
Bức xạ Cherenkov (phát âm: / tʃɛrɛnˈkɔv /) là một bức xạ điện từ phát ra khi một hạt tích điện (như electron) đi qua môi trường điện môi với tốc độ lớn hơn tốc độ pha của ánh sáng trong môi trường đó. Ánh sáng xanh đặc trưng của lò phản ứng hạt nhân dưới nước là do bức xạ Cherenkov.
Lịch sử [ chỉnh sửa ]
Bức xạ được đặt theo tên của nhà khoa học Liên Xô Pavel Cherenkov, người đoạt giải Nobel năm 1958, là người đầu tiên phát hiện ra nó dưới sự giám sát của Serge Vavilov tại Viện Lebedev vào năm 1934. Do đó, nó còn được gọi là Bức xạ VavilovTHER Cherenkov . [1] Cherenkov nhìn thấy một ánh sáng mờ nhạt xung quanh một chế phẩm phóng xạ trong nước trong các thí nghiệm. Luận án tiến sĩ của ông là về sự phát quang của các dung dịch muối urani bị kích thích bởi tia gamma thay vì ánh sáng nhìn thấy ít năng lượng hơn, như thường được thực hiện. Ông đã phát hiện ra tính dị hướng của bức xạ và đi đến kết luận rằng ánh sáng xanh không phải là hiện tượng huỳnh quang.
Một lý thuyết về hiệu ứng này sau đó đã được phát triển vào năm 1937 trong khuôn khổ lý thuyết tương đối đặc biệt của Einstein bởi các đồng nghiệp của Cherenkov, ông Igor Tamm và Ilya Frank, người cũng đã chia sẻ giải thưởng Nobel năm 1958. . của các hạt siêu c cho đến những năm 1970. Marie Curie quan sát thấy một ánh sáng màu xanh nhạt trong dung dịch radium đậm đặc vào năm 1910, nhưng không buồn nhìn vào chi tiết. Năm 1926, các nhà xạ trị học người Pháp Lucien Mallet đã mô tả bức xạ phát sáng của nước chiếu xạ radium có quang phổ liên tục. [4]
Nguồn gốc vật lý [ chỉnh sửa ]
Cơ bản ]
Trong khi điện động lực học cho rằng tốc độ ánh sáng trong chân không là một hằng số phổ quát ( c ), tốc độ ánh sáng truyền trong vật liệu có thể là đáng kể ít hơn c . Ví dụ, tốc độ truyền ánh sáng trong nước chỉ là 0,75 c . Vật chất có thể được tăng tốc vượt quá tốc độ này (mặc dù vẫn thấp hơn c ) trong các phản ứng hạt nhân và trong máy gia tốc hạt. Bức xạ Cherenkov có kết quả khi một hạt tích điện, phổ biến nhất là electron, truyền qua môi trường điện môi (phân cực điện) với tốc độ lớn hơn tốc độ truyền ánh sáng trong cùng một môi trường.

Một sự tương tự phổ biến là sự bùng nổ âm thanh của một chiếc máy bay siêu thanh. Các sóng âm thanh được tạo ra bởi cơ thể siêu âm lan truyền với tốc độ của chính âm thanh; như vậy, sóng truyền chậm hơn vật tăng tốc và không thể truyền về phía trước từ cơ thể, thay vào đó tạo thành một mặt trận sốc. Theo cách tương tự, một hạt tích điện có thể tạo ra sóng xung kích nhẹ khi nó truyền qua một chất cách điện.
