絵 [56]
1999年
> 4 × 10 16 {displaystyle> 4times 10^{16}}
1999年
> 1 , 8 × 10 15 {displaystyle> 1 {、} 8times 10^{15}}
真空 [ 編集 | ソーステキストを編集します ] 真空およびパリティの損傷は、ロレンツィンバリエンスの負傷（優先参照システムの存在など）のためにbirを上げる可能性もあります。この研究は、光子の偏光の関連する偏差、たとえば右翼と左翼極化光子の速度差による偏光レベルの回転に従って実施されます。ここでは、ガンマブリット、ギャラクシー放射、および宇宙マイクロ波の背面がチェックされます。次の作業には、標準モデルの拡張によって指定されたいくつかの係数が含まれています
k （ の ）） 00 （ 3 ）） {displaystyle k _ {（v）00}^{（3）}}
k （ の ）） 00 （ 5 ）） {displaystyle k _ {（v）00}^{（5）}}
バツ {displaystyle xi} [11] 終えた
k ( V ) 00 ( 5 ) = 3 4 π ξ 5 m P {displaystyle Text Style K {（v）00}^{（5）} = {frac {3 {sqrt {4pi}} xi} {5m_ {mathrm {p}}}}} [58] どこ
m P {displaystyle m_ {mathrm {p}}} [59]
名前
年
SME-GRENZEN
eft境界線（
ξ {displaystyle xi}
k ( V ) 00 ( 3 ) {displaystyle k _ {（v）00}^{（3）}}
k ( V ) 00 ( 5 ) {displaystyle k _ {（v）00}^{（5）}}
-1
ゲッツ et al。 [60]
2013
≤ 5 , 9 × 10 − 35 {displaystyle leq 5 {、} 9times 10^{-35}}
≤ 3 , 4 × 10 − 16 {displaystyle leq 3 {、} 4times 10^{-16}}
取った et al。 [六十一]
2012年
≤ 1 , 4 × 10 − 34 {displaystyle leq 1 {、} 4times 10^{-34}}
≤ 8 × 10 − 16 {displaystyle leq 8times 10^{-16}}
ローラン et al。 [62]
2011年
≤ 1 , 9 × 10 − 33 {displaystyle leq 1 {、} 9times 10^{-33}}
≤ 1 , 1 × 10 − 14 {displaystyle leq 1 {、} 1times 10^{-14}}
プラグ [58]
2011年
≤ 4 , 2 × 10 − 34 {displaystyle leq 4 {、} 2times 10^{-34}}
≤ 2 , 4 × 10 − 15 {displaystyle leq 2 {、} 4times 10^{-15}}
教会 et al。 [12番目]
2009年
≤ 1 × 10 − 32 {displaystyle leq 1Times 10^{-32}}
≤ 9 × 10 − 14 {displaystyle leq 9times 10^{-14}}
クアッドコラボレーション [63]
2008年
≤ 2 × 10 − 43 {displaystyle leq 2Times 10^{-43}}
教会 et al。 [六十四]
2008年
= ( 2 , 3 ± 5 , 4 ) × 10 − 43 {displaystyle =（2 {、} 3pm 5 {、} 4）回10^{-43}}
Maccione et al。 [65]
2008年
≤ 1 , 5 × 10 − 28 {displaystyle leq 1 {、} 5times 10^{-28}}
≤ 9 × 10 − 10 {displaystyle leq 9times 10^{-10}}
コマツ et al。 [66]
2008年
= ( 1 , 2 ± 2 , 2 ) × 10 − 43 {displaystyle =（1 {、} 2pm 2 {、} 2）回10^{-43}}
[12番目]
Kahniashvili et al。 [六十七]
2008年
≤ 2 , 5 × 10 − 43 {displaystyle leq 2 {、} 5times 10^{-43}}
[12番目]
Xia et al。 [68]
2008年
= ( 2 , 6 ± 1 , 9 ) × 10 − 43 {displayStyle =（2 {、} 6pm 1 {、} 9）回10^{-43}}
[12番目]
カベラ et al。 [69]
2007年
= ( 2 , 5 ± 3 , 0 ) × 10 − 43 {displaystyle =（2 {、} 5pm 3 {、} 0）times 10^{-43}}
[12番目]
ファン et al。 [70]
2007年
≤ 3 , 4 × 10 − 26 {displaystyle leq 3 {、} 4times 10^{-26}}
≤ 2 × 10 − 7 {displaystyle leq 2Times 10^{-7}}
[58]
風水 et al。 [71]
2006年
= ( 6 , 0 ± 4 , 0 ) × 10 − 43 {displaystyle =（6 {、} 0pm 4 {、} 0）times 10^{-43}}
[12番目]
ファイアーエルエンス et al。 [72]
2001年
≤ 8 , 7 × 10 − 23 {displaystyle leq 8 {、} 7times 10^{-23}}
≤ 2 × 10 − 4 {displaystyle leq 2times 10^{-4}}
[58]
キャロル et al。 [七十三]
1990年
≤ 2 × 10 − 42 {displaystyle leq 2Times 10^{-42}}
ドームエネルギー効果 [ 編集 | ソーステキストを編集します ] ローレンツの負傷による分散関係の変化は、それ以外の場合は不可能なしきい値エネルギー（しきい値）効果につながる可能性があります。これは、たとえば、1つの電荷構造（陽子、電子、ニュートリノなど）と光子が異なる粒子の境界速度が異なる場合です。これらの粒子タイプのどれに応じて、次の効果が主に検索されます。 [74] [75]
Photonenzerfall 光子の速度が他の粒子の境界速度よりも大きい場合。光子は非常に短い時間で異なる粒子に侵入します。つまり、非常に広い距離からの高いエネルギー光はもはや地球に到達できなくなります。遠い天文領域からの高エネルギー光の単なる存在は、光の速度と他の粒子の境界速度の間の違いを制限します。 vakuum-scherenkow効果 荷重粒子の境界速度が光の速度よりも大きい場合。ここでは、閾値エネルギーが弱体化するまで、ブレーキ放射が異なる形で発生する可能性があります。これは、この媒体の位相光速度よりも粒子が速く移動するメディアでよく知られているチェルコウ放射に類似しています。この効果によるローレンツの損傷は、超投球宇宙放射線（UHECR）などの粒子が地球上の遠い天文領域から到着する場合、制限される可能性があります。エネルギーが大きいほど、光の速度から境界速度の偏差の可能性が低くなります。 シンクロトロン放射の変化 招待された粒子と光の間の境界速度が異なるため。 GZK-Cutoffは、対応するローレンツの負傷によってキャンセルすることもできます。ただし、最近の測定ではカットオフが非常に可能性が高いことが証明されているため、ローレンツの負傷の可能性が大幅に制限される可能性があります。
これらの効果は、次の表に見られるように、両側の境界速度と光の速度の間の可能な偏差を制限します。ただし、天文測定には追加の仮定が含まれているため、排出状態測定でしばしば既知の条件を記録することは、セキュリティが大きくなりますが、境界速度の偏差の特定のEFT制限値はやや低くなります。
比較とスピンの測定値をご覧ください [ 編集 | ソーステキストを編集します ] これらの分光テストは、しばしばヒューズドレバーまたは時計比較実験（「クロック比較実験」）と呼ばれ、陽子と中性子のローレンツインバリケーションからの逸脱を調べます。エネルギーレベルでの研究が実施されます。これにより、周波数（「時計」）の異方性が決定できます。これは、たとえば、中小企業による優先参照システムの存在によって発生するはずです。ベクトルスピンとテンソルの相互作用を調べます [八十六] 特にのパラメーターに関しては、中小企業のcpt-odd/ventermensによってよく説明されます
b m {displaystyle b_ {mu}}
c m n {displaystyle c_ {mu nu}}
十 – 33 {displaystyle 10^{-33}}
物質の境界速度は、これらの実験でも調べることができます。 [4] 特にのパラメーターに関連して
c m n {displaystyle c_ {mu nu}} [78]
著者
年
SME-GRENZEN
パラメーター
プロトン
中性子
電子
公共 et al。 [八十七]
2013
< 6 , 7 × 10 − 34 {displaystyle <6 {、} 7times 10^{-34}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Hohensee et al。 [88]
2013
( − 9 , 0 ± 11 ) × 10 − 17 {displaystyle（-9 {、} 0pm 11）回10^{-17}}
c μ ν {displaystyle c_ {mu nu}}
ペック et al。 [89]
2012年
< 4 × 10 − 30 {displaystyle <4times 10^{-30}}
< 3 , 7 × 10 − 31 {displaystyle <3 {、} 7times 10^{ - 31}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Skykiura et al。 [八十六]
2011年
( 4 , 8 ± 4 , 4 ) × 10 − 32 {displayStyle（4 {、} 8pm 4 {、} 4）回10^{-32}}
c μ ν {displaystyle c_ {mu nu}}
ジェメル et al。 [90]
2010年
< 3 , 7 × 10 − 32 {displaystyle <3 {、} 7times 10^{-32}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
茶色 et al。 [91]
2010年
< 6 × 10 − 32 {displaystyle <6times 10^{-32}}
< 3 , 7 × 10 − 33 {displaystyle <3 {、} 7times 10^{-33}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Altarev et al。 [92]
2009年
