熱遷移係数-Wikipedia

熱遷移係数

${displaystyle alpha}$

（Engl。 h ために 熱伝達係数 ）、 また 熱伝達番号 また 熱伝達係数 呼ばれると、界面での熱伝達の強度を決定する比例因子です。 w/（m²・k）の熱伝達係数は、材料の構成または材料から環境への液体の形の環境への特定の重要な人物です。

建物の物理学を含む個々の分野は、1999年7月からヨーロッパ全土で使用されています ^[初め] 国際的に適応された基準のため

${displaystyle alpha}$

英語のフォーミュラサイン h 。これは、対応するセクションで考慮されます。

熱伝達係数は、布地の表面からエネルギーを消散させるガスまたは液体の能力を表し、表面に放出することを表します。とりわけ、それは比熱容量、密度、熱負荷の熱係数、および熱沈下培地に依存します。熱伝導の係数は通常、関係する培地の温度差を介して計算されます。

熱伝達係数は、熱伝導率とは対照的です いいえ 純粋な素材は一定ですが、大きく依存しています

構造では、熱伝達係数のフラットレート値が簡素化されることがよくあります。流れ速度への依存により、これは不正確ですが、熱断熱材の成分の主な熱抵抗が熱伝達ではなく、成分の熱伝達にあるため、比較的無害です。

${displaystyle {begin {alignedat} {2} delta q＆= alpha cdot acdot（t_ {1} -t_ {2}）cdot delta tquad leftrightarrow quad {dot {q}}}＆= alpha cdot acdot（t_ {1} -t_ {lft_ {left_ {lft_ {lft_ ac {delta q} {acdot（t_ {1} -t_ {2}）cdot delta t}}＆alpha = {frac {dot {q}} {acdot（t_ {1} -t_ {2}）}} end {alignedat}}}}$

と

SI単位の熱伝達係数の派生寸法は

${displaystyle {frac {mathrm {w}} {mathrm {m^{2} cdot k}}} = {frac {mathrm {kg}}} {mathrm {s^{3} cdot k}}}}}}}$

。

熱伝達の方向に応じて、δは Q 正または負の値を取得します。

固体材料または安静中の液体の境界層の場合、耐熱性は

${displaystyle r_ {th}}$

与えられます：

${displaystyle r_ {th} = {frac {1} {alpha cdot a}} = {frac {（t_ {1} -t_ {2}）cdot delta t} {delta q}}}}}$

の

${displaystyle mathrm {frac {k} {w}}}$

（と

${displaystyle mathrm {k}}$

– ケルビン、

${displaystyle mathrm {w}}$

– ワット）。

局所熱伝達係数 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

ローカル値

${displaystyle alpha（x）}$

熱伝達係数は、コンピューターシミュレーションと理論的な考慮事項にとって重要です。壁の表面の薄い境界層では、電流は層流であり、熱輸送は主に熱伝導によるものです。この場合、局所熱伝達係数は

${displaystyle alpha _ {mathrm {gs}} = {frac {lambda} {delta _ {mathrm {t}}}}}}}$

と

${displaystyle {frac {delta _ {mathrm {t}}} {delta}} = {frac {1} {sqrt [{3}] {pr}}}}}}$

局所熱電流密度

${displaystyle {dot {q}} _ {mathrm {gs}}}}$

境界層の結果

${displaystyle rightArrow {dot {q}} _ {mathrm {gs}} = {dot {q}} _ {mathrm {gs}} {a} {a} {a}} = alpha _ {mathrm {gs} -t_ {t_ {{t_} {at} -t_ {t_} {} {at f}}）。$

中の熱伝達係数 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

通常、中熱伝達係数は、end腸の流体温度の違いが中壁温度に違いを持つ、特定のジオメトリ（アセンブリ）に対して定義される技術計算に使用されます。

中の熱伝達係数は、無次元ニュアンス数です

${displaystyle mathrm {nu}}$

比例して、これは、与えられたジオメトリを伴うレイノルズの純粋な機能であり、プラントル数は次のとおりです。

${displaysylllllle alpha _ {m} = {frac {lambda} {l}}} cdot mathrm {nu}（mathrm}、mathrm}、mathrm {pr}$

と

nusenteltionによる中規模の熱伝達係数の表現は、特徴的な長さと特性速度のそれぞれの定義を常に与えなければならない類似性法則です。

自由対流 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

電流が自由対流によるものである場合、熱伝達係数とnuber数はgrashhof数に依存します。

この場合、熱伝達係数は、次の数値方程式でほぼ決定できます。

• 中気：
  ${displaystyle alpha = 12cdot {sqrt {v}}+2}$

  

• 水の媒体：
  ${displaystyle alpha = 2100cdot {sqrt {v}}+580、}$

  

