[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wydajna-sekcja-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wydajna-sekcja-wikipedia\/","headline":"Wydajna sekcja – Wikipedia","name":"Wydajna sekcja – Wikipedia","description":"before-content-x4 W fizyce j\u0105drowej lub fizyce cz\u0105stek, skuteczna sekcja jest ilo\u015bci\u0105 fizyczn\u0105 zwi\u0105zan\u0105 z prawdopodobie\u0144stwem interakcji cz\u0105stki dla danej reakcji.","datePublished":"2019-10-08","dateModified":"2019-10-08","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/7\/7b\/Cross-section-illustration-simple_french.svg\/220px-Cross-section-illustration-simple_french.svg.png","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/7\/7b\/Cross-section-illustration-simple_french.svg\/220px-Cross-section-illustration-simple_french.svg.png","height":"179","width":"220"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wydajna-sekcja-wikipedia\/","wordCount":7172,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4W fizyce j\u0105drowej lub fizyce cz\u0105stek, skuteczna sekcja jest ilo\u015bci\u0105 fizyczn\u0105 zwi\u0105zan\u0105 z prawdopodobie\u0144stwem interakcji cz\u0105stki dla danej reakcji. Efektywn\u0105 sekcj\u0105 jest jednorodna dla powierzchni, jednostk\u0105 skutecznego odcinka systemu mi\u0119dzynarodowego jest miernik kwadratowy. W praktyce cz\u0119sto u\u017cywamy stodo\u0142y, symbolu B: Pierwszy B = 10 \u221224  cm 2 = 10 \u221228  M 2 W Lub powierzchnia kwadratu o pojemno\u015bci dziesi\u0119ciu femtometr\u00f3w (o tym samym rz\u0119du wielko\u015bci co \u015brednica j\u0105dra atomowego).   Pomys\u0142 u\u017cycia powierzchni do wyra\u017cenia takiego prawdopodobie\u0144stwa interakcji prawdopodobnie si\u0119ga od odkrycia j\u0105dra atomowego i jego ma\u0142o\u015bci przez Ernesta Rutherforda w 1911 roku [[[ Pierwszy ] : Bombarduj\u0105c cienki li\u015b\u0107 z\u0142ota z promieniami alfa, istnieje niewiele odchyle\u0144 od tych cz\u0105stek, tak jakby przydatna powierzchnia atomu (w rzeczywisto\u015bci jej j\u0105dra) by\u0142a bardzo ma\u0142a, jakby jednak li\u015b\u0107, polegaj\u0105ca na zasadniczo z zasadniczo z tego pustka.  Koncepcyjna ilustracja powierzchni szczeg\u00f3\u0142owo przeciwie\u0144stwo. Table of ContentsEfektywna sekcja mikroskopowa [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Efektywna sekcja makroskopowa [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Przyk\u0142ad aplikacji [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Wp\u0142ywowe parametry na skutecznych sekcjach [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Og\u00f3lna [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Pr\u0119dko\u015b\u0107- energia [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Rezonans [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Temperatura [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Powi\u0105zane artyku\u0142y [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Linki zewn\u0119trzne [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] \u0179r\u00f3d\u0142a [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Efektywna sekcja mikroskopowa [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Statystycznie centra atomowe u\u0142o\u017cone na cienkiej powierzchni mo\u017cna uzna\u0107 za punkty rozmieszczone r\u00f3wnomiernie na tej p\u0142aszczy\u017anie.