< 2 × 10 − 29 {displaystyle <2times 10^{-29}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
ヘッケル et al。 [93]
2008年
( 4 , 0 ± 3 , 3 ) × 10 − 31 {displaystyle（4 {、} 0pm 3 {、} 3）回10^{ – 31}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
狼 et al。 [九十四]
2006年
( − 1 , 8 ( 2 , 8 ) ) × 10 − 25 {displayStyle（-1 {、} 8（2 {、} 8））Times 10^{-25}}
c μ ν {displaystyle c_ {mu nu}}
キャネ et al。 [95]
2004年
( 8 , 0 ± 9 , 5 ) × 10 − 32 {displayStyle（8 {、} 0pm 9 {、} 5）回10^{ – 32}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
ヘッケル et al。 [96]
2006年
< 5 × 10 − 30 {displaystyle <5Times 10^{-30}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
ハンフリー et al。 [97]
2003年
< 2 × 10 − 27 {displaystyle <2times 10^{-27}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
モダン et al。 [98]
2003年
( 1 , 8 ± 5 , 3 ) × 10 − 30 {displaystyle（1 {、} 8pm 5 {、} 3）回10^{ – 30}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
フィリップス et al。 [99]
2001年
< 2 × 10 − 27 {displaystyle <2times 10^{-27}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
クマ et al。 [100]
2000
( 4 , 0 ± 3 , 3 ) × 10 − 31 {displaystyle（4 {、} 0pm 3 {、} 3）回10^{ – 31}}
b μ {displaystyle b_ {mu}}
Ives-Stilwell実験など、時間拡張または相対論的ドップラー効果の検出のための古典的な実験。et al。 （2010）約10の対応する周波数シフト -16 時間の拡張により測定します。 [101]
著者
年
スピード
最大偏差
RMS境界線
novotny et al。 [102]
2009年
0,34c
≤ 1 , 3 × 10 − 6 {displaystyle leq 1 {、} 3times 10^{-6}}
≤ 1 , 2 × 10 − 5 {displaystyle leq 1 {、} 2times 10^{-5}}
ラインハルト et al。 [103]
2007年
0,064C
≤ 8 , 4 × 10 − 8 {displaystyle leq 8 {、} 4times 10^{-8}}
サートフ et al。 [104]
2003年
0,064C
≤ 2 , 2 × 10 − 7 {displaystyle leq 2 {、} 2times 10^{-7}}
不機嫌 et al。 [105]
1994年
0,064C
≤ 1 × 10 − 6 {displaystyle leq 1Times 10^{-6}}
≤ 2 , 7 × 10 − 4 {displaystyle leq 2 {、} 7times 10^{-4}}
Lorentzの不変性は、局所量子フィールド理論のCPT対称性に密接に関連しています（非局所例外）。 [106] [107] これからu。A。粒子の質量とその抗粒子の厳密な対称性、および同じ減衰時間（この種の古いテストでは、移動粒子の時間拡張を確認してください）。最新のテストでは、中性メソンが特に調べられます。大型粒子加速度は、上部と抗管の質量の違いも調べます。
標準モデルの拡張によれば、次の要因も重要です。システムを決定する電磁、重力、および核田は、地球の回転と軌道を考慮する必要があります。上記の実験に加えて、たとえばペンニングトラップでそのような効果を見つけることができます。個々の招待された粒子とその反物質の対応物が記録されています。この目的のために、粒子を中心軸の近くに保つための強力な磁場と、それに応じて粒子が整列する電界を軸に沿って遠すぎる必要があります。記録された粒子の移動周波数は、監視およびかなりの精度で測定できます。ガブリエルス et al。 （1999）プロトンアンチプロトン測定を実行しました。記録された粒子のサイクロトロン周波数を比較し、
9 de 十 – 11 {displaystyle 9cdot 10^{-11}} [123] ハンス・デーメルト et al。 （1999）ペンニングトラップで異常周波数をチェックしました。これは、電子の動脈磁気関係の測定において重要な役割を果たします。 -24 GEVは制限される可能性があります。 [124] [125]
さらに、テストもミオンで行われます。 Myonsの寿命はわずか数ミリ秒であるため、これらの実験は電子と陽電子を持つものとは大きく異なります。ヒューズ et al。 （2001）ミオニウムのスペクトルにおける継続的な信号の検索に関するデータを公開しました。 Lorenzinvarianceからの逸脱は見つかりませんでした、それの最大制限
2 de 十 – 23 {displaystyle 2cdot 10^{-23}} [126] ブルックヘイブン国立研究所の「ミューンG-2」グループは、ミオンとアンティフンの異常頻度での逸脱の後に研究しました。同様に、彼らは太陽が中心の慣性系と比較して、地球の向きを考慮して、恒星の変動を検索しました。ここでも、ローレンツィンバリエンスからの逸脱は見つかりませんでした。 [127]
第3世代の一部は、ロレンツの負傷の可能性についても検査され、中小企業の一部として分析されました。 Altschul（2007）は、宇宙高エネルギー光線の異常吸収後に研究され、10のτレプトンのローレンツ損傷の上限を発見しました -8 。 [128] BABAR実験（2007年）では、Bメソン（したがって底部のクォーク）を使用して、地球の地球中の標識的なバリエーションに基づいて研究が実施されました。ロレンツとCPTの違反は、上限で除外できます
≤ （ – 3 、 0 ± 2 、 4 ）） × 十 – 15 {displaystyle leq（-3 {、} 0pm 2 {、} 4）回10^{-15}} [110] 上部のクォークペアもD0実験（2012）で調べられ、これらのカップルの生産は地球の地球の恒星期に依存しないことを示しています。 [129]
Bhabha散乱（量子電気力学電子 – ポジトロン散乱）におけるローレンツ損傷の制限は、Charneskiによって作成されました et al 。 （2012）決定された。 [130] 彼らは、ローレンツ損傷の存在下での量子場理論におけるベクトルおよび軸方向のカップリングの微分交差セクションが方向性になることを示した。この効果の欠如は、
≤ 十 14 （ これ ）） – 初め {displaystyle leq 10^{14}（{text {ev}}）^{-1}}}
SRTは、一般的な相対性理論（ART）の枠組みの中で局所的に満たさなければならないため、重力場の効果を分析することにより、ロレンツィンバリエンスの違反も調べることができます。一般に、偏差を分析するためにパラメーター化されたパラメーター化後の形式主義（PPN）のタイプが開発されました。これにはパラメーターも含まれています
a 初め {displaystyle alpha _ {1}}
a 2 {displaystyle alpha _ {2}}
a 3 {displaystyle alpha _ {3}}
重力場に対するローレンツ損傷の影響もSMEの一部として調べられました。 Bailey and Kostelecky（2006）は、ローレンツの負傷の可能性を最大10に制限しました -9 1つは水銀のApsideターンを調べ、最大10 -13 太陽の広がりを調査することにより。 [131] バタット et al 。 （2007）Lunar Laser範囲のデータを研究し、月軌道に振動変化がないことを発見しました。彼らはロレンツの負傷の上限に達しました。
（ 6 、 9 ± 4 、 5 ）） × 十 – 11 {displayStyle（6 {、} 9pm 4 {、} 5）回10^{-11}} [132] Iorio（2012）は10の境界線を決定しました -9 – ローレンツの無傷の重力磁性加速の可能性のある可能性のあるテスト粒子のケプラー軌道要素をチェックすることにより、それはレベルです。 [133] Xie（2012）は、ダブルパルサーの周囲の前進を分析し、10のローレンツ負傷の上限があります -10 -レベル。 [134]
ニュートリノ振動 [ 編集 | ソーステキストを編集します ] ニュートリノ振動は実験的に実証されていますが、理論的基本は依然として議論の余地があり、それはロレンツィンバリエンスまたはその解釈からの偏りの可能性を予測していますが、実験的な発見はそれを困難にするはずです（滅菌ニュートリノに関する問題など）。通常、これらの振動がニュートリノーマスの存在を証明することを想定していますが、ニュートリノはマセロスであり、振動はロレンツィンバリエンスの損傷の産物であるという仮定もあります。これは、振動自体の発生自体がローレンツの損傷として理解されなければならないことを意味します。ただし、満足のいくロレンツィンバリアントは、標準モデルを補完する説明モデルを説明しているため、ローレンツの負傷はこれらのモデルからの逸脱としてのみ理解できます。 [9] [135]
たとえば、LorentzおよびCPTの負傷は、たとえば、好ましい背景が示されている場合の部屋の異方性によるものであり、ニュートリノ振動の発生の可能性の恒星依存につながる可能性があります。異方性測定は、そのような異方性の範囲を大幅に制限することができました。
スピード [ 編集 | ソーステキストを編集します ] ニュートリノの速度の多くの測定が実行されました。ニュートリノがマセロスであると想定される場合、それらは光の速度で動かなければなりません。しかし、ニュートリノ振動の発見以来、それらは質量があり、その結果、（わずかで）光速度よりも（わずかに）遅いと想定されています。以前のテストでは、光の速度からの大きな逸脱は示されておらず、上限の上限があります
（ の – c ）） / c < 十 – 9 {displaystyle（v-c）/c <10^{-9}}