それぞれフロー速度があります

${displaystyle v}$

メートルあたりの媒体の。

熱放射 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

熱放射による熱伝達係数の計算は、対流の場合よりもはるかに困難です。

以下は、黒体の放射による熱伝達係数に適用されます。

°Cで和らげられます	-10	0	十	20	30
${displaystyle h_ {mathrm {s0}}}$ w/（m²・k） [2]	4.1	4.6	5.1	5.7	6.3
${displaystyle r_ {mathrm {se}} = 1/h_ {mathrm {s0}}}}}$	0.24	0.22	0.20	0.18	0.16

英語の象徴性はしばらく前に導入されました。 ^[2] したがって、それ以外の一般的なスペルから逸脱する指定は、物理学の式と計算の構築で見つかりました h 。

h 休息の場合に1秒以内に送信される熱量として定義されます。対流hから合計します _c および放射線共有h _r ;空気の低熱伝導率により、行動の割合は無視されます。

${displaystyle h = h_ {r}+h_ {c}}$

^[2]

決定するための簡略化された算術手順 h _r と h _c EN ISO 6946、付録Aにあります。 h _r そこで、黒体からの放射とそれぞれの表面材料の放出度による熱伝達係数からのステファン・ボルツマン法に従って計算されます。 h _c 熱流の空間方向と風速の外側に依存します。両方のバインディング値 h _c 異なる風速の補正値と同様に、派生を指定することなく – 標準は付録Aの定数として与えられます。平らでない表面の強く単純化された修正手順も、標準で定義されています。

相互の値1/h（以前：1/α）はここにあります（物理学で一般的な一定として一般的な無次元使用から逸脱しています） 熱遷移抵抗 r _s （m²・k）/w。 ^[2]

熱活性空間の囲まれた熱遷移係数 [ 編集 | ソーステキストを編集します ]

熱成分の活性化の場合 – 入院患者の加熱/冷却表面として、または空間変換（天井、床、および/または壁）への情報を提供する固体貯蔵体として – 総熱伝達係数（対流と放射）は非常に有意義で、表面と熱電流密度の間の宇宙の間の比較的小さな温度差のために非常に意味があります。混合対流（自由と強制対流）の複雑さ、放射線による熱輸送とのオーバーレイ、および熱活性成分表面に関連する空間内の局所的に異なる空気と放射温度の存在は、総熱伝達係数を決定し、異なる結果の解釈に困難をもたらします。実際には、SO -Calledと協力しています 基本ライン 、床下暖房のための標準化された電力計算のために導入され、室温のみが基準サイズとして発生するため、実用的な冷却天井設計にも使用されます。基本的な特性ラインは、部屋の領域に応じて、加熱/冷却面の熱流密度を示しています。雑誌で ヘルスエンジニア 全体的な熱伝達係数と基本特性の間の一般的な接続が確立されました。 ^[3]

• およびISO 6946、DIN：2018-03 コンポーネント – 熱抵抗と熱伝達係数 – 計算手順
• ISO 7345、as din：2018-07 建物と建築材料の熱行動 – 物理的なサイズと定義
• およびISO 9346、as din：2008-02 建物と建築材料の熱と水分技術的な挙動 – 布の輸送用の物理サイズ –

• O.クリスチャー、W。カスト： 乾燥技術の科学的基盤 。 Springs-Publising、ISBN 3-540-08280-8。
• H.マーティン： 熱伝達の進歩。 Vol。 13.アカデミックプレス、ニューヨーク/サンフランシスコ/ロンドン1977、S。1–60。
• S.ポラト： 乾燥技術。 11、いいえ。 6、1993、pp。1147–1176。
• R.ヴィスカント： 実験的な熱および流体科学。 バンド6、1993、S。111–134。
• B.幸福： 熱活性成分表面の熱伝達係数と、熱電流密度の基本特性への移行。 の： ヘルスエンジニア。 2007年号1号、pp。1–10（短いバージョンは利用可能な無料のパートレポートにあります 革新的な熱伝達と熱貯蔵 LowEx、Report_lowex、2008、p。18ff。; ウェブサイトに ）。

ISO 6946：

• M. Reick、S。Palecki： ISO 6946のdinのテーブルと式から抽出します 。建築物理学および材料科学研究所。 GHESSEN大学。 1999年10月。（ Webドキュメント 、PDF; 168 kb）。
• G. Bittersmann： コンポーネントによる熱伝達（k値）ÖNORMEN ISO 6946に従って 。 In：State Energy Association Styria Lev（ed。）： 2000年7月に熱ライニングとエネルギーインジケーター 。 Graz 2000年7月、熱伝達抵抗、 S. 2 f 。 （ lev.at [PDF; 2010年1月21日にアクセス]）。

1. ↑ W.コスラー： E DIN 4108-3の原稿：1998-10。 ドイツ標準化研究所、1998年10月28日。
2. ↑ ^{a b c d} en iso 6946;基準と文献を参照してください
3. ↑ B.幸福： 熱活性成分表面の熱伝達係数と、熱電流密度の基本特性への移行。 の： ヘルスエンジニア。 2007年号1号、pp。1–10（短いバージョンは利用可能な無料のパートレポートにあります 革新的な熱伝達と熱貯蔵 LowEx、Report_lowex、2008年、PTJ、2008年監督。 ウェブサイトに ）。