Trường nghệ thuật và thiết kế Corcoran (ban đầu là Trường nghệ thuật Corcoran và cho đến năm 2014, Trường đại học nghệ thuật và thiết kế Corcoran ) , được thành lập vào năm 1878, là một trường nghệ thuật và thiết kế tại Washington, DC, Hoa Kỳ. Năm 2014, trường đại học độc lập trước đây và Phòng trưng bày nghệ thuật Corcoran đã đóng cửa, với các hoạt động của trường được đảm nhận bởi Đại học George Washington (GWU), và bộ sưu tập phòng trưng bày được cung cấp miễn phí cho Phòng trưng bày nghệ thuật quốc gia. ^[1]

Trường Corcoran hiện nay một phần của Đại học Nghệ thuật và Khoa học Columbia của GWU. ^[2][3]

Lịch sử [ chỉnh sửa ]

William Wilson Corcoran thành lập Phòng trưng bày nghệ thuật Corcoran vào năm 1869. Xây dựng đã bắt đầu tại 17th Street và Pennsylvania Avenue. vào năm 1859, nhưng ngay sau khi công việc bên ngoài hoàn thành, quân đoàn của Quân đoàn trưởng đã chiếm giữ tòa nhà, thiết lập các văn phòng trong suốt thời gian của Nội chiến.

Công việc được nối lại ngay sau khi kết thúc chiến tranh, với việc Corcoran chính thức thành lập phòng trưng bày của mình như một tổ chức vào năm 1869. Sự kiện đặc biệt đầu tiên được tổ chức vào năm đó là gây quỹ cho việc hoàn thành Đài tưởng niệm Washington. Phòng trưng bày của Corcoran đã chào đón những vị khách đầu tiên vào năm 187, bao gồm các sinh viên nghệ thuật, những người háo hức phác thảo và vẽ các bản sao của các tác phẩm nổi tiếng của bộ sưu tập.

Năm 1877, họa sĩ E.F. Andrew (1835 Hóa1915) bắt đầu cung cấp cho các sinh viên và nghệ sĩ tham quan hướng dẫn chính thức trong phương tiện truyền thông hai chiều miễn phí. Năm 1878, William Wilson Corcoran đã quyên góp thêm kinh phí để được sử dụng để thành lập một trường học gắn liền với phòng trưng bày. Sau cái chết năm 1888 của Corcoran, một tòa nhà nhỏ được xây dựng vào năm 1889 với mục đích nhận dạng đang phát triển của phòng trưng bày là nơi giáo dục nghệ thuật. Năm 1890, trường chính thức khai trương là Trường nghệ thuật Corcoran. ^[4]

Đến thập niên 1890, cả phòng trưng bày và chương trình của trường đều vượt xa không gian của họ. Một tòa nhà mới, lớn hơn do Ernest Flagg thiết kế được xây dựng vào năm 1897 tại Đại lộ New York và Phố 17, với tầng hầm dành riêng cho các xưởng và xưởng vẽ cho sinh viên, và hai tầng trên dành cho không gian phòng trưng bày lớn. Từ năm 1897 đến những năm 1930, trường tiếp tục tồn tại khiêm tốn cho sinh viên nghệ thuật quan tâm đến một trường bảo tàng. Đến những năm 1930, trường đã bắt đầu mở rộng: các lớp nghệ thuật thương mại, học bổng, khóa học cho trẻ em, thư viện, cơ sở và khóa học gốm sứ, lớp học cuối tuần và cơ hội mùa hè đã được thêm vào.

Công nhận thành công trong Hiệp hội các trường nghệ thuật quốc gia (NASAD) đã đạt được vào giữa những năm 1970, với bằng BFA đầu tiên được trao vào năm 1978. Trong thời gian này, các nghệ sĩ giảng dạy tại trường bao gồm Gene Davis, Tom Downing, [19659010] Sam Gilliam, Anne Truitt, ^[6] Ed McGowin, William Christenberry, ^[7] Percy Martin và Paul Reed. ^[8]

Bắt đầu từ những năm 1970, Trường sử dụng ba cơ sở: Tòa nhà Flagg lịch sử chứa các cơ sở mỹ thuật, các cơ sở chụp ảnh nghệ thuật và phóng sự ảnh. Một tòa nhà thứ hai, tại Georgetown, có các chương trình Digital Media, Thiết kế đồ họa và các chương trình Phóng sự ảnh Truyền thông mới, cũng như nhiều dịch vụ mỹ thuật trong hội họa và vẽ. Các chương trình bổ sung đã được cung cấp thông qua Trung tâm S. Dillon Ripley của Smithsonian. Năm 1985, trường được chính thức công nhận bởi Ủy ban Trung học về Giáo dục Đại học.

