絵 [56]
1999年
> 4 × 10 16 {displaystyle> 4times 10^{16}}
[57]
1999年
> 1 , 8 × 10 15 {displaystyle> 1 {、} 8times 10^{15}}
真空 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
真空およびパリティの損傷は、ロレンツィンバリエンスの負傷(優先参照システムの存在など)のためにbirを上げる可能性もあります。この研究は、光子の偏光の関連する偏差、たとえば右翼と左翼極化光子の速度差による偏光レベルの回転に従って実施されます。ここでは、ガンマブリット、ギャラクシー放射、および宇宙マイクロ波の背面がチェックされます。次の作業には、標準モデルの拡張によって指定されたいくつかの係数が含まれています
k ( の )) 00 ( 3 )) {displaystyle k _ {(v)00}^{(3)}}
また。
k ( の )) 00 ( 5 )) {displaystyle k _ {(v)00}^{(5)}}
胆道を介したローレンツの負傷については、3または5が使用される塊を表します。後者は式に対応します
バツ {displaystyle xi}
Der Meyers-Pospelov Eft [11] 終えた
k ( V ) 00 ( 5 ) = 3 4 π ξ 5 m P {displaystyle Text Style K {(v)00}^{(5)} = {frac {3 {sqrt {4pi}} xi} {5m_ {mathrm {p}}}}}
、 [58] どこ
m P {displaystyle m_ {mathrm {p}}}
プランクの質量はです。これまでのところ、ロレンツィンの分散損傷は見つかりませんでした。ただし、ESOは、真空の存在の最初の兆候を発見しました。 [59]
名前
年
SME-GRENZEN
eft境界線(
ξ {displaystyle xi}
))
k ( V ) 00 ( 3 ) {displaystyle k _ {(v)00}^{(3)}}
GEVで
k ( V ) 00 ( 5 ) {displaystyle k _ {(v)00}^{(5)}}
GEVで -1
ゲッツ et al。 [60]
2013
≤ 5 , 9 × 10 − 35 {displaystyle leq 5 {、} 9times 10^{-35}}
≤ 3 , 4 × 10 − 16 {displaystyle leq 3 {、} 4times 10^{-16}}
取った et al。 [六十一]
2012年
≤ 1 , 4 × 10 − 34 {displaystyle leq 1 {、} 4times 10^{-34}}
≤ 8 × 10 − 16 {displaystyle leq 8times 10^{-16}}
ローラン et al。 [62]
2011年
≤ 1 , 9 × 10 − 33 {displaystyle leq 1 {、} 9times 10^{-33}}
≤ 1 , 1 × 10 − 14 {displaystyle leq 1 {、} 1times 10^{-14}}
プラグ [58]
2011年
≤ 4 , 2 × 10 − 34 {displaystyle leq 4 {、} 2times 10^{-34}}
≤ 2 , 4 × 10 − 15 {displaystyle leq 2 {、} 4times 10^{-15}}
教会 et al。 [12番目]
2009年
≤ 1 × 10 − 32 {displaystyle leq 1Times 10^{-32}}
≤ 9 × 10 − 14 {displaystyle leq 9times 10^{-14}}
クアッドコラボレーション [63]
2008年
≤ 2 × 10 − 43 {displaystyle leq 2Times 10^{-43}}
教会 et al。 [六十四]
2008年
= ( 2 , 3 ± 5 , 4 ) × 10 − 43 {displaystyle =(2 {、} 3pm 5 {、} 4)回10^{-43}}
Maccione et al。 [65]
2008年
≤ 1 , 5 × 10 − 28 {displaystyle leq 1 {、} 5times 10^{-28}}
≤ 9 × 10 − 10 {displaystyle leq 9times 10^{-10}}
コマツ et al。 [66]
2008年
= ( 1 , 2 ± 2 , 2 ) × 10 − 43 {displaystyle =(1 {、} 2pm 2 {、} 2)回10^{-43}}
[12番目]
Kahniashvili et al。 [六十七]
2008年
≤ 2 , 5 × 10 − 43 {displaystyle leq 2 {、} 5times 10^{-43}}
[12番目]
Xia et al。 [68]
2008年
= ( 2 , 6 ± 1 , 9 ) × 10 − 43 {displayStyle =(2 {、} 6pm 1 {、} 9)回10^{-43}}
[12番目]
カベラ et al。 [69]
2007年
= ( 2 , 5 ± 3 , 0 ) × 10 − 43 {displaystyle =(2 {、} 5pm 3 {、} 0)times 10^{-43}}
[12番目]
ファン et al。 [70]
2007年
≤ 3 , 4 × 10 − 26 {displaystyle leq 3 {、} 4times 10^{-26}}