中小企業などの効果的なフィールド理論によれば、上司に真空シェリェンコウ効果の適用など、間接的な速度制限方法もあります。このようにして、電子陽電子の生成が疑問視され、それは短時間でエネルギーの大部分をもたらすでしょう。 [143] 同じモデルによると、別の影響は、パイオンの減衰時間のミオンとニュートリノへの拡張です。これらの効果がないと、光とニュートリノの間の速度の違いが制限されます。 [144]
さらに、異なるニュートリノ種間の速度の違いも発生する可能性があります。 Sidney Coleman＆Sheldon Lee Glashow（1998）によるMyonと電子ニュートリノの比較により、上限の上限が得られた結果が得られました。
< 6 × 十 – 22 {displaystyle <6times 10^{-22}} [9]
LSND、ミニボーン [ 編集 | ソーステキストを編集します ] 2001年、LSNDグループは、標準モデルと矛盾するニュートリノ振動における抗酸化剤の変化の3.8σ余剰について報告しました。 [152] 最近のミニボーン実験の最初の結果は、450 MEVのニュートリノエネルギーから余剰が測定されなかったため、これに反論するように思われました。 [153] ただし、2008年には200〜475 MEVの間の電子様ニュートリノイベントの余剰が測定されました。 [154] また、2010年に、Antineutrinos（LSNDのように）で試行が実行されたとき、450から1250のエネルギーの過剰がLSND結果に従って測定できました。 [155] [156] これらの異常が滅菌ニュートリノまたは別の仮説によって説明できるかどうか、またはローレンツ損傷があるかどうかは、さらなる実験的および理論的研究の対象です。 [157]
解決した [ 編集 | ソーステキストを編集します ] 2011年、オペラグループは、光よりも速く移動すると言われているアルキシプリント印刷でニュートリノの測定値を公開しました（6σとして高い有意性が与えられました）。ただし、その間、結果はオペラグループによる測定エラーに起因し、光の速度に一致する結果が提示されました。詳細については、ニュートリノ速度の測定を参照してください。
Minosは2010年に、ニュートリノと抗糖の質量の間に40％の差があるとの結果について報告しました。これは、CPTとローレンツの対称性と矛盾します。 [158] [159] [160] しかし、彼らは2011年に分析を修正し、その効果は以前の想定ほど大きくないと述べた。 [161] 2012年には、違い、したがって異常が消えた作品が最終的に公開されました。 [162]
2007年、マジックグループは作品を発表しましたが、それに応じて、Markarjan 501からの光子の速度のエネルギー依存性の可能性を測定しました。しかし、彼らは、排出中のエネルギー依存効果が可能な代替説明であると付け加えました。 [47] [163] ただし、これは最近の測定、特にフェルミラットGBMグループによって無関係になりました。 [44] セクションの真空分散を参照してください。
1997年、ノードランドとラルストンは、光を除去した放射性症から離れた光の偏光レベルの回転を測定したと主張しました。これは、部屋の異方性を示しています。 [164] [165] [166] これは一部のメディアで感覚を引き起こしましたが、多くのレビューが登場しましたが、 [167] [168] この解釈を拒否し、評価のエラーを指摘しました。 [169] [170] [171] [172] [173] より最近の作業では、このような効果の兆候は見つかりませんでした。
↑ マッティング、デビッド： ローレンツ不変性の最新のテスト 。の： Living Rev. Relativity 。 8年目、 いいえ。 5 、2005年（ LivingReviews.org ）。 ↑ V.A.コステレッキー、N。ラッセル： ローレンツのデータテーブルと CPT 違反 。の： 現代の物理学のレビュー 。 83年目、 いいえ。 初め 、 2013、 S. 11–31 、doi： 10.1103/revmodphys.83.11 02001.0287 、bibcode： 2011rvmp … 83 … 11k 。 ↑ a b V.A. Liberati、S。： ローレンツ不変性のテスト：2013年の更新 。の： 古典的および量子重力 。 30年、 いいえ。 13 、 2013、 S. 133001 、doi： 10.1088/0264-9381/30/13/133001 1304.5795 。 ↑ a b ウィル、C.M。： 一般相対性理論と実験の対立 。の： Living Rev. Relativity 。 2006年9年、 S. 12番目 （ LivingReviews.org ）。 ↑ Haugan、Mark P。;ウィル、クリフォードM。： 特別な相対性理論の最新のテスト 。の： 今日の物理学 。 40年目、 いいえ。 5 、1987、 S. 69–86 、doi： 10.1063/1,881074 ↑ コラデイ、ドン;コステレキ、V。アラン： CPT違反と標準モデル 。の： 物理的なレビューd 。 55年、 いいえ。 11 、1997、 S. 6760–6774 、doi： 10.1103/PhysRevd.55.6760 HEP-PH/9703464 。 ↑ コラデイ、ドン;コステレキ、V。アラン： 標準モデルのローレンツ暴動拡張 。の： 物理的なレビューd 。 58年、 いいえ。 11 、1998、 S. 116002 、doi： 10.1103/PhysRevd.58.116002 HEP-PH/9809521 。 ↑ a b c Kostelecky、V。Alan; Mewes、マシュー： 電気力学におけるローレンツ違反のシグナル 。の： 物理的なレビューd 。 66年、 いいえ。 5 、2002年、 S. 056005 、doi： 10.1103/PhysRevd.66.056005 HEP-PH/0205211 。 ↑ a b c d コールマン、シドニー。 Glashow、Sheldon L。： ローレンツ不変性の高エネルギー検査 。の： 物理的なレビューd 。 59年、 いいえ。 11 、1998、 S. 116008 、doi： 10.1103/PhysRevd.59.116008 HEP-PH/9812418 。 ↑ ガンビーニ、ロドルフォ;プルイン、ホルヘ： 量子時空からの非標準光学系 。の： 物理的なレビューd 。 59年、 いいえ。 12番目 、1999、 S. 124021 、doi： 10.1103/PhysRevd.59.124021 GR-QC/9809038 。 ↑ a b マイヤーズ、ロバートC。;ポーズ、マキシム： 効果的なフィールド理論における分散関係の紫外線修飾 。の： 物理的なレビューレター 。 90年、 いいえ。 21 、2003年、 S. 211601 、doi： 10.1103/physrevlett.90.211601 HEP-PH/0301124 。 ↑ a b c d そうです f g Kostelecky、V。Alan; Mewes、マシュー： 任意の次元のローレンツ活動演算子を使用した電気力学 。の： 物理的なレビューd 。 80年、 いいえ。 初め 、2009年、 S. 015020 、doi： 10.1103/PhysRevd.80.015020 0905.0031 、bibcode： 2009phrvd..80A5020K 。 ↑ a b Hohensee et al。： 回転する極低温サファイアオシレーターを使用した等方性シフトと光の速度の異方性に関する制約の改善 。の： 物理的なレビューd 。 82年、 いいえ。 7 、2010、 S. 076001 、doi： 10.1103/PhysRevd.82.076001 1006.1376 。 ↑ Hohensee et al。： ローレンツ暴動電磁気の共変量の量子化 。の： コーネル大学 。 2010、arxiv： 1210.2683 。 ;博士号に含まれる作業のスタンドアロン版M.A. Hohenseeの論文。 ↑ a b Tobar et al。： 電気力学におけるローレンツ違反をテストする新しい方法 。の： 物理的なレビューd 。 71年、 いいえ。 2 、2005年、 S. 025004 、doi： 10.1103/PhysRevd.71.025004 HEP-PH/0408006 。 ↑ a b ボーケット et al。 ： 高エネルギー電子のコンプトン散乱からの光速異方性の制限 。の： 物理的なレビューレター 。 104年、 いいえ。 24 、2010、 S. 24160 、doi： 10.1103/physrevlett.104.241601 1005,5230 、bibcode： 2010phrvl.104x1601b 。 ↑ Michimura et al。 ： ダブルパス光学リングキャビティを使用したローレンツ違反の新しい制限 。の： 物理的なレビューレター 。 110年、 いいえ。 20 、 2013、 S. 200401 、doi： 10.1103/physrevlett.110.200401 1303.6709 。 ↑ ベインズ et al。 ： 光速度の等方性シフトの振動テスト 。の： 物理的なレビューレター 。 108年、 いいえ。 26 、2012、 S. 260801 、doi： 10.1103/physrevlett.108.260801 ↑ ベインズ et al。 ： 奇数パリティの非対称光共振器を使用したローレンツ不変性のテスト 。の： 物理的なレビューd 。 84年、 いいえ。 8 、2011年、 S. 081101 、doi： 10.1103/PhysRevd.84.081101 1108.5414 。 ↑ κ ~ o + {displaystyle {tilde {kappa}} _ {o+}}