Năm 1999, trường được chính thức đổi tên thành Trường Cao đẳng Nghệ thuật và Thiết kế Corcoran và hoạt động để tiếp tục danh tiếng của nó như là tổ chức nghệ thuật và thiết kế bốn năm duy nhất ở Washington, DC ^[4] Là một trường bảo tàng, sinh viên và giảng viên được hưởng lợi từ việc cùng tồn tại với Phòng trưng bày Corcoran với hơn 17.000 tác phẩm và đồ vật. Trong những năm sau của phòng trưng bày, một không gian dành riêng được gọi là Studio 31 trưng bày nghệ thuật của sinh viên, ngoài ra còn có hai năm và triển lãm đặc biệt về công việc của sinh viên được trưng bày trong suốt cả năm. Chương trình NEXT hàng năm, được tổ chức vào cuối mỗi năm học, đã hiển thị các dự án luận án cao cấp của sinh viên cho cộng đồng DC lớn hơn.

Năm 2014, một thỏa thuận được Tòa án Tối cao phê duyệt đã chứng kiến ​​việc đóng cửa Phòng trưng bày và chuyển hầu hết các bộ sưu tập ban đầu vào Phòng trưng bày Nghệ thuật Quốc gia công cộng. Tòa nhà Flagg và các hoạt động đại học đã được bàn giao cho Đại học George Washington, ngày nay điều hành Trường Nghệ thuật và Thiết kế Corcoran trong Trường Đại học Nghệ thuật và Khoa học Columbia.

Học thuật [ chỉnh sửa ]

Trường Nghệ thuật và Thiết kế Corcoran hiện cung cấp bằng Cử nhân Mỹ thuật (về Mỹ thuật, Nhiếp ảnh Mỹ thuật, Phóng sự ảnh, Thiết kế Đồ họa, Thiết kế tương tác, và Kiến trúc nội thất); Cử nhân nghệ thuật (về Mỹ thuật, Lịch sử nghệ thuật, Nhà hát & Khiêu vũ và Âm nhạc); Thạc sĩ Mỹ thuật (về Mỹ thuật, Kiến trúc Nội thất, Diễn xuất Cổ điển và Thiết kế Sản xuất); Bậc thầy của nghệ thuật (về Lịch sử nghệ thuật, Phóng sự ảnh truyền thông mới, Nghiên cứu bảo tàng, Thiết kế tương tác, Thiết kế triển lãm và mối quan hệ hợp tác với Lịch sử thiết kế và nghệ thuật trang trí Smithsonian Associates); chứng chỉ tốt nghiệp về Quản lý và Chăm sóc Bộ sưu tập Bảo tàng, và Nghiên cứu Bảo tàng; và một chương trình BA / MA chung. Sau khi sáp nhập với Đại học George Washington, Trường Nghệ thuật và Thiết kế Corcoran đã ngừng các chương trình Giáo dục Nghệ thuật và Thiết kế Nội thất.

Sinh viên được tiếp xúc thực tập với các tổ chức bao gồm Tạp chí Địa lý Quốc gia, đại sứ quán và các nhiếp ảnh gia tin tức Nhà Trắng; các chuyến đi du học hè ở Ý, Hy Lạp và Ấn Độ; và thăm các nghệ sĩ như Annie Leibovitz, Shepard Fairey, Maya Lin, Abelardo Morell và William Pope. Trong một khoảng thời gian vào mùa xuân, các tác phẩm của học sinh cuối cấp cho các luận văn cao cấp của họ được trưng bày trong bảo tàng, mang đến cho sinh viên trải nghiệm trong các phòng trưng bày cũng như tiếp xúc với công chúng về công việc của họ.

Chương trình giáo dục thường xuyên của trường, nơi cung cấp các lớp tín dụng và phi tín dụng một phần cho trẻ em và người lớn, thu hút hơn 3.500 người tham gia mỗi năm. Corcoran cung cấp một chương trình phát triển danh mục đầu tư trước đại học vào mùa hè cho học sinh trung học.

Những người đáng chú ý [ chỉnh sửa ]

Cựu sinh viên [ chỉnh sửa ]

Cựu sinh viên đáng chú ý của Trường Nghệ thuật và Thiết kế Corcoran bao gồm:

• Công chúa Sophie của Rumani – Công chúa Rumani và nhiếp ảnh gia danh lam thắng cảnh
• Ernest Bairstow – Nhà điêu khắc người Mỹ gốc Anh nổi tiếng với việc chạm khắc Địa chỉ Gettysburg trên Đài tưởng niệm Lincoln
• Aurelius Battaglia – cựu họa sĩ Disney và họa sĩ minh họa sách thiếu nhi Gladys Edgerly Bates – nhà điêu khắc người Mỹ
• Jared Leto – nhạc sĩ và diễn viên người Mỹ
• Tim Gunn – chuyên gia thời trang và nhân vật truyền hình người Mỹ
• David Lynch – nhà làm phim, họa sĩ, nhà soạn nhạc, nghệ sĩ trình diễn người Mỹ
• Donovan – họa sĩ sắp đặt người Mỹ
• Bjorn Peter Egeli – họa sĩ vẽ chân dung người Mỹ gốc Na Uy
• Eugene Goossen – nhà phê bình nghệ thuật và nhà sử học ^[9]
• Bernard O. Gruenke – nghệ sĩ kính màu của Mỹ ] [10]
• Edwin Finckel – nhà soạn nhạc ^[11]
• Frederick Hart – nhà điêu khắc người Mỹ
• Nan Hoove r – Nhiếp ảnh gia, nghệ sĩ video và nghệ sĩ trình diễn người Mỹ
• Nadezhda Kouteva – Nghệ sĩ người Bulgaria
• Eugene J. Martin – Nghệ sĩ thị giác người Mỹ
• Madiha Omar – Họa sĩ người Iraq
• Bruce Jurgens – Nghệ sĩ và nhà sản xuất người Mỹ [19659028] Jody Mussoff – Nghệ sĩ người Mỹ
• Sabrina Raaf – Nghệ sĩ người Mỹ
• Sonya Rapoport – Nghệ sĩ người Mỹ
• Ian Svenonius – nhạc sĩ và tác giả người Mỹ
• Salarrué – nhà văn, nhà thơ, họa sĩ người Salvador Đầu bếp bánh ngọt và nhân vật truyền hình người Mỹ
• Kim Kirkpatrick – nhiếp ảnh gia
• Pacita Abad – họa sĩ
• Ruth Chew – tác giả
• Spencer Baird Nichols – họa sĩ, họa sĩ minh họa và vẽ tranh tường người Mỹ
• Josephine Lutz nghệ sĩ
• Kathryn Zaremba – cựu Full House và Meatless star ^[12]
• Javier Cabada – Tây Ban Nha-Ame họa sĩ trừu tượng người Rican
• Thomas Hart Benton – Họa sĩ khu vực người Mỹ ^[13]
• Morris Cafritz – Washington, nhà phát triển bất động sản và nhà từ thiện DC ^[14] – Nhà báo và tác giả Ấn Độ ^[15]
• Rostin Rostai – Nhiếp ảnh gia, Họa sĩ, Người đi xe đạp Extraordinaire. ^[15]
• Zach Borichevsky, Opera Tiết06
• Dana Tai Soon Burgess, Biên đạo múa, Vũ công và Giáo sư, M.F.A. '94
• Maggie Tương phản, diễn viên và nhà sản xuất, B.A. '06 ^[16]
• Avi Gupta, Nghệ sĩ triển lãm và Giám đốc Báo cáo Thế giới & Tin tức Hoa Kỳ, B.F.A. '02
• Kerry Washington, Nữ diễn viên và nhà sản xuất, B.A. '98
• Daniel H. Weiss, Chủ tịch và Giám đốc điều hành của Bảo tàng Nghệ thuật Metropolitan, B.A. '79
• Dariush Kashani, diễn viên điện ảnh, sân khấu và truyền hình Mỹ
• Percy Martin – nhà in và giáo viên mỹ thuật người Mỹ ^[17]

Tài liệu tham khảo [ chỉnh sửa ]

Liên kết ngoài [ chỉnh sửa ]

Tọa độ: 38 ° 53′44.8 ″ N 77 ° 2′24.8 ″ W / 38.895778 ° W / 38.895778; -77.040222

Sự phát triển của các ngôn ngữ lãng mạn phương Đông theo Brezeanu, Niculescu, Rosetti & Sanfeld

Một bằng chứng về tiếng Latin ở Balkans, đã phát triển thành ngôn ngữ lãng mạn phương Đông. "Kỵ sĩ Thracian" nhẹ nhõm với dòng chữ Latin tại Philippi. Vì Philippi nằm ở Hy Lạp Macedonia ngày nay, tiếng Latinh được nói ở đây phát triển thành tiếng Aroman và Megleno-Rumani.

Ngôn ngữ lãng mạn phương Đông là một nhóm ngôn ngữ Lãng mạn phát triển ở Đông Âu (cụ thể là trong Balkans) từ biến thể địa phương của Vulgar Latin. Ngày nay, nhóm bao gồm tiếng Rumani, tiếng Aroman và hai ngôn ngữ nhỏ liên quan khác là Megleno-Rumani và Istro-Rumani.

Là một phần của cùng một gia đình, họ chia sẻ nhiều tính năng với nhau. Điểm tương đồng bao gồm hình thái và cú pháp, cũng như sự tương đồng lớn trong từ vựng. Tuy nhiên, bên cạnh những điểm tương đồng của họ, cũng có những điểm khác biệt đáng kể khiến người nói của họ khó hiểu nhau.

Một số ngôn ngữ của Italo-Dalmatian đôi khi được đưa vào Lãng mạn phương Đông. Trên thực tế, khi tiếng Ý được phân loại là Lãng mạn phương Tây, Dalmatian thường vẫn ở phương Đông. Tuy nhiên, bài viết này chỉ liên quan đến Đông lãng mạn theo nghĩa hẹp, không có tiếng Ý và tiếng Dalmatian.

Các ngôn ngữ lãng mạn phương Đông còn được gọi là ngôn ngữ Vlach và người nói của họ, ngoài tên quốc gia cụ thể, còn được gọi chung là người Vlach.

