[{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BlogPosting","@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki25\/2021\/06\/25\/p-n-ubergang-wikipedia\/#BlogPosting","mainEntityOfPage":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki25\/2021\/06\/25\/p-n-ubergang-wikipedia\/","headline":"p-n-\u00dcbergang \u2013 Wikipedia","name":"p-n-\u00dcbergang \u2013 Wikipedia","description":"Halbleiter-Halbleiter-\u00dcbergang Ein p-n-\u00dcbergang. Das Schaltsymbol wird angezeigt: das Dreieck entspricht der p-Seite. 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Das Schaltsymbol wird angezeigt: das Dreieck entspricht der p-Seite.  EIN p\u2013n-\u00dcbergang ist eine Grenze oder Grenzfl\u00e4che zwischen zwei Arten von Halbleitermaterialien, p-Typ und n-Typ, innerhalb eines Halbleiter-Einkristalls.  Die “p” (positive) Seite enth\u00e4lt einen \u00dcberschuss an L\u00f6chern, w\u00e4hrend die “n” (negative) Seite einen \u00dcberschuss an Elektronen in den \u00e4u\u00dferen Schalen der dort elektrisch neutralen Atome enth\u00e4lt.  Dadurch kann elektrischer Strom nur in einer Richtung durch die Verbindung flie\u00dfen.  Der pn-\u00dcbergang wird durch Dotieren erzeugt, beispielsweise durch Ionenimplantation, Diffusion von Dotierstoffen oder durch Epitaxie (Aufwachsen einer mit einem Dotierstofftyp dotierten Kristallschicht auf einer mit einem anderen Dotierstofftyp dotierten Kristallschicht).  Wenn zwei separate Materialst\u00fccke verwendet w\u00fcrden, w\u00fcrde dies eine Korngrenze zwischen den Halbleitern einf\u00fchren, die ihre Verwendbarkeit durch Streuung der Elektronen und L\u00f6cher stark beeintr\u00e4chtigen w\u00fcrde.[citation needed]p-n-\u00dcberg\u00e4nge sind elementare \u201eBausteine\u201c von elektronischen Halbleiterbauelementen wie Dioden, Transistoren, Solarzellen, LEDs und integrierten Schaltkreisen;  sie sind die aktiven Stellen, an denen die elektronische Aktion des Ger\u00e4ts stattfindet.  Ein \u00fcblicher Transistortyp, der Bipolartransistor, besteht beispielsweise aus zwei p-n-\u00dcberg\u00e4ngen in Reihe in der Form n-p-n oder p-n-p;  w\u00e4hrend eine Diode aus einem einzigen pn-\u00dcbergang hergestellt werden kann.  Ein Schottky-\u00dcbergang ist ein Sonderfall des p-n-\u00dcbergangs, bei dem Metall die Rolle des n-Halbleiters \u00fcbernimmt.  Table of ContentsEigenschaften[edit]Gleichgewicht (Null-Bias)[edit]Vorw\u00e4rtsrichtung[edit]Umgekehrte Vorspannung[edit]Regierende Gleichungen[edit]Gr\u00f6\u00dfe der Verarmungsregion[edit]Strom in der gesamten Ersch\u00f6pfungsregion[edit]Nicht gleichrichtende Kreuzungen[edit]Herstellung[edit]Geschichte[edit]Siehe auch[edit]Verweise[edit]Weiterlesen[edit]Externe Links[edit]Eigenschaften[edit]  Bild Siliziumatome (Si) etwa 45.000.000x vergr\u00f6\u00dfert.Der p-n-\u00dcbergang besitzt wesentliche Eigenschaften f\u00fcr die moderne Elektronik.  Ein p-dotierter Halbleiter ist relativ leitf\u00e4hig.  Das gleiche gilt f\u00fcr einen n-dotierten Halbleiter, jedoch kann der \u00dcbergang zwischen ihnen an Ladungstr\u00e4gern verarmt und damit nichtleitend werden, abh\u00e4ngig von den relativen Spannungen der beiden Halbleitergebiete.  