Hơn nữa, vận tốc phải vượt quá là vận tốc pha của ánh sáng chứ không phải là vận tốc nhóm ánh sáng. Vận tốc pha có thể được thay đổi đáng kể bằng cách sử dụng môi trường định kỳ, và trong trường hợp đó, người ta thậm chí có thể đạt được bức xạ Cherenkov với không vận tốc hạt tối thiểu, một hiện tượng được gọi là hiệu ứng Smith Muff Purcell. Trong một môi trường tuần hoàn phức tạp hơn, chẳng hạn như tinh thể quang tử, người ta cũng có thể thu được nhiều hiệu ứng Cherenkov dị thường khác, chẳng hạn như bức xạ theo hướng ngược (xem bên dưới) trong khi bức xạ Cherenkov bình thường tạo thành một góc nhọn với vận tốc của hạt. [19659018] Trong công trình ban đầu của họ về nền tảng lý thuyết của bức xạ Cherenkov, Tamm và Frank đã viết, "Bức xạ kỳ dị này rõ ràng không thể được giải thích bằng bất kỳ cơ chế phổ biến nào như sự tương tác của electron nhanh với từng nguyên tử hoặc khi tán xạ electron. Mặt khác, hạt nhân nguyên tử có thể được giải thích cả về mặt định tính và định lượng nếu người ta tính đến thực tế là một electron di chuyển trong môi trường phát ra ánh sáng ngay cả khi nó chuyển động đều với điều kiện là vận tốc của nó lớn hơn so với vận tốc ánh sáng trong môi trường. ". [6] Tuy nhiên, vẫn tồn tại một số quan niệm sai lầm về bức xạ Cherenkov: ví dụ, người ta tin rằng môi trường bị phân cực điện bởi điện trường của hạt. Nếu hạt di chuyển chậm thì nhiễu loạn đàn hồi. Tuy nhiên, khi thư giãn trở lại trạng thái cân bằng cơ học, khi hạt đi qua đủ nhanh, tốc độ phản ứng hạn chế của môi trường có nghĩa là sự xáo trộn bị bỏ lại sau khi hạt và năng lượng chứa trong nhiễu loạn này tỏa ra như một sóng xung kích kết hợp. Những quan niệm như vậy không có bất kỳ nền tảng phân tích nào, vì bức xạ điện từ được phát ra khi các hạt tích điện di chuyển trong môi trường điện môi với vận tốc cận âm không được coi là bức xạ Cherenkov.
Góc phát xạ Cherenkov [ chỉnh sửa ]

Trong hình trên hình học, hạt (màu đỏ mũi tên) di chuyển trong một phương tiện với tốc độ
sao cho
<img src = "https: //wikidia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7638364a914f9c611e9722a48669215fbf0cd4b2" class = "mwe-math-fallback-image-inline" căn chỉnh: -1,005ex; chiều rộng: 13.042ex; chiều cao: 3.009ex; "alt =" c / n <v _ { text {p}}
trong đó
tốc độ ánh sáng trong chân không và
là là chỉ số khúc xạ của phương tiệncho nước ở 20 ° C.
Chúng tôi xác định tỷ lệ giữa tốc độ của hạt và tốc độ ánh sáng là
- .
Sóng ánh sáng phát ra ở tốc độ
- .
Góc trái của tam giác thể hiện vị trí của hạt siêu nhỏ tại một thời điểm ban đầu ( t = 0). Góc phải của tam giác là vị trí của hạt tại một thời điểm sau đó t. Trong thời gian nhất định t hạt di chuyển quãng đường
trong khi sóng điện từ phát ra bị hạn chế để truyền đi khoảng cách
Vì vậy, góc phát xạ dẫn đến
Góc phát xạ tùy ý Cherenkov [ chỉnh sửa ]
Bức xạ Cherenkov cũng có thể phát xạ theo một hướng tùy ý. siêu vật liệu. [7] Loại thứ hai được thiết kế để giới thiệu một độ trễ của pha dọc theo quỹ đạo của hạt di chuyển nhanh (
), đảo ngược hoặc chỉ đạo phát xạ Cherenkov ở các góc tùy ý được đưa ra bởi mối quan hệ tổng quát:
Lưu ý rằng vì tỷ lệ này không phụ thuộc vào thời gian, người ta có thể mất thời gian tùy ý và đạt được các tam giác tương tự. Góc này giữ nguyên, có nghĩa là các sóng tiếp theo được tạo ra giữa thời gian ban đầu t = 0 và thời gian cuối cùng t sẽ tạo thành các hình tam giác tương tự với các điểm cuối trùng khớp với điểm cuối bên phải.
