[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/2021\/01\/27\/dilaton-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/2021\/01\/27\/dilaton-wikipedia\/","headline":"Dilaton &#8211; Wikipedia","name":"Dilaton &#8211; Wikipedia","description":"before-content-x4 Hypothetisches Teilchen after-content-x4 In der Teilchenphysik ist das hypothetisch Dilaton Teilchen ist ein Teilchen eines Skalarfeldes \u03d5{ displaystyle phi}","datePublished":"2021-01-27","dateModified":"2021-01-27","author":{"@type":"Person","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/author\/lordneo\/#Person","name":"lordneo","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/author\/lordneo\/","image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","url":"https:\/\/secure.gravatar.com\/avatar\/44a4cee54c4c053e967fe3e7d054edd4?s=96&d=mm&r=g","height":96,"width":96}},"publisher":{"@type":"Organization","name":"Enzyklop\u00e4die","logo":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki4\/wp-content\/uploads\/2023\/08\/download.jpg","width":600,"height":60}},"image":{"@type":"ImageObject","@id":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/72b1f30316670aee6270a28334bdf4f5072cdde4","url":"https:\/\/wikimedia.org\/api\/rest_v1\/media\/math\/render\/svg\/72b1f30316670aee6270a28334bdf4f5072cdde4","height":"","width":""},"url":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/2021\/01\/27\/dilaton-wikipedia\/","wordCount":3983,"articleBody":"     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});before-content-x4Hypothetisches Teilchen       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4In der Teilchenphysik ist das hypothetisch Dilaton Teilchen ist ein Teilchen eines Skalarfeldes \u03d5{ displaystyle  phi}  Dies erscheint in Theorien mit zus\u00e4tzlichen Dimensionen, wenn das Volumen der verdichteten Dimensionen variiert.  Es erscheint als Radion in der Kompaktifizierung zus\u00e4tzlicher Dimensionen durch die Kaluza-Klein-Theorie.  In der Brans-Dicke-Gravitationstheorie wird die Newtonsche Konstante nicht als konstant angenommen, sondern als 1 \/G wird durch ein Skalarfeld ersetzt \u03d5{ displaystyle  phi}  und das zugeh\u00f6rige Teilchen ist das Dilaton.       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4Table of ContentsExposition[edit]Das Dilaton in der Quantengravitation[edit]Dilaton Aktion[edit]Siehe auch[edit]Zitate[edit]Verweise[edit]Exposition[edit]In Kaluza-Klein-Theorien variiert die effektive Planck-Masse nach der Dimensionsreduktion als eine gewisse Potenz des Volumens des verdichteten Raums.  Aus diesem Grund kann sich das Volumen in der niederdimensionalen effektiven Theorie als Dilaton herausstellen.Obwohl die Stringtheorie nat\u00fcrlich die Kaluza-Klein-Theorie enth\u00e4lt, mit der das Dilaton erstmals eingef\u00fchrt wurde, enthalten st\u00f6rende Stringtheorien wie die Stringtheorie vom Typ I, die Stringtheorie vom Typ II und die heterotische Stringtheorie das Dilaton bereits in der maximalen Anzahl von 10 Dimensionen.  Die M-Theorie in 11 Dimensionen schlie\u00dft das Dilaton jedoch nicht in ihr Spektrum ein, es sei denn, es wurde verdichtet.  Das Dilaton in der Typ IIA-Stringtheorie entspricht dem Radion der M-Theorie, das \u00fcber einen Kreis verdichtet wurde, und dem Dilaton in E.8 \u00d7 E.8  Die Stringtheorie entspricht dem Radion f\u00fcr das Ho\u0159ava-Witten-Modell.  (Weitere Informationen zum Ursprung des Dilatons in der M-Theorie finden Sie unter [1]).In der Stringtheorie gibt es auch ein Dilaton im Worldsheet CFT &#8211; zweidimensionale konforme Feldtheorie.  Das Exponential seines Vakuumerwartungswerts bestimmt die Kopplungskonstante G und die Euler-Eigenschaft \u03c7 = 2 &#8211; 2G  wie \u222bR = 2\u03c0\u03c7 f\u00fcr kompakte Weltenbl\u00e4tter nach dem Gau\u00df-Bonnet-Theorem, wo die Gattung G z\u00e4hlt die Anzahl der Handles und damit die Anzahl der Schleifen oder String-Interaktionen, die von einem bestimmten Worldsheet beschrieben werden.       (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4G=exp\u2061((\u27e8\u03d5\u27e9){ displaystyle g =  exp ( langle  phi  rangle)}Daher steht die dynamische variable Kopplungskonstante in der Stringtheorie im Gegensatz zur Quantenfeldtheorie, wo sie konstant ist.  Solange die Supersymmetrie nicht unterbrochen ist, k\u00f6nnen solche Skalarfelder beliebige Wertemodule annehmen.  Das Brechen der Supersymmetrie erzeugt jedoch normalerweise eine potentielle Energie f\u00fcr die Skalarfelder und die Skalarfelder lokalisieren sich nahe einem Minimum, dessen Position im Prinzip in der Stringtheorie berechnet werden sollte.Das Dilaton wirkt wie ein Brans-Dicke-Skalar, wobei die effektive Planck-Skala davon abh\u00e4ngt beide die Saitenskala und das Dilatonfeld.In der Supersymmetrie der Superpartner des Dilatons oder hier der Dilatinoverbindet sich mit dem Axion, um ein komplexes Skalarfeld zu bilden[citation needed].Das Dilaton in der Quantengravitation[edit]Das Dilaton tauchte erstmals in der Kaluza-Klein-Theorie auf, einer f\u00fcnfdimensionalen Theorie, die Gravitation und Elektromagnetismus kombinierte.  Es erscheint in der Stringtheorie.  Es ist jedoch zentral f\u00fcr das niederdimensionale Schwerkraftproblem mit vielen K\u00f6rpern geworden[2]  basierend auf dem feldtheoretischen Ansatz von Roman Jackiw.  Der Ansto\u00df ergab sich aus der Tatsache, dass vollst\u00e4ndige analytische L\u00f6sungen f\u00fcr die Metrik einer Kovariante vorliegen N.-K\u00f6rpersysteme haben sich in der allgemeinen Relativit\u00e4tstheorie als schwer fassbar erwiesen.  Um das Problem zu vereinfachen, wurde die Anzahl der Dimensionen auf verringert 1 + 1 &#8211; eine r\u00e4umliche Dimension und eine zeitliche Dimension.  Dieses Modellproblem, bekannt als R = T. Theorie,[3]  im Gegensatz zum General G = T. Theorie war f\u00fcr genaue L\u00f6sungen im Sinne einer Verallgemeinerung der Lambert-W-Funktion zug\u00e4nglich.  Auch die aus der Differentialgeometrie abgeleitete Feldgleichung f\u00fcr die Dilaton als Schr\u00f6dinger-Gleichung k\u00f6nnte quantisierbar sein.[4]Dies kombiniert Schwerkraft, Quantisierung und sogar die elektromagnetische Wechselwirkung und verspricht Bestandteile einer grundlegenden physikalischen Theorie.  Dieses Ergebnis enth\u00fcllte eine bisher unbekannte und bereits bestehende nat\u00fcrliche Verbindung zwischen allgemeiner Relativit\u00e4tstheorie und Quantenmechanik.  Es fehlt Klarheit in der Verallgemeinerung dieser Theorie auf 3 + 1 Ma\u00dfe.  Eine k\u00fcrzlich erfolgte Ableitung in 3 + 1 Dimensionen unter den richtigen Koordinatenbedingungen ergeben eine Formulierung \u00e4hnlich der fr\u00fcheren 1 + 1, ein Dilatonfeld, das durch die logarithmische Schr\u00f6dinger-Gleichung bestimmt wird[5]  das sieht man in der Physik der kondensierten Materie und in Superfluiden.  Die Feldgleichungen sind einer solchen Verallgemeinerung zug\u00e4nglich, wie unter Einbeziehung eines Ein-Graviton-Prozesses gezeigt wird.[6]  und ergeben die korrekte Newtonsche Grenze in d Dimensionen, aber nur mit einem Dilaton.  Dar\u00fcber hinaus spekulieren einige \u00fcber die offensichtliche \u00c4hnlichkeit zwischen dem Dilaton und dem Higgs-Boson.[7]    Es sind jedoch weitere Experimente erforderlich, um die Beziehung zwischen diesen beiden Partikeln aufzul\u00f6sen.  Da diese Theorie Gravitations-, elektromagnetische und Quanteneffekte kombinieren kann, k\u00f6nnte ihre Kopplung m\u00f6glicherweise zu einem Mittel f\u00fchren, die Theorie durch Kosmologie und Experimente zu testen.Dilaton Aktion[edit]Die Dilaton-Schwerkraft-Wirkung ist\u222bdD.x&#8211; &#8211;G[12\u03ba(\u03a6R\u2212\u03c9[\u03a6]G\u03bc\u03bd\u2202\u03bc\u03a6\u2202\u03bd\u03a6\u03a6)&#8211; &#8211;V.