Durch Manipulation dieser nichtleitenden Schicht werden \u00fcblicherweise p-n-\u00dcberg\u00e4nge als Dioden verwendet: Schaltungselemente, die einen Stromfluss in eine Richtung erm\u00f6glichen, aber nicht in die andere (entgegengesetzte) Richtung. Vorspannen ist das Anlegen einer Spannung am p-n-\u00dcbergang; Vorw\u00e4rtsspannung in Richtung des leichten Stromflusses ist, und umgekehrte Vorspannung in Richtung von geringem oder keinem Stromfluss.Die Vorw\u00e4rts- und die Sperrspannung des p-n-\u00dcbergangs implizieren, dass er als Diode verwendet werden kann.  Eine Diode mit p-n-\u00dcbergang l\u00e4sst elektrische Ladungen in eine Richtung flie\u00dfen, aber nicht in die entgegengesetzte Richtung;  negative Ladungen (Elektronen) k\u00f6nnen leicht durch den \u00dcbergang von n nach p flie\u00dfen, aber nicht von p nach n, und f\u00fcr L\u00f6cher gilt das Umgekehrte.  Wenn der p-n-\u00dcbergang in Durchlassrichtung vorgespannt ist, flie\u00dft die elektrische Ladung aufgrund des verringerten Widerstands des p-n-\u00dcbergangs frei.  Wenn der p-n-\u00dcbergang jedoch in Sperrrichtung vorgespannt ist, wird die Sperrschicht (und damit der Widerstand) gr\u00f6\u00dfer und der Ladungsfluss ist minimal.  Gleichgewicht (Null-Bias)[edit]Im p-n-\u00dcbergang wird ohne externe angelegte Spannung ein Gleichgewichtszustand erreicht, bei dem sich \u00fcber dem \u00dcbergang eine Potenzialdifferenz ausbildet.  Diese Potentialdifferenz hei\u00dft eingebautes Potenzial Vbich{displaystyle V_{rm {bi}}}.Am \u00dcbergang werden die freien Elektronen des n-Typs von den positiven L\u00f6chern des p-Typs angezogen.  Sie diffundieren in den p-Typ, verbinden sich mit den L\u00f6chern und heben sich gegenseitig auf.  In \u00e4hnlicher Weise werden die positiven L\u00f6cher des p-Typs von den freien Elektronen des n-Typs angezogen.  Die L\u00f6cher diffundieren in den n-Typ, verbinden sich mit den freien Elektronen und heben sich gegenseitig auf.  Die positiv geladenen Donor- und Dotierstoffatome des n-Typs sind Teil des Kristalls und k\u00f6nnen sich nicht bewegen.  Somit wird beim n-Typ ein Bereich in der N\u00e4he des \u00dcbergangs positiv geladen.  Die negativ geladenen Akzeptor- und Dotierstoffatome im p-Typ sind Teil des Kristalls und k\u00f6nnen sich nicht bewegen.  Somit wird beim p-Typ ein Bereich in der N\u00e4he des \u00dcbergangs negativ geladen.  Das Ergebnis ist ein Bereich in der N\u00e4he des \u00dcbergangs, der die beweglichen Ladungen durch das elektrische Feld, das diese geladenen Bereiche erzeugen, vom \u00dcbergang abst\u00f6\u00dft.  Die Regionen in der N\u00e4he der p-n-Grenzfl\u00e4che verlieren ihre Neutralit\u00e4t und die meisten ihrer beweglichen Ladungstr\u00e4ger und bilden die Raumladungszone oder Verarmungsschicht (siehe Abbildung A).  Abbildung A. Ein p-n-\u00dcbergang im thermischen Gleichgewicht mit angelegter Null-Vorspannung.  Elektronen- und Lochkonzentrationen sind mit blauen bzw. roten Linien angegeben.  Graue Regionen sind ladungsneutral.  