Hiệu ứng đảo ngược Cherenkov [ chỉnh sửa ]
Có thể trải nghiệm hiệu ứng Cherenkov ngược bằng cách sử dụng các vật liệu gọi là siêu vật liệu chỉ số âm (vật liệu có cấu trúc vi mô bước sóng âm rất khác với các vật liệu cấu thành của chúng, trong trường hợp này có độ thấm âm và độ thấm âm). Điều này có nghĩa là, khi một hạt tích điện (thường là electron) đi qua một môi trường với tốc độ lớn hơn tốc độ pha của ánh sáng trong môi trường đó, hạt đó sẽ phát ra bức xạ kéo dài từ sự phát triển của nó qua môi trường chứ không phải ở phía trước nó (như là trường hợp trong các vật liệu bình thường có cả độ thấm và độ thấm dương). [8] Người ta cũng có thể thu được bức xạ Cherenkov hình nón ngược như vậy trong môi trường định kỳ phi vật chất trong đó cấu trúc định kỳ có cùng thang đo với bước sóng, vì vậy nó không thể được coi là một siêu vật liệu đồng nhất có hiệu quả. [5]
Đặc điểm [ chỉnh sửa ]
Phổ tần số của bức xạ Cherenkov bởi một hạt được đưa ra bởi công thức Frank của Tamm:
Công thức Frank-Tamm mô tả lượng năng lượng
phát ra từ bức xạ Cherenkov, trên mỗi đơn vị le ngth đi du lịch
.
mu ( omega) “/> là tính thấm và
của vật liệu hạt điện tích di chuyển qua.
là chỉ số khúc xạ là điện tíchlà tốc độ của hạt và
là tốc độ ánh sáng trong chân không.
Không giống như phổ huỳnh quang hoặc phổ phát xạ có các đỉnh phổ đặc trưng, bức xạ Cherenkov là liên tục. Xung quanh phổ khả kiến, cường độ tương đối trên mỗi đơn vị tần số xấp xỉ tỷ lệ với tần số. Đó là, tần số cao hơn (bước sóng ngắn hơn) mạnh hơn trong bức xạ Cherenkov. Đây là lý do tại sao bức xạ Cherenkov có thể nhìn thấy được quan sát là màu xanh rực rỡ. Trên thực tế, hầu hết các bức xạ Cherenkov đều nằm trong phổ tử ngoại, nó chỉ với các điện tích được gia tốc đủ mà nó thậm chí có thể nhìn thấy được; độ nhạy của mắt người đạt cực đại màu xanh lá cây và rất thấp ở phần màu tím của quang phổ.
Có một tần số giới hạn ở trên mà phương trình
không còn có thể được thỏa mãn. Chỉ số khúc xạNhư trong tiếng nổ âm thanh và cú sốc cung, góc của hình nón gây sốc có liên quan trực tiếp đến vận tốc của sự gián đoạn. Góc Cherenkov bằng 0 với vận tốc ngưỡng cho sự phát xạ của bức xạ Cherenkov. Góc lấy tối đa khi tốc độ hạt đạt tới tốc độ ánh sáng. Do đó, các góc tới của tần suất quan sát có thể được sử dụng để tính toán hướng và tốc độ của điện tích tạo ra bức xạ Cherenkov.
Bức xạ Cherenkov có thể được tạo ra trong mắt bằng các hạt tích điện đánh vào sự hài hước của thủy tinh thể, tạo ấn tượng về các tia sáng, [9] như trong các hiện tượng hình ảnh tia vũ trụ và có thể là một số quan sát về các tai nạn nghiêm trọng.