↑ ヘルマン et al。 ： 10でローレンツ不変性をテストする光キャビティ実験の回転テスト -17 。の： 物理的なレビューd 。 80年、 いいえ。 100 、2009年、 S. 105011 、doi： 10.1103/PhysRevd.80.105011 1002.1284 、bibcode： 2009phrvd..80j5011h 。 ↑ アイゼル et al。 ： 10での光伝播の等方性の臨床検査 -17 。の： 物理的なレビューレター 。 103年目、 いいえ。 9 、2009年、 S. 090401 、doi： 10.1103/physrevlett.103.090401 PMID 19792767 、bibcode： 2009phrvl.103i0401e （ オンライン （ 記念 2022年1月26日）[PDF; 2012年7月21日にアクセス]）。 情報： アーカイブリンクは自動的に使用されており、まだチェックされていません。指示に従ってオリジナルとアーカイブのリンクを確認してから、このメモを削除してください。 @初め @2 テンプレート：webachiv/iabot/www.exphy.uni-duesseldorf.de ↑ 良い et al。 ： 極低温サファイアオシレーターと水素メーザーの間の比較頻度の誘導体を検索することにより、ローカルローレンツと基本定数の不変性と位置の不変性と変動をテストする 。の： 物理的なレビューd 。 81年、 いいえ。 2 、2009年、 S. 022003 、doi： 10.1103/PhysRevd.81.022003 0912.2803 、bibcode： 2010phrvd..81b2003t 。 ↑ 良い et al。 ： 電気力学における奇数パリティローレンツ不変テストを回転させます 。の： 物理的なレビューd 。 80年、 いいえ。 12番目 、2009年、 S. 125024 、doi： 10.1103/PhysRevd.80.125024 0909.2076 。 ↑ ミュラー et al。 ： 相対的な回転マイケルソン・モーリー実験による相対性テスト 。の： Phys。牧師レット 99年、 いいえ。 5 、2007年、 S. 050401 、doi： 10.1103/physrevlett.99.050401 PMID 17930733 、arxiv： 0706.2031 、bibcode： 2007phrvl..99e0401m 。 ↑ Carone、et al。： 等方性ローレンツ違反の新しい境界 。の： 物理的なレビューd 。 74年目、 いいえ。 7 、2006、 S. 077901 、doi： 10.1103/PhysRevd.74.077901 HEP-PH/0609150 。 ↑ 電子の異常磁気モーメントによって測定されます。 ↑ スタンウィックス et al。 ： 回転する極低温サファイア発振器を使用した電気力学におけるローレンツ不変性の改善テスト 。の： 物理的なレビューd 。 74年目、 いいえ。 8 、2006、 S. 081101 、doi： 10.1103/PhysRevd.74.081101 GR-QC/0609072 、bibcode： 2006phrvd..74h1101s 。 ↑ ヘルマン et al。 ： 連続的に回転する光共振器を使用した光の速度の等方性のテスト 。の： Phys。牧師レット 95年、 いいえ。 15 、2005年、 S. 150401 、doi： 10.1103/physrevlett.95.150401 PMID 16241700 、arxiv： Physics/0508097 、bibcode： 2005phrvl..95o0401h 。 ↑ スタンウィックス et al。 ： 回転する極低温サファイア電子レンジオシレーターを使用した電気力学におけるローレンツ不変性のテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 95年、 いいえ。 4 、2005年、 S. 040404 、doi： 10.1103/physrevlett.95.040404 PMID 16090785 、arxiv： HEP-PH/0506074 、bibcode： 2005phrvl..95d0404s 。 ↑ アントニーニ et al。 ： 回転する極低温光学共振器による光の速度の恒常性のテスト 。の： 物理的なレビューa 。 71年、 いいえ。 5 、2005年、 S. 0140011 、doi： 10.1103/Physreva.71.050101 GR-QC/0504109 、bibcode： 2005phrva..71e0101a 。 ↑ 狼 et al。 ： 電気力学におけるローレンツ不変性の改善テスト 。の： 物理的なレビューd 。 70年、 いいえ。 5 、2004、 S. 051902 、doi： 10.1103/PhysRevd.70.051902 HEP-PH/0407232 、bibcode： 2004phrvd..70e1902w 。 ↑ 狼 et al。 ： ささやきのギャラリー共振器とローレンツ不変性のテスト 。の： 一般相対性理論と重力 。 36年目、 いいえ。 十 、2004、 S. 2351–2372 、doi： 10.1023/b：gerg.0000046188.87741.51 GR-QC/0401017 、bibcode： 2004GREGR..36.2351W 。 ↑ ミュラー et al。 ： 極低温光学共振器を使用した最新のMichelson-Morley実験 。の： 物理的なレビューレター 。 91年、 いいえ。 2 、2003年、 S. 020401 、doi： 10.1103/PhysRevlett.91.020401 PMID 12906465 、arxiv： Physics/0305117 、bibcode： 2003phrvl..91b0401m 。 ↑ リパ et al。 ： 電気力学におけるローレンツ違反の信号の新しい制限 。の： 物理的なレビューレター 。 90年、 いいえ。 6 、2003年、 S. 060403 、doi： 10.1103/physrevlett.90.060403 Physics/0302093 。 ↑ 狼 et al。 ： マイクロ波共振器を使用したローレンツ不変性のテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 90年、 いいえ。 6 、2003年、 S. 060402 、doi： 10.1103/physrevlett.90.060402 PMID 12633279 、arxiv： GR-QC/0210049 、bibcode： 2003phrvl..90f0402w 。 ↑ Braxmaier et al。 ： 極低温光学共振器を使用した相対性理論のテスト 。の： Phys。牧師レット 88年、 いいえ。 初め 、2002年、 S. 010401 、doi： 10.1103/physrevlett.88.010401 PMID 11800924 、bibcode： 2002phrvl..88a0401b （ オンライン （ 記念 2021年3月23日付）[PDF; 2012年7月21日にアクセス]）。 情報： アーカイブリンクは自動的に使用されており、まだチェックされていません。指示に従ってオリジナルとアーカイブのリンクを確認してから、このメモを削除してください。 @初め @2 テンプレート：webachiv/iabot/www.exphy.uni-duesseldorf.de ↑ ヒルズ、ディーター;ホール、J。L。： 特別な相対性理論をテストするために、ケネディと角質の実験を改善しました 。の： Phys。牧師レット 64年目、 いいえ。 15 、1990年、 S. 1697–1700 、doi： 10.1103/PhysRevlett.64.1697 PMID 10041466 、bibcode： 1990phrvl..64.1697h 。 ↑ ブリレット、A。;ホール、J。L。： 空間の等方性のレーザー試験の改善 。の： Phys。牧師レット 42年、 いいえ。 9 、1979年、 S. 549–552 、doi： 10.1103/PhysRevlett.42.549 1979phrvl..42..549b 。 ↑ ウィリアムズ、ジェームズG。; Turyshev、Slava G。;ボッグス、デールH。： 地球と月と同等の原理の範囲の月面レーザー範囲のテスト 。の： International Journal of Modern Physics d 。 18年、 いいえ。 7 、2009年、 S. 1129–1175 、doi： 10.1142/s021827180901500x GR-QC/0507083 、bibcode： 2009ijmpd..18.1129w 。 ↑ ベイ、Z。;ホワイト、J。A。： レーダー天文学と相対性の特別理論 。の： Acta Physica Academy of Sciences Hungarian 。 51年、 いいえ。 3 、1981年、 S. 273–297 、doi： 10.1007/BF03155586 1981ACPHY..51..273B 。 ↑ Müller、J.、Nordtvedt、K.、Schneider、M.、Vokrouhlicky、d。:: LLRからの相対論的量の決定の改善 。の： レーザーレンジングインストゥルメンテーションに関する第11回国際ワークショップの議事録 。 1999年10年、 S. 216–222 （ NASA.GOV [PDF]）。 ↑ ミュラー、J。;ソフェル、M。H。： LLRデータを使用したKennedy-Thorndike実験 。の： 物理文字a 。 1995年、1995年、 S. 71–73 、doi： 10.1016/0375-9601（94）01001-B ↑ a b c フェルミラットコラボレーション： 量子重力効果から生じる光の速度の変動の制限 。の： 自然 。 462年、 いいえ。 7271 、2009年、 S. 331–334 、doi： 10.1038/nature08574 0908.1832 。 ↑ Vasileiou et al。： フェルミ – ゆるい地域からのローレンツ不変性違反に対する制約ガンマ線バーストの望遠鏡の観測 。の： 物理的なレビューd 。 87年、 いいえ。 12番目 、 2013、 S. 122001 、doi： 10.1103/PhysRevd.87.122001 1305.3463 。 ↑ ヘスのコラボレーション： アクティブな銀河PKS 2155-304のフレアからの光の速度のエネルギー依存性の制限 。の： 物理文字b 。 101年、 いいえ。 17 、2008年、 S. 170402 、doi： 10.1103/physrevlett.101.170402 0810.3475 。 ↑ a b マジックコラボレーション： 魔法の望遠鏡によって観察された活性銀河核のフレアからの光子を使用して量子重力 。の： 物理文字b 。 668年、 いいえ。 4 、2008年、 S. 253–257 、doi： 10.1016/j.physletb.2008.08.053 0708.2889 。 ↑ ラモン et al。 ： 統合的なガンマ線バーストにおけるローレンツ違反の研究 。の： 一般相対性理論と重力 。 40年目、 いいえ。 8 、2008年、 S. 1731–1743 、doi： 10.1007/s10714-007-0580-6 0706.4039 。 ↑ ロドリゲス・マルティネス et al。 ： GRB 051221Aおよびローレンツ対称性のテスト 。の： Journal of Cosmology and Astroparticle Physics 。 いいえ。 5 、2006、 S. 017 、doi： 10.1088/1475-7516/2006/05/017 Astro -PH/0601556 。 ↑ エリス et al。 ： ガンマ線バーストからのローレンツ違反に対する堅牢な制限 。の： 宇宙粒子物理学 。 25年目、 いいえ。 6 、2006、 S. 402–411 、doi： 10.1016/j.astropartphys.2006.04.001 Astro -PH/0510172 。 ↑ エリス et al。 ： 「ガンマ線バーストからのローレンツ違反に対する堅牢な制限」への回復 。の： 宇宙粒子物理学 。 29年、 いいえ。 2 、2008年、 S. 158–159 、doi： 10.1016/j.astropartphys.2007.12.003 0712.2781 。 ↑ ボッグス et al。 ： GRB021206によるLorentz不変性のテスト 。