Eulfarkf -Wikipedia

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古典的なメカニックではそうです フクロウ （Leonhard Eulerにちなんで名付けられました）回転軸または回転速度が時間の変化したときに回転する参照システムで発生する本体で発生するシャンパワー。 [初め]

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名前は1949年に彼の本の中でコーネリアス・ランツォスによって行われました メカニックの変動原理 導入されたのと同じ時点で、当時のこの慣性には一般的な一般的な名前がなかったことを指摘しました。 [2]

eulerpowerは次のように与えられます。

と

フクロウの加速 [3]

a→Euler{displaystyle {vec {a}} _ {mathrm {euler}}}}

（また 方位型加速 [4] また 横の加速 [5] ;物理学では、「フクロウの加速」という用語はほとんど一般的ではありません [6] ）は、参照システムの角度加速によって引き起こされます。

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フクロウの加速により、技術的なメカニズム（したがってインデックスTM）にそれが与えられます

α→= dω→dt= ω→˙{displaystyle {vec {alpha}} = {tfrac {mathrm {d} {vec {omomega}}} {mathrm {d} t}}} = {dot {vec {omomega}}}}}}}

参照システムにしっかりと接続されているポイントを経験する管理加速の依存部分。それは、参照システムの不平等な回転動きのために起こります。 [7]

上記で定義されたフクロウの電力は、関連する慣性抵抗です。

到着カルーセル [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

これは、回転速度の時間変化の例です。

子供のカルーセルで馬に座っている人は、始めるときにオイラークラフトを感じます。それは、近づいたときに馬から引き戻す（そして停止するときに前に押し出す）人を引っ張る人です。オイラークラフトの方向は、回転レベルでの遠心力に垂直にあります。この例では、回転軸のしっかりとした方向を持っているため、オイラークラフトは慣性に過ぎません

– m a→{displaystyle -m {vec {a}}}

それは彼の運動の加速の体に反対します（

m {displaystyle m}

体の質量です

a→{displaystyle {vec {a}}}

鉄道速度の加速）。

その人がぎくしゃくしたスタートを握っていない場合、彼らは自分の参照システムでそれらを感じます いいえ 慣性ですが、馬から滑り落ちます。外から、あなたの位置は変わらず、彼女の下の馬は運転します。ただし、その人は加速された回転参照システムの観点から加速されているように見えます。

F→Euler{displaystyle {vec {f}} _ {mathrm {euler}}}}

解釈されます。

回転軸を傾ける [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

カルーセルの回転速度が残っているときに回転軸が片側にますます傾いている場合、仲間の人は、局所ベクトルが傾斜が起こるレベルで垂直に垂直にあるときはいつでも、オイラークラフトを最も強く経験します。曲率に加えて、鉄道曲線は、回転式の動きによる曲率に加えて、現在の列車レベルから離れた最大の曲率を示します。

一方、フクロウの力は、回転軸が生息しやすいレベルを通過する場合、ゼロです。次に、軸の傾斜の増加は、列車レベルに垂直な均一速度にのみ対応します。

オイラークラフトはレオンハルトオイラーの作品にまでさかのぼることができ、剛体のメカニズム全体はそれに基づいています。

メカニックに関する彼の3番目の後半のメイン作業では、 固体と剛性の体の要素の理論 、1765年に最初に公開された、 [8] Eulerは、ポイントマスシステムのニュートンのダイナミクスと区別される、硬質化合物を使用して、広範囲の体に対するすべての強度効果を正当化するための新しい初歩的なアプローチを開発します。概念的には、ボディシステムの静的から始まり、動的効果のために一般化されているD’Alermbertによると、原則の使用に対するオイラーのアプローチがあります。彼は短い形で言います：

Veranschaulichung der Eulerkraft: links anhand der Darstellung in Euler (1765) und rechts rekonstruiert

体の質量中心を通過しない固体軸の周りの体の無限の回転ごとに、すべての質量要素のトルクの動的バランスはなります

d m {displaystyle mathrm {d} m}

体の。失われた、補償的な慣性は、 フクロウ

d F→Euler{displaystyle mathrm {d} {vec {f}} _ {mathrm {euler}}}}

オン、その量

d f Euler= d m de ω˙de r {displaysty mathrm {d {mathrm {mathrm {mathrm {{mathrm} = mathrm {d} mcdot {dot {omga}}}}

は。 [9]

