電気暖房法 – ウィキペディア

Posted on June 20, 2022 by lordneo

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厳しい法律 （また 最初のジュレスシェの法則 また joule-lencing-law ジェームズ・プレスコット・ジュールとエミル・レンツによると、電気導体の電流は熱エネルギーであると言います

{displaystyle q_ {mathrm {w}}}

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$Q_{mathrm {W} }$ 電気エネルギーの一定のリハビリテーションによって作成されました

{displaystyle e_ {mathrm {el}}}

$E_{mathrm {el} }$ それははしごから取られています：

{displaystyle q_ {mathrm {w}} = e_ {mathrm {el}} = pcdot t}

電力で

{displaystyle p}

$P$ と期間

{displaystylet}

$t$ – または変数パフォーマンスが発生した場合：

{displaystyle q_ {mathrm {w}} = e_ {mathrm {el}} = int _ {0}^{t} p、mathrm {d} tau}

電流による温暖化の原因は、電気抵抗の記事に記載されています。

用語 Joulescheの暖かさ そして、電気熱は、部分的にエネルギーの意味で、一部はパフォーマンスの意味で均一に使用されません。 ^[初め]^[2]^[3]^[4]^[5]^[6]

電気は、電気ラインで管理されることが好ましいです。電気性能は、熱の発達に関連して常に真の力です。既存の電流から生じます

{displaystyle i}

$I$ はしごに沿って低下する電圧

{displaystyleu}

$U$ 導体電流の結果として（フォーミュラ符号は平衡に適用され、変化する変数の有効値に適用されます）

{displaystyle p = ucdot i}

オーム抵抗による緊張以来

{displaystyle r}

$R$ ディレクターのうち、オームシェ法が適用されます

{displaystyle u = rcdot i}

これにより、電流の正方形で温暖化が増加します（たとえば、電気ライン、変圧器、または加熱抵抗器）

{displaystyle q_ {mathrm {w}} = i^{2} cdot rcdot t = {frac {u^{2}} {r}} cdot T;}}

熱の生産が必要な場合、熱は電気熱と呼ばれ、そうでなければ 電力発熱の損失 またはオームシェルロス。

熱エネルギーは主に温度差によって導体の加熱につながります

{displaystyle delta vartheta = {frac {q_ {mathrm {w}}} {c_ {vartheta}}}}}

熱容量で

{displaystyle c_ {vartheta}}

$C_{vartheta }$ 。一定のパフォーマンスが増加します

{displaystyle q_ {mathrm {w}}}

$Q_{mathrm {W} }$ 時間とともに線形。これにより、別のプロセスが重複するまで、時間の経過とともに温度が直線的に増加します。

はしごは周囲のように暖かいので、熱伝導、熱放射、または対流を通じて熱エネルギーを通過します。連続エネルギー摂取量が発生した場合、熱流鋳造が高温で放出される平衡状態があります。

{displaystyle {dot {q}} _ {w}}

${dot {Q}}_{W}$ （記録された電力の期間あたりの熱、つまり熱性能）：

{displaytle {dado {dist {dot {q}} _ {matrm {wamethrm

熱輸送に関与する表面の場合

{displaystyle a}

$A$ 熱伝達係数

{displaystyle alpha}

$alpha$ 温度差が作成された場合

{displaystyle delta vartheta = {frac {p} {alpha、a}}、}

一般に、身体には熱慣性があり、温度差は、交互の電流によって加熱された場合でも、定常電流で同等のものとして設定されます。示されている二重嘔吐など、表面との質量の比率が非常に少ない場合にのみ、交互の電流の二重周波数で温度または輝度の変動を観察することができます。

より大きなボリュームで分布した導電性ファブリックが流れている場合、エリア要素を流れるように流れます

{displaystyle mathrm {d} a}

$mathrm {d} A$ 強さの流れ

{displaystyle mathrm {d} i = j; mathrm {d} a}

パス要素に沿って途中

{displaystyle mathrm {d} s}

$mathrm {d} s$ 緊張

{displaystyle mathrm {d} u = e; mathrm {d} s = rho、jmathrm {d} s}

落ちると、熱が生じます。その中にあります

{displaystyle j}

$J$ 電力密度のために、

{displaystyle e}

$E$ 電界強度のために、

{displaystyle e = rho; j}

$E=rho ;J$ オームの法律のために、

{displaystyle rho}

$rho$ 特定の電気抵抗（電気導電率の相互価値

{displaystyle sigma}

$sigma$ ）。

電力の喪失により、体積要素が生じます

{displaysyllle mathrm {d} v = mathrm {d} acdot mathrm {d}

$mathrm {d} V=mathrm {d} Acdot mathrm {d} s$ に

{displaystyle mathrm {d} {ucdrm {d} udrm {d} udot mathm {d} ucdot math {d} ucdot math; j ^ {2} mathrm {d

金属導体は、電気（ただし温度依存性）に大きく依存しない特定の電気抵抗を持っています。半導体では

{displaystyle rho}

$rho$ 一定ではありません。スーパーコンダクタでは

{displaystyle rho = 0}

$rho =0$ 、そこには電力熱がありません。

電力スルー導体の電力発熱損失の全体は、一般的にボリューム積分から計算されます

{displaystyle p = iint _ {v} rho j^{2} mathrm {d} v}

滝

{displaystyle rho}

$rho$ 一定ですが、この因子は積分の前に引っ張ることができます。均一な導体では、たとえば直接電流を通る長いワイヤでは、位置からの電力分布が独立しているため、積分電流によって指定された巨視的式の損失出力は、積分電流によって実行されます

{displaystyle p = r; i^{2}}

リード。より複雑な幾何学的トレーニングを使用したより複雑な幾何学的トレーニングでは、これはzでなければなりません。 B.は、導体の電力損失と巨視的抵抗を決定できるように、有限要素法を使用して計算できます。

存在しない特異的抵抗を持つ材料では、電流依存性抵抗はできます

{displaystyle r（i）}

$R(I)$ 見つかった。によるパワー熱損失の計算

{displaystyle p = r（i）cdot i^{2}}

$P=R(I)cdot I^{2}$ この方法で有効です。

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