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4\u015arodek atomowego pocisku uderzaj\u0105cego w t\u0119 p\u0142aszczyzn\u0119 ma geometrycznie okre\u015blone prawdopodobie\u0144stwo przej\u015bcia na okre\u015blon\u0105 odleg\u0142o\u015b\u0107 R jeden z tych punkt\u00f3w. W rzeczywisto\u015bci, je\u015bli jest N atomy na powierzchni S tego planu to prawdopodobie\u0144stwo jest n\u03c0r2S {displayStyle {frac {npi r^{2}} {s}}} , kt\u00f3ry jest po prostu zwi\u0105zek mi\u0119dzy ca\u0142kowit\u0105 powierzchni\u0105 zajmowan\u0105 przez ko\u0142a promieniowe R i powierzchnia S ty planujesz. Je\u015bli uwa\u017camy atomy za nieprzeniknione stalowe dyski i cz\u0105stk\u0119 za znikome kulk\u0119 \u015brednicy, ten stosunek jest prawdopodobie\u0144stwem, \u017ce pi\u0142ka uderzy w jeden z p\u0142yt, to znaczy, \u017ce pocisk jest zatrzymany przez powierzchni\u0119.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Innymi s\u0142owy, sekcja efektywna jest fikcyjn\u0105 powierzchni\u0105, \u017ce cz\u0105stka docelowa powinna odtworzy\u0107 zaobserwowane prawdopodobie\u0144stwo zderzenia lub reakcji z inn\u0105 cz\u0105steczk\u0105, zak\u0142adaj\u0105c, \u017ce te zderzenia wyst\u0119puj\u0105 mi\u0119dzy nieprzeniknionymi przedmiotami materia\u0142u. Poj\u0119cie to mo\u017cna rozszerzy\u0107 na ka\u017cd\u0105 interakcj\u0119 mi\u0119dzy zderzeniem cz\u0105stek, takich jak: reakcja j\u0105drowa, dyfuzja cz\u0105stek, dyfuzja \u015bwiat\u0142a. Na przyk\u0142ad prawdopodobie\u0144stwo, \u017ce cz\u0105steczka alfa uderzaj\u0105ca w cel B\u00e9ryllium wytwarza neutron, mo\u017ce by\u0107 wyra\u017cone przez fikcyjn\u0105 powierzchni\u0119, kt\u00f3r\u0105 berylum mia\u0142by w tego rodzaju reakcji w celu uzyskania prawdopodobie\u0144stwa tej reakcji zgodnie z tym scenariuszem. Skusza efektywna jest niewielka zale\u017cna od faktycznej wielko\u015bci danej cz\u0105stki i zmienia si\u0119 szczeg\u00f3lnie w zale\u017cno\u015bci od dok\u0142adnego charakteru zderzenia lub reakcji oraz interakcji istniej\u0105cych mi\u0119dzy danymi cz\u0105steczkami.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4To wyja\u015bnia u\u017cycie ekspresji skuteczna sekcja zamiast Sekcja pro\u015bciej. Efektywna sekcja makroskopowa [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Og\u00f3lnie rzecz bior\u0105c, cz\u0105stka jest konfrontowana z materia\u0142ami o grubo\u015bci wi\u0119kszej ni\u017c pojedynczy rz\u0105d atom\u00f3w. To, co charakteryzuje prawdopodobie\u0144stwo, dla cz\u0105stki, interakcji w \u015brodowisku (tutaj podobno jednorodnym) na d\u0142ugo\u015bci podr\u00f3\u017cy, jest