の： 天体物理ジャーナル 。 611年、 いいえ。 2 、2004、 S. L77-AL80 、doi： 10.1086/423933 Astro -PH/0310307 。 ↑ エリス et al。 ： ウェーブレットを使用したガンマ線バーストの量子重力分析 。の： 天文学と天体物理学 。 402年、2003年 S. 409–424 、doi： 10.1051/0004-6361：20030263 Astro -PH/0210124 。 ↑ エリス et al。 ： 光の速度の不整合のためのガンマ線バーストデータの検索 。の： 天体物理ジャーナル 。 535年、 いいえ。 初め 、2000、 S. 139–151 、doi： 10.1086/308825 Astro -PH/9907340 。 ↑ シェーファー、ブラッドリーE。： 周波数の光の速度の変動の深刻な制限 。の： 物理的なレビューレター 。 82年、 いいえ。 25 、1999、 S. 4964–4966 、doi： 10.1103/PhysRevlett.83.2108 Astro -PH/9810479 。 ↑ 絵 et al。 ： 量子重力への制限アクティブ銀河のTEVフレアの観測からの光の速度のエネルギー依存性 。の： 物理的なレビューレター 。 83年目、 いいえ。 11 、1999、 S. 2108–2111 、doi： 10.1103/PhysRevlett.83.2108 GR-QC/9810044 。 ↑ アーチ、フィリップ： パルサー放射と量子重力 。の： 天文学と天体物理学 。 345年、1999年、 S. L32-L34 、arxiv： Astro -PH/9903464 。 ↑ a b c d プラグ、フロイドW。： γ線バースト偏光によるプランクスケールのローレンツ違反の新しい制限 。の： 宇宙粒子物理学 。 35年、 いいえ。 2 、2011年、 S. 95–97 、doi： 10.1016/j.astropartphys.2011.06.007 1102.2784 。 ↑ 空きスペースの奇妙な量子特性の最初の兆候が見つかりましたか？ 2016年12月1日に取得 。 ↑ ゲッツ et al。 ： 偏光ガンマ線バーストGRB 061122 。の： 王立天文学協会の毎月の通知 。 431年、 いいえ。 4 、 2013、 S. 3550–3556 、doi： 10.1093/MNRAS/STT439 1303.4186 。 ↑ 取った et al。 ： γ線バーストの偏光によるCPT違反の厳格な制限 。の： 物理的なレビューレター 。 109年、 いいえ。 24 、2012、 S. 241104 、doi： 10.1103/physrevlett.109.241104 1208.5288 。 ↑ ローラン et al。 ： GRB041219Aの積分/IBIS観測を使用したローレンツ不変性違反に対する制約 。の： 物理的なレビューd 。 83年目、 いいえ。 12番目 、2011年、 S. 121301 、doi： 10.1103/PhysRevd.83.121301 1106.1068 。 ↑ Quad Collaboration： 2006年と2007年のQuad偏光計による観察からの宇宙マイクロ波の背景分極スペクトルを使用したパリティ違反の制約 。の： 物理的なレビューレター 。 102年、 いいえ。 16 、2008年、 S. 161302 、doi： 10.1103/physrevlett.102.161302 0811.0618 、bibcode： 2009phrvl.102p1302w 。 ↑ Kostelecky、V。Alan; Mewes、マシュー： 光子によるローレンツおよびCPT違反の天体物理学的テスト 。の： 天体物理ジャーナル 。 689年、 いいえ。 初め 、2008年、 S. L1-L4 、doi： 10.1086/595815 0809.2846 、bibcode： 2008apj … 689l … 1k 。 ↑ Maccione et al。 ： 特別相対性理論のプランクスケール違反に対するγ線偏光の制約 。の： 物理的なレビューd 。 78年、 いいえ。 十 、2008年、 S. 103003 、doi： 10.1103/PhysRevd.78.103003 0809.0220 。 ↑ コマツ et al。 ： 5年間のウィルキンソンマイクロ波異方性プローブ観察：宇宙論的解釈 。の： 天体物理ジャーナルサプリメント 。 180年、 いいえ。 2 、2009年、 S. 330–376 、doi： 10.1088/0067-0049/180/2/330 0803.0547 、bibcode： 2009APJS..180..330K 。 ↑ Kahniashvili et al。 ： ウィルキンソンのマイクロ波の異方性プローブ5年のデータによるローレンツ不変性違反のテスト 。の： 物理的なレビューd 。 78年、 いいえ。 12番目 、2008年、 S. 123009 、doi： 10.1103/PhysRevd.78.123009 0807.2593 。 ↑ Xia et al。 ： CMB測定によるCPT対称性のテスト：WMAP5の後に更新 。の： 天体物理ジャーナル 。 679年、 いいえ。 2 、2008年、 S. L61-L63 、doi： 10.1086/589447 0803.2350 、bibcode： 2008apj … 679l..61x 。 ↑ カベラ et al。 ： ウィルキンソンによるCPT違反の制約ウィルキンソンマイクロ波異方性プローブ3年偏光データ：ウェーブレット分析 。の： 物理的なレビューd 。 76年、 いいえ。 12番目 、2007年、 S. 123014 、doi： 10.1103/PhysRevd.76.123014 0705.0810 。 ↑ ファン et al。 ： 量子重力のプローブとしてのγ線バースト紫外線/光学後輝き偏光測定 。の： 王立天文学協会の毎月の通知 。 376年目、 いいえ。 4 、2007年、 S. 1857–1860 、doi： 10.1111/j.1365-2966.2007.11576.x Astro -PH/0702006 、bibcode： 2007MNRAS.376.1857F 。 ↑ 風水 et al。 ： WMAPとBoomerangの宇宙マイクロ波背景データでCPT違反を検索する 。の： 物理的なレビューレター 。 96年、 いいえ。 22 、2006、 S. 221302 、doi： 10.1103/physrevlett.96.221302 Astro -PH/0601095 、bibcode： 2006phrvl..96v1302f 。 ↑ Gleiser、Reinaldo J。;コザメ、カルロスn。： 量子重力の動機付けの双縁の天体物理的限界 。の： 物理的なレビューd 。 64年目、 いいえ。 8 、2001年、 S. 083007 、doi： 10.1103/PhysRevd.64.083007 GR-QC/0102093 。 ↑ キャロル et al。 ： 電気力学のローレンツおよびパリティを活性化する修正の制限 。の： 物理的なレビューd 。 41年、 いいえ。 4 、1990年、 S. 1231–1240 、doi： 10.1103/PhysRevd.41.1231 ↑ ジェイコブソン et al。 ： しきい値効果とプランクスケールローレンツ違反：高エネルギーからの制約の組み合わせ天体物理学 。の： 物理的なレビューd 。 67年、 いいえ。 12番目 、2002年、 S. 124011 、doi： 10.1103/PhysRevd.67.124011 HEP-PH/0209264 。 ↑ a b Hohensee et al。 ： 光の速度の等方性修飾に対する粒子加速度の制約 。の： 物理的なレビューレター 。 102年、 いいえ。 17 、2009年、 S. 170402 、doi： 10.1103/physrevlett.102.170402 0904.2031 、bibcode： 2009phrvl.102q0402h 。 ↑ a b プラグ、フロイドW。： 2010 Crab Nebula FlareとIceCube PEVニュートリノイベントを使用して、超示ししい電子およびニュートリノ速度を制約 。の： 宇宙粒子物理学 。 56年、2014年 S. 16–18 、doi： 10.1016/j.astropartphys.2014.02.007 1306.6095 。 ↑ Stecker、Floyd W。;スカリー、ショーンT。： 超高エネルギーの宇宙線で新しい物理学を探す 。の： 新しいJournal of Physics 。 11年、 いいえ。 8 、2008年、 S. 085003 、doi： 10.1088/1367-2630/11/8/085003 0906.1735 。 ↑ a b アルトシュル、ブレット： LEPでのシンクロトロン損失を使用した等方性ローレンツ違反の境界 。の： 物理的なレビューd 。 80年、 いいえ。 9 、2009年、 S. 091901 、doi： 10.1103/PhysRevd.80.091901 0905.4346 。 ↑ Bi、Xiao-Jun; Cao、Zhen; li、year; yuan、qiang： 超高エネルギー宇宙線スペクトルとのローレンツ不変性のテスト 。の： 物理的なレビューd 。 79年、 いいえ。 8 、2008年、 S. 083015 、doi： 10.1103/PhysRevd.79.083015 0812.0121 。 ↑ Klinkhamer、F。R。;フェラー、M。： 修正されたMaxwell理論の等方性ローレンツ – 暴力化パラメーターの新しい両面結合 。の： 物理的なレビューd 。 78年、 いいえ。 8 、2008年、 S. 085026 、doi： 10.1103/PhysRevd.78.085026 0809.3217 。 ↑ Klinkhamer、F。R。; Risse、M。： 非ビラミンゲント改質マックスウェル理論の超高エネルギー宇宙線境界 。の： 物理的なレビューd 。 77年、 いいえ。 初め 、2007年、 S. 016002 、doi： 10.1103/PhysRevd.77.016002 0709.2502 。 ↑ Kaufhold、C。; Klinkhamer、F。R。： スペースのようなマックスウェル・チャーン・シモンズ理論における真空チェレンコフ放射 。の： 物理的なレビューd 。 76年、 いいえ。 2 、2007年、 S. 025024 、doi： 10.1103/PhysRevd.76.025024 0704.3255 。 ↑ アルトシュル、ブレット： ローレンツ違反とシンクロトロン放射 。の： 物理的なレビューd 。 72年、 いいえ。 8 、2005年、 S. 085003 、doi： 10.1103/PhysRevd.72.085003 HEP-TH/0507258 。 ↑ ガニョン、オリビエ。ムーア、ガイD。： 最高エネルギーの宇宙線からのローレンツ違反の制限 。の： 物理的なレビューd 。 70年、 いいえ。 6 、2004、 S. 065002 、doi： 10.1103/PhysRevd.70.065002 HEP-PH/0404196 。 ↑ ジェイコブソン et al。 ： QEDでのPlanckスケールのローレンツ違反の新しい制限 。の： 物理的なレビューレター 。 93年目、 いいえ。 2 、2003年、 S. 021101 、doi： 10.1103/physrevlett.93.021101 Astro -PH/0309681 、bibcode： 2004phrvl..93b1101j 。 ↑ a b M.Subicikė et al。 ： 21NE-RB-K共磁器を使用したローカルローレンツ不変性の新しいテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 107年、 いいえ。 17 、2011年、 S. 171604 、doi： 10.1103/physrevlett.107.171604 1106.0738 、bibcode： 2011phrvl.107q1604s 。 ↑ 公共 et al。 ： 自由な歳差運動を使用した中性子スピン相互作用に違反するローレンツとCPTの新しい制限3HE-129XE共磁力計 。の： 物理的なレビューレター 。 112年、 いいえ。 11 、 2013、 S. 110801 、doi： 10.1103/PhysRevlett.112.110801 1312.3225 。 ↑ Hohensee et al。： Atomic Dysprosiumの電波周波数分光法を使用したLorentz対称性とアインシュタイン等価原理の違反の制限 。の： 物理的なレビューレター 。 111年、 いいえ。 5 、 2013、 S. 050401 、doi： 10.1103/physrevlett.111.050401 1303.2747 。 ↑ ペック et al。 ： 水銀とセシウムのローカルローレンツ不変性の新しい制限 。の： 物理的なレビューa 。 86年、 いいえ。 初め 、2012、 S. 012109 、doi： 10.1103/PhysReva.86.012109 1205.5022 。 ↑ ジェメル et al。 ： 自由な歳差運動を使用したLorentzおよびCPT違反の制限HE3/XE129 Comagnetomer 。の： 物理的なレビューd 。 82年、 いいえ。 11 、2010、 S. 111901 、doi： 10.1103/PhysRevd.82.111901 1011.2143 、bibcode： 2010phrvd..82k1901g 。 ↑ 茶色 et al。 ： ローレンツおよびCPTの暴動中性子スピン相互作用の新しい制限 。の： 物理的なレビューレター 。 105年、 いいえ。 15 、2010、 S. 151604 、doi： 10.1103/physrevlett.105.151604 1006.5425 、bibcode： 2010phrvl.105o1604b 。 ↑ Altarev、I。 et al。 ： ウルトラコールド中性子のスピン歳差運動によるローレンツ不変性のテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 103年目、 いいえ。 8 、2009年、 S. 081602 、doi： 10.1103/physrevlett.103.081602 0905.3221 、bibcode： 2009phrvl.103h1602a 。 ↑ ヘッケル et al。 ： 偏光電子を使用した優先フレームおよびCp-violationテスト 。の： 物理的なレビューd 。 78年、 いいえ。 9 、2008年、 S. 092006 、doi： 10.1103/PhysRevd.78.092006 0808.2673 、bibcode： 2008phrvd..78i2006h 。 ↑ 狼 et al。 ： 問題セクターにおけるローレンツ不変性のコールドアトムクロックテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 96年、 いいえ。 6 、2006、 S. 060801 、doi： 10.1103/physrevlett.96.060801 HEP-PH/0601024 、bibcode： 2006phrvl..96f0801w 。 ↑ キャネ et al。 ： 中性子のブースト効果に違反するローレンツとCPTに縛られた 。の： 物理的なレビューレター 。 93年目、 いいえ。 23 、2004、 S. 230801 、doi： 10.1103/physrevlett.93.230801 Physics/0309070 、bibcode： 2004phrvl..93w0801c 。 ↑ ヘッケル et al。 ： 偏光電子を使用した新しいCp-violationおよび優先フレームテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 97年、 いいえ。 2 、2006、 S. 021603 、doi： 10.1103/physrevlett.97.021603 HEP-PH/0606218 、bibcode： 2006phrvl..97b1603h 。 ↑ ハンフリー et al。 ： 水素メーザーを使用したCPTおよびローレンツ対称性のテスト 。の： 物理的なレビューa 。 68年、 いいえ。 6 、2003年、 S. 063807 、doi： 10.1103/PhysReva.68.063807 Physics/0103068 、bibcode： 2003phrva..68f3807h 。 ↑ モダン et al。 ： 回転可能なねじれバランスを使用した偏光電子の宇宙空間等方性のテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 90年、 いいえ。 20 、2003年、 S. 2011111 、doi： 10.1103/physrevlett.90.201101 Physics/0009012 、bibcode： 2003phrvl..90T1101H 。 ↑ フィリップス et al。 ： 水素メーザーを使用して、ロレンツとCPTのプロトン違反を制限する 。の： 物理的なレビューd 。 63年目、 いいえ。 11 、2000、 S. 111101 、doi： 10.1103/PhysRevd.63.111101 Physics/0008230 、bibcode： 2001phrvd..63k1101p 。 ↑ クマ et al。 ： 2種類のノーブルガスメーザーを使用して、ローレンツと中性子のCPT違反の制限 。の： 物理的なレビューレター 。 85年、 いいえ。 24 、2000、 S. 5038–5041 、doi： 10.1103/physrevlett.85.5038 Physics/0007049 、bibcode： 2000phrvl..85.5038b 。 ↑ Chou、C。W. et al。 ： 光学クロックと相対性 。の： 化学 。 329年、 いいえ。 5999 、2010、 S. 1630–1633 、doi： 10.1126/science.1192720 2010Sci … 329.1630c 。 ↑ ノボトニー、C。 et al。 ： Lorentz不変性の相対論的ビームとテストに関するサブドップラーレーザー分光法 。の： 物理的なレビューa 。 80年、 いいえ。 2 、2009年、 S. 022107 、doi： 10.1103/PhysReva.80.022107 ↑ ラインハルト et al。 ： 異なる速度での高速光学原子時計による相対論的時間拡張のテスト 。の： 自然物理学 。 3年目 いいえ。 12番目 、2007年、 S. 861–864 、doi： 10.1038/nphys778 2007NATPH … 3..861R 。 ↑ サートフ et al。 ： 特別な相対性理論における時間拡張の改善されたテスト 。の： Phys。牧師レット 91年、 いいえ。 19 、2003年、 S. 190403 、doi： 10.1103/PhysRevlett.91.190403 2003phrvl..91S0403S 。 ↑ 不機嫌 et al。 ： 保存されたリチウムイオンによる特別な相対性理論のテスト 。の： 応用物理学Bレーザーと光学系 。 59年、 いいえ。 2 、1994年、 S. 127–133 、doi： 10.1007/BF01081163 ↑ グリーンバーグ、O。W。： CPT違反は、ローレンツ不変性の違反を意味します 。の： 物理的なレビューレター 。 89年、 いいえ。 23 、2002年、 S. 231602 、doi： 10.1103/physrevlett.89.231602 HEP-PH/0201258 。 ↑ グリーンバーグ、O。W。： CPTとLorentz違反の関係への挑戦に関する発言 。の： コーネル大学 。 arxiv： 1105.0927 。 ↑ ベルコラボレーション： Hadronic and Semleptonic B Decaysでの時間依存のCPT違反の検索 。の： 物理的なレビューd 。 85年、 いいえ。 7 、2012、 S. 071105 、doi： 10.1103/PhysRevd.85.071105 1203.0930 。 ↑ コステレキ、V。アラン;ヴァン・クーテン、リチャードJ。： CPT違反とBメソン振動 。の： 物理的なレビューd 。 82年、 いいえ。 十 、2010、 S. 101702 、doi： 10.1103/PhysRevd.82.101702 1007.5312 。 ↑ a b ババールコラボレーション： ディレプトンイベントによるB0-BMACR0振動でのCPTおよびLorentz違反を検索する 。の： 物理的なレビューレター 。 100年、 いいえ。 3 、2008年、 S. 131802 、doi： 10.1103/physrevlett.100.131802 0711.2713 。 ↑ ベルコラボレーション： 包括的なディレプトンイベントとB0-B0混合特性の研究 。の： 物理的なレビューd 。 67年、 いいえ。 5 、2003年、 S. 052004 、doi： 10.1103/PhysRevd.67.052004 HEP-EX/0212033 。 ↑ フォーカスコラボレーション： CPTとLorentzの不変性の焦点のチャームシステムテスト 。の： 物理文字b 。 556年、 いいえ。 1–2 、2003年、 S. 7–13 、doi： 10.1016/S0370-2693（03）00103-5 HEP-EX/0208034 。 ↑ KTEVコラボレーション： ニュートラルカオンシステムにおける直接CP違反、CPT対称性、およびその他のパラメーターの正確な測定値 。の： 物理的なレビューd 。 83年目、 いいえ。 9 、2011年、 S. 092001 、doi： 10.1103/PhysRevd.83.092001 1011.0127 。 ↑ Kloe Collaboration： プロセスにおける量子干渉の最初の観察 ϕ→ KK →ππππ： 量子力学とCPT対称のテスト 。の： 物理文字b 。 642年、 いいえ。 