[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/en2fr\/wiki28\/gurzadyan-savvidy-relaxation-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/en2fr\/wiki28\/gurzadyan-savvidy-relaxation-wikipedia\/","headline":"Gurzadyan -Savvidy relaxation – Wikipedia wiki","name":"Gurzadyan -Savvidy relaxation – Wikipedia wiki","description":"before-content-x4 Un article de Wikip\u00e9dia, l’encyclop\u00e9die libre after-content-x4 En cosmologie, D\u00e9tente de Gurzadyan-Savvidy (GS) est une th\u00e9orie d\u00e9velopp\u00e9e par Vahe","datePublished":"2017-12-02","dateModified":"2017-12-02","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/en2fr\/wiki28\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/en2fr\/wiki28\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/c9645c498c9701c88b89b8537773dd7c?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/c9645c498c9701c88b89b8537773dd7c?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/cf3295e5df223a0a3d04848d9a7a32e144947373","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/cf3295e5df223a0a3d04848d9a7a32e144947373","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/en2fr\/wiki28\/gurzadyan-savvidy-relaxation-wikipedia\/","wordCount":8298,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Un article de Wikip\u00e9dia, l’encyclop\u00e9die libre        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4En cosmologie, D\u00e9tente de Gurzadyan-Savvidy (GS) est une th\u00e9orie d\u00e9velopp\u00e9e par Vahe Gurzadyan et George Savvidy pour expliquer la relaxation au fil du temps de la dynamique des syst\u00e8mes gravitants du corps N tels que les grappes d’\u00e9toiles et les galaxies. [d’abord] [2] Les syst\u00e8mes stellaires observ\u00e9s dans l’univers – grappes globulaires et galaxies elliptiques – r\u00e9v\u00e8lent leur \u00e9tat d\u00e9tendu refl\u00e9t\u00e9 dans le haut degr\u00e9 de r\u00e9gularit\u00e9 de certaines de leurs caract\u00e9ristiques physiques telles que la luminosit\u00e9 de surface, la dispersion de la vitesse, les formes g\u00e9om\u00e9triques, etc. Les syst\u00e8mes ont \u00e9t\u00e9 consid\u00e9r\u00e9s comme les rencontres \u00e0 2 corps (des \u00e9toiles), pour conduire \u00e0 l’\u00e9quilibre \u00e0 grain fin observ\u00e9. La phase \u00e0 grains grossiers d’\u00e9volution des syst\u00e8mes gravitatrices est d\u00e9crit par une violente relaxation d\u00e9velopp\u00e9e par Donald Lynden-Bell. [3] Le m\u00e9canisme de relaxation \u00e0 2 corps est connu dans la physique du plasma. Les difficult\u00e9s de description des effets collectifs dans les syst\u00e8mes gravitatants du corps N surviennent en raison du caract\u00e8re \u00e0 long terme de l’interaction gravitationnelle, comme distinct du plasma, en raison de deux signes diff\u00e9rents de charges que le d\u00e9pistage de Debye a lieu. Le m\u00e9canisme de relaxation \u00e0 2 corps, par ex. pour les galaxies elliptiques pr\u00e9dit autour dix 13{DisplayStyle 10 ^ {13}} Des ann\u00e9es, c’est-\u00e0-dire des \u00e9chelles de temps d\u00e9passant l’\u00e2ge de l’univers. Le probl\u00e8me de la relaxation et de l’\u00e9volution des syst\u00e8mes stellaires et le r\u00f4le des effets collectifs sont \u00e9tudi\u00e9s par diverses techniques, voir. [4] [5] [6] [7] Parmi les m\u00e9thodes efficaces d’\u00e9tude des syst\u00e8mes gravitatrices du corps N figurent les simulations num\u00e9riques, en particulier, [8] Les codes du corps N sont largement utilis\u00e9s.        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4 Table of Contents\u00c9chelles de temps du syst\u00e8me stellaire [ modifier ]] D\u00e9rivation de l’\u00e9chelle GS-Time par approche d’\u00e9quation diff\u00e9rentielle stochastique [ modifier ]] Indication d’observation et simulations num\u00e9riques [ modifier ]] Les r\u00e9f\u00e9rences [ modifier ]] \u00c9chelles de temps du syst\u00e8me stellaire [ modifier ]] En utilisant les m\u00e9thodes g\u00e9om\u00e9triques de la th\u00e9orie des syst\u00e8mes dynamiques, [9] [dix] [11] Gurzadyan et Savvidy ont montr\u00e9 l’instabilit\u00e9 exponentielle (chaos) des syst\u00e8mes sph\u00e9riques \u00e0 corps N interagissant par la gravit\u00e9 newtonienne et