jego skuteczna sekcja \u03c3 w ( cm \u22121 ). Je\u015bli za\u0142o\u017cymy, \u017ce medium jest zestawem plan\u00f3w grubo\u015bci monoatomicznej, mo\u017cemy po\u0142\u0105czy\u0107 skuteczn\u0105 sekcj\u0119 mikroskopow\u0105 z efektywn\u0105 sekcj\u0105 makroskopow\u0105 wed\u0142ug relacji S = n \u22c5 \u03c3 , gdzie nie jest g\u0119sto\u015b\u0107 obj\u0119to\u015bci atom\u00f3w (w atomach. cm \u22123 ) i \u03c3 efektywna sekcja mikroskopowa (w cm 2 ). . Efektywna sekcja makroskopowa reakcji w \u015brodowisku jest zatem prawdopodobne, \u017ce cz\u0105stka interakcji na jednostk\u0119 d\u0142ugo\u015bci przekraczania tego \u015brodowiska. \u015arednia wolna kurs, 1\/\u03c3, reprezentuje \u015bredni odleg\u0142o\u015b\u0107 przebywaj\u0105c\u0105 przez cz\u0105stk\u0119 mi\u0119dzy dwoma interakcjami [[[ 2 ] . Przyk\u0142ad aplikacji [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ]  Szkic pojawiaj\u0105cy si\u0119 poj\u0119cie skutecznej sekcji. Notacje: Strumie\u0144 neutroniki = \u03c6 en (neutrony cm \u22122 S \u22121 ) Pr\u0119dko\u015b\u0107 neutronowa = v w (cm\/s) St\u0119\u017cenie obj\u0119to\u015bci neutron\u00f3w = N (neutrony cm \u22123 ) St\u0119\u017cenie obj\u0119to\u015bci cel\u00f3w = N (atomy cm \u22123 ) Szybko\u015b\u0107 reakcji (lub liczba interakcji) na jednostk\u0119 obj\u0119to\u015bci i na jednostk\u0119 czasu = \u03c4 w (interakcja cm \u22123 S \u22121 ) Efektywna sekcja mikroskopowa = \u03c3 w ( cm 2 ) Efektywna sekcja makroskopowa = \u03c3 w ( cm \u22121 ) Izolujemy przez my\u015bl element obj\u0119to\u015bci cylindrycznej o normalnej osi w p\u0142aszczy\u017anie P powierzchni s = 1 cm 2 i tom 1 cm 3  Uwa\u017camy, \u017ce cie\u0144 rzutowany na p\u0142aszczy\u017anie n j\u0105der powinien by\u0107 od siebie bardzo odleg\u0142y (materia\u0142 jest bardzo niekompletny, a j\u0105dra s\u0105 bardzo ma\u0142e). Ka\u017cde j\u0105dro wy\u015bwietla cie\u0144 Powierzchnia s . Za\u0142\u00f3\u017cmy, \u017ce wi\u0105zka neutron\u00f3w, r\u00f3wnoleg\u0142a do elementarnego cylindra, g\u0119sto\u015bci N i pr\u0119dko\u015bci V, liczba neutron\u00f3w penetruj\u0105cych si\u0119 w cylindrze na jednostk\u0119 czasu jest r\u00f3wna \u00e0 n \u22c5 v . Ka\u017cdy z nich ma prawdopodobie\u0144stwo szoku podczas przej\u015bcia wartego \u03c3. St\u0105d fakt, \u017ce liczba wstrz\u0105s\u00f3w na jednostki czasu i obj\u0119to\u015bci jest t = n \u22c5 v \u22c5 \u03c3 . Zwracaj\u0105c uwag\u0119 \u03c6 = n \u22c5 v ilo\u015b\u0107 zwana przep\u0142ywem neutronowym, kt\u00f3ry otrzymujemy: T = (n \u22c5 s) \u22c5 (n \u22c5 v) = \u03c3 \u22c5 \u03c6 Efektywna sekcja makroskopowa \u03c3 jest definiowana jako prawdopodobie\u0144stwo interakcji neutronu z celem na jednostk\u0119 d\u0142ugo\u015bci. Ma przeciwny wymiar d\u0142ugo\u015bci. Typowy promie\u0144 cz\u0105stek j\u0105drowych wynosi oko\u0142o 10 \u221214  M . Mo\u017cemy zatem spodziewa\u0107 si\u0119 skutecznych odcink\u00f3w reakcji j\u0105drowych rz\u0119du \u03c0 R 2 lub