シュロットノイズ – ウィキペディア

叫んだ （また Poissonschesシュロットノイズ また ショットキーノイズ ）光学と電子機器のホワイトノイズの形状であり、ポアソンプロセスによってモデル化できます。

電流が潜在的な障壁を克服しなければならないときに、電気撃たが常に発生します。
ショットガンは、総流量が個々の負荷キャリア（電子または穴）の動きで構成され、各電荷キャリアがこの障壁を通過するという事実に由来します。これは均等には発生しませんが、確率的プロセスです。合計で、現在の流れの特定の変動は、巨視的レベルでも観察できます。

ノイズ電流の平均四角

方程式を介して行うことができます

${displaystyle {overline {i_ {text {rausch}}^{2}}} = 2eidelta f}$

エクスプレス、それによって

• 
  ${displaystyle e}$

  初等料金、

• 
  ${displaystyle i}$

  はしごに流れる電流と

• 
  ${displaystyle delta f}$

  測定の範囲はです。

中nose電流の寸法は[ ² ]。

したがって、ショットコーンのサイズは、流れる流れのサイズと表示に依存します いいえ 直接温度依存性。その結果、熱バランスの熱バランスであるジョンソンナイキストノイズと区別できます。

技術的な頻度の場合、ノイズ電流正方形は幅に比例します

周波数帯域の、しかし周波数に関係なく。周波数からのみ、その期間は輸送時間と同じくらい短いため、グラップ効果は低下しますか

。

Schrotbädzenは、電子部品のノイズ（ノイズとノイズ温度）を測定するために使用できるため、電子機器、通信技術、および基本物理学において重要です。この目的のために、雪崩のブレークスルーを備えた半導体ダイオードは、事前に決められた波のインピーダンスのロフトとしてです

キャリブレーションテーブルで適応して配信されます。これは、ダイオード電流の関数としてノイズ密度を示します。このノイズの原因は、測定する4つのピンに接続されています。

ピクセルあたりの光子数は左から右に増加し、上から下に増加します

個々の光子への量子化により、理想的な単色放射源の性能は完全に一定ではありませんが、小さな逸脱を示しています

中間性能から

の上。電力偏差の平均四角は、方程式によって行うことができます

${displaystyle {overline {delta p^{2}}} = 2hnu pdelta f、}$

エクスプレス、それによって

• 
  ${displaystyle h}$

  プランクの行動の量、

• 
  ${displaystyle not}$

  放射線の頻度（サイズ10 ¹⁴ Hz）および

• 
  ${displaystyle delta f}$

  測定の範囲はです。

このノイズは技術的な措置によって抑制されないため、指定も ショット 使用済み。

雨滴は、互いに独立して落ちるため、ショットでショットを作成します。それらのサイズは、直径2〜3 mmでほとんど変動しないため、量子化された粒子に似ています。

• ルドルフミュラー： 急ぐ （= 半分はしごエレクトロニクス。 Vol。15）。 2番目、改訂版、拡張版。スプリンガー、ベルリンu。 1990、ISBN 3-540-51145-8。
• ウォルター・ショットキー： さまざまな電力マネージャーの自発的な電力変動について 。の： 物理学の年代記 。 バンド 362 、 いいえ。 23 、1918年、 S. 541–567 、doi： 10.1002/andp.19183622304 。
• ウォルター・ショットキー： スモールショット効果とちらつき効果 。の： 物理的なレビュー 。 バンド 28 、 いいえ。 初め 、1926年、 S. 74–103 、doi： 10.1103/Physrev.28.74 。
• ラインハルト・レルチ： 電気測定技術：類似、デジタル、コンピューター支援プロセス。 Springer、2012、ISBN 978-36422-609-0、S。207。