Die hellrote Zone ist positiv geladen.  Die hellblaue Zone ist negativ geladen.  Unten ist das elektrische Feld dargestellt, die elektrostatische Kraft auf Elektronen und L\u00f6cher und die Richtung, in der die Diffusion Elektronen und L\u00f6cher bewegt.  (Die logarithmischen Konzentrationskurven sollten eigentlich glatter sein, wobei die Steigung mit der Feldst\u00e4rke variiert.)Das von der Raumladungszone erzeugte elektrische Feld wirkt dem Diffusionsprozess sowohl f\u00fcr Elektronen als auch f\u00fcr L\u00f6cher entgegen.  Es gibt zwei gleichzeitige Ph\u00e4nomene: den Diffusionsprozess, der dazu neigt, mehr Raumladung zu erzeugen, und das durch die Raumladung erzeugte elektrische Feld, das dazu neigt, der Diffusion entgegenzuwirken.  Das Tr\u00e4gerkonzentrationsprofil im Gleichgewicht ist in Abbildung A mit blauen und roten Linien dargestellt.  Ebenfalls gezeigt werden die beiden ausgleichenden Ph\u00e4nomene, die das Gleichgewicht herstellen.  Abbildung B. Ein p-n-\u00dcbergang im thermischen Gleichgewicht mit angelegter Null-Vorspannung.  Unter dem \u00dcbergang sind die Ladungsdichte, das elektrische Feld und die Spannung aufgetragen.  (Die logarithmischen Konzentrationskurven sollten eigentlich glatter sein, wie die Spannung.)Die Raumladungszone ist eine Zone mit einer Nettoladung, die von den verbleibenden fixierten Ionen (Donoren oder Akzeptoren) bereitgestellt wird unbedeckt durch Majorit\u00e4tstr\u00e4gerdiffusion.  Bei Erreichen des Gleichgewichts wird die Ladungsdichte durch die angezeigte Stufenfunktion angen\u00e4hert.  Da die y-Achse von Abbildung A eine logarithmische Skala aufweist, ist die Region tats\u00e4chlich fast vollst\u00e4ndig an Majorit\u00e4tstr\u00e4gern verarmt (wobei eine Ladungsdichte gleich dem Nettodotierungsniveau verbleibt) und die Kante zwischen der Raumladungsregion und der neutralen Region ist ziemlich scharf (siehe Abbildung B, Q(x)-Grafik).  Die Raumladungszone hat auf beiden Seiten der p-n-Grenzfl\u00e4chen die gleiche Ladungsgr\u00f6\u00dfe, daher erstreckt sie sich in diesem Beispiel auf der weniger dotierten Seite (der n-Seite in den Abbildungen A und B) weiter.Vorw\u00e4rtsrichtung[edit]Bei Durchlassvorspannung ist der p-Typ mit dem positiven Anschluss verbunden und der n-Typ ist mit dem negativen Anschluss verbunden.  Betrieb des PN-\u00dcbergangs im Forward-Bias-Modus, der eine Verringerung der Verarmungsbreite zeigt.  Die Tafeln zeigen Energiebanddiagramm, elektrisches Feld, und Nettoladungsdichte.  Sowohl p- als auch n-\u00dcberg\u00e4nge sind mit 1e15\/cm3 (0,00016C\/cm .) dotiert3) Dotierungsniveau, was zu einem eingebauten Potential von ~0.59 V f\u00fchrt. Eine Verringerung der Verarmungsbreite kann aus dem schrumpfenden Ladungsprofil abgeleitet werden, da mit zunehmender Vorw\u00e4rtsspannung weniger Dotierstoffe freigelegt werden.  Beobachten Sie die unterschiedlichen Quasi-Fermi-Niveaus f\u00fcr Leitungsband und Valenzband im n- und p-Bereich (rote Kurven)Dieser Aufbau bewirkt, dass die L\u00f6cher in der p-Typ-Region und die Elektronen in der n-Typ-Region in Richtung des \u00dcbergangs geschoben werden und beginnen, die Verarmungszone zu neutralisieren, wodurch ihre Breite verringert wird.  