≤ 2 × 10 − 7 {displaystyle leq 2Times 10^{-7}}
[58]
風水 et al。 [71]
2006年
= ( 6 , 0 ± 4 , 0 ) × 10 − 43 {displaystyle =(6 {、} 0pm 4 {、} 0)times 10^{-43}}
[12番目]
ファイアーエルエンス et al。 [72]
2001年
≤ 8 , 7 × 10 − 23 {displaystyle leq 8 {、} 7times 10^{-23}}
≤ 2 × 10 − 4 {displaystyle leq 2times 10^{-4}}
[58]
キャロル et al。 [七十三]
1990年
≤ 2 × 10 − 42 {displaystyle leq 2Times 10^{-42}}
ドームエネルギー効果 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
ローレンツの負傷による分散関係の変化は、それ以外の場合は不可能なしきい値エネルギー(しきい値)効果につながる可能性があります。これは、たとえば、1つの電荷構造(陽子、電子、ニュートリノなど)と光子が異なる粒子の境界速度が異なる場合です。これらの粒子タイプのどれに応じて、次の効果が主に検索されます。 [74] [75]
Photonenzerfall 光子の速度が他の粒子の境界速度よりも大きい場合。光子は非常に短い時間で異なる粒子に侵入します。つまり、非常に広い距離からの高いエネルギー光はもはや地球に到達できなくなります。遠い天文領域からの高エネルギー光の単なる存在は、光の速度と他の粒子の境界速度の間の違いを制限します。
vakuum-scherenkow効果 荷重粒子の境界速度が光の速度よりも大きい場合。ここでは、閾値エネルギーが弱体化するまで、ブレーキ放射が異なる形で発生する可能性があります。これは、この媒体の位相光速度よりも粒子が速く移動するメディアでよく知られているチェルコウ放射に類似しています。この効果によるローレンツの損傷は、超投球宇宙放射線(UHECR)などの粒子が地球上の遠い天文領域から到着する場合、制限される可能性があります。エネルギーが大きいほど、光の速度から境界速度の偏差の可能性が低くなります。
シンクロトロン放射の変化 招待された粒子と光の間の境界速度が異なるため。
GZK-Cutoffは、対応するローレンツの負傷によってキャンセルすることもできます。ただし、最近の測定ではカットオフが非常に可能性が高いことが証明されているため、ローレンツの負傷の可能性が大幅に制限される可能性があります。
これらの効果は、次の表に見られるように、両側の境界速度と光の速度の間の可能な偏差を制限します。ただし、天文測定には追加の仮定が含まれているため、排出状態測定でしばしば既知の条件を記録することは、セキュリティが大きくなりますが、境界速度の偏差の特定のEFT制限値はやや低くなります。
比較とスピンの測定値をご覧ください [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
これらの分光テストは、しばしばヒューズドレバーまたは時計比較実験(「クロック比較実験」)と呼ばれ、陽子と中性子のローレンツインバリケーションからの逸脱を調べます。エネルギーレベルでの研究が実施されます。これにより、周波数(「時計」)の異方性が決定できます。これは、たとえば、中小企業による優先参照システムの存在によって発生するはずです。ベクトルスピンとテンソルの相互作用を調べます [八十六] 特にのパラメーターに関しては、中小企業のcpt-odd/ventermensによってよく説明されます
b m {displaystyle b_ {mu}}
と
c m n {displaystyle c_ {mu nu}}
。これらの実験は、最も正確なものの1つです。
十 – 33 {displaystyle 10^{-33}}
GEVが決定されます。スピン偏光のねじれスケールを使用することにより、電子の対応する制限にも到達することができます。
物質の境界速度は、これらの実験でも調べることができます。 [4] 特にのパラメーターに関連して
c m n {displaystyle c_ {mu nu}}
しきい値エネルギー効果に類似しています。 [78]
著者
年
SME-GRENZEN
パラメーター
プロトン
中性子
電子
公共 et al。 [八十七]
2013
< 6 , 7 × 10 − 34 {displaystyle <6 {、} 7times 10^{-34}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Hohensee et al。 [88]
2013
( − 9 , 0 ± 11 ) × 10 − 17 {displaystyle(-9 {、} 0pm 11)回10^{-17}}
c μ ν {displaystyle c_ {mu nu}}
ペック et al。 [89]
2012年
< 4 × 10 − 30 {displaystyle <4times 10^{-30}}
< 3 , 7 × 10 − 31 {displaystyle <3 {、} 7times 10^{ - 31}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Skykiura et al。 [八十六]
2011年
( 4 , 8 ± 4 , 4 ) × 10 − 32 {displayStyle(4 {、} 8pm 4 {、} 4)回10^{-32}}
c μ ν {displaystyle c_ {mu nu}}