Lý thuyết và lịch sử nguồn gốc [ chỉnh sửa ]

Theo lý thuyết được chấp nhận chung về nguồn gốc của chúng, các ngôn ngữ lãng mạn phương Đông, được coi là một sự tiến hóa của Vulgar-Latin, được nói trong khu vực Balkan trong thời thống trị của Đế chế La Mã. Đến lượt Vulgar-Latin, được coi là sự pha trộn của các ngôn ngữ địa phương cổ đại: Illyrian, Thracian, Dacian và Latin chính thức (ngôn ngữ của Rome). Nó hình thành trong nhiều thế kỷ một sự liên tục ngôn ngữ, lan rộng khắp vùng Balkan. Sau sự xuất hiện của người Slavơ trong khu vực (V-VII cent.), Nhiều người dân bản địa đã bị đồng hóa trong khi những người khác có nghĩa vụ phải di chuyển và giải tán, mất theo cách đó sự đồng nhất và các liên hệ trước đó giữa họ. Kết quả là, sự hình thành của bốn ngôn ngữ, mà ngày nay tạo thành nhánh phía đông của gia đình Ngôn ngữ lãng mạn, đã diễn ra.

• Bắc-Danubian
  • Tiếng Rumani, bao gồm ngôn ngữ Vlach Nam-Danubian ở Serbia và Bulgaria; Tiếng Rumani thường được gọi là Daco-Rumani để phân biệt với các ngôn ngữ Nam-Danubian
• Các ngôn ngữ Nam-Danubian

Sự phân loại này được tranh cãi bởi một số học giả Rumani, người đã phân loại Istro-Rumani với Daco-Rumani, như một ngôn ngữ Bắc-Danubian, và ước tính rằng Megleno-Rumani thể hiện các đặc điểm hỗn hợp, là trung gian giữa Daco-Rumani và Aromanian. Istro-Rumani hiển thị nhiều đặc điểm rất gần với nguồn gốc Rumani (Daco-), với một số học giả tin rằng đó là kết quả của một cuộc di cư thời trung cổ đến Istria từ Transylvania (trái ngược với các ngôn ngữ Lãng mạn bản địa như Istriot và bây giờ- tuyệt chủng Dalmatian ở các khu vực lân cận).

Là một hậu quả khác của các cuộc xâm lược nước ngoài, Vulgar-Latin bị ảnh hưởng ở nhiều mức độ khác nhau bởi Slavic và các ngôn ngữ khác. Cuộc xâm lược Slavic diễn ra mạnh mẽ hơn ở phần trung tâm của miền, từ nơi bắt nguồn của những người nói thực sự của Aromanian, Megleno-Rumani và Istro-Rumani. Ở đây và ở đó, và đặc biệt là ở phần trung tâm này, Vulgar-Latin trở nên tầm thường và cuối cùng biến mất. Các ví dụ đáng chú ý về dân số đã từng nói các ngôn ngữ lãng mạn phương Đông, hoàn toàn bị nô lệ ngày nay, là:

Quá trình đồng hóa này tiếp diễn cho đến ngày hôm nay, các ngôn ngữ Nam-Danubian và một số giống tiếng Daco-Rumani được nói bên ngoài Rumani đang rất nguy cấp.

Các tính năng phổ biến với các ngôn ngữ Lãng mạn phương Tây [ chỉnh sửa ]

Chúng chia sẻ một vài thay đổi âm thanh với các ngôn ngữ Lãng mạn phương Tây: một số với tiếng Ý, chẳng hạn như [kl]> [kj] ( Lat. cl arus> Rom. chi ar, Ital. chi aro) và một số ít với Dalmatian, chẳng hạn như [gn]> [mn] Lat. Co gn atus> Rom. Cu mn tại, Dalm. Co mn ut). Tuy nhiên, hầu hết trong số chúng là bản gốc, xem: Thay đổi âm thanh Latin sang Rumani.

Sự khác biệt so với các ngôn ngữ lãng mạn phương Tây [ chỉnh sửa ]

Các ngôn ngữ là một phần của nhóm này có một số tính năng phân biệt chúng với các ngôn ngữ lãng mạn phương Tây, đáng chú ý là các đặc điểm ngữ pháp được chia sẻ trong khu vực ngôn ngữ Balkan cũng như một số đặc thù ngữ nghĩa, chẳng hạn như lume ("thế giới") có nguồn gốc từ tiếng Latin lumen ("ánh sáng"), inimă "trái tim") có nguồn gốc từ tiếng Latin anima ("linh hồn"), v.v.

Các ngôn ngữ cũng có chung chất nền Paleo-Balkanic.

