[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wspolczynnik-dyfuzji-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wspolczynnik-dyfuzji-wikipedia\/","headline":"Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji – Wikipedia","name":"Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji – Wikipedia","description":"before-content-x4 I Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji jest charakterystyczn\u0105 ilo\u015bci\u0105 zjawiska dyfuzji materii. Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji mierzy stosunek mi\u0119dzy przep\u0142ywem cz\u0105steczkowym z powodu dyfuzji","datePublished":"2022-01-02","dateModified":"2022-01-02","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/cea82b3036364a93802d2a36e1baf8c40f5d33ee","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/cea82b3036364a93802d2a36e1baf8c40f5d33ee","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wspolczynnik-dyfuzji-wikipedia\/","wordCount":8059,"articleBody":" (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4I Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji jest charakterystyczn\u0105 ilo\u015bci\u0105 zjawiska dyfuzji materii. Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji mierzy stosunek mi\u0119dzy przep\u0142ywem cz\u0105steczkowym z powodu dyfuzji molekularnej a gradientem st\u0119\u017cenia rozwa\u017canych gatunk\u00f3w chemicznych (lub, bardziej og\u00f3lnie, zmiennej wysi\u0142ku powoduj\u0105cej t\u0119 dyfuzj\u0119), zgodnie z sformu\u0142owaniem prawa FICK. (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4 Wsp\u00f3\u0142czynniki dyfuzyjne pojawiaj\u0105 si\u0119 w du\u017cej liczbie r\u00f3\u017cnych zjawisk, wszystkie opisane przez losowe ruchy we wszystkich kierunkach, do r\u00f3wnowagi, co prowadzi do tego samego r\u00f3wnania dyfuzji (dyfuzja materii), kt\u00f3re jest bez rozprzestrzeniania si\u0119, to znaczy bez \u017cadnej fali o sta\u0142ej sta\u0142ej pr\u0119dko\u015b\u0107, ale z post\u0119pem czo\u0142a, chodz\u0105c losowo we wszystkich kierunkach (ruch Browna lub losowe chodzenie bardzo bardzo badane w matematyce) spowalniaj\u0105c jak pierwiastek kwadratowy, na rosn\u0105cych odleg\u0142o\u015bciach, takich jak pierwiastek kwadratowy czasu pomno\u017conego przez Ten wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji: Ciep\u0142o, kt\u00f3re rozpowszechnia si\u0119 za pomoc\u0105 fonon\u00f3w lub elektron\u00f3w w metalach, z wsp\u00f3\u0142czynnikiem dyfuzji termicznej zwanej r\u00f3wnie\u017c rozproszeniem termicznym, po raz pierwszy w 1822 r. Przez Josepha Fouriera, w fundamentalnej ksi\u0105\u017cce z fizyki i matematyki [[[ Pierwszy ] . (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4W fizyce, chemii, a nawet j\u0105drowej poj\u0119cie dystrybucji materii dotyczy Wszystkie rodzaje cz\u0105stek , w gazach, cieczach lub cia\u0142ach sta\u0142ych. Cz\u0105stki te maj\u0105 tendencj\u0119 do poruszania si\u0119 w innej substancji. Warto\u015b\u0107 wsp\u00f3\u0142czynnika rozprzestrzeniania si\u0119 jest miar\u0105 tej w\u0142a\u015bciwo\u015bci fizyko-chemicznej, co wskazuje na \u0142atwo\u015b\u0107 losowego ruchu jednej z cz\u0105stek rozwa\u017canych w stosunku do tych, kt\u00f3re stanowi\u0105 \u015brodowisko, w kt\u00f3rym dokonano jego przemieszczenia. W ruchu Browna, naukowo modelowanego najpierw przez Alberta Einsteina [[[ 2 ] , du\u017ca cz\u0105stka rozprasza si\u0119 w wyniku losowych wstrz\u0105s\u00f3w w ka\u017cdym sensie cz\u0105steczek lub atom\u00f3w otaczaj\u0105cych t\u0119 cz\u0105stk\u0119. W