Das an das Material vom p-Typ angelegte positive Potential st\u00f6\u00dft die L\u00f6cher ab, w\u00e4hrend das an das Material vom n-Typ angelegte negative Potential die Elektronen abst\u00f6\u00dft.  Die Potential\u00e4nderung zwischen der p-Seite und der n-Seite nimmt ab oder wechselt das Vorzeichen.  Mit zunehmender Durchlassspannung wird die Verarmungszone schlie\u00dflich d\u00fcnn genug, dass das elektrische Feld der Zone der Ladungstr\u00e4gerbewegung \u00fcber den p-n-\u00dcbergang nicht entgegenwirken kann, was als Konsequenz den elektrischen Widerstand verringert.  Elektronen, die den p-n-\u00dcbergang in das p-Typ-Material passieren (oder L\u00f6cher, die in das n-Typ-Material kreuzen) diffundieren in den nahegelegenen neutralen Bereich.  Die Menge der Minorit\u00e4tsdiffusion in den nahe neutralen Zonen bestimmt die Strommenge, die durch die Diode flie\u00dfen kann.Nur Majorit\u00e4tstr\u00e4ger (Elektronen im n-Typ-Material oder L\u00f6cher im p-Typ) k\u00f6nnen \u00fcber eine makroskopische L\u00e4nge durch einen Halbleiter flie\u00dfen.  Betrachten Sie in diesem Zusammenhang den Elektronenfluss \u00fcber den \u00dcbergang.  Die Vorw\u00e4rtsspannung bewirkt eine Kraft auf die Elektronen, die sie von der N-Seite zur P-Seite dr\u00fcckt.  Bei Durchlassvorspannung ist der Verarmungsbereich schmal genug, dass Elektronen den \u00dcbergang passieren k\u00f6nnen und injizieren in das p-Typ-Material.  Sie flie\u00dfen jedoch nicht unbegrenzt weiter durch das p-Material, da es f\u00fcr sie energetisch g\u00fcnstig ist, mit L\u00f6chern zu rekombinieren.  Die durchschnittliche L\u00e4nge, die ein Elektron durch das p-Material zur\u00fccklegt, bevor es rekombiniert, wird als called bezeichnet Diffusionsl\u00e4nge, und liegt typischerweise in der Gr\u00f6\u00dfenordnung von Mikrometern.[1]Obwohl die Elektronen nur eine kurze Strecke in das p-Material eindringen, wird der elektrische Strom ununterbrochen weitergef\u00fchrt, da L\u00f6cher (die Majorit\u00e4tstr\u00e4ger) in die entgegengesetzte Richtung zu flie\u00dfen beginnen.  Der Gesamtstrom (die Summe der Elektronen- und Lochstr\u00f6me) ist im Raum konstant, da jede Variation mit der Zeit einen Ladungsaufbau verursachen w\u00fcrde (dies ist das Kirchhoffsche Stromgesetz).  Der Fluss von L\u00f6chern vom p-Typ-Bereich in den n-Typ-Bereich ist genau analog zum Fluss von Elektronen von N nach P (Elektronen und L\u00f6cher tauschen die Rollen und die Vorzeichen aller Str\u00f6me und Spannungen sind umgekehrt).Daher beinhaltet das makroskopische Bild des Stromflusses durch die Diode Elektronen, die durch den n-Typ-Bereich zum \u00dcbergang flie\u00dfen, L\u00f6cher, die durch den p-Typ-Bereich in entgegengesetzter Richtung zum \u00dcbergang flie\u00dfen, und die beiden Arten von Ladungstr\u00e4gern rekombinieren st\u00e4ndig in die N\u00e4he der Kreuzung.  