ソース – フリーベクトルフィールド-Wikipedia
いつ quellfrei また ソース – フリー 物理学と潜在的な理論のベクトルフィールドであり、そのフィールドラインは検討中の領域に出発点がありません。ソース – フリーはzです。 B.重力または重いフィールドの宇宙空間には、質量ポイントまたは電荷が含まれていない場合。
自然界では、この理想的なケースは、ほとんどどこにでも残っているガス分子、粉塵粒子、遊離電子があるため、ほとんど示されていません。ただし、科学的実践や天文学には、cmあたりの数粒子の下に問題やガス密度があれば、源泉の自由があります。 3 嘘。実験物理学の場合、技術的に最高の高真空が基準値になる可能性があります。 -11 それは10億です。
電気力学と流れの理論では、ソースのない部屋は、検討中の部屋セクションで多くのフィールドラインが発生するという事実によって特徴付けられます。フィールドラインのこの動作は、ベクトルフィールドの発散によって数学的に説明できます。
数学はまた、「ソース – フリー」という用語を呼び出します 発散 – フリー 、ソースの欠如は、発散の消失にリンクされているため:ソースのないベクトルフィールドで
該当する:
ここに立っています
Divergence Operatorの場合(NABLAオペレーターも参照)。
逆に、ソースの存在はによって特徴付けられます
物理的には、ベクターフィールドの発散は、ガウスの刑によれば、発散の積分が容積の表面を通るボリュームに等しくあるため、ソース強度の尺度として解釈できます。したがって、その発散はゼロであるベクトルフィールドは、Swell -freeと呼ばれます。 閉まっている エリア川ゼロ、つまりつまり、nettoはより多く流出しません。したがって、そのエリアに囲まれたボリューム内のソースも減少も低下もありません。
物理学におけるソースを含まないフィールドの重要な例は、より正確には磁場です。磁気誘導、および連続方程式のためにソースの非圧縮性電流の速度フィールドです。
絶えず差別化されたすべてのベクトルフィールドについて
黒の文に従って適用されます
したがって、2倍の区別可能なベクトルフィールドの回転は、常に膨張しません。
(ベクトルフィールドの場合
結果
ソース密度 と
SO -Called。 椎骨密度 。)
逆転は、ポアンカレシェン補題の仮定の下で適用されます:かつて区別された、どこでも腫れないベクトルフィールド
そのようなB.磁場、すなわち
すべてのために
ベクトルポテンシャルは、どこにいても絶えず区別されています
そうです
ただし、適用されます
の脊椎動物からも
統合によって計算できます。
一方、フィールドが電気の場合のように、つまりである場合
それは腫れない – 脊椎動物ではなく、ベクトルのポテンシャルの代わりに持っています
スカラーポテンシャル
勾配形成に由来することができます。
スカラー電位は、
統合によって計算できます。証拠の手順は上記のように類似しています(理論的電気力学を参照)。
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