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質量過剰 ^{[2] [3] [4]} （ 英語 質量過剰 ） また 質量余剰 ^{[5] [6] [7]} 核化は、核質量と核子の数から形成された補助サイズです。核質量値の直接的な使用が不快な数につながる計算を容易にします。

質量過剰は通常、KEVユニットのエネルギーとして与えられます。フォーミュラサインはしばしばです

${displaystyledelta}$

使用済み（大型デルタ）。 ^[8]

1993年まで、共通のテーブル作品 ^[9] 測定結果から決定された核質量の代わりに質量過剰を公開しました。 1995年以来、これらのテーブルには両方の情報が含まれていますが、原子炉の計算などの分野の多くの専門家は依然として質量過剰を好みます。コアデータビューアー ジャニス4 ^[初め] たとえば、NEA（2016年現在）は質量を示していませんが、すべての核の質量過剰のみを示しています。化学で使用されるもの アトミング 質量過剰から計算されます。 ^[十]

サイズの質量過剰（または質量余剰）と 質量欠陥 – または少なくとも彼らの名前は、科学文献でも混乱することがあります。 ^[7] 原子核の結合エネルギーに相当する質量欠陥は明らかな物理的意味を持っていますが、質量過剰は有用な算術補助サイズと見なされるべきです。

質量過剰

${displaystyledelta}$

実際の核質量との違いとして定義されます

${displaystyleテキストスタイルm}$

そして架空の、ヌクレオン数

${DisplayStyle TextStyle A}$

核化と原子質量単位の

${displaystyle mathrm {u}}$

教育を受けたミサ

${displaystyleテキストスタイルACDOT MATHRM {u}}$

：

${displaystyle delta = m-amathrm {u}}$

。

質量エネルギーの等価性のため、この質量差は光の速度の助けを借りて使用できます

${displaystyleテキストスタイルc}$

によると

${displaystyleテキストスタイルe = mcdot c^{2}}$

同等のエネルギーに変換します

${displaystyledelta}$

と呼ばれています：

${displaystyle delta = mc^{2} -amathrm {u} c^{2} = left（{frac {m} {mathrm {u}}} – aright）cdot mathrm {u} cdot c^{2}}}}$

。

これは、KEVエネルギーユニットの質量過剰の通常の声明を説明しています。

文献では、ここでも引用されているものでも 原子質量評価 ^{[9] [11]} 、通常、短い（「lax」）定義のみが見つかります。

${displaystyle delta = m（{text {in}} {text {u}} – a}$

。

既知のすべての核種の質量過剰は、約。 ¹²⁴ TE）および約。+200000 Kev（ ²⁹⁵ OG）。原子質量単位の定義により、質量過剰 ^12番目 c正確に0 kev。すべての安定した核種の質量過剰 ¹⁶ oは負です（図を参照）。それは核化を意味します ¹⁶ oとすべてが重い 安定 核種は数値aです _の Nucleon Aの数よりもやや小さい核質量、例えばB. M（ ¹⁶ o）= 15,994915 u。これを知ることは、実際に役立つ可能性があります（大まかなデータエラーの目視検査）。

核の大衆自体は、 原子質量評価 ^[11] 単位µuで記録されています。

質量欠陥の定義

${displaystyle delta m}$

は

${displaystyle delta m = ncdot m_ {n}+zcdot m（^{1} h）-m}$

。

質量欠陥間の接続

${displaystyle delta m}$

および質量過剰

${displaystyledelta}$

したがって、そうです

${displaystyle delta m = ncdot m_ {n}+zcdot m（^{1} h）-acdot {text {u}} – {frac {delta} {c^{c^{2}} = ncdot（m_ {n} – {{u {{u {{u {{{{u}}+zcdot（^{{u}}+Zcdot） u}}） – {frac {delta} {c^{2}}}}}$