Phát hiện các phân tử sinh học được dán nhãn [ chỉnh sửa ]
Bức xạ Cherenkov được sử dụng rộng rãi để tạo thuận lợi cho việc phát hiện một lượng nhỏ và nồng độ thấp của các phân tử sinh học. [10] dễ dàng được đưa vào phân tử sinh học bằng phương pháp enzyme và tổng hợp và sau đó có thể dễ dàng phát hiện với số lượng nhỏ nhằm mục đích làm sáng tỏ con đường sinh học và đặc trưng cho sự tương tác của các phân tử sinh học như hằng số ái lực và tốc độ phân ly.
Hình ảnh y tế của đồng vị phóng xạ và xạ trị chùm tia ngoài [ chỉnh sửa ]

Gần đây, ánh sáng Cherenkov đã được sử dụng để ghi lại các chất trong cơ thể. [11][12][13] Những khám phá này đã dẫn đến sự quan tâm mạnh mẽ xung quanh ý tưởng sử dụng tín hiệu ánh sáng này để định lượng và / hoặc phát hiện bức xạ trong cơ thể, hoặc từ các nguồn bên trong như thuốc phóng xạ tiêm hoặc từ xạ trị chùm tia ngoài trong ung thư. Các đồng vị phóng xạ như bộ phát positron 18 F và 13 Bộ phát N hoặc beta 32 P hoặc 90 Y có thể đo được Cherenkov [1969] và đồng vị 18 F và 131 Tôi đã được chụp ở người để chứng minh giá trị chẩn đoán. [15][16] Liệu pháp xạ trị chùm tia bên ngoài đã được chứng minh là tạo ra một lượng đáng kể ánh sáng Cherenkov trong mô đang được điều trị, do mức năng lượng của chùm photon được sử dụng trong phạm vi 6 MeV đến 18 MeV. Các electron thứ cấp gây ra bởi các tia X năng lượng cao này dẫn đến sự phát xạ ánh sáng Cherenkov, trong đó tín hiệu được phát hiện có thể được tạo ra ở bề mặt vào và ra của mô. [17]
Lò phản ứng hạt nhân chỉnh sửa ]

Bức xạ Cherenkov được sử dụng để phát hiện các hạt tích điện năng lượng cao. Trong các lò phản ứng hạt nhân kiểu bể bơi, các hạt beta (electron năng lượng cao) được giải phóng khi các sản phẩm phân hạch phân rã. Sự phát sáng tiếp tục sau khi phản ứng dây chuyền dừng lại, mờ dần khi các sản phẩm có thời gian tồn tại ngắn hơn. Tương tự, bức xạ Cherenkov có thể mô tả tính phóng xạ còn lại của các thanh nhiên liệu đã qua sử dụng. Hiện tượng này được sử dụng để xác minh sự hiện diện của nhiên liệu hạt nhân đã sử dụng trong các bể nhiên liệu đã qua sử dụng cho mục đích bảo vệ hạt nhân. [18]
Thí nghiệm vật lý thiên văn [ chỉnh sửa ]
Khi gamma năng lượng cao (TeV) photon hoặc tia vũ trụ tương tác với bầu khí quyển của Trái đất, nó có thể tạo ra một cặp electron-positron với vận tốc cực lớn. Bức xạ Cherenkov phát ra trong khí quyển bởi các hạt tích điện này được sử dụng để xác định hướng và năng lượng của tia vũ trụ hoặc tia gamma, được sử dụng ví dụ trong Kỹ thuật hình ảnh Cherenkov trong khí quyển (IACT), bằng các thí nghiệm như VERITAS, HESS, MA THUẬT. Bức xạ Cherenkov phát ra trong các bể chứa đầy nước bởi các hạt tích điện này chạm tới trái đất được sử dụng cho cùng một mục tiêu bởi thí nghiệm mở rộng không khí vòi hoa sen HAWC, Đài thiên văn Pierre Auger và các dự án khác. Các phương pháp tương tự được sử dụng trong các máy dò neutrino rất lớn, như Super-Kamiokande, Đài thiên văn Sudbury Neutrino (SNO) và IceCube. Các dự án khác hoạt động trong quá khứ áp dụng các kỹ thuật liên quan, chẳng hạn như STACEE, một tòa tháp năng lượng mặt trời trước đây được tân trang lại để hoạt động như một đài thiên văn Cherenkov không hình ảnh, được đặt tại New Mexico.