d\u00e9riv\u00e9 du temps de relaxation collectif (norve norable) (voir aussi [douzi\u00e8me] )        (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4\u03c4GS= (154)2\/3(12\u03c02vGMn2\/3), {displayStyle tau _ {gs} = Left ({frac {15} {4}} droite) ^ {2\/3} Left ({frac {1} {2pi {sqrt {2}}}} {frac {v} {SQRT Gmn ^ {2\/3}}} \u00e0 droite),} o\u00f9 dans {DisplayStyle V} d\u00e9signe la vitesse stellaire moyenne, M {displaystyle m} est la masse stellaire moyenne et n {displaystyle n} est la densit\u00e9 stellaire. Normalis\u00e9 pour les param\u00e8tres des syst\u00e8mes stellaires comme les grappes globulaires qu’il donne \u03c4GS\u2243 108year(v10km\/sec)(n1pc\u22123)\u22122\/3(MM\u2299)\u22121. {displayStyle tau _ {gs} Simeq 10 ^ {8} {text {ann\u00e9e}} Left ({frac {v} {10 {text {km \/ sec}}} droit) gauche ({frac {n} {1 {1 {1 Texte {pc}} ^ {- 3}}} droit) ^ {- 2\/3} Left ({frac {m} {m_ {odot}}} droit) ^ {- 1}.} Pour les grappes de galaxies, il donne 10-1000 Gyr.Comparaison de ce temps de relaxation (GS) au temps de relaxation \u00e0 2 corps (voir [13] [14] ) \u03c42b= 2v3\u03c0G2M2nln(N\/2), {displayStyle tau _ {2b} = {frac {{sqrt {2}} v ^ {3}} {pi g ^ {2} m ^ {2} nln (n \/ 2)}},} Gurzadyan et Savvidy obtiennent \u03c42b\u03c4GS\u2243 v2GMn1\/31lnN\u2243 dr\u22171lnN, {displayStyle {frac {tau _ {2b}} {tau _ {gs}}} simeq {frac {v ^ {2}} {gmn ^ {1\/3}} {{frac {1} {ln}} Simeq { frac {d} {r _ {*}}} {frac {1} {lnn}},} o\u00f9 r \u2217= g M \/ \/ dans 2{displayStyle r _ {*} = gm \/ v ^ {2}} est le rayon de l’influence gravitationnelle et d est la distance moyenne entre les \u00e9toiles. Avec une densit\u00e9 croissante, D diminue et approche r \u2217{displaystyle r _ {*}} de sorte que les rencontres \u00e0 2 corps deviennent la dominante du m\u00e9canisme de relaxation.Les temps T GS{displaystyle tau _ {gs}} et T 2b{displaystyle tau _ {2b}} sont li\u00e9s au temps dynamique T dyn= D 3\/2GMN1\/2{displayStyle tau _ {dyn} = d ^ {3\/2} {gmn} ^ {1\/2}} par les relations \u03c4GS\u2243 Dd\u03c4dyn, \u03c42b\u2243 Dr\u2217\u03c4dyn, {DisplayStyle tau _ {gs} Simeq {frac {d} {d}} tau _ {dyn}, quad tau _ {2b} simeq {frac {d} {r _ {*}}} tau} tau},} et refl\u00e9ter le fait de l’existence de 3 \u00e9chelles de temps et de longueur pour les syst\u00e8mes stellaires (voir \u00e9galement [15] [16] [17] [18] ) D : \u03c4dyn; d : \u03c4GS; r\u2217: \u03c42b. {displayStyle d: tau _ {dyn} quad; quad d: tau _ {gs} quad; quad r _ {*}: tau _ {2b}.} Cette approche (\u00e0 partir de l’analyse de la courbure dite bidimensionnelle de l’espace de configuration du syst\u00e8me) a permis de conclure [19] Que m\u00eame si les syst\u00e8mes sph\u00e9riques sont des syst\u00e8mes instables de fa\u00e7on exponentielle (Kolmogorov K-Systems), les galaxies en spirale “passent beaucoup de temps dans des r\u00e9gions avec une courbure bidimensionnelle positive” et donc “les galaxies elliptiques et spirales devraient avoir une origine diff\u00e9rente”.Dans la m\u00eame approche g\u00e9om\u00e9trique, Gurzadyan et Armen Kocharyan avaient introduit le crit\u00e8re de courbure Ricci pour l’instabilit\u00e9 relative (chaos) des syst\u00e8mes dynamiques. [20] [21] [22] D\u00e9rivation de l’\u00e9chelle GS-Time par approche d’\u00e9quation diff\u00e9rentielle stochastique [ modifier ]] \u00c9chelle GS-Time T GS= T dynN 1\/3{DisplayStyle tau _ {gs} = tau _ {dyn} n ^ {1\/3}} a \u00e9t\u00e9 repens\u00e9 par Gurzadyan et Kocharyan en utilisant une approche d’\u00e9quation diff\u00e9rentielle stochastique [23] Indication d’observation et simulations num\u00e9riques [ modifier ]] Un soutien observationnel \u00e0 l’\u00e9chelle GS-Time est signal\u00e9 pour les grappes globulaires. [24] Les simulations num\u00e9riques soutenant l’\u00e9chelle GS-Time sont revendiqu\u00e9es. [25] [26] [27] [28] Les r\u00e9f\u00e9rences [ modifier ]] ^  Gurzadyan, V.G.; Savvidy, G.K. (1984). “Le probl\u00e8me de la relaxation des syst\u00e8mes stellaires”. Documents de physique sovi\u00e9tique . 29 : 521.  ^  Gurzadyan, V.G.; Savvidy, G.K. (1986). “D\u00e9tente collective des syst\u00e8mes stellaires”. Astronomie et astrophysique . 160 : 203. 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