磁気双極子 – ウィキペディア

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a 磁気双極子 磁気が発生する最も単純な観察された形式です。さらに複雑な磁気構造は、双極子で構成できます。

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磁場線には終わりがありません。磁場には常にソースがありません。 H.別々。

磁気独占（個々の正または負の電気負荷に類似している）についての推測がありますが、これまでのところ発見されていません。 [ノート1] 市販のスタッフまたは馬蹄形の磁石、および長い磁気コイルを使用すると、2つの端は磁気北極または南極として個別に対処できます。磁石の極を中央で分割して分離しようとすると、界面に新しい北極と南極があり、各フラグメントが再び双極子を形成します。

古典的な電気力学の後、磁気ディポルフフィールドは円の電流からのものになる可能性があります

私 {displaystyle i}

作成するために、これはエリアです

Ω→{displaystyle {vec {omega}}}

流れます。彼の磁気双極子の瞬間

m→{displayStyle {thing {m}}}

（あるいは、また

μ→{displaystyle {thing {hu}}}

） は：

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さらに、以前に知られているすべての基本粒子は、電気的に荷重されており、ゼロの異なる知能老化パルス（スピン）の1つを持っている場合、粒子種に応じて異なるジポルモーメントを持つ磁気双極子もあります。これには、クォークと電子、したがって核核と原子のほとんどが含まれます。これらの双極子は、核、コア、および基本的な粒子物理学において重要です。

基本的な双極子モーメントが特定の角度を外部磁場にしか摂取できない方向の方向の観察は、粒子と原子の構造に大きく貢献しています。参照：粒子と種子の磁気モーメント、船尾 – ガーラッハの実験、正常および異常のゼーマン効果、コアおよび電子スピン共鳴。

磁気双極子は1つの場所で磁場を生成します

r→{displaystyle {vec {r}}}

磁束密度により、より遠い距離で与えられます

r {displaystyle r}

金額です

| r→| {displaystyle | {vec {r}} |}

から

r→{displaystyle {vec {r}}}

、

m 0{displaystyle mu _ {0}}

磁場は一定です

4 pi r 2{displaystyle 4pi r^{2}}

遠くの球面表面です

r {displaystyle r}

。

この式は、電気ループ、磁気コイル、ロッド磁石、または原子の形状とサイズに関係なく適用されます。

r {displaystyle r}

彼らの空間的拡張の大部分。

外側の磁場で

B→{displaystyle {vec {b}}}

トルクは磁気双極子に作用します

そして、それはフィールド方向にフィールドに依存するポテンシャルエネルギーを持っています

フィールドが不均一である場合、それは最初の順序で機能します [初め] 力

NABLAオペレーターと

∇ {displaystyle nabla}

。

物質の磁気特性は、磁気双極子によって決定されます。磁気双極子は、すでに一定のサイズ（フェロ、アンティペロ、常磁性など）で存在するか、フィールドがオンになっている場合のみ（磁気圏）存在します。

  1. ↑ 基本的な粒子としての磁気独占は根本的に除外されていません、それらは一部によってあります 優れた標準化された理論 予測されました。見かけの「磁気独占」は、特定の固体の準粒子として検出されています（Webリンクを参照）。ただし、同じ数の北極と南極が常に発生します。
  1. ↑ ヴォルフガングノルティング： 基本コース理論物理学3。 第3.3.2章。第8版、Springer-Verlag Berlin Heidelberg New York、ISBN 978-3-540-71251-0。
  • HorstStöcker： 物理学のペーパーバック。 第4版、ハリー・ドイツ、フランクフルト・アム・メイン、2000、ISBN 3-8171-1628-4。

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