elektrowniach j\u0105drowych neutrony r\u00f3wnie\u017c rozpraszaj\u0105 (przep\u0142yw neutroniczny lub rozk\u0142ad materii). Istnienie wsp\u00f3\u0142czynnika rozk\u0142adu mo\u017ce zatem dotyczy\u0107 system\u00f3w tak r\u00f3\u017cnorodnych, jak na przyk\u0142ad zanieczyszczenia (jony domieszkowania, elektrony, atomy, cz\u0105steczki) w krysztale lub gazie lub cieczy w polimer i akumulatory elektryczne, gaz w powietrzu w spoczynku … Te pary substancji maj\u0105 charakterystyczne \u015brodowiska, w kt\u00f3rych g\u0142\u00f3wny tryb przemieszczenia gatunk\u00f3w rozproszonych jest typu Brownian, czyli, \u017ce mo\u017cna go modelowa\u0107 przez losowe przemieszczenia we wszystkich kierunkach, przez losowe chodzenie, losowe chodzenie lub ruch br\u0105zowy. (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Mierzenie wsp\u00f3\u0142czynnika dyfuzyjnego jest czasem delikatne, poniewa\u017c inne ruchy mo\u017cna na niego na\u0142o\u017cy\u0107, takie jak ruchy konwekcyjne, na przyk\u0142ad gaz lub ciecz do ciep\u0142a, lub migracja substancji w ruchu, kt\u00f3r\u0105 mo\u017cna doda\u0107 do ruchu przez czyst\u0105 dyfuzj\u0119. Zgodnie z prawem Ficka wsp\u00f3\u0142czynnikiem rozpowszechniania jest zwi\u0105zek mi\u0119dzy przep\u0142ywem materii rozproszonej (takiej jak substancja rozpuszczona, ciep\u0142o itp.) A jej przyczyn\u0105, gradientem jego st\u0119\u017cenia wzd\u0142u\u017c osi, kt\u00f3ra powoduje ten przep\u0142yw w wyniku tego, w wyniku tego Nier\u00f3wnowaga jego spaceru losowo. Wsp\u00f3\u0142czynnik rozprzestrzeniania si\u0119 jest cz\u0119sto wyznaczony przez liter\u0119 kapita\u0142ow\u0105 \u201eD\u201d (z czasem innymi ocenami w zale\u017cno\u015bci od domen) i ma jako jednostk\u0119 kwadrat na sekund\u0119 (m 2 \/s), kt\u00f3re w wymiarze jest wyja\u015bnione losowo, bez pr\u0119dko\u015bci, w metrach na sekund\u0119 (m\/s), w wyniku tylu krok\u00f3w w kierunku, co w odwrotnej stronie, co uniemo\u017cliwia D ‘Ruch do przodu, ale kt\u00f3re pozostawiaj\u0105 post\u0119p w dyfuzji, z kwadratem odleg\u0142o\u015bci z g\u00f3ry proporcjonalnie do czasu w wyniku losowych krok\u00f3w we wszystkich kierunkach, kt\u00f3re nie konkuruj\u0105 ca\u0142kowicie w proporcjonalnym sposobie do gradientu st\u0119\u017cenia. Ta wymiarowa charakterystyka dyfuzji jest niezb\u0119dna i daje rz\u0119du wielko\u015bci roztwor\u00f3w r\u00f3wnania dyfuzyjnego, takie jak czas przybycia czo\u0142a przez dan\u0105 grubo\u015b\u0107, zwi\u0119kszaj\u0105c si\u0119 jako kwadrat tej grubo\u015bci, kt\u00f3ry jest odej\u015bciem punktowym od pomiaru wsp\u00f3\u0142czynnika wsp\u00f3\u0142czynnika metody D . U\u017cywamy w\u0142a\u015bciwo\u015bci dyfuzji coraz powolny jako pierwiastek kwadratowy, aby zmierzy\u0107 wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzy D z czasem T Pojawienie si\u0119 brutalnej zmienno\u015bci st\u0119\u017cenia rozpraszaj\u0105cych cz\u0105stek (lub tak\u017ce, je\u015bli cz\u0105stki s\u0105 fononami z elektronami w metalu w metalu, ciep\u0142o dla ogrzewanej p\u0142yty szybko z jednej strony (na przyk\u0142ad przez laser, metoda zwana \u201eFlashem\u201e Flash laser”)). Mierzymy czas T przybycie sygna\u0142u po\u0142owy st\u0119\u017cenia lub temperatury po drugiej stronie, co daje D z zwi\u0105zek. D = 1,37d2\u03c02t{displayStyle d = {frac {1 {,} 37; d ^{2}} {pi ^{2}; t}}} Je\u015bli wsp\u00f3\u0142czynniki dyfuzji charakteryzuj\u0105 rozpowszechnianie materii, konieczne jest powi\u0105zanie ich z prawami rozpowszechniania opisuj\u0105cymi