ジェメル et al。 [90]
2010年
< 3 , 7 × 10 − 32 {displaystyle <3 {、} 7times 10^{-32}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
茶色 et al。 [91]
2010年
< 6 × 10 − 32 {displaystyle <6times 10^{-32}}
< 3 , 7 × 10 − 33 {displaystyle <3 {、} 7times 10^{-33}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Altarev et al。 [92]
2009年
< 2 × 10 − 29 {displaystyle <2times 10^{-29}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
ヘッケル et al。 [93]
2008年
( 4 , 0 ± 3 , 3 ) × 10 − 31 {displaystyle(4 {、} 0pm 3 {、} 3)回10^{ – 31}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
狼 et al。 [九十四]
2006年
( − 1 , 8 ( 2 , 8 ) ) × 10 − 25 {displayStyle(-1 {、} 8(2 {、} 8))Times 10^{-25}}
c μ ν {displaystyle c_ {mu nu}}
キャネ et al。 [95]
2004年
( 8 , 0 ± 9 , 5 ) × 10 − 32 {displayStyle(8 {、} 0pm 9 {、} 5)回10^{ – 32}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
ヘッケル et al。 [96]
2006年
< 5 × 10 − 30 {displaystyle <5Times 10^{-30}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
ハンフリー et al。 [97]
2003年
< 2 × 10 − 27 {displaystyle <2times 10^{-27}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
モダン et al。 [98]
2003年
( 1 , 8 ± 5 , 3 ) × 10 − 30 {displaystyle(1 {、} 8pm 5 {、} 3)回10^{ – 30}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
フィリップス et al。 [99]
2001年
< 2 × 10 − 27 {displaystyle <2times 10^{-27}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
クマ et al。 [100]
2000
( 4 , 0 ± 3 , 3 ) × 10 − 31 {displaystyle(4 {、} 0pm 3 {、} 3)回10^{ – 31}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Ives-Stilwell実験など、時間拡張または相対論的ドップラー効果の検出のための古典的な実験。
Mößbauer-rotor実験、および移動粒子の時間拡張も繰り返されます。たとえば、リチウムイオンは分類で使用されます。 36 km/hの日常の速度でさえ、chouは et al。 (2010)約10の対応する周波数シフト -16 時間の拡張により測定します。 [101]
著者
年
スピード
最大偏差 時間の拡張から
RMS境界線 4番目の注文
novotny et al。 [102]
2009年
0,34c
≤ 1 , 3 × 10 − 6 {displaystyle leq 1 {、} 3times 10^{-6}}
≤ 1 , 2 × 10 − 5 {displaystyle leq 1 {、} 2times 10^{-5}}
ラインハルト et al。 [103]
2007年
0,064C
≤ 8 , 4 × 10 − 8 {displaystyle leq 8 {、} 4times 10^{-8}}
サートフ et al。 [104]
2003年
0,064C
≤ 2 , 2 × 10 − 7 {displaystyle leq 2 {、} 2times 10^{-7}}
不機嫌 et al。 [105]
1994年
0,064C
≤ 1 × 10 − 6 {displaystyle leq 1Times 10^{-6}}
≤ 2 , 7 × 10 − 4 {displaystyle leq 2 {、} 7times 10^{-4}}
Lorentzの不変性は、局所量子フィールド理論のCPT対称性に密接に関連しています(非局所例外)。 [106] [107] これからu。A。粒子の質量とその抗粒子の厳密な対称性、および同じ減衰時間(この種の古いテストでは、移動粒子の時間拡張を確認してください)。最新のテストでは、中性メソンが特に調べられます。大型粒子加速度は、上部と抗管の質量の違いも調べます。
