Dichroïsme circulaire magnétique électronique – Wikipedia wiki

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Dichroïsme circulaire magnétique électronique ( EMCD ) (aussi connu sous le nom Dichroïsme chiral magnétique à perte d’énergie électronique ) est les anguilles [d’abord] Équivalent de XMCD.

L’effet a été proposé pour la première fois en 2003 [2] et confirmé expérimentalement en 2006 [3] Par le groupe du professeur Peter Schattschneider à l’Université de technologie de Vienne.

De façon similaire à XMCD, l’EMCD est un spectre de différence de deux spectres d’EEL pris dans un champ magnétique avec des hélicités opposées. Dans des conditions de diffusion appropriées [4] Les photons virtuels avec des polarisations circulaires spécifiques peuvent être absorbés, ce qui donne naissance à des différences spectrales. La plus grande différence est attendue entre le cas où un photon virtuel avec une polarisation circulaire gauche et un avec une polarisation circulaire droite sont absorbés. En analysant étroitement la différence dans le spectre EMCD, des informations peuvent être obtenues sur les propriétés magnétiques de l’atome, telles que son spin et son moment magnétique orbital. [5]

Dans le cas de métaux de transition tels que le fer, le cobalt et le nickel, les spectres d’absorption pour l’EMCD sont généralement mesurés au bord de L. Cela correspond à l’excitation d’un électron 2p à un état 3D par l’absorption d’un photon virtuel fournissant l’énergie d’ionisation. L’absorption est visible comme une caractéristique spectrale dans le spectre de perte d’énergie électronique (EELS). Étant donné que les états électroniques 3D sont à l’origine des propriétés magnétiques des éléments, les spectres contiennent des informations sur les propriétés magnétiques. De plus, comme l’énergie de chaque transition dépend du nombre atomique, les informations obtenues sont spécifiques à l’élément, c’est-à-dire qu’il est possible de distinguer les propriétés magnétiques d’un élément donné en examinant le spectre EMCD à son énergie caractéristique (708 eV pour le fer ).

Étant donné que dans EMCD et XMCD, les mêmes transitions électroniques sont sondées, les informations obtenues sont les mêmes. Cependant, l’EMCD a une résolution spatiale plus élevée [6] [7] et la sensibilité de la profondeur que son homologue aux rayons X. De plus, l’EMCD peut être mesuré sur n’importe quel TEM équipé d’un détecteur d’EEL, tandis que XMCD n’est normalement mesuré que sur des lignes de faisceau synchrotron dédiées.

Un inconvénient de l’EMCD dans son incarnation d’origine est son exigence de matériaux cristallins avec une épaisseur et une orientation qui donnent juste précisément le changement de phase à 90 degrés correct nécessaire pour l’EMCD. [3] Cependant, une nouvelle méthode a récemment démontré que les faisceaux de vortex électron peuvent également être utilisés pour mesurer l’EMCD sans les contraintes géométriques de la procédure d’origine. [8]

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Voir également [ modifier ]]

Les références [ modifier ]]

  1. ^ Egerton, R F (2009). “Spectroscopie d’énergie d’énergie électronique dans le TEM”. Rapports sur les progrès en physique . 72 (1): 016502. Bibcode: 2009RPPH … 72A6502E . est ce que je: 10.1088 / 0034-4885/72/1/016502 . ISSN 0034-4885 . S2cid 120421818 .
  2. ^ Hébert, C.; Schattschneider, P. (2003). “Une proposition d’expériences dichroïques au microscope électronique”. Ultramicroscopie . 96 (3–4): 463–468. est ce que je: 10.1016 / S0304-3991 (03) 00108-6 . ISSN 0304-3991 . PMID 12871808 .
  3. ^ un b Schattschneider, P.; Rubino, S.; Hébert, C.; Rusz, J.; Kurneš, J.; Novák, P.; Carlino, E.; Fabrizioli, M.; National, G.; Rossi, G. (2006). “Détection du dichroïsme circulaire magnétique à l’aide d’un microscope électronique à transmission” Nature . 441 (7092): 486–488. Bibcode: 2006natur.441..486S . est ce que je: 10.1038 / nature04778 . ISSN 0028-0836 . PMID 16724061 . S2cid 4411302 .
  4. ^ Hébert, C.; Coupes de pousse, P.; Rubino, S.; Novac, p .; Rusz, J .; Stars-Pollach, M. (2008). “DiCriismm circulaire magnétique dans la pastrométrie de perte d’énergie électronique”. Ultramicroscopie . 108 (3): 277–284. est ce que je: 10.1016 / j.ultramic.2007.07.011 . ISSN 0304-3991 . PMID 18060698 .
  5. ^ Rusz, J et Eriksson, O et Novak, P et Oppneer, P M (2007). “SUMPRIMES POUR LES Spectres d’énergie d’énergie électronique”. Phys. Rév. B . 76 (6): 060408. Arxiv: 0706.0402 . Bibcode: 2007phrvb..76f0408r . est ce que je: 10.1103 / PhysRevb.76.060408 . S2cid 119144850 . {{cite journal}} : CS1 Maint: plusieurs noms: liste des auteurs (lien)
  6. ^ Schattschneider, P et Stöger-Pollach, M et Rubino, S et Sperl, M et Hurm, C et Zweck, J et Rusz, J (2008). “Détection du dichroïsme circulaire magnétique sur l’échelle de 2 nm” (PDF) . Phys. Rév. B . 78 (10): 104413. Bibcode: 2008Phrvb..78J4413S . est ce que je: 10.1103 / PhysRevb.78.104413 . {{cite journal}} : CS1 MAINT: utilise le paramètre des auteurs (lien)
  7. ^ Schattschneider, P et Hèbert, C et Rubino, S et Stöger-Pollach, M et Rusz, J et Novak, P (2008). “Dichroïsme circulaire magnétique chez les anguilles: vers une résolution de 10 nm”. Ultramicroscopie . 108 (5): 433–438. arXiv: cond-mates / 0703021 . est ce que je: 10.1016 / j.ultramic.2007.07.002 . PMID 17698291 . S2cid 14377662 . {{cite journal}} : CS1 Maint: plusieurs noms: liste des auteurs (lien)
  8. ^ Verbeeck, J et Tian, ​​H et Schattschneider, P (2010). “Production et application de faisceaux de vortex électron”. Nature . 467 (7313): 301–304. Bibcode: 2010natur.467..301v . est ce que je: 10.1038 / nature09366 . PMID 20844532 . S2cid 2970408 . {{cite journal}} : CS1 MAINT: utilise le paramètre des auteurs (lien)

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