oko\u0142o 10 \u221228  M 2 (= 10 \u221224  cm 2 ), kt\u00f3ry wyja\u015bnia u\u017cycie jednostki, stodo\u0142y, maj\u0105c t\u0119 \u200b\u200bwarto\u015b\u0107. Skury skuteczne r\u00f3\u017cni\u0105 si\u0119 w zale\u017cno\u015bci od jednego j\u0105dra do drugiego, dla warto\u015bci rz\u0119du 10 \u22124 Stodo\u0142a (deuter) do maksymalnego znanego z 2,65 \u00d7 10 6 Stodo\u0142a dla Xenon 135 . Wp\u0142ywowe parametry na skutecznych sekcjach [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Og\u00f3lna [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Obserwowane sekcje efektywne r\u00f3\u017cni\u0105 si\u0119 znacznie, w zale\u017cno\u015bci od charakteru i pr\u0119dko\u015bci cz\u0105stek. Zatem dla reakcji (N, \u03b3) powolnych neutron\u00f3w (lub \u201etermicznych\u201d) sekcja efektywna mo\u017ce przekracza\u0107 1000 stod\u00f3\u0142, podczas gdy efektywne odcinki transut\u00f3w przez promie\u0144 \u03b3 s\u0105 raczej rz\u0119du 0,001 stodo\u0142a. Efektywne odcinki proces\u00f3w obserwowanych lub poszukiwanych w akceleratorach cz\u0105stek s\u0105 rz\u0119du femtobarn. Geometryczny odcinek j\u0105dra uranu wynosi 1,5 stodo\u0142y. W reaktorze g\u0142\u00f3wnymi reakcjami s\u0105 wychwytywanie radiacyjne (N, \u03b3) i rozszczepienie (N, F), suma dw\u00f3ch to absorpcja. Ale istniej\u0105 r\u00f3wnie\u017c reakcje typowe (n, 2n), (n, \u03b1), (n, p), itp.  Pr\u0119dko\u015b\u0107- energia [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ]  Intuicyjna prezentacja koncepcji skutecznej sekcji. Zasadniczo sekcje efektywne zmniejszaj\u0105 si\u0119, gdy wzrasta energia (pr\u0119dko\u015b\u0107) neutron\u00f3w. Prawo empiryczne w 1\/v do\u015b\u0107 poprawnie uwzgl\u0119dnia zmienno\u015b\u0107 skutecznych sekcji z basem energetycznym. Prawo to, do\u015b\u0107 dobrze zweryfikowane, czy obszar rezonans\u00f3w jest z wyj\u0105tkiem, \u017ce powoduje zbocza nachylenia -1\/2 we wsp\u00f3\u0142rz\u0119dnych logarytmicznych cz\u0119sto u\u017cywanych do reprezentacji, jak na poni\u017cszych rysunkach. Do silnych energii warto\u015bci cz\u0119sto zbiegaj\u0105 si\u0119 w kierunku warto\u015bci niekt\u00f3rych reprezentatywnych stodo\u0142\u00f3w wymiar\u00f3w j\u0105der atom\u00f3w. Modele zosta\u0142y zaproponowane w szczeg\u00f3lno\u015bci w odniesieniu do zjawisk rezonansowych, najbardziej znane jest to, \u017ce na podstawie zwi\u0105zku Louisa de Brogliego: Demonstracja Oszacowanie zmienno\u015bci w sekcji efektywnej z energi\u0105 podaje model Ramsauera [[[ 3 ] Na podstawie hipotezy, \u017ce faktyczna wielko\u015b\u0107 padaj\u0105cego neutronu jest r\u00f3wna d\u0142ugo\u015bci fali podanej przez wz\u00f3r Louisa de Broglie: \u03bb=\u210f\u00a0p{DisplayStyle Mathbf {Lambda = {hbar over p}}} W Lub : \u03bb{DisplayStyle Lambda} to d\u0142ugo\u015b\u0107 fali cz\u0105stki, \u210f{DisplayStyle hbar} Planck jest sta\u0142y, p{DisplayStyle P} ilo\u015b\u0107 ruchu cz\u0105stki. P = M W  {DisplayStyle p = m, v} I  12M v2= I  {DisplayStyle {frac {1} {2}} m, v^{2} = e} Sk\u0105d  M W = ( 2 M I )1\/2{DisplayStyle m, v = (2m, e)^{1\/2}}  \u03bb(E)=\u210f2mE{DisplayStyle lambda (e) = {frac {hbar} {sqrt {2me}}}} I L {DisplayStyle Lambda} jest \u201eprawdziwym\u201d promieniem neutronu, szacujemy powierzchni\u0119, w kt\u00f3rej neutron uderza w cel promienia R {DisplayStyle r} : \u03c3(E)=\u03c0(R+\u03bb(E))2M SUSety State Amama () = Eyti (AEX))) -mey Syifix Syifix Syifies Dla neutron\u00f3w d\u0142ugo\u015bci fali bardzo wy\u017cszych ni\u017c promie\u0144 j\u0105der atomowych (1 do 10 fm ) lub zatem d\u0142ugo\u015b\u0107 fali wi\u0119ksza ni\u017c 1000 fm , dlatego energia ni\u017csza ni\u017c 818  Ten W R {DisplayStyle r} Mo\u017cna przeoczy\u0107 i stwierdzamy, \u017ce sekcja efektywna jest odwrotnie proporcjonalna do energii neutronu, kt\u00f3ra jest weryfikowana tylko jako Vals. Dla neutron\u00f3w d\u0142ugo\u015bci fali rz\u0119du j\u0105der atom\u00f3w lub ni\u017cszej d\u0142ugo\u015bci fali mniejszej ni\u017c 10 fm dlatego energia wi\u0119ksza ni\u017c 8 180  Mev  L ( I ) {DisplayStyle Lambda (e)} Mo\u017cna przeoczy\u0107 wcze\u015bniej R {DisplayStyle r} I istnieje sta\u0142a warto\u015b\u0107 z silnymi energi\u0105, kt\u00f3ra jest prawie weryfikowana Nale\u017cy zauwa\u017cy\u0107, \u017ce je\u015bli sekcja efektywna zmniejszy si\u0119 wraz z energi\u0105 (dlatego z V. 2 ) Nie oznacza to, \u017ce szybko\u015b\u0107 reakcji maleje, poniewa\u017c jest podawana przez zwi\u0105zek: (\u03c4 = szybko\u015b\u0107 reakcji) = (n = st\u0119\u017cenie j\u0105der docelowego) \u22c5 (\u03c3 = efektywna sekcja mikroskopowa) \u22c5 (n = st\u0119\u017cenie neutron\u00f3w przy pr\u0119dko\u015bci V) \u22c5 (v = pr\u0119dko\u015b\u0107 neutronowa); Z \u03c3 = k\/v 2 \u03c4 = n \u22c5 k \u22c5 N\/v; w kt\u00f3rym N i K s\u0105 sta\u0142ymi St\u0119\u017cenie neutron\u00f3w mo\u017ce bardzo dobrze wzrosn\u0105\u0107 szybciej ni\u017c pr\u0119dko\u015b\u0107 v Rezonans [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Istniej\u0105 rezonanse (tj. Piki efektywnego przekroju dla danej energii), szczeg\u00f3lnie w przypadku ci\u0119\u017ckich j\u0105der (mo\u017ce by\u0107 ponad sto dla danego j\u0105dra), og\u00f3lnie dla energii po\u015bredniej. Efektywna cz\u0119\u015b\u0107 neutron\u00f3w mo\u017ce sta\u0107 si\u0119 bardzo du\u017ca, je\u015bli neutron rezonuje z j\u0105drem: to znaczy, je\u015bli przyniesie dok\u0142adnie energi\u0119 niezb\u0119dn\u0105 do tworzenia stanu wzbudzonego z\u0142o\u017conego j\u0105dra. W przypadku neutron\u00f3w reaktora s\u0105 na og\u00f3\u0142 trzy obszary: Domena termiczna i niskiej energii, w kt\u00f3rej prawo 1\/v jest do\u015b\u0107 dobrze zweryfikowane; domen\u0119 epitermiczn\u0105, kt\u00f3ra mo\u017ce si\u0119 uda\u0107 0.1 ma 500  Ten gdzie znajduj\u0105 si\u0119 przechwyty rezonansowe i kt\u00f3re wymagaj\u0105 bardzo dobrego opisu; Szybkie pole, w kt\u00f3rym prawo 1\/v powraca z do\u015b\u0107 cz\u0119sto silnymi energi\u0105 zbie\u017cn\u0105 w kierunku asymptotycznej