Các đài quan sát vật lý thiên văn sử dụng kỹ thuật Cherenkov để đo các vòi hoa sen là chìa khóa để xác định tính chất của các vật thể thiên văn phát ra tia gamma năng lượng rất cao, như tàn dư siêu tân tinh và blazar.
Thí nghiệm vật lý hạt [ chỉnh sửa ]
Bức xạ Cherenkov thường được sử dụng trong vật lý hạt thực nghiệm để nhận dạng hạt. Người ta có thể đo (hoặc đặt giới hạn) vận tốc của hạt cơ bản tích điện bằng các tính chất của ánh sáng Cherenkov mà nó phát ra trong một môi trường nhất định. Nếu động lượng của hạt được đo độc lập, người ta có thể tính khối lượng của hạt bằng động lượng và vận tốc của nó (xem bốn động lượng), và từ đó xác định hạt.
Loại thiết bị nhận dạng hạt đơn giản nhất dựa trên kỹ thuật bức xạ Cherenkov là bộ đếm ngưỡng, đưa ra câu trả lời là liệu vận tốc của hạt tích điện thấp hơn hay cao hơn một giá trị nhất định (
trong đó
là tốc độ của ánh sáng, và
Loại máy dò tiên tiến nhất là máy dò Cherenkov RICH, hay hình ảnh vòng, được phát triển vào những năm 1980. Trong một máy dò RICH, một hình nón của ánh sáng Cherenkov được tạo ra khi một hạt tích điện tốc độ cao đi qua một môi trường phù hợp, thường được gọi là bộ tản nhiệt. Hình nón ánh sáng này được phát hiện trên máy dò photon phẳng nhạy cảm vị trí, cho phép tái tạo một vòng hoặc đĩa, bán kính của nó là thước đo cho góc phát xạ Cherenkov. Cả hai máy dò lấy nét và lấy nét gần đều được sử dụng. Trong một máy dò RICH tập trung, các photon được thu thập bởi một gương cầu và tập trung vào máy dò photon được đặt ở mặt phẳng tiêu cự. Kết quả là một vòng tròn có bán kính độc lập với điểm phát xạ dọc theo rãnh hạt. Sơ đồ này phù hợp với các bộ tản nhiệt chỉ số khúc xạ thấp. khí đốt do chiều dài bộ tản nhiệt lớn hơn cần thiết để tạo ra đủ photon. Trong thiết kế lấy nét gần nhỏ gọn hơn, một khối tản nhiệt mỏng phát ra một hình nón ánh sáng Cherenkov đi qua một khoảng cách nhỏ, khoảng cách gần nhau và được phát hiện trên mặt phẳng máy dò photon. Hình ảnh là một vòng ánh sáng, bán kính được xác định bởi góc phát xạ Cherenkov và khoảng cách gần. Độ dày vòng được xác định bởi độ dày của bộ tản nhiệt. Một ví dụ về máy dò RICH khoảng cách gần là Máy dò nhận dạng hạt mô men cao (HMPID), [19] một máy dò hiện đang được chế tạo cho ALICE (Thí nghiệm máy va chạm ion lớn), một trong sáu thử nghiệm tại LHC (Máy va chạm Hadron lớn) tại Cern.