標準モデルの拡張によれば、次の要因も重要です。システムを決定する電磁、重力、および核田は、地球の回転と軌道を考慮する必要があります。上記の実験に加えて、たとえばペンニングトラップでそのような効果を見つけることができます。個々の招待された粒子とその反物質の対応物が記録されています。この目的のために、粒子を中心軸の近くに保つための強力な磁場と、それに応じて粒子が整列する電界を軸に沿って遠すぎる必要があります。記録された粒子の移動周波数は、監視およびかなりの精度で測定できます。ガブリエルス et al。 (1999)プロトンアンチプロトン測定を実行しました。記録された粒子のサイクロトロン周波数を比較し、
9 de 十 – 11 {displaystyle 9cdot 10^{-11}}
が達成された。 [123] ハンス・デーメルト et al。 (1999)ペンニングトラップで異常周波数をチェックしました。これは、電子の動脈磁気関係の測定において重要な役割を果たします。 -24 GEVは制限される可能性があります。 [124] [125]
さらに、テストもミオンで行われます。 Myonsの寿命はわずか数ミリ秒であるため、これらの実験は電子と陽電子を持つものとは大きく異なります。ヒューズ et al。 (2001)ミオニウムのスペクトルにおける継続的な信号の検索に関するデータを公開しました。 Lorenzinvarianceからの逸脱は見つかりませんでした、それの最大制限
2 de 十 – 23 {displaystyle 2cdot 10^{-23}}
制限される可能性があります。 [126] ブルックヘイブン国立研究所の「ミューンG-2」グループは、ミオンとアンティフンの異常頻度での逸脱の後に研究しました。同様に、彼らは太陽が中心の慣性系と比較して、地球の向きを考慮して、恒星の変動を検索しました。ここでも、ローレンツィンバリエンスからの逸脱は見つかりませんでした。 [127]
第3世代の一部は、ロレンツの負傷の可能性についても検査され、中小企業の一部として分析されました。 Altschul(2007)は、宇宙高エネルギー光線の異常吸収後に研究され、10のτレプトンのローレンツ損傷の上限を発見しました -8 。 [128] BABAR実験(2007年)では、Bメソン(したがって底部のクォーク)を使用して、地球の地球中の標識的なバリエーションに基づいて研究が実施されました。ロレンツとCPTの違反は、上限で除外できます
≤ ( – 3 、 0 ± 2 、 4 )) × 十 – 15 {displaystyle leq(-3 {、} 0pm 2 {、} 4)回10^{-15}}
。 [110] 上部のクォークペアもD0実験(2012)で調べられ、これらのカップルの生産は地球の地球の恒星期に依存しないことを示しています。 [129]
Bhabha散乱(量子電気力学電子 – ポジトロン散乱)におけるローレンツ損傷の制限は、Charneskiによって作成されました et al 。 (2012)決定された。 [130] 彼らは、ローレンツ損傷の存在下での量子場理論におけるベクトルおよび軸方向のカップリングの微分交差セクションが方向性になることを示した。この効果の欠如は、
≤ 十 14 ( これ )) – 初め {displaystyle leq 10^{14}({text {ev}})^{-1}}}
。
SRTは、一般的な相対性理論(ART)の枠組みの中で局所的に満たさなければならないため、重力場の効果を分析することにより、ロレンツィンバリエンスの違反も調べることができます。一般に、偏差を分析するためにパラメーター化されたパラメーター化後の形式主義(PPN)のタイプが開発されました。これにはパラメーターも含まれています
a 初め {displaystyle alpha _ {1}}
、
a 2 {displaystyle alpha _ {2}}
と
a 3 {displaystyle alpha _ {3}}
ローレンツの負傷に対応する「優先参照システム」の効果を説明する。この目的のために、多くのテストが実行されました。相対性の一般的な理論のテストを参照してください。ローレンツの負傷は、粉砕量量重力、緊急緊急事態、アインシュタインエーテル理論、またはhozava-lifshitz-gravitationなどの種のさまざまな代替品の文脈でも議論されています。
重力場に対するローレンツ損傷の影響もSMEの一部として調べられました。 Bailey and Kostelecky(2006)は、ローレンツの負傷の可能性を最大10に制限しました -9 1つは水銀のApsideターンを調べ、最大10 -13 太陽の広がりを調査することにより。 [131] バタット et al 。 (2007)Lunar Laser範囲のデータを研究し、月軌道に振動変化がないことを発見しました。彼らはロレンツの負傷の上限に達しました。
( 6 、 9 ± 4 、 5 )) × 十 – 11 {displayStyle(6 {、} 9pm 4 {、} 5)回10^{-11}}
。 [132] Iorio(2012)は10の境界線を決定しました -9 – ローレンツの無傷の重力磁性加速の可能性のある可能性のあるテスト粒子のケプラー軌道要素をチェックすることにより、それはレベルです。 [133] Xie(2012)は、ダブルパルサーの周囲の前進を分析し、10のローレンツ負傷の上限があります -10 -レベル。 [134]
ニュートリノ振動 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