。

平均

${displaystyle n}$

中性子番号、

${displaystyle with}$

陽子数と

${displaystyle a}$

両方の合計、核子の数、

${displaystyle m_ {n}}$

中性子の質量と

${displaystyle m（^{1} h）}$

光水素の核質量。

質量過剰からの核反応のQ値の計算 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

質量過剰のサイズは、核反応のエネルギーバランスを計算するのに適しています。核反応に関与するすべての粒子の質量過剰により、エネルギーバランスであるQ値は、多数の差の違いなく計算できます。なれ

${displaystyle m_ {1}}$

と

${displaystyle m_ {2}}$

反応する粒子の質量と

${displaystyle m_ {3}}$

と

${displaystyle m_ {4}}$

製品粒子の質量は、コア反応の質量バランスです

${displaystyle delta m = m_ {1}+m_ {2} -m_ {3} -m_ {4}}$

エネルギーバランス、Q値

${displaystyle q}$

${displaystyle q = delta e = delta mcdot c^{2} =（m_ {1}+m_ {2} -m_ {3} -m_ {4}）cdot c^{2}}}}$

。

質量の過剰で

${displaystyle delta _ {1}、delta _ {2}、delta _ {3}、delta _ {4}}$

4つの粒子のうち、核子の総数の保存、つまり

${displaystyle a_ {1}+a_ {2} = a_ {3}+a_ {4}}$

、

降伏した

${displaystyle q = delta e = delta _ {1}+delta _ {2} -delta _ {3} -delta _ {4}}$

。

1. ↑ ^{a b} ジャニス4-ジャバベースの原子力データ情報システム
2. ↑ W.オーバー： 巨大なオブジェクトにおけるソファラクティックヌクレオシンセシス。 論文U.Göttingen1981、62ページ
3. ↑ U. Quade： イオン化チャンバーを使用した反応233U（N-T、F）からの光ギャップ産物の収率の測定 。論文LMU Munich 1983、185、187ページ
4. ↑ L. Schweikhard、D。Neidherr、K。Blaum：新しいラドン同位体を発見しました。 私たちの時代の物理学 第40巻、第4号（2009）、175ページ
5. ↑ Josef Doull： 原子量と核種質量の測定単位。 の： Journal of Natural Research A. 13、1958、S。572–596（ オンライン ）。;こちら573ページ
6. ↑ D. C.ジャンコリ： 物理学：教育と運動帳 。第3版、ピアソン研究2010、ISBN 978-3-86894-023-7、1436ページ
7. ↑ ^{a b} ハリー・フリードマン： 核物理学の紹介 。 Wiley-VCH、Weinheim、Bergstr 2014、ISBN 978-3-527-41248-8、 S. 97 （XII、481 S.！ 限られたプレビュー Google Book Search [2017年1月8日にアクセス]）。
8. ↑ Detlef Kamke、KlausKrämer： 測定単位の物理的基礎：エラー請求書に関する付録付き 。第1版。 Teubner、Stuttgart 1977、ISBN 3-519-03015-2、 S. 80–82 （218 S.、 限られたプレビュー Google Book Search [2017年1月3日にアクセス]）。
9. ↑ ^{a b} Georges Audi、Aaldert Wapstra： 1993年の原子質量評価：（i）原子質量表。 の： 核物理学a 、バンド565（1993）S。1–65、 2：10.1016/0375-9474（93）90024-R
10. ↑ J. R. of Laeter et al。 ： 要素の原子量：レビュー2000（IUPACテクニカルレポート） 。の： 純粋で応用化学 。 バンド 75 、 いいえ。 6 、2003年、 S. 683–800 （ オンライン [PDF; 2018年3月27日にアクセス]）。
11. ↑ ^{a b} A. H. Wapstra、G。Audi： 1983年の原子質量評価：（i）。原子質量テーブル 。の： 核物理学a 。 バンド 432 、 いいえ。 初め 、1985、 S. 1–54 、doi： 10.1016/0375-9474（85）90283-0 。