Die Elektronen und L\u00f6cher bewegen sich in entgegengesetzte Richtungen, haben aber auch entgegengesetzte Ladungen, sodass der Gesamtstrom je nach Bedarf auf beiden Seiten der Diode in die gleiche Richtung verl\u00e4uft.Die Shockley-Diodengleichung modelliert die Betriebseigenschaften des p-n-\u00dcbergangs in Vorw\u00e4rtsrichtung au\u00dferhalb des Lawinenbereichs (Sperrstromleitung).Umgekehrte Vorspannung[edit]  Ein Silizium-p-n-\u00dcbergang in Sperrrichtung.Anschlie\u00dfen der p-Typ Region zu den Negativ Anschluss der Spannungsversorgung und der n-Typ Region zu den positiv Anschluss entspricht Sperrspannung.  Wird eine Diode in Sperrrichtung gepolt, ist die Spannung an der Kathode vergleichsweise h\u00f6her als an der Anode.  Daher flie\u00dft sehr wenig Strom, bis die Diode durchbricht.  Die Anschl\u00fcsse sind im nebenstehenden Diagramm dargestellt.Da das p-Typ-Material nun mit dem negativen Anschluss der Stromversorgung verbunden ist, werden die “L\u00f6cher” im p-Typ-Material vom \u00dcbergang weggezogen, wodurch geladene Ionen zur\u00fcckbleiben und die Breite des Verarmungsbereichs zunimmt.  Da der n-Typ-Bereich mit dem positiven Anschluss verbunden ist, werden die Elektronen mit \u00e4hnlicher Wirkung vom \u00dcbergang weggezogen.  Dies erh\u00f6ht die Spannungsbarriere, was dem Ladungstr\u00e4gerfluss einen hohen Widerstand entgegensetzt, wodurch ein minimaler elektrischer Strom durch den p-n-\u00dcbergang flie\u00dft.  Die Widerstandserh\u00f6hung des p-n-\u00dcbergangs f\u00fchrt dazu, dass sich der \u00dcbergang wie ein Isolator verh\u00e4lt.Die St\u00e4rke des elektrischen Feldes der Verarmungszone nimmt mit zunehmender Sperrspannung zu.  Sobald die elektrische Feldst\u00e4rke \u00fcber einen kritischen Wert ansteigt, bricht die Verarmungszone des p-n-\u00dcbergangs zusammen und Strom beginnt zu flie\u00dfen, normalerweise entweder durch den Zener- oder den Lawinendurchbruchprozess.  Beide Durchschlagsprozesse sind zerst\u00f6rungsfrei und reversibel, solange die Menge des flie\u00dfenden Stroms keine Werte erreicht, die eine \u00dcberhitzung des Halbleitermaterials und eine thermische Besch\u00e4digung verursachen.Dieser Effekt wird in Zener-Dioden-Reglerschaltungen vorteilhaft genutzt.  Zenerdioden haben eine niedrige Durchbruchspannung.  Ein Standardwert f\u00fcr die Durchbruchspannung ist beispielsweise 5,6 V. Das bedeutet, dass die Spannung an der Kathode nicht mehr als ca. 5,6 V h\u00f6her sein kann als die Spannung an der Anode (obwohl es mit dem Strom leicht ansteigt), da die Diode durchbricht , und leitet daher, wenn die Spannung h\u00f6her wird.  Dies begrenzt effektiv die Spannung \u00fcber der Diode.Eine andere Anwendung der Sperrspannung sind Varicap-Dioden, bei denen die Breite der Verarmungszone (gesteuert mit der Sperrspannung) die Kapazit\u00e4t der Diode \u00e4ndert.Regierende Gleichungen[edit]Gr\u00f6\u00dfe der Verarmungsregion[edit]F\u00fcr einen p-n-\u00dcbergang sei CEIN(x){displaystyle C_{A}(x)}  die Konzentration negativ geladener Akzeptoratome und CD(x){displaystyle C_{D}(x)}  die Konzentrationen von positiv geladenen Donoratomen sein.  Lassen Nein0(x){displaystyle N_{0}(x)}  und P0(x){displaystyle P_{0}(x)}  die Gleichgewichtskonzentrationen von Elektronen bzw. L\u00f6chern sein.  