[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki17\/2021\/01\/27\/quantenchemie-verbundmethoden-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki17\/2021\/01\/27\/quantenchemie-verbundmethoden-wikipedia\/","headline":"Quantenchemie-Verbundmethoden – Wikipedia","name":"Quantenchemie-Verbundmethoden – Wikipedia","description":"Computergest\u00fctzte quantenchemische Berechnungen basierend auf mehreren separaten Simulationsmethoden Quantenchemische Verbundmethoden (auch als thermochemische Rezepte bezeichnet)[1][2] sind rechnergest\u00fctzte chemische Methoden, die","datePublished":"2021-01-27","dateModified":"2021-01-27","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki17\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki17\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/a\/a9\/T1_vs_NIST_Expiremental_Heat_of_Formation.png\/220px-T1_vs_NIST_Expiremental_Heat_of_Formation.png","url":"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/a\/a9\/T1_vs_NIST_Expiremental_Heat_of_Formation.png\/220px-T1_vs_NIST_Expiremental_Heat_of_Formation.png","height":"183","width":"220"},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki17\/2021\/01\/27\/quantenchemie-verbundmethoden-wikipedia\/","wordCount":9819,"articleBody":"Computergest\u00fctzte quantenchemische Berechnungen basierend auf mehreren separaten Simulationsmethoden  Quantenchemische Verbundmethoden (auch als thermochemische Rezepte bezeichnet)[1][2]  sind rechnergest\u00fctzte chemische Methoden, die eine hohe Genauigkeit anstreben, indem sie die Ergebnisse mehrerer Berechnungen kombinieren.  Sie kombinieren Methoden mit einem hohen theoretischen Niveau und einem kleinen Basissatz mit Methoden, die niedrigere theoretische Niveaus mit gr\u00f6\u00dferen Basiss\u00e4tzen verwenden.  Sie werden \u00fcblicherweise zur Berechnung thermodynamischer Gr\u00f6\u00dfen wie Bildungsenthalpien, Zerst\u00e4ubungsenergien, Ionisierungsenergien und Elektronenaffinit\u00e4ten verwendet.  Sie zielen auf eine chemische Genauigkeit ab, die \u00fcblicherweise innerhalb von 1 kcal \/ mol des experimentellen Wertes definiert wird.  Die erste systematische Modellchemie dieses Typs mit breiter Anwendbarkeit wurde von John Pople als Gau\u00df-1 (G1) eingef\u00fchrt.  Dies wurde schnell durch das Gau\u00df-2 (G2) ersetzt, das ausgiebig verwendet wurde.  Das Gau\u00df-3 (G3) wurde sp\u00e4ter eingef\u00fchrt.Table of ContentsGau\u00dfsche-n-Theorien[edit]Gau\u00df-2 (G2)[edit]Gau\u00df-3 (G3)[edit]Gau\u00df-4 (G4)[edit]Feller-Peterson-Dixon-Ansatz (FPD)[edit]Korrelationskonsistenter zusammengesetzter Ansatz (ccCA)[edit]Vollst\u00e4ndige Basis-Set-Methoden (CBS)[edit]Weizmann-n Theorien[edit]Verweise[edit]Gau\u00dfsche-n-Theorien[edit]Gau\u00df-2 (G2)[edit]Der G2 verwendet sieben Berechnungen:  Die Molek\u00fclgeometrie wird durch eine MP2-Optimierung unter Verwendung des 6-31G (d) -Basissatzes und aller in der St\u00f6rung enthaltenen Elektronen erhalten.  