Một sự hợp nhất bất đối xứng của các nguyên âm Latinh, với / i / hợp nhất với / ē / nhưng / u / hợp nhất với / ū /, đặt ra Lãng mạn phương Đông từ sự hợp nhất đối xứng của / u / với / ō / và / o / trong lãng mạn phương Tây. Tuy nhiên, trong khi điều này vẫn tồn tại đến ngày nay chỉ trong một số phương ngữ biệt lập ở phía tây Basilicata, như phương ngữ Castelmezzano, cũng như tiếng Dalmatia và tiếng Rumani, có bằng chứng cho thấy nó đã từng xảy ra trên khắp miền Nam nước Ý. ^[1]

19659008] [ chỉnh sửa ]

Ngôn ngữ lãng mạn phương Đông:

(lưu ý: từ vựng được sử dụng dưới đây không được công nhận toàn cầu):

Tài liệu tham khảo [ chỉnh sửa ]

Xem thêm [ chỉnh sửa ]

Một vật liệu điện môi phân cực

Vật liệu điện môi (hoặc ) là một chất cách điện có thể bị phân cực bởi điện trường ứng dụng. Khi một chất điện môi được đặt trong điện trường, các điện tích không chảy qua vật liệu như chúng làm trong một dây dẫn điện mà chỉ dịch chuyển một chút từ vị trí cân bằng trung bình của chúng gây ra sự phân cực điện môi . Do sự phân cực điện môi, các điện tích dương bị dịch chuyển theo hướng của trường và các điện tích âm dịch chuyển theo hướng ngược lại. Điều này tạo ra một điện trường bên trong làm giảm tổng trường bên trong chính chất điện môi. ^[1] Nếu một chất điện môi gồm các phân tử liên kết yếu, các phân tử đó không chỉ bị phân cực mà còn định hướng lại để các trục đối xứng của chúng thẳng hàng với trường. [19659004] Nghiên cứu về tính chất điện môi liên quan đến việc lưu trữ và tiêu tán năng lượng điện và từ trong vật liệu. ^[2][3][4] Điện môi rất quan trọng để giải thích các hiện tượng khác nhau trong điện tử, quang học, vật lý chất rắn và vật lý sinh học tế bào.

Thuật ngữ [ chỉnh sửa ]

Mặc dù thuật ngữ cách điện ngụ ý dẫn điện thấp, điện môi thường có nghĩa là vật liệu có độ phân cực cao. Cái sau được thể hiện bằng một số gọi là độ thấm tương đối. Thuật ngữ cách điện thường được sử dụng để chỉ sự tắc nghẽn điện trong khi thuật ngữ điện môi được sử dụng để chỉ khả năng lưu trữ năng lượng của vật liệu (bằng phương pháp phân cực). Một ví dụ phổ biến của điện môi là vật liệu cách điện giữa các tấm kim loại của tụ điện. Sự phân cực của điện môi bởi điện trường ứng dụng làm tăng điện tích bề mặt của tụ điện đối với cường độ điện trường đã cho. ^[1]

Thuật ngữ điện môi được tạo ra bởi William Whewell (từ dia- + điện ) để đáp ứng yêu cầu từ Michael Faraday. ^[5][6] Một điện môi hoàn hảo là một vật liệu có độ dẫn điện bằng không (xem dây dẫn hoàn hảo), ^[7] do đó chỉ thể hiện một dòng điện dịch chuyển; do đó, nó lưu trữ và trả lại năng lượng điện như thể nó là một tụ điện lý tưởng.

Độ nhạy điện [ chỉnh sửa ]

Độ nhạy điện χ _e của vật liệu điện môi là thước đo mức độ dễ dàng phân cực của nó điện trường. Điều này, đến lượt nó, xác định độ thấm điện của vật liệu và do đó ảnh hưởng đến nhiều hiện tượng khác trong môi trường đó, từ điện dung của tụ điện đến tốc độ ánh sáng.

Nó được định nghĩa là hằng số tỷ lệ (có thể là tenxơ) liên quan đến điện trường E với mật độ phân cực điện môi cảm ứng P sao cho

P = ε 0 χ e E { displaystyle mathbf {P} = varepsilon chi _ {e} mathbf {E},}

trong đó ] ε ₀ là độ thấm điện của không gian trống.

Tính mẫn cảm của môi trường có liên quan đến độ thấm tương đối của nó ε _r bởi

χ e = ε r – 1. { displaystyle chi _ {e} = varepsilon r} -1.}

Vì vậy, trong trường hợp chân không,

χ e = 0. { displaystyle chi _ {e} = 0.}

Sự dịch chuyển điện D có liên quan đến mật độ phân cực P bởi

D = ε 0 E + P = ] 0 ( 1 + χ e ) E = ε ] ε r E . { displaystyle mathbf {D} = varepsilon _ {0} mathbf {E} + mathbf {P} = varepsilon _ {0} left (1+ chi _ {e} right) mathbf {E} = varepsilon _ {0} varepsilon _ {r} mathbf {E}.}

Phân tán và quan hệ nhân quả [ chỉnh sửa ]

một vật liệu không thể phân cực tức thời để đáp ứng với một trường ứng dụng. Công thức tổng quát hơn như là một hàm của thời gian là

P ( t ) = ε 0 ∫ – ∞ t ] e ( t – t ′ ) E ( t ′ ) t ′ . { displaystyle mathbf {P} (t) = varepsilon _ {0} int _ {- infty} ^ {t} chi _ {e } left (t-t ' right) mathbf {E} left (t' right) , dt '.}

của điện trường ở thời điểm trước với độ nhạy phụ thuộc thời gian được đưa ra bởi χ _e (Δ t ). Giới hạn trên của tích phân này cũng có thể được mở rộng đến vô cùng nếu người ta định nghĩa χ _e (Δ t ) = 0 cho Δ t <0 . Đáp ứng tức thời tương ứng với tính nhạy cảm của chức năng đồng bằng Dirac χ _e (Δ t ) = χ _e δ ] t ) .

