短い理論 – ウィキペディア

ショック理論 また 衝突理論 1916年のマックストラウツの化学反応の過程の機械的理論です ^[初め] または1918年、イギリスの化学者ウィリアム・ルイスによる。 2つの反応パートナーの間の隆起が反応のために行われなければならないと想定されています。そこでは、コアコア接続軸に沿って特定の新興エネルギーを超えなければなりません。衝撃理論は、特に球体イオン間の単純な気相反応に対して有用な値を提供します。

球面反応パートナー向け [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

次の分割払い方程式は、タイプA+B→Pの単純な二分子反応のために設定できます。

${displaystyle {frac {d [a]} {dt}} = – {mathit {k}} cdot [a] cdot [b]}$

と

インパクト理論は、衝撃係数の計算を扱います。 Aの濃度を変更するために別のアプローチが選択されます。

${displaystyle {frac {d [a]} {dt}} = – {mathit {f}} cdot {frac {z_ {ab}} {n_ {mathrm {a}}}}}}}}$

と

• 要因
  ${displaystyle f = e^{ – {frac {e_ {mathrm {a}}} {rcdot t}}}}}$

  反応が成功する可能性のため

• 衝撃密度、つまり、時間と体積の単位あたりのAとBの間のバンプの数：
  ${displaystyle z_ {ba} = sigma cdot {sqr {8cdot {mathit {k_ {b}}} cdot t}} cdot n_ {mathrm [b]} {2} cdot [b]$

  

係数を挿入すると、衝撃密度が提供します。

${displaysty {frac {d [d [d]} {dt}} = -sigma cdot {frac {8cdot {8k_ {k}}} cdot t}} cdot n_ {athrm {a} mthrm}}} {rcdot t}}}}}}}}}$

上記の最初の方程式を比較することにより、Arrhenius方程式は次のとおりです。

${displaystyle k = underbrace {sigma cdot {sqr {8cdot {8cdot {k_ {b}}} cdot t}} cdot n_ {mathrm {ma} t}} cdot cdot t}}}}}}}}}}。$

周波数係数または前表現係数 a 、ショック数Zと立体因子Pで構成されています。

${displaystyle a = pcdot z}$

以下は、球面反応スタンドに適用されます

${displaystyle p = 1 rightArrow a = z}$

非球面反応パートナー向け [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

衝撃理論は、トポロジー的により複雑なシステムにとって使用できません。反応物の形が理想的な球形の人物から逸脱するほど、さらに悪いことになります。これは、方程式によって経験的に考慮することができます 立体因子 Pが拡大し、分子の空間的配向を考慮してください。

${displaystyle k = underbrace {sigma cdot {sqr {8cdot {kathit {k_ {b}}} cdot t}} cdot n_ {facdot}} {rcdot t}}}}}}$

ほとんどの分子では、この立体因子は1未満です。

${displaystyle pll 1}$

Pの意味のある値を理論的に計算するために、ようなより複雑な理論B.移行状態の理論。

1. ↑ マックストラウツ： ガスの反応速度と平衡の法則。 CV-3/2Rの添加物の確認。統合定数と分子径の新しい決定 。の： Journal of Inorganic and General Chemistry 。 バンド 96 、 いいえ。 初め 、1916年、ISSN 1521-3749 、 S. 1–28 、doi： 10.1002 / zac.1960902 。