Diese Geometrie wird f\u00fcr alle nachfolgenden Berechnungen verwendet.Die h\u00f6chste theoretische Ebene ist eine quadratische Konfigurationswechselwirkungsberechnung mit einfacher und doppelter Anregung und ein dreifacher Anregungsbeitrag (QCISD (T)) mit dem Basissatz 6-311G (d).  Eine solche Berechnung in den Gau\u00dfschen und Spartanischen Programmen gibt auch die MP2- und MP4-Energien an, die ebenfalls verwendet werden.Die Wirkung von Polarisationsfunktionen wird unter Verwendung einer MP4-Berechnung mit dem Basissatz 6-311G (2df, p) bewertet.Die Wirkung diffuser Funktionen wird mithilfe einer MP4-Berechnung mit dem Basissatz 6-311 + G (d, p) bewertet.Der gr\u00f6\u00dfte Basissatz ist 6-311 + G (3df, 2p), der auf der theoretischen MP2-Ebene verwendet wird.Eine Hartree-Fock-Geometrieoptimierung mit dem Basissatz 6-31G (d), mit der eine Geometrie f\u00fcr Folgendes angegeben wird:Eine Frequenzberechnung mit dem Basissatz 6-31G (d), um die Nullpunkt-Schwingungsenergie (ZPVE) zu erhalten.Es wird angenommen, dass die verschiedenen Energie\u00e4nderungen additiv sind, sodass die kombinierte Energie gegeben ist durch:EQCISD (T) von 2 + [EMP4 from 3 – EMP4 from 2] + [EMP4 from 4 – EMP4 from 2] + [EMP2 from 5 + EMP2 from 2 – EMP2 from 3 – EMP2 from 4]Der zweite Term korrigiert den Effekt des Hinzuf\u00fcgens der Polarisationsfunktionen.  Der dritte Term korrigiert die diffusen Funktionen.  Der endg\u00fcltige Term korrigiert den gr\u00f6\u00dferen Basissatz mit den Begriffen aus den Schritten 2, 3 und 4 und verhindert, dass Beitr\u00e4ge zweimal gez\u00e4hlt werden.  An dieser Energie werden zwei abschlie\u00dfende Korrekturen vorgenommen.  Die ZPVE wird um 0,8929 skaliert.  Eine empirische Korrektur wird dann hinzugef\u00fcgt, um Faktoren zu ber\u00fccksichtigen, die oben nicht ber\u00fccksichtigt wurden.  Dies wird als Korrektur auf h\u00f6herer Ebene (HC) bezeichnet und ist gegeben durch -0,00481 x (Anzahl der Valenzelektronen) -0,00019 x (Anzahl der ungepaarten Valenzelektronen).  Die zwei Zahlen werden erhalten, indem die Ergebnisse gegen die experimentellen Ergebnisse f\u00fcr einen Satz von Molek\u00fclen kalibriert werden.  Das skalierte ZPVE und das HLC werden addiert, um die endg\u00fcltige Energie zu ergeben.  F\u00fcr einige Molek\u00fcle, die eines der Elemente der dritten Reihe Ga-Xe enthalten, wird ein weiterer Term hinzugef\u00fcgt, um die Spin-Bahn-Kopplung zu ber\u00fccksichtigen.Es wurden mehrere Varianten dieses Verfahrens verwendet.  Das Entfernen der Schritte 3 und 4 und das Verlassen auf das MP2-Ergebnis aus Schritt 5 ist erheblich billiger und nur geringf\u00fcgig ungenauer.  Dies ist die G2MP2-Methode.  Manchmal wird die Geometrie unter Verwendung einer Methode der Dichtefunktionaltheorie wie B3LYP erhalten, und manchmal wird die QCISD (T) -Methode in Schritt 2 durch die gekoppelte Clustermethode CCSD (T) ersetzt.Die G2 (+) -Variante, bei der sich das “+” – Symbol auf hinzugef\u00fcgte diffuse Funktionen bezieht, beschreibt Anionen besser als die herk\u00f6mmliche G2-Theorie.  Der Basissatz 6-31 + G (d) wird anstelle des Basissatzes 6-31G (d) sowohl f\u00fcr die anf\u00e4ngliche Geometrieoptimierung als auch f\u00fcr die zweite Geometrieoptimierung und Frequenzberechnung verwendet.  