ich dynamiczne zachowanie.Na przyk\u0142ad, maj\u0105c\u0105 zastosowanie do \u015brodowisk p\u0142ynnych, prawo Ficka wyra\u017ca liniowy zwi\u0105zek mi\u0119dzy przep\u0142ywem materii a jej gradientem st\u0119\u017cenia: Jj=\u2212\u03c1Dij\u2207cj{DisplayStyle Matbf {J} _} = – Rho {D}} _ ^ _} nabla c_}}}} z Jj{displaystyle mathbf {J} _{j}}Masowy przep\u0142yw (w kg m \u22122 S \u22121 ), \u03c1{displaystyle rho }g\u0119sto\u015b\u0107 (w kg m \u22123 ), Dij{displaystyle {mathcal {D}}_{ij}}Binarny wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji (w M 2 S \u22121 ), cj{displaystyle c_{j}}frakcja masowa. DI J {DisplayStyle {Mathcal {d}} _ {ij}} (W M 2 S \u22121 ) jest binarnym wsp\u00f3\u0142czynnikiem rozprzestrzeniania si\u0119 I w j (lub j in i). Ten wsp\u00f3\u0142czynnik jest charakterystyczny dla fizyki interakcji I-J. Dlatego r\u00f3\u017cni si\u0119 w zale\u017cno\u015bci od zbadanej pary. Zasadniczo ma charakter skalarny, ale w niekt\u00f3rych przypadkach mo\u017ce by\u0107 tensor, je\u015bli dyfuzja nie jest izotropowa, to znaczy, je\u015bli zale\u017cy to od kierunku w przestrzeni. W wielu estementach prawo to uog\u00f3lniono przez r\u00f3wnania Stefan-Maxwell. W \u015brodowisku p\u0142ynnym wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji jest r\u00f3wnie\u017c podawany do liczby Schmidt S C = N D{DisplayStyle sc = {frac {nu} {Mathcal {d}}}} , kt\u00f3ry odnosi to do kinowej lepko\u015bci N {displayStyle not} , ilo\u015b\u0107 reprezentuj\u0105ca rozpowszechnianie ilo\u015bci ruchu. Binarny wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji zale\u017cy tylko od interakcji mi\u0119dzy I i J (nawet je\u015bli obecne s\u0105 inne gatunki). Metoda Chapmana-Enskoga umo\u017cliwia wyra\u017cenie jej w nast\u0119puj\u0105cej formie [[[ 3 ] : Dij=38(N2\u03c0(1Mi+1Mj))12(kT)32p\u03c32\u03a9ij\u2217{displayStyle {Mathcal {d}} _ {ij} = {frac {3} {8}} left ({frac {n} {2pi}} po lewej ({frac {1} {m_ {i}}}+{frac {1} {m_ {j}}} right) right)^{frac {1} {2}} {frac {left (ktright)^{frac {3} {2}}} {Psigma^{2} Omega __ {ij}^{*}}}} z Integral kolizji mo\u017cna obliczy\u0107 z realistycznym potencja\u0142em mi\u0119dzycz\u0105steczkowym, takim jak potencja\u0142 Lennard-Jones. Istniej\u0105 bazy danych dla tych wsp\u00f3\u0142czynnik\u00f3w [[[ 3 ] W [[[ 4 ] . Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji termicznej jest powi\u0105zany z przewodno\u015bci\u0105 ciepln\u0105 i zale\u017cy, w przeciwie\u0144stwie do binarnego wsp\u00f3\u0142czynnika dyfuzji, od wszystkich obecnych gatunk\u00f3w. Nie ma wyra\u017anej formy DI T ( P W T W X I W M I W L I W DI J ) {DisplayStyle {Mathcal {d}} _ {i}^{t} (p, t, x_ {i}, m_ {i}, Lambda _ {i}, {Mathcal {d}} _ {ij})}}}} Lub X {DisplayStyle x} to frakcja obj\u0119to\u015bciowa i L {DisplayStyle Lambda} jest przewodno\u015bci\u0105 ciepln\u0105 [[[ 3 ] . Zauwa\u017c, \u017ce ten wsp\u00f3\u0142czynnik jest wyra\u017cony w kg m s \u22121 . Przyk\u0142ady [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Gaz do Pierwszy bankomat . Warto\u015bci wsp\u00f3\u0142czynnika dyfuzji (gaz) Para gatunk\u00f3w (substancja rozpuszczalnika) Temperatura (\u00b0 C) D ( cm 2 \/S ) Odniesienie Woda (g) – powietrze (g) 25 0,282 [[[ 5 ] Tlen (g) – powietrze (g) 25 0,176 [[[ 5 ] M\u00f3wi\u0105c bardziej og\u00f3lnie, wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji pary wodnej w powietrzu mo\u017ce by\u0107 przybli\u017cony przez nast\u0119puj\u0105cy wz\u00f3r [[[ 6 ] : DH2O(g)\u2212air= Pierwszy W osiemdziesi\u0105t siedem \u00d7 