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直径2 µmの球状粒子上の赤色光のmie散乱（633 nm）の3D表現。粒子は真ん中にあります
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いつ mie-greaying また ローレンツ・ミエ・スコター （物理学者のGustav MieとLudvig Lorenzによると）、球体上の電磁波の弾性広がりは、放射の波長に対応します。ローレンツミエ理論では、この広がりは物理的に説明できます。

コロナとしても知られる満月のHOF層は、小さな滴での古典的な幾何学的散乱によって引き起こされます。

Mie Scatterによって作成されたTyndall効果により、塔の周りの領域が明るく見えます。見かけの「影」は、タワーの影のボリューム内の効果の欠如から生じます。

mie散乱はティンダル効果を生み出します。これは、粒子直径がほぼ波長に対応するオブジェクトに散乱すると作成されます。

空気の分子の散乱はレイリー散乱、雨滴と霧の浮かぶ滴と呼ばれ、乳化した脂肪液滴の脂肪液滴のみと呼ばれますが、すべての症例はロレンツミエ理論によって正確に説明されています。実際には、これらのケースは、異なる偏光と散乱分布を通じて互いに分離できます。

散布の種類 依存
波長 		偏光 散乱
レイリー スターク 垂直散乱で：
線形 		対称的に前後に
私の ライト 垂直散乱で：
ミディアムからミディアム 		わずかに非対称から複雑な
クラシック（幾何学）
小さな滴で 		弱い それなし 主に前方（中庭のフォーメーションを通して見える）だけでなく、
複雑な（ドロップサイズの変動によって検出できなくなった）
クラシック（幾何学）
大きなドロップ 		透明な材料の場合（Tyndall Effect）： 非常に狭くて前方に弱いので、農場の編成が失敗します。
透明な材料に加えて（Tyndall Effect）：大きな角度で
弱い 弱い

MIE散乱も無線技術において重要です。金属体の反射とレーダーの交差セクションを計算できます。その程度は、無線波の波長のサイズです。波長の3分の1の直径を持つ金属ボールの有効な背視面積はほぼ4倍であり、これは古典的なスプレッドに応じて予想されます。さらに、波長に対して円周の整数倍でより小さな最大値が発生します。

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