Somit gilt nach der Poisson-Gleichung:\u2212d2Vdx2=\u03c1\u03b5=q\u03b5[(P0\u2212N0)+(CD\u2212CA)]{displaystyle -{frac {mathrm {d} ^{2}V}{mathrm {d} x^{2}}}={frac {rho }{varepsilon}}={frac { q}{varepsilon }}left[(P_{0}-N_{0})+(C_{D}-C_{A})right]}wo V{displaystyle V}  ist das elektrische Potential, \u03c1{displaystyle rho}  ist die Ladungsdichte, \u03b5{displaystylevarepsilon}  ist die Permittivit\u00e4t undq{displaystyle q}  ist die Gr\u00f6\u00dfe der Elektronenladung.F\u00fcr einen allgemeinen Fall haben die Dotierstoffe ein Konzentrationsprofil, das mit der Tiefe x variiert, aber f\u00fcr einen einfachen Fall eines abrupten \u00dcbergangs, CEIN{displaystyle C_{A}}  kann auf der p-Seite des \u00dcbergangs als konstant und auf der n-Seite als Null angenommen werden, und CD{displaystyle C_{D}}  kann auf der n-Seite des \u00dcbergangs als konstant und auf der p-Seite als Null angenommen werden.  Lassen dp{displaystyle d_{p}}  die Breite des Verarmungsgebiets auf der p-Seite und dnein{displaystyle d_{n}}  die Breite des Verarmungsgebiets auf der n-Seite.  Dann, da P0=Nein0=0{displaystyle P_{0}=N_{0}=0}  innerhalb der Verarmungsregion muss es sein, dassdpCEIN=dneinCD{displaystyle d_{p}C_{A}=d_{n}C_{D}}weil die Gesamtladung auf der p- und der n-Seite des Verarmungsgebiets null betr\u00e4gt.  Lassen Sie daher D{displaystyle D}  und \u0394V{displaystyle Delta V}  stellen die gesamte Verarmungsregion und die Potentialdifferenz \u00fcber sie dar,\u0394V=\u222bD\u222bq\u03b5[(P0\u2212N0)+(CD\u2212CA)]dxdx{displaystyle Delta V=int_{D}int {frac {q}{varepsilon}}left[(P_{0}-N_{0})+(C_{D}-C_{A})right],mathrm{d}x,mathrm{d}x}=CEINCDCEIN+CDq2\u03b5(dp+dnein)2{displaystyle ={frac {C_{A}C_{D}}{C_{A}+C_{D}}}{frac {q}{2varepsilon}}(d_{p}+d_{n })^{2}}Und so l\u00e4sst d{displaystyle d}  sei die Gesamtbreite der Verarmungsregion, wir erhaltend=2\u03b5qCEIN+CDCEINCD\u0394V{displaystyle d={sqrt {{frac {2varepsilon }{q}}{frac {C_{A}+C_{D}}{C_{A}C_{D}}}Delta V} }}\u0394V{displaystyle Delta V}  kann geschrieben werden als \u0394V0+\u0394Vext{displaystyle Updelta V_{0}+Updelta V_{text{ext}}}, wobei wir die Spannungsdifferenz in das Gleichgewicht plus externe Komponenten zerlegt haben.  Das Gleichgewichtspotential ergibt sich aus Diffusionskr\u00e4ften, und damit k\u00f6nnen wir berechnen \u0394V0{displaystyle Delta V_{0}}    indem Sie die Einstein-Beziehung implementieren und annehmen, dass der Halbleiter nicht entartet ist (dh, das Produkt P0Nein0=neinich2{displaystyle {{P}_{0}}{{N}_{0}}={{n}_{i}}^{2}}  ist unabh\u00e4ngig von der Fermi-Energie):\u0394V0=kTqln\u2061(CEINCDP0Nein0)=kTqln\u2061(CEINCDneinich2){displaystyle Delta {{V}_{0}}={frac {kT}{q}}ln left({frac {{{C}_{A}}{{C}_{D }}}{{{P}_{0}}{{N}_{0}}}}right)={frac {kT}{q}}ln left({frac {{{C }_{A}}{{C}_{D}}}{{{n}_{i}}^{2}}}right)}wo T ist die Temperatur des Halbleiters und k ist die Boltzmann-Konstante.[2]Strom in der gesamten Ersch\u00f6pfungsregion[edit]Das Shockley ideale Diodengleichung charakterisiert den Strom \u00fcber den p-n-\u00dcbergang als Funktion der \u00e4u\u00dferen Spannung und der Umgebungsbedingungen (Temperatur, Wahl des Halbleiters usw.).  