Zus\u00e4tzlich wird die Frozen-Core-N\u00e4herung f\u00fcr die anf\u00e4ngliche MP2-Optimierung vorgenommen, w\u00e4hrend G2 normalerweise die vollst\u00e4ndige Berechnung verwendet.[3]  Gau\u00df-3 (G3)[edit]Der G3 ist dem G2 sehr \u00e4hnlich, lernt aber aus den Erfahrungen mit der G2-Theorie.  Der 6-311G-Basissatz wird durch den kleineren 6-31G-Basissatz ersetzt.  Die endg\u00fcltigen MP2-Berechnungen verwenden einen gr\u00f6\u00dferen Basissatz, der im Allgemeinen nur als G3large bezeichnet wird, und korrelieren alle Elektronen, nicht nur die Valenzelektronen wie in der G2-Theorie. Zus\u00e4tzlich werden ein Spin-Orbit-Korrekturterm und eine empirische Korrektur f\u00fcr Valenzelektronen eingef\u00fchrt.  Dies ergibt einige zentrale Korrelationsbeitr\u00e4ge zur Endenergie.  Der HLC hat dieselbe Form, jedoch unterschiedliche empirische Parameter.Gau\u00df-4 (G4)[edit]G4 ist eine zusammengesetzte Methode im Geiste des anderen Gau\u00dfsch Theorien und Versuche, die mit G3X erreichte Genauigkeit noch einen kleinen Schritt weiter zu bringen.  Dies beinhaltet die Einf\u00fchrung eines Extrapolationsschemas zur Ermittlung der Hartree-Fock-Energien f\u00fcr den Basissatz, die Verwendung von Geometrien und thermochemischen Korrekturen, die auf der Ebene B3LYP \/ 6-31G (2df, p) berechnet wurden, eine Einzelpunktberechnung auf h\u00f6chster Ebene bei CCSD (T. ) anstelle des QCISD (T) -Pegels und Hinzuf\u00fcgen zus\u00e4tzlicher Polarisationsfunktionen in den MP2-Berechnungen mit dem gr\u00f6\u00dften Basissatz.  Somit ist die Gau\u00dfsche 4 (G4) -Theorie [4]  ist ein Ansatz zur Berechnung von Energien molekularer Spezies, die Hauptgruppenelemente der ersten, zweiten und dritten Reihe enthalten.  Die G4-Theorie ist eine verbesserte Modifikation des fr\u00fcheren Ansatzes der G3-Theorie.  Die Modifikationen der G3-Theorie sind die \u00c4nderung einer Sch\u00e4tzung der Hartree-Fock-Energiegrenze, eines erweiterten Polarisationssatzes f\u00fcr die Berechnung gro\u00dfer Basiss\u00e4tze, die Verwendung von CCSD (T) -Energien, die Verwendung von Geometrien aus der Dichtefunktionaltheorie und dem Nullpunkt Energien und zwei zus\u00e4tzliche Korrekturparameter mit h\u00f6herem Pegel.  Laut den Entwicklern bietet diese Theorie eine signifikante Verbesserung gegen\u00fcber der G3-Theorie.  Die G4- und die zugeh\u00f6rigen G4MP2-Methoden wurden auf \u00dcbergangsmetalle ausgedehnt.[5]  Eine Variante von G4MP2, G4 (MP2) -6X genannt, wurde mit dem Ziel entwickelt, die Genauigkeit mit im Wesentlichen identischen quantenchemischen Komponenten zu verbessern.[6]  Zus\u00e4tzlich zur Verwendung des HLC werden die Energiekomponenten skaliert.  Bei der G4 (MP2) -XK-Methode[7]  das ist verwandt mit G4 (MP2) -6X, den Basiss\u00e4tzen vom Typ Pople[8]  werden durch kundenspezifische Karlsruher Basiss\u00e4tze ersetzt.