この「小学校」の力に基づいて、Eulerは静的表面モーメントを統合することにより、あらゆる剛体の一般化に成功します。これは、次の章で終了します 運動の理論 初めて より体系的です 剛体のメカニズムに立っていました。当時、次の領域が主に含まれていました：焦点、一般的な動機、慣性の瞬間の一般的な理論、振動センターの理論、および円形理論。 [十]

オイラーのプロセス、初等の強さからの剛体のメカニズム全体

d F→Euler{displaystyle mathrm {d} {vec {f}} _ {mathrm {euler}}}}

その後のメカニズムでは、開発は勝ちませんでした。むしろ、オイラークラフトは、強制または幹部から形成された派生サイズとしてのみ発生することに応じて、ダレンバチの原則のラグランジュバージョンが早い段階で確立されました。 [11]

  1. ↑ ジェロルドE.マースデン、チューダーS.ラティウ： 力学と対称性の紹介：古典的な機械システムの基本的な説明 。 Springer、1999、ISBN 0-387-98643-X、 S. 251 （ Google.de ）。
  2. ↑ Lanczos： メカニックの変動原理。 トロント大学出版局1949、S。103：「この3番目の明らかな力には、普遍的に受け入れられた名前はありません。著者は、この主題におけるオイラーの顕著な調査を考慮して、それを「オイラーフォース」と呼ぶのが好きです。」
  3. ↑ ラルフ・グリーブ： Kontinuumsmechanik 。 Gabler Science Publishers、2003、ISBN 978-3-540-00760-9、 S. 36 （ Google.de [2012年5月11日にアクセス]）。
  4. ↑ デビッド・モリン： 古典的なメカニクスの紹介。問題と解決策があります 。ケンブリッジ大学出版局、2008年、ISBN 0-521-87622-2、 S. 469 （ Google.de ）。
  5. ↑ グラント・R・ファウルズ、ジョージ・L・カシデイ： 分析力学 。 6.エディション。 Harcourt College Publishers、1999、 S. 178 。
  6. ↑ 注：類推が物理学および技術力学においてコリオリの加速を形成したことに注意してください 反対 サインが定義されています。
  7. ↑ リチャード・H・バッティン： 数学の概要とastordynamicsの方法 。 American Institute of Aeronautics and Astronautics、Reston、VA 1999、ISBN 1-56347-342-9、 S. 102 （ Google.de ）。
  8. ↑ Leonhard Euler： 固体と剛性の体の要素の理論 。 Verlag Anton F.Röse、Rostock、Greifswald 1765。 オンライン、 2022年4月11日にアクセス。
    新しく公開： レオンハルトオイラーオペラ ser。 2（Opera Mechanica et Astronomica）、Vol。3。ed。チャールズ・ブラン。 BERN 1948.（EneströmNo。289）。
    1790年の第2版は、添付ファイルとしてその後のいくつかの著作によって、同じ編集者Röseによって拡張されました。 Jakob Philipp Wolfersはついにこの版をドイツ語に翻訳しました：
    J. ph。 Wolfters（hrsg。）： Leonhard Eulerのメカニズムまたは運動からの科学の分析的表現 – 第3部 。 Greifswald 1853。 Textarchiv – インターネットアーカイブ 。
  9. ↑ この慣性は、オイラーによって「初等軍」として導入されています（ あなたは小学校にしたい ）、これは体の静的の「無関心な力」です（ あなたは同等のことを意味します ）形成する必要があります。以前の文書のEuler（1765）、§279（Scholion）、p。110f。および§297、p。117（Explicatio）を参照してください。オイラークラフトは、第III章で明示的にあります（ 回転生成の動き 、§352、p。137から）、およびあらゆる大量分布のために一般化されています。
  10. ↑ 紹介については、特にチャールズ・ブランをご覧ください。 編集者の序文 。 op。上記のオムニアII.3（1948）。 Beygs、S。VII -xxii。剛体のメカニズムの「体系的な」ステータスは、たとえば、彼の教科書にあった場合、イストヴァン・シュボによって気づきました 技術力学の紹介 （ベルリン/ゲッティンゲン/ハイデルベルク 5 1961）は、この作業が「すでにこのオブジェクトのすべてのものが含まれている」ことを意味します。
  11. ↑ これと比較して、特にLagrangのオリジナルの「分析」表現は、1788年の第1版ではまだ発生していません。
    ジョセフ・ルイス・ラグランジュ： 分析力学 。新版。パリ 2 1815. Tome Premier、Seconde Game、§III、Page 271 ff。（ 衝動力によって生成される回転に関連する特性 ）。 オンライン、 2022年4月11日にアクセス。
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