Sẽ thuận tiện hơn trong một hệ thống tuyến tính để lấy biến đổi Fourier và viết mối quan hệ này như là một hàm của tần số. Do định lý tích chập, tích phân trở thành một sản phẩm đơn giản,

P ( ω ) = ε 0 χ e [ ) E ( ω ) . { displaystyle mathbf {P} ( omega) = varepsilon _ {0} chi _ {e} ( omega) mathbf {E} ( omega).}

Lưu ý sự phụ thuộc tần số đơn giản của độ nhạy, hoặc tương đương là độ thấm. Hình dạng của tính mẫn cảm đối với tần số đặc trưng cho tính chất phân tán của vật liệu.

Hơn nữa, thực tế là sự phân cực chỉ có thể phụ thuộc vào điện trường ở các thời điểm trước đó (tức là χ _e (Δ t ) = 0 cho Δ t <0 ), hậu quả của quan hệ nhân quả, áp đặt các ràng buộc của Kramers Kronig đối với các phần thực và ảo của tính nhạy cảm χ _{ω ).}

Phân cực điện môi [ chỉnh sửa ]

Mô hình nguyên tử cơ bản [ chỉnh sửa ]

Tương tác điện trường với một nguyên tử theo mô hình điện môi cổ điển.

Theo cách tiếp cận cổ điển đối với mô hình điện môi, một vật liệu được tạo thành từ các nguyên tử. Mỗi nguyên tử bao gồm một đám mây mang điện tích âm (electron) liên kết và bao quanh một điện tích điểm dương tại tâm của nó. Với sự có mặt của điện trường, đám mây điện tích bị biến dạng, như thể hiện ở phía trên bên phải của hình.

Điều này có thể được giảm xuống thành một lưỡng cực đơn giản bằng cách sử dụng nguyên tắc chồng chất. Một lưỡng cực được đặc trưng bởi mômen lưỡng cực của nó, một lượng vectơ được hiển thị trong hình là mũi tên màu xanh có nhãn M . Chính mối quan hệ giữa điện trường và mômen lưỡng cực làm phát sinh hành vi của chất điện môi. (Lưu ý rằng mômen lưỡng cực chỉ cùng hướng với điện trường trong hình. Điều này không phải lúc nào cũng đúng, và là một sự đơn giản hóa lớn, nhưng đúng với nhiều vật liệu.)

Khi loại bỏ điện trường, nguyên tử trở về trạng thái ban đầu. Thời gian cần thiết để làm như vậy là cái gọi là thời gian thư giãn; một sự phân rã theo cấp số nhân.

Đây là bản chất của mô hình trong vật lý. Hành vi của điện môi bây giờ phụ thuộc vào tình huống. Tình huống càng phức tạp, mô hình càng phải phong phú để mô tả chính xác hành vi. Các câu hỏi quan trọng là:

• Điện trường không đổi hay nó thay đổi theo thời gian? Ở tốc độ nào?
• Phản ứng có phụ thuộc vào hướng của trường ứng dụng (đẳng hướng của vật liệu) không?
• Phản ứng có giống nhau ở mọi nơi không (tính đồng nhất của vật liệu)?
• Có bất kỳ ranh giới hoặc giao diện nào không có được tính đến không?
• Là phản ứng tuyến tính đối với trường, hay có sự phi tuyến?

Mối quan hệ giữa điện trường E và thời điểm lưỡng cực M làm phát sinh hành vi của chất điện môi, mà đối với một vật liệu nhất định, có thể được đặc trưng bởi hàm F được xác định bởi phương trình:

M = F ( E ) { displaystyle mathbf {M} = mathbf {F} ( mathbf {E} )}

.

Khi cả hai loại điện trường và loại vật liệu đã được xác định, người ta sẽ chọn chức năng đơn giản nhất F dự đoán chính xác các hiện tượng quan tâm. Ví dụ về các hiện tượng có thể được mô hình hóa bao gồm:

Phân cực lưỡng cực [ chỉnh sửa ]

Phân cực lưỡng cực là phân cực vốn có của các phân tử phân cực ( phân cực định hướng ), hoặc có thể được cảm ứng trong bất kỳ phân tử nào trong đó có thể làm biến dạng không đối xứng của các hạt nhân ( phân cực biến dạng ). Phân cực định hướng là kết quả của một lưỡng cực vĩnh viễn, ví dụ, phát sinh từ góc 104,45 ° giữa các liên kết không đối xứng giữa các nguyên tử oxy và hydro trong phân tử nước, giữ lại sự phân cực trong trường hợp không có điện trường bên ngoài. Sự lắp ráp của các lưỡng cực này tạo thành một phân cực vĩ ​​mô.