Bức xạ Cherenkov chân không [ chỉnh sửa ]
Hiệu ứng Cherenkov có thể xảy ra trong chân không [20]. Trong cấu trúc sóng chậm, [ cần giải thích thêm ] tốc độ pha giảm và vận tốc của các hạt tích điện có thể vượt quá tốc độ pha trong khi vẫn thấp hơn
]
[21] chứ không phải là mối quan hệ de Broglie
Xem thêm [ chỉnh sửa ]
Ghi chú và tài liệu tham khảo [
Ghi chú [ chỉnh sửa ]
Tài liệu tham khảo [ chỉnh sửa ]
- ^ Cherenkov, PA (1934). "Phát xạ rõ ràng của chất lỏng sạch do tác động của γ bức xạ". Doklady Akademii Nauk SSSR . 2 : 451. In lại trong các giấy tờ được lựa chọn của các nhà vật lý Liên Xô, Usp. Fiz. Nauk 93 (1967) 385. V sbornike: Pavel Alekseyevich erenkov: Chelovek i Otkrytie pod redaktsiej A. N. Gorbunova i E. P. erenkovoj, M., Nauka, 1999, s. 149-153. (ref Lưu trữ ngày 22 tháng 10 năm 2007, tại Wayback Machine)
- ^ Nahin, P. J. (1988). Oliver Heaviside: Cuộc đời, công việc và thời đại của một thiên tài điện thời đại Victoria . tr 125 125 126. Sê-ri 980-0-8018-6909-9.
- ^ L'nnnunziata, Michael F. (2016). Phóng xạ: Giới thiệu và Lịch sử, Từ Lượng tử đến Quark . tr 547 547548. Sê-ri 980-0-444-63361-4.
- ^ Marguet, Serge (2017). Vật lý của lò phản ứng hạt nhân . tr. 191. ISBN 976-3-319-59559-7.
- ^ a b Luo, C.; Ibanescu, M.; Johnson, S. G.; Joannopoulos, J. D. (2003). "Bức xạ Cerenkov trong tinh thể quang tử" (PDF) . Khoa học . 299 (5605): 368 điêu71. Mã số: 2003Sci … 299..368L. CiteSeerX 10.1.1.540.8969 . doi: 10.1126 / khoa học.1079549. PMID 12532010.
- ^ Tamm, I.E.; Frank, I.M. (1937), "Bức xạ kết hợp của các electron nhanh trong môi trường", Dokl. Akad. Nauk SSSR 14 : 107
- ^ Genevet, P.; Wintz, Đ.; Ambrosio, A.; Cô, A.; Blanchard, R.; Capasso, F. (2015). "Điều khiển plasmon bề mặt Cherenkov đánh thức bằng siêu vật liệu một chiều". Công nghệ nano tự nhiên . 10 . trang 804 cường809. Mã số: 2015NatNa..10..804G. doi: 10.1038 / nnano.2015.137.
- ^ Schewe, P. F.; Stein, B. (24 tháng 3 năm 2004). "Topsy turvy: Tài liệu" thuận tay trái "thực sự đầu tiên. Viện Vật lý Hoa Kỳ. Lưu trữ từ bản gốc vào ngày 2009-01-31 . Truy cập 1 tháng 12 2008 .
- ^ Bolotovskii, B. M. (2009). "Bức xạ Vavilov – Cherenkov: Phát hiện và ứng dụng của nó". Vật lý-Uspekhi . 52 (11): 1099 Từ1110. Mã số: 2009PhyU … 52.1099B. doi: 10.3367 / UFNe.0179.200911c.1161 .
- ^ Liu, H.; Trương, X.; Xing, B.; Hán, P.; Gambhir, S. S.; Cheng, Z. (21 tháng 5 năm 2010). "Các chấm lượng tử kích thích phát xạ-phát quang cho hình ảnh quang học đa pha in vivo". Nhỏ . 6 (10): 1087 Điêu91. doi: 10.1002 / smll.200902408. PMID 20473988. ^ Liu, Hongguang; Ren, Gang; Lưu, Shuanglong; Zhang, Xiaofen; Chen, Luxi; Hân, Peizhen; Cheng, Zhen (2010). "Hình ảnh quang học biểu hiện gen phóng viên sử dụng đầu dò chụp cắt lớp phát xạ positron". Tạp chí Quang học y sinh . 15 (6): 060505 Tắt060505 Đổi3. Mã số: 2010JBO …. 15f0505L. doi: 10.1117 / 1.3514659. PMC 3003718 . PMID 21198146.