4 、2006、 S. 315–321 、doi： 10.1016/j.physletb.2006.09.046 HEP-EX/0607027 。 ↑ CPLEARコラボレーション： CPLEARの物理学 。の： 物理学の報告 。 374年目、 いいえ。 3 、2003年、 S. 165–270 、doi： 10.1016/S0370-1573（02）00367-8 ↑ KTEVコラボレーション： ニュートラルカオンシステムにおける直接CP違反、CPT対称性、およびその他のパラメーターの測定 。の： 物理的なレビューd 。 67年、 いいえ。 初め 、2003年、 S. 012005 、doi： 10.1103/PhysRevd.67.012005 HEP-EX/0208007 。 ↑ NA31コラボレーション： kのCPバイオレーション振幅の相の測定 0 →2π 減衰とCPT不変性のテスト 。の： 物理文字b 。 237年、 いいえ。 2 、1990年、 S. 303–312 、doi： 10.1016/0370-2693（90）91448-K ↑ CDFコラボレーション： トップとアンチトップクォークの質量差の測定 。の： 物理的なレビューd 。 87年、 いいえ。 5 、2012、 S. 052013 、doi： 10.1103/PhysRevd.87.052013 1210.6131 。 ↑ CMSコラボレーション： トップとアンチトップクォークの質量差の測定 。の： Journal of High Energy Physics 。 2012、 S. 109 、doi： 10.1007 / JHEP06（2012）109 1204.2807 。 ↑ D0コラボレーション： トップとアンチトップクォークの質量差の直接測定 。の： 物理的なレビューd 。 84年、 いいえ。 5 、2011年、 S. 052005 、doi： 10.1103/PhysRevd.84.052005 1106.2063 。 ↑ CDFコラボレーション： TとT¯Quarksの質量差の測定 。の： 物理的なレビューレター 。 106年、 いいえ。 15 、2011年、 S. 152001 、doi： 10.1103/physrevlett.106.152001 1103.2782 。 ↑ D0コラボレーション： トップとアンチトップクォークの質量差の直接測定 。の： 物理的なレビューレター 。 103年目、 いいえ。 13 、2009年、 S. 132001 、doi： 10.1103/physrevlett.103.132001 0906.1172 。 ↑ ガブリエルス、G。 et al。 ： 同時に閉じ込められた粒子を使用して、抗脂肪とプロトンの精密質量分析 。の： 物理的なレビューレター 。 82年、 いいえ。 16 、1999、 S. 3198–320 、doi： 10.1103/physrevlett.82.3198 ↑ ミトルマン、R。K。？ Ioannou、I。i。？ Dehmelt、H。G。？ラッセル、ニール： 閉じ込められた電子でCPTとローレンツの対称性にバインドされています 。の： 物理的なレビューレター 。 83年目、 いいえ。 初め 、1999、 S. 2116–2119 、doi： 10.1103/PhysRevlett.83.2116 ↑ Dehmelt、H。; Mittleman、R。; Van Dyck、R。S.、Jr。; Schwinberg、P。： 過去の電子ポジトロンG-2実験は、ポイント粒子のCPT違反で最も急激な結合をもたらしました 。の： 物理的なレビューレター 。 83年目、 いいえ。 23 、1999、 S. 4694–4696 、doi： 10.1103/PhysRevlett.83.4694 HEP-PH/9906262 。 ↑ ヒューズ、V。W。 et al。 ： Muonium分光法からのCPTおよびLorentzの不変性の検査 。の： 物理的なレビューレター 。 87年、 いいえ。 11 、2001年、 S. 111804 、doi： 10.1103/PhysRevlett.87.111804 HEP-EX/0106103 。 ↑ ベネット et al。 ： Muon Spinの歳差運動におけるLorentzおよびCPT違反の影響を検索する 。の： 物理的なレビューレター 。 100年、 いいえ。 9 、2008年、 S. 091602 、doi： 10.1103/physrevlett.100.091602 0709.4670 。 ↑ アルトシュル、ブレット： すべての充電された種のローレンツ違反に関する天体物理的制限 。の： 宇宙粒子物理学 。 28年、 いいえ。 3 、2007年、 S. 380–384 、doi： 10.1016/j.astropartphys.2007.08.003 HEP-PH/0610324 。 ↑ D0コラボレーション： トップクォークペアの生産と崩壊におけるローレンツ不変性の違反を検索する 。の： 物理的なレビューレター 。 108年、 いいえ。 26 、2012、 S. 261603 、doi： 10.1103/PhysRevlett.108.261603 1203,6106 。 ↑ チャームスキー et al ： Bhabha散乱に関するLorentz違反の境界 。の： 物理的なレビューd 。 86年、 いいえ。 4 、2012、 S. 045003 、doi： 10.1103/PhysRevd.86.045003 1204,0755 。 ↑ ベイリー、クエンティンG。コステレキ、V。アラン： ニュートン後の重力におけるローレンツ違反のシグナル 。の： 物理的なレビューd 。 74年目、 いいえ。 4 、2006、 S. 045001 、doi： 10.1103/PhysRevd.74.045001 GR-QC/0603030 。 ↑ バタット、ジェームズB. R。;チャンドラー、ジョンF。;スタッブス、クリストファーW。： ローレンツ違反のテスト：月面レーザー範囲を介した標準モデル拡張パラメーターの制約 。の： 物理的なレビューレター 。 99年、 いいえ。 24 、2007年、 S. 241103 、doi： 10.1103/physrevlett.99.241103 0710.0702 、bibcode： 2007phrvl..99x1103b 。 ↑ Iorio、L。： 静的体の周りのローレンツ – 暴力標準モデルの伸長重力磁性の軌道効果：感度分析 。の： 古典的および量子重力 。 29年、 いいえ。 17 、2012、 S. 175007 、doi： 10.1088/0264-9381/29/17/175007 1203.1859 。 ↑ xie、yi： バイナリパルサーによるローレンツ違反のテスト：標準モデル拡張の制約 。の： 天文学と天体物理学の研究 。 13年、 いいえ。 初め 、2012、 S. 1–4 、doi： 10.1088/1674-4527/13/1/001 1208,0736 。 ↑ ディアス、ホルヘS。;コステレキ、V。アラン： ニュートリノ振動のためのローレンツおよびCPTバイオレーティングモデル 。の： 物理的なレビューd 。 85年、 いいえ。 初め 、2012、 S. 011013 、doi： 10.1103/PhysRevd.85.016013 1108.1799 。 ↑ ダブルチューズコラボレーション： 原子炉ベースのアンチネトリノ実験によるローレンツ違反の最初のテスト 。の： 物理的なレビューd 。 86年、 いいえ。 11 、2012、 S. 112009 、doi： 10.1103/PhysRevd.86.112009 1209.5810 。 ↑ Minos Collaboration： 検出器の近くのミノスでムオン・アンチネトリノスとのローレンツ不変性とCPT違反を検索する 。の： 物理的なレビューd 。 85年、 いいえ。 3 、2012、 S. 031101 、doi： 10.1103/PhysRevd.85.031101 1201.2631 。 ↑ ミニボーンコラボレーション： 短いベースラインニュートリノ振動過剰を伴うローレンツとCPT違反のテスト 。の： 物理文字b 。 718年、 いいえ。 4 、2012、 S. 1303–1308 、doi： 10.1016/j.physletb.2012.12.020 1109,3480 。 ↑ IceCubeコラボレーション： IceCubeで大気中のニュートリノを使用してローレンツを駆け抜ける恒星信号を検索する 。の： 物理的なレビューd 。 82年、 いいえ。 11 、2010、 S. 112003 、doi： 10.1103/PhysRevd.82.112003 1010.4096 。 ↑ Minos Collaboration： Minos Far Detectorでローレンツ不変性とCPT違反を検索する 。の： 物理的なレビューレター 。 105年、 いいえ。 15 、2010、 S. 151601 、doi： 10.1103/physrevlett.105.151601 1007.2791 。 ↑ Minos Collaboration： 検出器の近くのミノスでのnumiニュートリノによるローレンツ不変性とCPT保存のテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 101年、 いいえ。 15 、2008年、 S. 151601 、doi： 10.1103/physrevlett.101.151601 0806.4945 。 ↑ LSNDコラボレーション： ν¯でのローレンツ違反のテスト μ→ν ¯e振動 。の： 物理的なレビューd 。 72年、 いいえ。 7 、2005年、 S. 076004 、doi： 10.1103/PhysRevd.72.076004 HEP-EX/0506067 。 ↑ マッティティング et al。 ： プランクスケールのローレンツ違反に対する宇宙原性ニュートリノの制約の可能性 。の： Journal of Cosmology and Astroparticle Physics 。 いいえ。 02 、2010、 S. 007 、doi： 10.1088/1475-7516/02/007 0911.0521 。 ↑ コステレッキー、アラン; Mewes、マシュー： 任意の次元のローレンツ – 暴力化演算子を備えたニュートリノ 。の： 物理的なレビューd 。 85年、 いいえ。 9 、2012、doi： 10.1103/PhysRevd.85.096005 1112,6395 。 ↑ ボリエロ et al。 ： 2つのIceCube PEVニュートリノからのニュートリノローレンツ不変違反に対する厳しい制約 。の： 物理的なレビューd 。 87年、 いいえ。 11 、 2013、 S. 116009 、doi： 10.1103/PhysRevd.87.116009 1303.5843 。 ↑ cowsik et al。 ： 宇宙線とのローレンツ不変性の違反のテスト 。の： 物理的なレビューd 。 86年、 いいえ。 4 、2012、 S. 045024 、doi： 10.1103/PhysRevd.86.045024 1206.0713 。 ↑ Huo、Yunjie; Li、Tianjun; Liao、Yi; Nanopoulos、Diathitri V。