dziesi\u0119\u0107 \u221210T2,072P{displayStyle {Mathcal {d}} _ {h_ {2} o (g) -AIR} = 1 {,} 87Times 10^{-10} {frac {t^{2 {,} 072}} {p}}}}}}}}} } , wyra\u017cone w M 2 S \u22121 i wa\u017cne dla 280 k < T {DisplayStyle T} jM Toves Emle Yatine Pateine \u200b\u200bPex Exmee EM_PATE M HKOM H REPPIE HYOM HJOY Mjjoy Mjoy Mjoy Hjoys Lub M {DisplayStyle Mu} jest lepko\u015b\u0107 dynamiczn\u0105. Promie\u0144 kuli jest wybierany w taki spos\u00f3b, \u017ce jej obj\u0119to\u015b\u0107 jest r\u00f3wna obj\u0119to\u015bci molowej W {DisplayStyle v} : r=12(VN)13{displayStyle r = {frac {1} {2}} po lewej ({frac {v} {n}} right)^{frac {1} {3}}} To prawo mo\u017ce odbiega\u0107 od kilkudziesi\u0119ciu procent miary z powodu hipotezy o wielko\u015bci cz\u0105stki. Istniej\u0105 korelacje eksperymentalne u\u017cyteczne dla dowolnego gatunku i empirycznie koryguj\u0105ce ekspresj\u0119 Stokes-Einsteina [[[ 7 ] . Przyk\u0142ady [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Substancje rozpuszczone w niesko\u0144czenie rozcie\u0144czonych p\u0142ynach. Legenda: (s) – solid; (l) – p\u0142yn; (g) – gaz; (powiedzmy) – rozwi\u0105zane. Warto\u015bci wsp\u00f3\u0142czynnika dyfuzji (ciecze) Para gatunk\u00f3w (substancja rozpuszczalnika) Temperatura (\u00b0 C) D ( cm 2 \/S ) Odniesienie Aceton (dis) – woda (l) 25 1,16 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] AIR (DIS) – Woda (L) 25 2,00 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Amoniak (dis) – woda (l) 25 1,64 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Argon (dis) – woda (l) 25 2,00 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Benzen (DIS) – Woda (L) 25 1,02 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Brome (DIS) – Woda (L) 25 1,18 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Tlenek w\u0119gla (DIS) – woda (l) 25 2,03 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Dwutlenek w\u0119gla (DIS) – Woda (L) 25 1,92 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Chlor (dis) – woda (l) 25 1,25 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Etan (DIS) – Woda (L) 25 1,20 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Etanol (dis) – woda (l) 25 0,84 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Etylen (dis) – woda (l) 25 1,87 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Hel (DIS) – Woda (L) 25 6,28 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Wod\u00f3r (dis) – woda (l) 25 4,50 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Siarkowod\u00f3r (DIS) – woda (l) 25 1,41 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Metan (dis) – woda (l) 25 1,49 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Metanol (DIS) – Woda (L) 25 0,84 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Azot (DIS) – Woda (L) 25 1,88 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Azot tlenku (DIS) – Woda (L) 25 2,60 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Tlen (dis) – woda (l) 25 2,10 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Propan (dis) – woda (l) 25 0,97 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Woda (L) – aceton (L) 25 4,56 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Woda (L) – etanol (L) 25 1,24 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Woda (L) – octan etylu (L) 25 3,20 \u00d7 10 \u22125 [[[ 5 ] Mechanizmy dyfuzji (przenikanie) s\u0105 typu Browna. S\u0105 zatem opisywane przez prawo Ficka. Skok z jednej strony z sieci krystalicznej do drugiej odbywa si\u0119 poprzez przekroczenie potencjalnej bariery dzi\u0119ki