (a zatem najwi\u0119ksze d\u0142ugo\u015bci fali) rozprzestrzeniaj\u0105 si\u0119 szybciej ni\u017c wysokie cz\u0119stotliwo\u015bci, a zatem czo\u0142o impulsu (przesuni\u0119te w kierunku czerwonego) porusza si\u0119 szybciej ni\u017c ogon (przesuni\u0119ty na niebieski), co poszerza impuls r\u00f3wnie\u017c czasowo czasowo czasowo . Z drugiej strony, w nienormalnych obszarach dyspersji, wyst\u0119puje odwrotnie: impuls jest nast\u0119pnie czasowo \u015bciskany, staje si\u0119 kr\u00f3tszy. Efekt ten mo\u017cna wykorzysta\u0107 do wytworzenia ultra-curved impuls\u00f3w. Przypadek impulsu Gaussa [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Zilustrujmy og\u00f3lny przypadek, rozwa\u017caj\u0105c ultra kr\u00f3tkie gaussowskie impuls sta\u0142ej fazy, intensywno\u015b\u0107 w czasie T jest dany przez I ( T ) :  I ( T ) = I 0do pot\u0119gi \u2061 ( \u2212t2\u03c42) {displayStyle i (t) = i_ {0} exp lewy (-{frac {t ^{2}} {tau ^{2}}} right)} Lub I 0 to maksymalna intensywno\u015b\u0107 i \u03c4 p\u00f3\u0142-linijka impulsu. St\u0105d zmienno\u015b\u0107 wska\u017anika refrakcji: dn(I)dt= N 2\u22c5 I 0\u22c5 \u22122t\u03c42\u22c5 do pot\u0119gi \u2061 ( \u2212t2\u03c42) . {DisplayStyle {frac {dn (i)} {dt}} = n_ {2} cdot i_ {0} cdot {frac {-2t} {tau ^{2}}} exp lewy ({frac {-t ^{ 2}} {tau ^{2}}} right).} Cz\u0119stotliwo\u015b\u0107 chwilowa \u03c9 ( T ) jest nast\u0119pnie podawane przez Oh ( T ) = Oh 0+ 4\u03c0Ln2I0\u03bb0\u03c42\u22c5 T \u22c5 do pot\u0119gi \u2061 ( \u2212t2\u03c42) . {DisplayStyle Omega (t) = omega _ {0}+{frac {4pi ln_ {2} i_ {0}} {Lambda _ {0} tau ^{2}}} cdot tcdot exp lewy ({frac {-t ^ {2}} {tau ^{2}}} racja).} Dla centralnej cz\u0119\u015bci impulsu Gaussa (pomi\u0119dzy T = \u00b1 T \/ 2 {DisplayStyle t = pm tau \/2} ), istnieje prawie liniowa zmienno\u015b\u0107 cz\u0119stotliwo\u015bci (Liniowy Chirp), przybli\u017cony Oh ( T ) = Oh 0+ A \u22c5 T {DisplayStyle Omega (t) = omega _ {0}+alpha cdot t} gdzie jest \u03b1 A = d\u03c9dt|0= 4\u03c0Ln2I0\u03bb0\u03c42. {displayStyle alpha = lewy. {frac {Domega} {dt}} right | _ {0} = {frac {4pi ln_ {2} i_ {0}} {Lambda _ {0} tau ^{2}}}. Przypadek innych form pulsu [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Hiperboliczny kszta\u0142t sekunda [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Podobn\u0105 analiz\u0119 mo\u017cna przeprowadzi\u0107 dla wszystkich form impulsu, takie jak kwadratowy hiperboliczny sekunda 2 ) generowane przez wi\u0119kszo\u015b\u0107 laser\u00f3w kr\u00f3tkich impuls\u00f3w. Jednak przybli\u017cenie liniowego \u0107wierkania po\u015brodku impulsu jest wa\u017cne tylko dla kobiet Gaussa. Gdy czo\u0142o impulsu jest bardziej ostre (dlatego z silniejszym gradientem), zmienno\u015b\u0107 cz\u0119stotliwo\u015bci mo\u017ce by\u0107 bardziej wyra\u017ana. Na przyk\u0142ad w przypadku super-gaussa \u0107wierkanie jest prawie trzy silniejsze na brzegach impulsu ni\u017c dla Gaussa, a nikt (a zw\u0142aszcza zerowy nachylenie) na \u015brodku impulsu. Je\u015bli impuls jest wystarczaj\u0105co