[9]  Im Vergleich zu G4 (MP2) -6X, das Hauptgruppenelemente bis Krypton abdeckt, ist G4 (MP2) -XK f\u00fcr Hauptgruppenelemente bis Radon anwendbar.Feller-Peterson-Dixon-Ansatz (FPD)[edit]Im Gegensatz zu festen Rezepturen, “Modellchemien”, ist der FPD-Ansatz[10][11][12][13][14][15]  besteht aus einer flexiblen Abfolge von (bis zu) 13 Komponenten, die je nach Art des untersuchten chemischen Systems und der gew\u00fcnschten Genauigkeit der Endergebnisse variieren.  In den meisten F\u00e4llen beruht die Hauptkomponente auf der Theorie gekoppelter Cluster wie CCSD (T) oder der Theorie der Konfigurationsinteraktion in Kombination mit gro\u00dfen Gau\u00dfschen Basiss\u00e4tzen (in einigen F\u00e4llen bis aug-cc-pV8Z) und der Extrapolation auf den vollst\u00e4ndigen Basissatz Grenze.  Wie bei einigen anderen Ans\u00e4tzen sind normalerweise additive Korrekturen f\u00fcr Kern \/ Valenz-, skalar-relativistische und Korrelationseffekte h\u00f6herer Ordnung enthalten.  Die mit jeder der Komponenten verbundenen Unsicherheiten werden ber\u00fccksichtigt, um eine grobe Sch\u00e4tzung der Unsicherheit in den Gesamtergebnissen zu erm\u00f6glichen.  Genaue Strukturparameter und Schwingungsfrequenzen sind ein nat\u00fcrliches Nebenprodukt der Methode.  W\u00e4hrend die berechneten molekularen Eigenschaften sehr genau sein k\u00f6nnen, begrenzt die rechenintensive Natur des FPD-Ansatzes die Gr\u00f6\u00dfe des chemischen Systems, auf das es auf ungef\u00e4hr 10 oder weniger Atome der ersten \/ zweiten Reihe angewendet werden kann.Der FPD-Ansatz wurde stark mit Experimenten verglichen.  Bei Anwendung auf h\u00f6chstm\u00f6glichem Niveau kann FDP eine Abweichung vom quadratischen Mittelwert (RMS) in Bezug auf das Experiment von 0,30 kcal \/ mol ergeben (311 Vergleiche, die Atomisierungsenergien, Ionisationspotentiale, Elektronenaffinit\u00e4ten und Protonenaffinit\u00e4ten abdecken).  In Bezug auf die Gleichgewichtsstrukturen am Boden des Bohrlochs ergibt FPD eine RMS-Abweichung von 0,0020 \u00c5 (114 Vergleiche ohne Wasserstoff) und 0,0034 \u00c5 (54 Vergleiche mit Wasserstoff).  Eine \u00e4hnlich gute \u00dcbereinstimmung wurde f\u00fcr Schwingungsfrequenzen gefunden.  Der berechnete T1[1]  Bildungsw\u00e4rme (y-Achse) im Vergleich zur experimentellen Bildungsw\u00e4rme (x-Achse) f\u00fcr einen Satz von> 1800 verschiedenen organischen Molek\u00fclen aus der thermochemischen NIST-Datenbank[16]  mit mittleren absoluten und RMS-Fehlern von 8,5 bzw. 11,5 kJ \/ mol.Die T1-Methode.[1]  ist ein effizienter Berechnungsansatz, der entwickelt wurde, um genaue Bildungsw\u00e4rmen von ungeladenen Molek\u00fclen mit geschlossener Schale, die H, C, N, O, F, Si, P, S, Cl und Br umfassen, innerhalb eines experimentellen Fehlers zu berechnen.  Es ist praktisch f\u00fcr Molek\u00fcle bis zu einem Molekulargewicht von ~ 500 amuDie in Spartan enthaltene T1-Methode besteht aus:HF \/ 6-31G * -Optimierung.RI-MP2 \/ 6-311 + G (2d, p)[6-311G*] Einzelpunkt-Energie mit doppeltem Basissatz.Eine empirische Korrektur unter Verwendung von Atomzahlen, Mulliken-Bindungsordnungen,[17]HF \/ 6-31G * – und RI-MP2-Energien als Variablen.T1 folgt jedoch dem G3 (MP2) -Rezept, indem die MP2 \/ 6-31G * -Geometrie durch HF \/ 6-31G * ersetzt wird, wobei sowohl die HF \/ 6-31G * -Frequenz als auch QCISD (T) \/ 6-31G * eliminiert werden Energie und Approximation der MP2 \/ G3MP2-Gro\u00dfenergie unter Verwendung von RI-MP2-Techniken mit zwei Basiss\u00e4tzen reduziert die T1-Methode die Rechenzeit um bis zu 3 Gr\u00f6\u00dfenordnungen.  