pobudzeniu termicznym. Odpowiednie wsp\u00f3\u0142czynniki dyfuzji s\u0105 zatem \u201eaktywowane\u201d, to znaczy opisane przez prawo Tenheniusa: D=D0e\u2212EkT{Display Style {Mathcal {d}} = {d} ^ {0}, pshr {} {-} ~ kt}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} }}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} } Lub I {DisplayStyle e} jest barier\u0105 energetyczn\u0105. (Unikalny) wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji uk\u0142adu binarnego mo\u017cna \u0142atwo odejmowa\u0107 od profili dyfuzji dw\u00f3ch gatunk\u00f3w w zakazie. W bardziej og\u00f3lnym przypadku systemu N Sk\u0142adniki ( N > 2), ta determinacja jest znacznie trudniejsza. Bardzo cz\u0119sto zaniedbujemy Pierwszy Niediagonalne wsp\u00f3\u0142czynniki DI J W J \u2260 I {DisplayStyle {Mathcal {d}} _ {ij, jneq i}} z matrycy D {DisplayStyle {Mathcal {d}}} i asymilujemy jego przek\u0105tne wsp\u00f3\u0142czynniki DI I {DisplayStyle {Mathcal {d}} _ {II}} Do wsp\u00f3\u0142czynnik\u00f3w binarnych, ponadto cz\u0119sto uzyskiwane w bardzo du\u017cych warunkach rozcie\u0144czenia, kt\u00f3re nie maj\u0105 zastosowania do rozwa\u017canych kompozycji. Pierwsze eksperymentalne okre\u015blenie matrycy D {DisplayStyle {Mathcal {d}}} Kompletne dla system\u00f3w czwartorz\u0119dowych ( N = 4) i kamienio\u0142omy ( N = 5) zostaje og\u0142oszony w 2020 roku [[[ 8 ] . Przyk\u0142ady [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Warto\u015bci wsp\u00f3\u0142czynnika dyfuzji (sta\u0142e) Para gatunk\u00f3w (substancja rozpuszczalnika) Temperatura (\u00b0 C) D ( cm 2 \/S ) Odniesienie Wod\u00f3r – \u017celazo (y) dziesi\u0119\u0107 1,66 \u00d7 10 \u22129 [[[ 5 ] Wod\u00f3r – \u017celazo (y) 100 124 \u00d7 10 \u22129 [[[ 5 ] Aluminium – mied\u017a (y) 20 1,3 \u00d7 10 \u221230 [[[ 5 ] \u2191 Jean Baptiste Joseph Baron Fourier, Analityczna teoria ciep\u0142a , W Firmin Didot, ojciec i syn, 1822 ( Czytaj online ) \u2191 (W) ‘ Zebrane dokumenty: Albert Einstein, tom 2, The Swiss Years: Writings, 1900-1909 \u00bb [PDF] W Princeton University Press W 1989 (skonsultuj\u0119 si\u0119 z 18 stycznia 2014 ) \u2191 A B i C (W) Joseph Oakland Hirschfelder W Charles Francis Curtiss I Robert Byron Bird W Molekularna teoria gaz\u00f3w i cieczy , John Wiley i synowie, 1966 (ISBN 978-0-471-40065-3 ) \u2191 (W) T. R. Marrero I E. A. Mason W ‘ Gazowe wsp\u00f3\u0142czynniki dyfuzji \u00bb W Journal of Physical Chemistry Dane referencyjne W tom. Pierwszy, N O 1, 1966 ( Czytaj online ) \u2191 A B C D E F G H I J K L M N O P Q R S T U V W X Y Z AA AB ET AC (W) E. L. Cussler W Dyfuzja: transfer masy w uk\u0142adach p\u0142yn\u00f3w , New York, Cambridge University Press, 1997 , 2. wyd. , 600 P. (ISBN 0-521-45078-0 ) \u2191 (W) T. R. Marrero i E. A. Mason W Gazowe wsp\u00f3\u0142czynniki dyfuzji , NIST, 1972 \u2191 (W) C. R. Wilke I Pin Chang W ‘ Korelacja wsp\u00f3\u0142czynnik\u00f3w dyfuzji w rozcie\u0144czalnych roztworach \u00bb W Aiche gazeta W 1955 ( Czytaj online ) \u2191 (W) Vivek Verma, Aparna Tripathi, Thiruvenkatam Venkateswaran et Kaustubh n. Kulkarni, ‘ Pierwszy raport na temat ca\u0142ych zestaw\u00f3w eksperymentalnie okre\u015blonych wsp\u00f3\u0142czynnik\u00f3w interdifuzji w czwartorz\u0119dowych i quinar \u00bb W Journal of Materials Research W tom. 35, Pierwszy Jest Stycze\u0144 2020 W P. 162-171 (Doi 10.1557 \/ jmr.2019.378 ) . (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wspolczynnik-dyfuzji-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Wsp\u00f3\u0142czynnik dyfuzji – Wikipedia"}}]}]