warto\u015bci rz\u0119du wymiaru j\u0105der. W przypadku j\u0105der rozszczepialnych odsetek p\u0119kni\u0119\u0107\/absorpcji og\u00f3lnie ro\u015bnie wraz z energi\u0105 (wynosi zero dla neutron\u00f3w termicznych, dla \u017cyznych j\u0105der, takich jak Uran 238 ). Breit i Wigner Law na poziomie opisuje skuteczne sekcje rezonansowe w aspektach jako\u015bciowych [[[ 4 ] . Temperatura [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Udzia\u0142y efektywne r\u00f3\u017cni\u0105 si\u0119 w zale\u017cno\u015bci od temperatury docelowych j\u0105der, A = A 0(T0T)12{DisplayStyle sigma = sigma _ {0}, po lewej ({frac {t_ {0}} {t}} right)^{frac {1} {2}}}} Lub A jest skuteczn\u0105 sekcj\u0105 w temperaturze T I A 0 Efektywna sekcja w temperaturze T 0 ( T I T 0 Hurtowe Kelvins) Zazwyczaj s\u0105 one podawane 20  \u00b0 C. ; Konieczna jest korekta z temperatur\u0105 [[[ 5 ] .  Skuteczna sekcja Ameryka 241 W zale\u017cno\u015bci od energii incydentu neutronowego.  Efektywne odcinki dyfuzji (pe\u0142ne linie) i absorpcja (linie kropkowane) cia\u0142 \u015bwiat\u0142a zwykle stosowane jako moderatory odblaskowe lub ch\u0142onne. Dane z Baza danych NEA N ENDF\/B-VII.1 Korzystanie z oprogramowania Janis .  Skuteczna sekcja nuda 10 (czarny i nuda 11 (niebieski). Na wykresach widzimy przeciwie\u0144stwo, \u017ce prawo w 1\/v jest do\u015b\u0107 poprawnie zweryfikowane w niskich energiach w bardzo zr\u00f3\u017cnicowanych przyk\u0142adach. Na pla\u017cy, na kt\u00f3rej stosuje si\u0119 to prawo, mo\u017cemy by\u0107 zainteresowani ewolucj\u0105 szybko\u015bci reakcji (\u03c4): T = \u03c3 \u22c5 \u03c6 = (n \u22c5 \u03c3) \u22c5 (n \u22c5 v), AVEC \u03c3 = s\/v; S = Constantte t = n \u22c5 s \u22c5 n Na pla\u017cy, na kt\u00f3rej prawo w 1\/v stosuje szybko\u015b\u0107 reakcji zale\u017cy tylko od st\u0119\u017cenia neutron\u00f3w W poni\u017cszej tabeli podano warto\u015bci niekt\u00f3rych skutecznych sekcji wa\u017cnych cia\u0142 w funkcjonowaniu neutron\u00f3w reaktor\u00f3w wody. Efektywne sekcje domeny termicznej s\u0105 u\u015bredniane zgodnie z odpowiednim widmem Maxwella, a efektywne sekcje domeny szybkiej s\u0105 u\u015bredniane zgodnie z widmem neutron\u00f3w rozszczepienia Uran 235 . Skuteczne sekcje s\u0105 g\u0142\u00f3wnie narysowane Biblioteka Jeff-3.1.1 za pomoc\u0105 oprogramowania Janis [[[ 6 ] . Warto\u015bci w nawiasach pochodz\u0105 z Podr\u0119cznik chemii i fizyki , s\u0105 og\u00f3lnie bardziej niezawodne ni\u017c inne. Warto\u015bci cia\u0142 chemicznych s\u0105 wa\u017conymi \u015brodkami na naturalnych izotopach. W przypadku cia\u0142 rozszczepieniach przechwytywanie jest ostatecznym schwytaniem za pomoc\u0105 absorpcji = przechwytywanie + rozszczepienia. Efektywna cz\u0119\u015b\u0107 neutron\u00f3w mo\u017ce sta\u0107 si\u0119 bardzo du\u017ca, je\u015bli neutron rezonuje z j\u0105drem: to znaczy, je\u015bli przyniesie dok\u0142adnie energi\u0119 niezb\u0119dn\u0105 do tworzenia stanu wzbudzonego z\u0142o\u017conego j\u0105dra.  