Atomzahlen, Mulliken-Bindungsordnungen und HF \/ 6-31G * – und RI-MP2-Energien werden als Variablen in einer linearen Regression eingef\u00fchrt, die an einen Satz von 1126 G3 (MP2) -Bildungsw\u00e4rmen angepasst ist.  Das T1-Verfahren reproduziert diese Werte mit mittleren absoluten und RMS-Fehlern von 1,8 bzw. 2,5 kJ \/ mol.  T1 reproduziert experimentelle Bildungsw\u00e4rmen f\u00fcr einen Satz von 1805 verschiedenen organischen Molek\u00fclen aus der thermochemischen NIST-Datenbank[16]  mit mittleren absoluten und RMS-Fehlern von 8,5 bzw. 11,5 kJ \/ mol.Korrelationskonsistenter zusammengesetzter Ansatz (ccCA)[edit]Dieser Ansatz, der an der University of North Texas von Angela K. Wilsons Forschungsgruppe entwickelt wurde, verwendet die von Dunning et al. Entwickelten korrelationskonsistenten Basiss\u00e4tze.[18][19]  Im Gegensatz zu den Gau\u00df-n-Methoden enth\u00e4lt ccCA keinen empirisch angepassten Begriff.  Die B3LYP-Dichtefunktionalmethode mit dem cc-pVTZ-Basissatz und cc-pV (T + d) Z f\u00fcr Elemente der dritten Reihe (Na – Ar) werden verwendet, um die Gleichgewichtsgeometrie zu bestimmen.  Einzelpunktberechnungen werden dann verwendet, um die Bezugsenergie und zus\u00e4tzliche Beitr\u00e4ge zur Energie zu finden.  Die gesamte ccCA-Energie f\u00fcr die Hauptgruppe wird berechnet durch:E.ccCA = E.MP2 \/ CBS + \u0394ECC + \u0394ELebenslauf + \u0394ESR + \u0394EZPE + \u0394EDAMITDie Bezugsenergie E.MP2 \/ CBS ist die MP2 \/ aug-cc-pVnZ-Energie (wobei n = D, T, Q), die an der vollst\u00e4ndigen Basissatzgrenze durch das gemischte exponentielle Peterson-Gau\u00df-Extrapolationsschema extrapoliert wird.  CCSD (T) \/ cc-pVTZ wird verwendet, um Korrelationen zu ber\u00fccksichtigen, die \u00fcber die MP2-Theorie hinausgehen:\u0394ECC = E.CCSD (T) \/ cc-pVTZ – E.MP2 \/ cc-pVTZKern-Kern- und Kern-Valenz-Wechselwirkungen werden mit MP2 (FC1) \/ aug-cc-pCVTZ ber\u00fccksichtigt:\u0394ELebenslauf= E.MP2 (FC1) \/ aug-cc-pCVTZ – E.MP2 \/ aug-cc-pVTZSkalare relativistische Effekte werden auch mit einem Einteilchen-Douglass-Kroll-Hess-Hamilton-Operator und neu kontrahierten Basiss\u00e4tzen ber\u00fccksichtigt:\u0394ESR = E.MP2-DK \/ cc-pVTZ-DK – E.MP2 \/ cc-pVTZDie letzten beiden Terme sind Nullpunkt-Energiekorrekturen, die mit einem Faktor von 0,989 skaliert wurden, um M\u00e4ngel in der harmonischen Approximation und Spin-Bahn-Korrekturen zu ber\u00fccksichtigen, die nur f\u00fcr Atome ber\u00fccksichtigt werden.Der korrelationskonsistente zusammengesetzte Ansatz ist als Schl\u00fcsselwort in NWChem verf\u00fcgbar[20]  und GAMESS (ccCA-S4 und ccCA-CC (2,3)) [21]Vollst\u00e4ndige Basis-Set-Methoden (CBS)[edit]Die CBS-Methoden (Complete Basis Set) sind eine Familie zusammengesetzter Methoden, deren Mitglieder CBS-4M, CBS-QB3 und CBS-APNO in aufsteigender Reihenfolge der Genauigkeit sind.  