- ^ Zhong, Jianghong; Tần, Chenghu; Dương, Xin; Zhu, Shuping; Trương, Xing; Thiên, Kiệt (2011). "Chụp cắt lớp phát quang Cerenkov cho Trong Vivo Dược phẩm phóng xạ Hình ảnh". Tạp chí quốc tế về hình ảnh y sinh . 2011 : 1 Ảo6. đổi: 10.1155 / 2011/641618. PMC 3124671 . PMID 21747821.
- ^ Sinoff, C. L (1991). "Chiếu xạ triệt để ung thư biểu mô tuyến tiền liệt". Tạp chí y học Nam Phi = Suid-Afrikaanse Tydskrif Vir Geneeskunde . 79 (8): 514. PMID 2020899.
- ^ Mitchell, G. S; Hân Đồng, R. K; Boucher, D. L; Li, C; Anh đào, S. R (2011). "Hình ảnh phát quang in vivo Cerenkov: Một công cụ mới để chụp ảnh phân tử". Giao dịch triết học của Hiệp hội Hoàng gia Luân Đôn A . 369 (1955): 4605 Tắt19. Mã số: 2011RSPTA.369.4605M. doi: 10.1098 / rsta.2011.0271. PMC 3263789 . PMID 22006909.
- ^ Das, S.; Thorek, D. L. J.; Grimm, J. (2014). "Hình ảnh Cerenkov". Các ứng dụng mới nổi của hình ảnh phân tử đối với ung thư . Những tiến bộ trong nghiên cứu ung thư. 124 . tr 213 21334. doi: 10.1016 / B978-0-12-411638-2.00006-9. Sê-ri24116382. PMC 4329979 . PMID 25287690.
- ^ Spinelli, Antonello Enrico; Ferdeghini, Marco; Cavedon, Carlo; Z Xoayonghi, Emanuele; Calandrino, Riccardo; Fenzi, Alberto; Sbarbati, Andrea; Boschi, Federico (2013). "Cerenkography đầu tiên của con người". Tạp chí Quang học y sinh . 18 (2): 020502. Mã số: 2013JBO …. 18b0502S. doi: 10.1117 / 1.JBO.18.2.020502. PMID 23334715.
- ^ Jarvis, Lesley A; Trương, Rongxiao; Đá quý, David J; Giang, Shudong; Hitchcock, Whitney; Friedman, Oscar D; Glaser, Adam K; Jermyn, Michael; Pogue, Brian W (2014). "Hình ảnh video Cherenkov cho phép hình dung đầu tiên về xạ trị trong thời gian thực". Tạp chí quốc tế về ung thư bức xạ * sinh học * vật lý . 89 (3): 615 Từ622. doi: 10.1016 / j.ijrobp.2014.01.046. PMID 24685442.
- ^ Branger, E; Nho, S; Jacobsson Svärd, S; Jansson, P; Andersson Sundén, E (2017). "Về sản xuất ánh sáng Cherenkov bằng các thanh nhiên liệu hạt nhân được chiếu xạ". Tạp chí thiết bị (Bản thảo đã gửi). 12 (6): T06001. Mã số: 2017JInst..12.6001B. doi: 10.1088 / 1748-0221 / 12/06 / T06001.
- ^ Máy dò nhận dạng hạt mô men cao tại CERN
- ^ Macleod, Alexander J.; Cao quý, Ađam; Jaroszynski, Dino A. (2018). "Bức xạ Cherenkov từ chân không lượng tử". arXiv: 1810.05027 [hep-ph].
- ^ Wang, Zhong-Yue (2016). "Phương trình động lượng tổng quát của cơ học lượng tử". Điện tử quang và lượng tử . 48 (2). doi:10.1007/s11082-015-0261-8.
- ^ Bugaev, S. P.; Kanavets, V. I.; Klimov, A. I.; Koshelev, V. I.; Cherepenin, V. A. (1983). "Relativistic multiwave Cerenkov generator". Soviet Technical Physics Letters. 9: 1385–1389. Bibcode:1983PZhTF…9.1385B.
Sources[edit]
External links[edit]