[\u03a6]]]{ displaystyle  int d ^ {D} x { sqrt {-g}}  left[{frac {1}{2kappa }}left(Phi R-omega left[Phi right]{ frac {g ^ { mu  nu}  partiell _ { mu}  Phi  partiell _ { nu}  Phi} { Phi}}  rechts) -V[Phi ]Recht]}.Dies ist allgemeiner als Brans-Dicke im Vakuum, da wir ein Dilaton-Potenzial haben.Siehe auch[edit]Zitate[edit]^ David S. Berman, Malcolm J. Perry (2006), &#8220;M-Theorie und die Erweiterung der String-Gattung&#8221;^ Ohta, Tadayuki;  Mann, Robert (1996).  &#8220;Kanonische Reduktion der zweidimensionalen Schwerkraft f\u00fcr die Partikeldynamik&#8221;. Klassische und Quantengravitation. 13 (9): 2585\u20132602.  arXiv:gr-qc \/ 9605004.  Bibcode:1996CQGra..13.2585O.  doi:10.1088 \/ 0264-9381 \/ 13\/9\/022.CS1-Wartung: ref = harv (Link)^ Sikkema, AE;  Mann, RB (1991).  &#8220;Gravitation und Kosmologie in (1 + 1) Dimensionen&#8221;. Klassische und Quantengravitation. 8 (1): 219\u2013235.  Bibcode:1991CQGra &#8230; 8..219S.  doi:10.1088 \/ 0264-9381 \/ 8\/1\/022.CS1-Wartung: ref = harv (Link)^ Farrugia;  Mann;  Scott (2007).  &#8220;N-K\u00f6rper-Schwerkraft und die Schr\u00f6dinger-Gleichung&#8221;. Klassische und Quantengravitation. 24 (18): 4647\u20134659.  arXiv:gr-qc \/ 0611144.  Bibcode:2007CQGra..24.4647F.  doi:10.1088 \/ 0264-9381 \/ 24\/18\/006.^ Scott, TC;  Zhang, Xiangdong;  Mann, Robert;  Fee, GJ (2016).  &#8220;Kanonische Reduktion f\u00fcr die dilatonische Schwerkraft in 3 + 1 Dimensionen&#8221;. K\u00f6rperliche \u00dcberpr\u00fcfung D.. 93 (8): 084017. arXiv:1605.03431.  Bibcode:2016PhRvD..93h4017S.  doi:10.1103 \/ PhysRevD.93.084017.^ Mann, RB;  Ohta, T. (1997).  &#8220;Genaue L\u00f6sung f\u00fcr die Metrik und die Bewegung zweier K\u00f6rper in (1 + 1) -dimensionaler Schwerkraft&#8221;. Phys.  Rev. D.. 55 (8): 4723\u20134747.  arXiv:gr-qc \/ 9611008.  Bibcode:1997PhRvD..55.4723M.  doi:10.1103 \/ PhysRevD.55.4723.CS1-Wartung: ref = harv (Link)^ Bellazzini, B.;  Csaki, C.;  Hubisz, J.;  Serra, J.;  Terning, J. (2013).  &#8220;Ein higgsartiger Dilaton&#8221;. EUR.  Phys.  J. C.. 73 (2): 2333. arXiv:1209,3299.  Bibcode:2013EPJC &#8230; 73.2333B.  doi:10.1140 \/ epjc \/ s10052-013-2333-x.Verweise[edit]Fujii, Y. (2003).  &#8220;Masse des Dilatons und der kosmologischen Konstante&#8221;. Prog.  Theor.  Phys. 110 (3): 433\u2013439.  arXiv:gr-qc \/ 0212030.  Bibcode:2003PThPh.110..433F.  doi:10.1143 \/ PTP.110.433.Hayashi, M.;  Watanabe, T.;  Aizawa, I.;  Aketo, K. (2003).  &#8220;Dilatonische Inflation und SUSY Breaking in String-inspirierter Supergravitation&#8221;. Moderne Physikbuchstaben A.. 18 (39): 2785\u20132793.  arXiv:hep-ph \/ 0303029.  Bibcode:2003MPLA &#8230; 18.2785H.  doi:10.1142 \/ S0217732303012465.Alvarenge, F.;  Batista, A.;  Fabris, J. (2005).  &#8220;Sagt die Quantenkosmologie ein konstantes dilatonisches Feld voraus?&#8221; Internationale Zeitschrift f\u00fcr moderne Physik D.. 14 (2): 291\u2013307.  arXiv:gr-qc \/ 0404034.  Bibcode:2005IJMPD..14..291A.  doi:10.1142 \/ S0218271805005955.Lu, H.;  Huang, Z.;  Fang, W.;  Zhang, K. (2004).  &#8220;Dunkle Energie und Dilaton Kosmologie&#8221;.  arXiv:hep-th \/ 0409309.Wesson, Paul S. (1999). Raum-Zeit-Materie, moderne Kaluza-Klein-Theorie.  Singapur: World Scientific.  p. 31.  ISBN 978-981-02-3588-8.Wang, CH-T.;  Rodrigues, DPF (2018).  &#8220;Schlie\u00dfen der L\u00fccken im Quantenraum und in der Quantenzeit: Konform vergr\u00f6\u00dferte Eichstruktur der Gravitation&#8221;. Phys.  Rev. D 98, 124041.Wang, CH-T.;  Stankiewicz, M. (2020).  &#8220;Quantisierung der Zeit und des Urknalls \u00fcber die skaleninvariante Schleifengravitation&#8221;. Phys.  Lette.  B 800, 135106.     (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});after-content-x4"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki19\/2021\/01\/27\/dilaton-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"Dilaton &#8211; Wikipedia"}}]}]