Pradtl Tube -Wikipedia、無料百科事典

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Prandtlチューブの概略図。

Ludwig Prandtlのアイデアは、ピトーチューブとピエゾメトリックチューブを単一の機器に組み合わせることでした。ピトーチューブは総圧力を測定します。ピエゾメトリーチューブは静圧を測定し、PrandTLチューブは2つの違いを測定します。これは動的圧力です。

操作理論 [ 編集します ]

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スケッチでは、密度液に浸されたPrandtlチューブが高く評価されています

r {displaystyle rho}

、マノメトリック液の密度がある差圧ゲージに接続されています

r m{displaystyle rho _ {m}}

。

PitotチューブのようなPrandTlチューブは、移動液に導入されたときに、停滞点の形成に変換される妨害を生成します。

p 初め = p t {displaystyle p_ {1} = p_ {t}}

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の 初め = 0 {displaystyle v_ {1} = 0}

ポイント0では、障害のない電流に圧力があります

p 0 {displaystyle p_ {0}}

そしてスピード

の 0 {displaystyle v_ {0}}

これが測定したいものです。

ポイント1は、図に示されているピトーチューブインレットとポイント2です。ポイント2では、あなたが持っているのはピエゾメトリーチューブであり、電流を乱さないために静圧を測定する相互接続されたいくつかの側面入力があります。

ポイント0と2の間の軽spised速度と測地測定の違いは、非常に細かいチューブであり、1の妨害後に実質的に正規化されているため、通常非常に小さいポイント0と2の間の違います。

の 2 = の 0 t {displaystyle v_ {2} = v_ {0t}}

p 2 = p 0 {displaystyle p_ {2} = p_ {0}}

どこ：

の 0 t {displaystyle v_ {0t}}

=セクション0の理論速度。

0〜1の間のベルヌーリの方程式（

と 0 = と 初め {distrastaStyle z_ {0} = z_ {1}}

、

の 初め = 0 {displaystyle v_ {1} = 0}

– 停滞ポイント）

p 0+ r 。 v0t22 = p 1{displaystyle {p_ {0}}+rho。{v_ {0t}^{2} over 2} = {p_ {1}}}}

そして別の方法で表現されています：

p 1 – p 0= r 。 v0t22 {displaystyle {p_ {1}} – {p_ {0}} = rho。{v_ {0t}^{2} over 2}}}

一方、圧力計の内部を1から2に移動します。これは、主な流体と静止したマノメトリック液の両方で、1〜2の静水圧の基本方程式を適用できます（

と 初め {展示z_ {1}}

≈

と 2 {展示z_ {2}}

） 次のように：

p 初め = p 2 + r 。 g 。 a + r m 。 g 。 l – r 。 g 。 l – r 。 g 。 a {displaystyle p_ {1} = p_ {2}+rho .g.a+rho _ {m} .g.l-rho .g.l-rho .g.a}

以前の方程式から、それは推定されています：

r 。 v0t22 = （ r m – r ）） 。 g 。 l {displaystyle rho。{v_ {0t}^{2} of 2} =（rho _ {m} -rho）.g.l}

（理論的動的圧力、PrandTlチューブ）

あなたが持っているクリア：

の 0 t = 2.g.l(ρm−ρ)ρ{displaystyle v_ {0t} = {sqrt {2.g.l（rho _ {m} -rho）over {rho}}}}}

特定のケースでは、速度測定が水の流れで行われているということです。

の 0 t = 2。 g 。 l （ d – 初め ）） {displaystyle v_ {0t} = {sqrt {2.g.l（delta -1）}}}}}

（電流の理論速度、prandtlチューブ）

どこ：

d {displaystyledelta}

– 圧力液の相対密度。

実際には

の 2 {displaystyle v_ {2}}

それはより大きなものです

の 0 {displaystyle v_ {0}}

、したがって、ベルヌーリの一般的な方程式によると

p 2 {displaystyle p_ {2}}

それはやや少ないです

p 0 {displaystyle p_ {0}}

。さらに、ポイント1では、Prandtlチューブの軸が現在の線に関連して傾向がある場合、異なる速度の速度が発生する可能性があるため、圧力が発生する可能性があります。

p 初め < p t {displaystyle p_ {1}

。したがって、係数を導入する必要があります

c の {displaystyle c_ {v}}

。 、呼ばれます Prandtlチューブ速度係数 、実験室で実験的に決定された値が1に近い値を持っています。

本当のスピード

の 0 {displaystyle v_ {0}}

それは、水のために、表現によって決定されます：

の 0 = c の 。 2。 g 。 l （ d – 初め ）） {displaystyle v_ {0} = c_ {v}。{sqrt {2.g.l（delta -1）}}}}

参照してください [ 編集します ]

書誌 [ 編集します ]

Mataix Plana、Claudio（1982）。 流体力学と油圧機 。

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