ニュートリノ振動は実験的に実証されていますが、理論的基本は依然として議論の余地があり、それはロレンツィンバリエンスまたはその解釈からの偏りの可能性を予測していますが、実験的な発見はそれを困難にするはずです(滅菌ニュートリノに関する問題など)。通常、これらの振動がニュートリノーマスの存在を証明することを想定していますが、ニュートリノはマセロスであり、振動はロレンツィンバリエンスの損傷の産物であるという仮定もあります。これは、振動自体の発生自体がローレンツの損傷として理解されなければならないことを意味します。ただし、満足のいくロレンツィンバリアントは、標準モデルを補完する説明モデルを説明しているため、ローレンツの負傷はこれらのモデルからの逸脱としてのみ理解できます。 [9] [135]
たとえば、LorentzおよびCPTの負傷は、たとえば、好ましい背景が示されている場合の部屋の異方性によるものであり、ニュートリノ振動の発生の可能性の恒星依存につながる可能性があります。異方性測定は、そのような異方性の範囲を大幅に制限することができました。
スピード [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
ニュートリノの速度の多くの測定が実行されました。ニュートリノがマセロスであると想定される場合、それらは光の速度で動かなければなりません。しかし、ニュートリノ振動の発見以来、それらは質量があり、その結果、(わずかで)光速度よりも(わずかに)遅いと想定されています。以前のテストでは、光の速度からの大きな逸脱は示されておらず、上限の上限があります
( の – c )) / c < 十 – 9 {displaystyle(v-c)/c <10^{-9}}
。詳細については、ニュートリノ速度の測定を参照してください。
中小企業などの効果的なフィールド理論によれば、上司に真空シェリェンコウ効果の適用など、間接的な速度制限方法もあります。このようにして、電子陽電子の生成が疑問視され、それは短時間でエネルギーの大部分をもたらすでしょう。 [143] 同じモデルによると、別の影響は、パイオンの減衰時間のミオンとニュートリノへの拡張です。これらの効果がないと、光とニュートリノの間の速度の違いが制限されます。 [144]
さらに、異なるニュートリノ種間の速度の違いも発生する可能性があります。 Sidney Coleman&Sheldon Lee Glashow(1998)によるMyonと電子ニュートリノの比較により、上限の上限が得られた結果が得られました。
< 6 × 十 – 22 {displaystyle <6times 10^{-22}}
。 [9]
LSND、ミニボーン [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
2001年、LSNDグループは、標準モデルと矛盾するニュートリノ振動における抗酸化剤の変化の3.8σ余剰について報告しました。 [152] 最近のミニボーン実験の最初の結果は、450 MEVのニュートリノエネルギーから余剰が測定されなかったため、これに反論するように思われました。 [153] ただし、2008年には200〜475 MEVの間の電子様ニュートリノイベントの余剰が測定されました。 [154] また、2010年に、Antineutrinos(LSNDのように)で試行が実行されたとき、450から1250のエネルギーの過剰がLSND結果に従って測定できました。 [155] [156] これらの異常が滅菌ニュートリノまたは別の仮説によって説明できるかどうか、またはローレンツ損傷があるかどうかは、さらなる実験的および理論的研究の対象です。 [157]
解決した [ 編集 | ソーステキストを編集します ]
2011年、オペラグループは、光よりも速く移動すると言われているアルキシプリント印刷でニュートリノの測定値を公開しました(6σとして高い有意性が与えられました)。ただし、その間、結果はオペラグループによる測定エラーに起因し、光の速度に一致する結果が提示されました。詳細については、ニュートリノ速度の測定を参照してください。
Minosは2010年に、ニュートリノと抗糖の質量の間に40%の差があるとの結果について報告しました。これは、CPTとローレンツの対称性と矛盾します。 [158] [159] [160] しかし、彼らは2011年に分析を修正し、その効果は以前の想定ほど大きくないと述べた。 [161] 2012年には、違い、したがって異常が消えた作品が最終的に公開されました。 [162]
2007年、マジックグループは作品を発表しましたが、それに応じて、Markarjan 501からの光子の速度のエネルギー依存性の可能性を測定しました。しかし、彼らは、排出中のエネルギー依存効果が可能な代替説明であると付け加えました。 [47] [163] ただし、これは最近の測定、特にフェルミラットGBMグループによって無関係になりました。 [44] セクションの真空分散を参照してください。
1997年、ノードランドとラルストンは、光を除去した放射性症から離れた光の偏光レベルの回転を測定したと主張しました。これは、部屋の異方性を示しています。 [164] [165] [166] これは一部のメディアで感覚を引き起こしましたが、多くのレビューが登場しましたが、 [167] [168] この解釈を拒否し、評価のエラーを指摘しました。 [169] [170] [171] [172] [173] より最近の作業では、このような効果の兆候は見つかりませんでした。
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↑
κ ~ o + {displaystyle {tilde {kappa}} _ {o+}}
電子係数と組み合わせて。
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