Skuteczny sekcja termiczna (stodo\u0142a) Szybka skuteczna sekcja (stodo\u0142a) Dyfuzja Schwyta\u0107 Rozszczepienie Dyfuzja Schwyta\u0107 Rozszczepienie Moderator i ch\u0142odziwo H 20 0,2 (0,332) – 4 4 \u00d7 10 \u22125 – D 4 3 \u00d7 10 \u22124 (0,51 \u00d7 10 \u22123 ) – 3 7 \u00d7 10 \u22126 – C 5 2 \u00d7 10 \u22123 (3,4 \u00d7 10 \u22123 ) – 2 dziesi\u0119\u0107 \u22125 – Na  0,515 –    Struktury i r\u00f3\u017cnorodne Zr  (0,182)     90 Zr 5 6 \u00d7 10 \u22123 (0,1) – 5 6 \u00d7 10 \u22123 – Fe  (2.56)     56 Fe dziesi\u0119\u0107 2 (2.5) – 20 3 \u00d7 10 \u22123 – Cr  (3,1)     52 Cr 3 0,5 (0,76) – 3 2 \u00d7 10 \u22123 – W  (454)     58 W 20 3 (4.4) – 3 8 \u00d7 10 \u22123 – O  (0,267 \u00d7 10 \u22123 )    – 16 O 4 1 \u00d7 10 \u22124 (0,178 \u00d7 10 \u22123 ) – 3 3 \u00d7 10 \u22128 – Zatru\u0107 neutroniczny B  (763,4) –   – dziesi\u0119\u0107 B 2 2 \u00d7 10 3 (3 836) – 2 0,4 – Hf  (103)     P\u0142yta CD  (2,45 \u00d7 10 3 )     113 P\u0142yta CD 100 3 \u00d7 10 4 (2 \u00d7 10 4 ) – 4 0,05 – 135 Samoch\u00f3d 4 \u00d7 10 5 2 \u00d7 10 6 (2,65 \u00d7 10 6 ) – 5 8 \u00d7 10 \u22124 – 88 Zr  (8,61 \u00b1 0,69) \u00d7 10 5 [[[ 7 ] –   – 115 W 2 100 (85) – 4 0,2 – Gd  (49 \u00d7 10 3 )     155 Gd  (61 \u00d7 10 3 )     157 Gd  200 \u00d7 10 3 (2,54 \u00d7 10 3 )     149 SM  74,5 \u00d7 10 3 (41 \u00d7 10 3 )      Palny 233 W  (52,8) (588,9)    235 W dziesi\u0119\u0107 60 (100,5) 300 (579.5) 4 0,09 Pierwszy 238 W 9 (8.9) 2 (2720) 2 \u00d7 10 \u22125 5 0,07 0,331 239 M\u00f3g\u0142 8 0,04 (265,7) 700 (742,4) 5 0,05 2 240 M\u00f3g\u0142  1 299,4 0,0    241 M\u00f3g\u0142  494.1 1 806,5    242 M\u00f3g\u0142  141.05 0,0    Powi\u0105zane artyku\u0142y [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] Linki zewn\u0119trzne [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] \u0179r\u00f3d\u0142a [[[ modyfikator |. Modyfikator i kod ] \u2191 (W)  ‘ Rutherford: A Biography \u00bb  (skonsultuj\u0119 si\u0119 z 31 sierpnia 2021 )  \u2191 Pawe\u0142 Reuss W Neutroniczny , EDP Sciences, 2003 (ISBN 2-7598-0162-4 , OCLC 173240735 W Czytaj online ) .  \u2191 (W) R. W. Bauer, J. D. Anderson, S. M. Grimes, V. A. Madsen, Zastosowanie prostego modelu Ramsauera do neutron\u00f3w ca\u0142kowitych przekroj\u00f3w  ( Czytaj online  [PDF] ) .  \u2191 Paul Reuss, Neutroniczny Les Ulis, EDP Sciences 2003 , 533 P.  (ISBN 2-86883-637-2 ) W P. 80 .  \u2191 (W)  Podr\u0119cznik DOE Fundamentals, Fizyka j\u0105drowa i teoria reaktora , DIY-HDBK-1019\/1-93 Czytaj online [PDF] .  \u2191 Janis 3.3, http:\/\/www.oecd-nea.org\/janis\/  \u2191 . (W) Jennifer A. Shusterman, Nicholas D. Scileso, Keenan J. Thomas, Eric B. Norman, Suzane E. Lapi i in. W ‘ Zaskakuj\u0105co du\u017cy przekr\u00f3j wychwytywania neutron\u00f3w 88 Zr \u00bb W Natura W tom. 565, 17 stycznia 2019 W P. 328-330 (Doi 10.1038\/s41586-018-0838-z )        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/all2pl\/wiki27\/wydajna-sekcja-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Wydajna sekcja – Wikipedia"}}]}]