Khi một điện trường ngoài được áp dụng, khoảng cách giữa các điện tích trong mỗi lưỡng cực vĩnh viễn, có liên quan đến liên kết hóa học, không đổi trong phân cực định hướng; tuy nhiên, hướng phân cực tự quay. Sự quay này xảy ra theo một khoảng thời gian phụ thuộc vào mô-men xoắn và độ nhớt cục bộ xung quanh của các phân tử. Do quá trình quay không tức thời, các phân cực lưỡng cực mất phản ứng với điện trường ở tần số cao nhất. Một phân tử quay khoảng 1 radian mỗi picosecond trong chất lỏng, do đó sự mất mát này xảy ra vào khoảng 10 ¹¹ Hz (trong vùng vi sóng). Sự chậm trễ của phản ứng với sự thay đổi của điện trường gây ra ma sát và nhiệt.

Khi một điện trường ngoài được áp dụng ở tần số hồng ngoại hoặc ít hơn, các phân tử bị uốn cong và kéo dài bởi trường và mô men lưỡng cực phân tử thay đổi. Tần số rung phân tử gần như là nghịch đảo của thời gian cần thiết để các phân tử uốn cong, và sự phân cực biến dạng này biến mất trên tia hồng ngoại.

Phân cực ion [ chỉnh sửa ]

Phân cực ion là phân cực gây ra bởi sự dịch chuyển tương đối giữa các ion dương và ion âm trong tinh thể ion (ví dụ: NaCl).

Nếu một tinh thể hoặc phân tử bao gồm các nguyên tử của nhiều loại, sự phân bố điện tích xung quanh một nguyên tử trong tinh thể hoặc phân tử nghiêng về dương hoặc âm. Kết quả là, khi các dao động mạng tinh thể hoặc rung động phân tử gây ra sự dịch chuyển tương đối của các nguyên tử, các tâm của điện tích dương và âm cũng bị dịch chuyển. Vị trí của các trung tâm này bị ảnh hưởng bởi tính đối xứng của các chuyển vị. Khi các trung tâm không tương ứng, sự phân cực phát sinh trong các phân tử hoặc tinh thể. Sự phân cực này được gọi là phân cực ion .

Phân cực ion gây ra hiệu ứng sắt điện cũng như phân cực lưỡng cực. Quá trình chuyển đổi điện, được gây ra bởi sự sắp xếp các hướng của các lưỡng cực vĩnh viễn dọc theo một hướng cụ thể, được gọi là chuyển tiếp giai đoạn rối loạn trật tự . Quá trình chuyển đổi gây ra bởi sự phân cực ion trong tinh thể được gọi là quá trình chuyển pha pha .

Trong các tế bào [ chỉnh sửa ]

Phân cực ion cho phép sản xuất các hợp chất giàu năng lượng trong các tế bào (bơm proton trong ty thể) và, tại màng plasma, thành lập tiềm năng nghỉ ngơi, vận chuyển các ion không thuận lợi về mặt năng lượng và giao tiếp giữa các tế bào (Na + / K + -ATPase).

Tất cả các tế bào trong các mô cơ thể động vật đều bị phân cực điện – nói cách khác, chúng duy trì sự chênh lệch điện áp trên màng plasma của tế bào, được gọi là điện thế màng. Sự phân cực điện này là kết quả của sự tương tác phức tạp giữa các chất vận chuyển ion và các kênh ion.

Trong tế bào thần kinh, các loại kênh ion trong màng thường khác nhau giữa các phần khác nhau của tế bào, tạo ra các sợi nhánh, sợi trục và thân tế bào có các tính chất điện khác nhau. Kết quả là, một số phần của màng tế bào thần kinh có thể dễ bị kích thích (có khả năng tạo ra tiềm năng hành động), trong khi những phần khác thì không.

Sự phân tán điện môi [ chỉnh sửa ]

Trong vật lý, tán sắc điện môi là sự phụ thuộc của độ thấm của vật liệu điện môi vào tần số của điện trường ứng dụng. Do có độ trễ giữa thay đổi phân cực và thay đổi trong điện trường, nên độ thẩm thấu của điện môi là một hàm phức tạp của tần số của điện trường. Sự phân tán điện môi rất quan trọng đối với các ứng dụng của vật liệu điện môi và để phân tích các hệ thống phân cực.

Đây là một ví dụ của một hiện tượng chung được gọi là tán sắc vật chất: đáp ứng phụ thuộc tần số của môi trường để truyền sóng.

Khi tần số trở nên cao hơn:

1. Phân cực lưỡng cực không còn có thể theo các dao động của điện trường trong vùng vi sóng vào khoảng 10 ¹⁰ Hz;
2. Phân cực ion và phân cực méo phân tử không còn có thể theo dõi điện trường qua tia hồng ngoại hay vùng hồng ngoại xa khoảng 10 ¹³ Hz,
3. phân cực điện tử mất phản ứng ở vùng cực tím vào khoảng 10 ¹⁵ Hz.

