DelbrückSpread-Wikipedia

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Delbrückスプレッド 原子核の電磁場での光子の散乱であり、生物物理学者のマックス・デルブリュックにちなんで命名されています。これは、量子電気力学の液胞体化による非線形電磁効果として説明されており、実験的に実証できます。

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古典的な電気力学では、電磁界が直線的に重複するため、電磁波をクーロン場に広げることはできません。仮想粒子の生成と破壊が非線形分極可能な電磁媒体に真空になる（真空化）。したがって、光子は量子電気力学の電磁場から広がる可能性があります。これにより、MaxDelbrückは、原子核の電磁界の例を使用して定性的に指摘しました。当時、DelbrückはLise Meitnerのアシスタントであり、対応する実験を実施しました。 [初め]

2次液胞体化のためのFeynman図。

彼らが命名したデルブリュック散布物の最初の理論的評価は、1952年にハンス・ベテとフリッツ・ローリッチによってでした。 [2] 断層理論の最も低い順序では、DelbrückScatterは、2つの実際の光子と2つの仮想光子を備えた液int極分解Stahnのセカンドステップによって説明されます。 V. Costantini、B。DeTollisおよびG. Pistoni 1971は、その完全な計算を発表しました。 [3] 4つの電子プロパゲーターで作られた閉ループを備えた割り当てられたファインマン図は、Delbrück散乱に加えて説明しています（2つのリアルと2つの仮想光子が記載されています [4] ）また、光子スプリット（3つのリアルフォトンと仮想光子）と光子光子散布（4つのリアルフォトン）。どちらも、その低さのために実験的に実証されていません。現在、Photon Photon ScatterのCERNでのAtlas実験のデータに非常に良い情報があります。 [5]

多数のコア荷重を伴う重い核の場合、断層理論は、断層理論の低近似によって強力な電磁場での液分極がよく説明されていないため、Delbrück散乱の良好な和解を提供しません。この症例は、1969年にHung ChengとT. T. Wuによって調査されました。 [6] [7]

デルブリュック散布物は、1953年にロバートR.ウィルソンによって最初に観察されました。ガンマ放射線が鉛原子核に1.33 MEVエネルギーで散乱されました。 [8] さまざまなコア負荷数を使用したいくつかの原子核の測定z 1962年にU. Stierlin、W。Scholz、およびBogdan Povhが提示されました。 [9] 1973年からのより高いエネルギーでの最近の測定値は、チェンとウーの理論的予測と互換性があります。 [十]

この測定 [十] デシー（ハンブルク）で行われました。これは、極端な前方散乱の場合に対応します。この場合、streuamplitudeの想像上の部分のみが寄与（影の散乱）を提供します。チェンとウーの計算 [6] [7] 後にMilsteinとStrakhovenkoからの近似に対応しています [11] 検証されました。これらの著者 [11] チェンとウーのそれからかなりの準ラシックアプローチから行く [6] [7] 異なる。ただし、両方のアプローチが同等であり、同じ数値結果につながることが示される可能性があります。デルブリュック散乱の最終的な証拠は、1975年にゲッティンゲンで2,754 MEVのエネルギーで実施されました。 [12番目] 。
このエネルギーにより、delbrück-reuamplitudeの実際の部分の異なる断面が支配されており、核および核のレイリー散乱からのより小さな寄与を妨げます。この実験では、正確な最初の請求書がFeynmanグラフで検証されました。 [13] [14] 高い精度が理論的予測と実験の両方を達成し、実験により、最も低い順序（表示されているFeynmanグラフを参照）に加えて、次の高次の量も少ないことを証明することが可能になりました。 1979年、ゲッティンゲンで、純粋に分散したデルブリュック散乱、すなわちH. delbrück電子陽電子ペアの生成しきい値の下に散乱することを検出できます。 [15] Delbrück散乱の研究の現在の状況の包括的な表現はにあります [16] [17] 。現在、ノボシビルスクのバッカー核物理学研究所（ロシア）で高エネルギーのデルブリュック散乱に関する正確な研究があります [18] 。
VEPP-4MのROKK-1M施設では、光子分裂が初めて検出されました。そこでは、Delbrück散乱中に交換される2つの仮想光子のうちの1つが実際の光子として放出されます。 [19] [20] 。

  • Josef-Maria Jauch、Fritz Rohllich： 光子と電子の理論。帯電した粒子の相対論的量子場理論は、スピンの半分。 第2版​​。 Springer、Berlin 1976、ISBN 3-540-07295-0。 （ロンドン1955年版の再版）
  1. ↑ L. Meitner、H。Kösters 短い波ガンマ線の散乱について 、Journal of Physics、Volume 84、1933、pp。137–144、Delbrückの追加
  2. ↑ ベテ、ローリッヒ クーロンフィールドによる光の小さな角度散乱 、物理的なレビュー、バンド86、1952、S。10–16
  3. ↑ New Cimento A2、1971、S。733
  4. ↑ 仮想光子は、コアとのクーロンの相互作用、光子散乱プロセスの実際の光子を表します
  5. ↑ LHCでのATLAS検出器との重度のイオン衝突における明るい散乱の証拠 、アトラスのコラボレーション、 https://arxiv.org/pdf/1702.01625.pdf
  6. ↑ a b c 物理レビューレター22、1969、S。666
  7. ↑ a b c 物理レビュー182、1969、S。1873
  8. ↑ ウィルソン 電界による1,33 MEVのガンマ線の散乱 、Physical Review、Band 90、1953、S。720–721
  9. ↑ Journal of Physics A、Volume 170、Number1、p。47
  10. ↑ a b G. Jarlskog、L。Jonsson、S。Prunster、H.D。シュルツ、H.J。ウィルツキ、G.G。冬、物理レビューD8、1973、S。3813
  11. ↑ a b A.I.ミルスタイン、V.M。 Strakhovenko、Phys。レット。 A 95（1983）135;ソフ。 Phys。 – Jetp 58（1983）8。
  12. ↑ M.シューマッハ、I。Borchert、F。Smend、P。Rullhusen 鉛による2.75 MEV光子のDelbrück散乱 、Phys。レット。 58 B（1975）134。
  13. ↑ P.パパツァコス、K。Mork、Phys。 Rev. D 12（1975）206; Phys。 Rep。21（1975）81。
  14. ↑ H. Falkenberg et al。、Atomic Data and Nucl。データ表50（1992）1。
  15. ↑ WolfgangMückenheim、Martin Schumacher 0.1〜1.5 MEVの間の光子エネルギーで調査されたウランによるデルブリュックとレイリー散乱 、J。Phys。 G：Nucl。 Phys。 6（1980）1237
  16. ↑ A.I.ミルスタイン、M。シューマッハ Delbrück散乱の現在の状況 、Phys。 Rep。234（1994）183–214。
  17. ↑ M.シューマッハ Delbrück散乱 、rad。 Phys。化学。 56（1999）101。
  18. ↑ S.Z. Akhmadalev、et al。、Phys。牧師C 58（1998）2844。
  19. ↑ S.Z. Akhmadalev、et al。 Phys。牧師レット。 89（2002）061802
  20. ↑ R.N.リー。 et al。、Phys。 Reports 373（2003）213。

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