Diese Methoden bieten Fehler von 2,5, 1,1 und 0,7 kcal \/ mol, wenn sie gegen den G2-Testsatz getestet werden.  Die CBS-Methoden wurden von George Petersson und Mitarbeitern entwickelt und extrapolieren mehrere Einzelpunkt-Energien auf die “exakte” Energie.[22]  Im Vergleich dazu f\u00fchren die Gau\u00df-n-Methoden ihre Approximation unter Verwendung additiver Korrekturen durch.  \u00c4hnlich wie bei der modifizierten G2 (+) -Methode wurde CBS-QB3 durch Einbeziehung diffuser Funktionen in den Geometrieoptimierungsschritt modifiziert, um CBS-QB3 (+) zu erhalten.[23]  Die CBS-Methodenfamilie ist \u00fcber Schl\u00fcsselw\u00f6rter in der Gaussian 09-Programmsuite verf\u00fcgbar.[24]Weizmann-n Theorien[edit]Der Weizmann-n ab initio Methoden (W.n, n = 1\u20134)[25][26][27]  sind hochgenaue zusammengesetzte Theorien ohne empirische Parameter.  Diese Theorien sind in der Lage, Genauigkeiten unter kJ \/ mol bei der Vorhersage grundlegender thermochemischer Gr\u00f6\u00dfen wie Bildungsw\u00e4rmen und Zerst\u00e4ubungsenergien zu erreichen.[2][28]  und beispiellose Genauigkeiten bei der Vorhersage spektroskopischer Konstanten.[29]  Die F\u00e4higkeit dieser Theorien, die Energien CCSD (T) \/ CBS (W1 und W2), CCSDT (Q) \/ CBS (W3) und CCSDTQ5 \/ CBS (W4) erfolgreich zu reproduzieren, beruht auf einer vern\u00fcnftigen Kombination sehr gro\u00dfer Gau\u00dfscher Basiss\u00e4tze mit Basissatz-Extrapolationstechniken.  Somit ist die hohe Genauigkeit von W.n Theorien sind mit dem Preis eines erheblichen Rechenaufwands verbunden.  In der Praxis wird f\u00fcr Systeme, die aus mehr als ~ 9 Nichtwasserstoffatomen (mit C1-Symmetrie) bestehen, sogar die rechnerisch wirtschaftlichere W1-Theorie mit der aktuellen Mainstream-Serverhardware unerschwinglich teuer.In einem Versuch, die Anwendbarkeit des W zu erweiternn ab initio Thermochemische Methoden, explizit korrelierte Versionen dieser Theorien wurden entwickelt: W.n-F12 (n = 1\u20133)[30]  und in j\u00fcngerer Zeit sogar eine W4-F12-Theorie.[31]  W1-F12 wurde erfolgreich auf gro\u00dfe Kohlenwasserstoffe (z. B. Dodecahedran,[32]  sowie auf Systeme von biologischer Relevanz (z. B. DNA-Basen).[30]  Die W4-F12-Theorie wurde auf Systeme angewendet, die so gro\u00df wie Benzol sind.[31]  In \u00e4hnlicher Weise kann der W.nUnabh\u00e4ngig entwickelte X-Protokolle reduzieren die Anforderungen an Rechenressourcen weiter, indem sie effizientere Basiss\u00e4tze und f\u00fcr die Nebenkomponenten elektronenkorrelierte Methoden verwenden, die weniger rechenintensiv sind.[33][34][35]Verweise[edit]^ ein b c Ohlinger, William S.;  Philip E. Klunzinger;  Bernard J. Deppmeier;  Warren J. Hehre (Januar 2009).  “Effiziente Berechnung der Bildungsw\u00e4rme”. Das Journal of Physical Chemistry A..  ACS-Ver\u00f6ffentlichungen. 113 (10): 2165\u20132175.  Bibcode:2009JPCA..113.2165O.  doi:10.1021 \/ jp810144q.  PMID 19222177.^ ein b A. Karton (2016).  “Ein Leitfaden f\u00fcr Computerchemiker zur genauen Thermochemie organischer Molek\u00fcle”. 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