Um zu sehen, wie es abgeleitet werden kann, m\u00fcssen wir die verschiedenen Gr\u00fcnde f\u00fcr Strom untersuchen.  Die Konvention besteht darin, dass die Vorw\u00e4rtsrichtung (+) im Gleichgewicht gegen den eingebauten Potentialgradienten der Diode gerichtet ist.Vorw\u00e4rtsstrom (JF{displaystyle mathbf {J} _{F}})Diffusionsstrom: Strom aufgrund lokaler Ungleichgewichte in der Ladungstr\u00e4gerkonzentration nein{displaystyle n}, \u00fcber die Gleichung JD\u03b1\u2212q\u2207nein{displaystylemathbf{J}_{D}propto -qnabla n}R\u00fcckstrom (JR{displaystyle mathbf{J} _{R}})FeldstromGeneration StromNicht gleichrichtende Kreuzungen[edit]In den obigen Diagrammen erzeugt der Kontakt zwischen den Metalldr\u00e4hten und dem Halbleitermaterial auch Metall-Halbleiter-\u00dcberg\u00e4nge, die Schottky-Dioden genannt werden.  In einem vereinfachten Idealfall w\u00fcrde eine Halbleiterdiode niemals funktionieren, da sie aus mehreren Dioden zusammengesetzt w\u00e4re, die Back-to-Front in Reihe geschaltet sind.  In der Praxis verringern jedoch Oberfl\u00e4chenverunreinigungen innerhalb des Teils des Halbleiters, der die Metallanschl\u00fcsse ber\u00fchrt, die Breite dieser Verarmungsschichten stark, so dass die Metall-Halbleiter-\u00dcberg\u00e4nge nicht als Dioden wirken.  Diese nicht gleichrichtende Kreuzungen verhalten sich unabh\u00e4ngig von der Polarit\u00e4t der angelegten Spannung wie ohmsche Kontakte.Herstellung[edit]Der pn-\u00dcbergang wird durch Dotieren erzeugt, beispielsweise durch Ionenimplantation, Diffusion von Dotierstoffen oder durch Epitaxie (Aufwachsen einer mit einem Dotierstofftyp dotierten Kristallschicht auf einer mit einem anderen Dotierstofftyp dotierten Kristallschicht).  Wenn zwei separate Materialst\u00fccke verwendet w\u00fcrden, w\u00fcrde dies eine Korngrenze zwischen den Halbleitern einf\u00fchren, die ihre Verwendbarkeit durch Streuung der Elektronen und L\u00f6cher stark beeintr\u00e4chtigen w\u00fcrde.[citation needed]Geschichte[edit]Die Erfindung des p-n-\u00dcbergangs wird normalerweise dem amerikanischen Physiker Russell Ohl von den Bell Laboratories im Jahr 1939 zugeschrieben.[3]  Zwei Jahre sp\u00e4ter (1941) berichtete Vadim Lashkaryov \u00fcber die Entdeckung von p-n-\u00dcberg\u00e4ngen in Cu2O- und Silbersulfid-Fotozellen und Selengleichrichter.[4]Siehe auch[edit]Verweise[edit]Weiterlesen[edit]Shockley, William (1949).  \u201eDie Theorie der pn-\u00dcberg\u00e4nge in Halbleitern und pn-\u00dcbergangstransistoren\u201c. Bell System Fachzeitschrift. 28 (3): 435\u2013489.  mach:10.1002\/j.1538-7305.1949.tb03645.x.Externe Links[edit]"},{"@context":"http:\/\/schema.org\/","@type":"BreadcrumbList","itemListElement":[{"@type":"ListItem","position":1,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki25\/#breadcrumbitem","name":"Enzyklop\u00e4die"}},{"@type":"ListItem","position":2,"item":{"@id":"https:\/\/wiki.edu.vn\/wiki25\/2021\/06\/25\/p-n-ubergang-wikipedia\/#breadcrumbitem","name":"p-n-\u00dcbergang \u2013 Wikipedia"}}]}]