; Qi、Yonghui： Neutrino速度の制約が再訪されました 。の： 物理的なレビューd 。 85年、 いいえ。 3 、2012、 S. 034022 、doi： 10.1103/PhysRevd.85.034022 1112.0264 。 ↑ Icarusコラボレーション： イカロスの超示ししい速度での高エネルギーニュートリノによるチェレンコフ放射へのアナログの検索 。の： 物理文字b 。 711年、 いいえ。 3–4 、2012、 S. 270–275 、doi： 10.1016/j.physletb.2012.04.014 1110.3763 。 ↑ Cowell、R。;ニンジソン、S。サラクト、u。 オペラの上心ニュートリノは、パイオンディケイキネマティクスに直面しています 。の： 物理的なレビューレター 。 107年、 いいえ。 25 、2011年、 S. 251801 、doi： 10.1103/physrevlett.107.251801 1110.0241 、bibcode： 2011phrvl.107y1801c 。 ↑ bi、Xiao-Jun; yin、peng-fei; yu、zhao-huan; yuan、qiang： オペラ超音波ニュートリノの制約とテスト 。の： 物理的なレビューレター 。 107年、 いいえ。 24 、2011年、 S. 241802 、doi： 10.1103/physrevlett.107.241802 1109.6667 、bibcode： 2011phrvl.107x1802b 。 ↑ コーエン、アンドリューG。; Glashow、Sheldon L。： ペアの作成は、超示しぱくニュートリノ伝播を制約します 。の： 物理的なレビューレター 。 107年、 いいえ。 18 、2011年、 S. 181803 、doi： 10.1103/PhysRevlett.107.181803 1109.6562 、bibcode： 2011phrvl.107R1803C 。 ↑ LSNDコラボレーション： ν¯μビームでのν¯eの外観の観察からのニュートリノ振動の証拠 。の： 物理的なレビューd 。 64年目、 いいえ。 11 、2001年、 S. 112007 、doi： 10.1103/PhysRevd.64.112007 HEP-EX/0104049 、bibcode： 2001phrvd..64k2007a 。 ↑ ミニボーンコラボレーション： ΔM2で電子ニュートリノの外観を検索します 〜1 EV2スケール 。の： 物理的なレビューレター 。 98年、 いいえ。 23 、2007年、 S. 231801 、doi： 10.1103/physrevlett.98.231801 0704.1500 、bibcode： 2007phrvl..98w1801a 。 ↑ ミニボーンコラボレーション： 1-GEVニュートリノビームからの原因不明のエレクトロニックイベント 。の： 物理的なレビューレター 。 102年、 いいえ。 十 、2008年、 S. 101802 、doi： 10.1103/physrevlett.102.101802 0812.2243 、bibcode： 2009phrvl.102j1802a 。 ↑ ミニボーンの結果は、アンチネトリノの行動が異なることを示唆しています。 2011年12月14日に取得 。 テンプレート：Web/一時を引用します ↑ ミニボーンコラボレーション： ミニボーンの過剰なイベントは、ν¯を検索します μ→ν ¯e振動 。の： 物理的なレビューレター 。 105年、 いいえ。 18 、2010、 S. 181801 、doi： 10.1103/physrevlett.105.181801 1007.1150 、bibcode： 2010Phrvl.105R1801A 。 ↑ ディアス、ホルヘS。： ニュートリノでのローレンツ違反の概要 。の： DPF-2011カンファレンスの議事録 。 2011、arxiv： 1109.4620 、bibcode： 2011ARXIV1109.4620D 。 ↑ FermilabのMinos実験からの新しい測定は、ニュートリノと抗抗体の重要な特性の違いを示唆しています。 2011年12月14日に取得 。 テンプレート：Web/一時を引用します ↑ Minos Collaboration： ムーン・アンチヌトリーノの消失の最初の直接観察 。の： 物理的なレビューレター 。 107年、 いいえ。 2 、2011年、 S. 021801 、doi： 10.1103/physrevlett.107.021801 1104.0344 、bibcode： 2011phrvl.107b1801a 。 ↑ Minos Collaboration： NUMニュートリノビームでのミューットアンチネトリノの不慣れを検索する 。の： 物理的なレビューd 。 84年、 いいえ。 7 、2011年、 S. 071103 、doi： 10.1103/PhysRevd.84.071103 1108,1509 、bibcode： 2011phrvd..84g1103a 。 ↑ フェルミラブ実験からの新しい測定によるニュートリノおよび抗ウトリノ質量の減少の驚きの違い。 2011年12月14日に取得 。 テンプレート：Web/一時を引用します ↑ Minos Collaboration： ミノスでのミューン・アンチヌトリーノの消失の改善された測定 。の： 物理的なレビューレター 。 108年、 いいえ。 19 、2012、 S. 191801 、doi： 10.1103/physrevlett.108.191801 1202,2772 。 ↑ George Musser（2007）： 相対性理論の崩壊のヒント？ 、Scientific American、ニュースブログ ↑ ノドランド、ボルヘ。ラルストン、ジョンp。： 宇宙距離にわたる電磁伝播における異方性の兆候 。の： 物理的なレビューレター 。 78年、 いいえ。 16 、1997、 S. 3043–3046 、doi： 10.1103/PhysRevlett.78.3043 Astro -PH/9704196 。 ↑ ノドランド、ボルヘ。ラルストン、ジョンp。： NodlandとRalstonの返信： 。の： 物理的なレビューレター 。 79年、 いいえ。 十 、1997、 S. 1958年 、doi： 10.1103/physrevlett.79.1958 Astro -PH/9705190 。 ↑ ボルヘ・ノッドランド、ジョン・P・ラルストン：（1997） 宇宙の複屈折のデータの兆候に対するリーヒーのコメントへの応答 、arxiv： Astro -PH/9706126 ↑ J.P.リーヒー： 宇宙はねじれていますか？ ↑ テッド・ボトム： 宇宙は燃え上がりますか？ ↑ アイゼンシュタイン、ダニエルJ。;バン、エモリーF。： 宇宙の複屈折のための適切な帰無仮説 。の： 物理的なレビューレター 。 79年、 いいえ。 十 、1997、 S. 1957年 、doi： 10.1103/physrevlett.79.1957 Astro -PH/9704247 。 ↑ キャロル、ショーンM。フィールド、ジョージB。： 遠方の無線源の偏光における宇宙異方性の証拠はありますか？ の： 物理的なレビューレター 。 79年、 いいえ。 13 、1997、 S. 2394–2397 、doi： 10.1103/PhysRevlett.79.2394 Astro -PH/9704263 。 ↑ J. P.リーヒー：（1997） 宇宙の複屈折の測定についてコメントします 、arxiv： Astro -PH/9704285 ↑ ワードル et al。 ： 宇宙論的距離を介した双縁網に対する観察的証拠 。の： 物理的なレビューレター 。 79年、 いいえ。 十 、1997、 S. 1801–1804 、doi： 10.1103/physrevlett.79.1801 Astro -PH/9705142 。 ↑ ロアド et al。 ： 遠方の無線源の偏光のベイジアン分析：宇宙の複屈折の制限 。の： 物理的なレビューd 。 56年、 いいえ。 12番目 、1997、 S. 7507–7512 、doi： 10.1103/PhysRevd.56.7507 Astro -PH/9706258 。
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、太陽系と約368 km/sの宇宙背景放射の静止システムとの間の相対速度に基づいています。 
、 
と 
使用済み。 [8] これらは次のように解釈できます。 
Hils and Hallの実験に匹敵するもの（1990年、上の表を参照）。 [42] [43] 
[44] 
[46] 
[57] 
また。 
胆道を介したローレンツの負傷については、3または5が使用される塊を表します。後者は式に対応します 
Der Meyers-Pospelov Eft [11] 終えた 
、 [58] どこ 
プランクの質量はです。これまでのところ、ロレンツィンの分散損傷は見つかりませんでした。ただし、ESOは、真空の存在の最初の兆候を発見しました。 [59] 
と 
。これらの実験は、最も正確なものの1つです。 
GEVが決定されます。スピン偏光のねじれスケールを使用することにより、電子の対応する制限にも到達することができます。 
が達成された。 [123] ハンス・デーメルト et al。 （1999）ペンニングトラップで異常周波数をチェックしました。これは、電子の動脈磁気関係の測定において重要な役割を果たします。 -24 GEVは制限される可能性があります。 [124] [125] 
制限される可能性があります。 [126] ブルックヘイブン国立研究所の「ミューンG-2」グループは、ミオンとアンティフンの異常頻度での逸脱の後に研究しました。同様に、彼らは太陽が中心の慣性系と比較して、地球の向きを考慮して、恒星の変動を検索しました。ここでも、ローレンツィンバリエンスからの逸脱は見つかりませんでした。 [127] 
。 [110] 上部のクォークペアもD0実験（2012）で調べられ、これらのカップルの生産は地球の地球の恒星期に依存しないことを示しています。 [129] 
。 
、 
と 
ローレンツの負傷に対応する「優先参照システム」の効果を説明する。この目的のために、多くのテストが実行されました。相対性の一般的な理論のテストを参照してください。ローレンツの負傷は、粉砕量量重力、緊急緊急事態、アインシュタインエーテル理論、またはhozava-lifshitz-gravitationなどの種のさまざまな代替品の文脈でも議論されています。 
。 [132] Iorio（2012）は10の境界線を決定しました -9 – ローレンツの無傷の重力磁性加速の可能性のある可能性のあるテスト粒子のケプラー軌道要素をチェックすることにより、それはレベルです。 [133] Xie（2012）は、ダブルパルサーの周囲の前進を分析し、10のローレンツ負傷の上限があります -10 -レベル。 [134] 
。詳細については、ニュートリノ速度の測定を参照してください。 
。 [9] 
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