intensywny, powi\u0119kszenie spektralne spowodowane faz\u0105 AUTO mo\u017ce zrekompensowa\u0107 dok\u0142adnie spr\u0119\u017canie czasowe z powodu nieprawid\u0142owej dyspersji. Impuls rozprzestrzenia si\u0119 w spos\u00f3b samodzielny: m\u00f3wimy o solitonie optycznym. Jest to przypadek asymptotyczny: je\u015bli impuls Gaussa o wystarczaj\u0105cej intensywno\u015bci jest wstrzykiwany do nieliniowego \u015bwiat\u0142owodu, jego posta\u0107 zmierza w kierunku sekuntu hiperbolicznego odpowiadaj\u0105cego r\u00f3wnowagi mi\u0119dzy efektem automodulacji fazy nieliniowej (kt\u00f3ry ma tendencj\u0119 do poszerzenia widma) oraz wp\u0142yw nieprawid\u0142owej dyspersji pr\u0119dko\u015bci grupy (kt\u00f3ra ma tendencj\u0119 do jej zmniejszania). Inne formy impuls\u00f3w [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] W przypadku impulsu profilu intensywno\u015bci parabolicznej wprowadzony dryf cz\u0119stotliwo\u015bci b\u0119dzie idealnie liniowy [[[ 4 ] . W przypadku impulsu tr\u00f3jk\u0105tnego b\u0119dzie on sta\u0142 [[[ 5 ] . Zjawisko auto fazowe zastosowano w du\u017cej liczbie aplikacji: \u2191 (W) R.H. Skradziony i Q. Lin W ‘ Modulacja samozaparcia we w\u0142\u00f3knach krzemionkowych \u00bb W Phys. Rev. a W tom. 17, N O 4, 1978 W P. 1448-1453  \u2191 (W) Anderson, D.; Desaix, M.; Lisak, M.; Quiroga-Teixeiro, M. L., ‘ \u0141amanie fali w nieliniowych w\u0142\u00f3knach optycznych \u00bb W J. Opt. Soc. Jestem. B W tom. 9, 1992 W P. 1358-1361  \u2191 (W) Tomlinson, W. J., ‘ Ciekawe cechy nieliniowej propagacji impuls\u00f3w we w\u0142\u00f3knach optycznych \u00bb W Optics & Photonics News W 1989 W P. 7-11  \u2191 A B i C (W) F. Parmigiani, C. Finot, K. Mukasa, M. Ibsen, M. A. F. Roelens, P. Petropolos i D. J. Richardson, ‘ Ultraflatowe widma z rozmieszczonymi SPM w wysoce nieliniowym w\u0142\u00f3knie przy u\u017cyciu parabolicznych impuls\u00f3w utworzonych w siatce z w\u0142\u00f3kna Bragga \u00bb W Optowa\u0107. Wyrazi\u0107 W tom. 14, 2006 W P. 7617-7622 (Doi 10.1364 \/ you.14.007617 W Czytaj online )  \u2191 A et b (W) Parmigii, F.; Ibissen, M.; Ng, T. T.; Provost, L.; Petropoulos, P.; Richardson, D. J., ‘ Wydajny konwerter d\u0142ugo\u015bci fali wykorzystuj\u0105cy pulsowe pulsowe puls-z\u0119bate \u00bb W IEEE Photon. Technol. \u0141otysz. W tom. 20, 2008 W P. 1461-1463  \u2191 (W) Gustafson T.; Kelly P.; Fisher R., ‘ Generowanie impuls\u00f3w subpicosekundowych przy u\u017cyciu optycznego efektu Kerr \u00bb W IEEE J. Electron Quantum. W tom. 5, 1969 W P. 325  \u2191 P.V. MamyShev, \u201eWszystkie regeneracj\u0119 danych optycznych oparte na efekcie modulacji fazy\u201d, ECOC ’98, 20-24 Septembre 1998, Madryt, Hiszpania  \u2191 (W) Planas, S.A .; Pires Mansur, N. L ‘ Spektralne zw\u0119\u017cenie w propagacji \u0107wierkanych impuls \u00bb W Optowa\u0107. \u0141otysz. W tom. 18, 1993 W P. 699-701        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/automodowanie-fazy-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Automodowanie fazy – Wikipedia"}}]}]