Ở vùng tần số trên tia cực tím, độ thấm tiếp cận hằng số ε ₀ trong mọi chất, trong đó ε ₀ là độ thấm của không gian trống. Bởi vì độ thấm cho thấy cường độ của mối quan hệ giữa điện trường và phân cực, nếu một quá trình phân cực mất phản ứng của nó, độ thấm sẽ giảm.

Độ giãn điện môi [ chỉnh sửa ]

Độ giãn điện môi là độ trễ tạm thời (hoặc độ trễ) trong hằng số điện môi của vật liệu. Điều này thường được gây ra bởi sự chậm trễ trong phân cực phân tử đối với điện trường thay đổi trong môi trường điện môi (ví dụ: bên trong các tụ điện hoặc giữa hai bề mặt dẫn lớn). Sự thư giãn điện môi trong việc thay đổi điện trường có thể được coi là tương tự với độ trễ trong việc thay đổi từ trường (đối với cuộn cảm hoặc máy biến áp). Thư giãn nói chung là độ trễ hoặc độ trễ trong đáp ứng của hệ thống tuyến tính, và do đó độ giãn điện môi được đo tương đối với các giá trị điện môi trạng thái ổn định tuyến tính (cân bằng) dự kiến. Độ trễ thời gian giữa điện trường và phân cực ngụ ý sự suy giảm không thể đảo ngược của năng lượng tự do Gibbs.

Trong vật lý, thư giãn điện môi đề cập đến phản ứng thư giãn của môi trường điện môi đối với điện trường dao động bên ngoài. Sự thư giãn này thường được mô tả dưới dạng độ thấm như là một hàm của tần số, có thể, đối với các hệ thống lý tưởng, được mô tả bằng phương trình Debye. Mặt khác, biến dạng liên quan đến phân cực ion và điện tử cho thấy hành vi của loại cộng hưởng hoặc loại dao động. Đặc tính của quá trình biến dạng phụ thuộc vào cấu trúc, thành phần và môi trường xung quanh của mẫu.

Thư giãn Debye [ chỉnh sửa ]

Thư giãn Debye là phản ứng thư giãn điện môi của một quần thể lưỡng cực lý tưởng, không liên kết với điện trường ngoài. Nó thường được biểu thị trong độ thấm phức tạp ε của một phương tiện như là một hàm của tần số của trường :

ε ^ ( ω ) = ε ∞ 19659215] ε 1 + i ω τ { displaystyle { hat { varepsilon}} () varepsilon _ { infty} + { frac { Delta varepsilon} {1 + i omega tau}},}

trong đó ε là độ thấm ở giới hạn tần số cao, Δ ε = ε _s – ε _∞ trong đó ε là độ thẩm thấu tĩnh, tần số thấp và τ là thời gian thư giãn đặc trưng của môi trường. Tách các phần thực và phần ảo của độ thẩm thấu điện môi phức tạp: ^[8]

ε ′ = ε ∞ + [196592] s – ε ∞ 1 + ω 2 τ 2 ε [196592] ″ = ( ε s – ε ∞ ) ω 1 + ω 2 τ 2 { displaystyle { started {căn chỉnh} varepsilon '& = varepsilon _ { frac { varepsilon _ {s} – varepsilon _ { infty}} {1+ omega ^ {2} tau ^ {2}}} [3pt] varepsilon '' & = { frac { ( varepsilon _ {s} – varepsilon _ { infty}) omega tau} {1+ omega ^ {2} tau ^ {2}}} end {căn chỉnh}}}

Mất điện môi cũng được biểu thị bằng:

tan ⁡ ( ) = ε ″ ε 19659277] = ( ε s – ε ∞ ) ω _{] ε} s + ε ∞ ω 2 τ 2 { displaystyle tan ( delta) { varepsilon ''} { varepsilon '}} = { frac { left ( varepsilon _ {s} – varepsilon _ { infty} right) omega tau} { varepsilon _ {s} varepsilon _ { infty} omega ^ {2} tau ^ {2}}}}

Mô hình thư giãn này được giới thiệu và đặt theo tên của nhà vật lý Peter Debye (1913). ^[9] Đây là đặc điểm của phân cực động w chỉ có một thời gian thư giãn.

Các biến thể của phương trình Debye [ chỉnh sửa ]

Phương trình Cole mật Cole

Phương trình này được sử dụng khi đỉnh mất điện môi cho thấy sự mở rộng đối xứng.

Phương trình này được sử dụng khi cực đại tổn thất điện môi cho thấy sự giãn nở không đối xứng.

Thư giãn Havriliakiêu Negami

Phương trình này xem xét cả mở rộng đối xứng và bất đối xứng.

Kohlrausch của Williams chức năng hàm mũ kéo dài.

Định luật Curie từ von Schweidler

Điều này cho thấy phản ứng của điện môi đối với trường DC được áp dụng để hành xử theo một định luật lũy thừa, có thể được biểu thị như một tích phân đối với các hàm số mũ Độ điện hóa [ chỉnh sửa ]

Điện lực là khả năng của nhiều vật liệu (cụ thể là gốm sứ) bị phân cực dưới điện trường ứng dụng. Không giống như sắt điện, điều này có thể xảy ra ngay cả khi không có lưỡng cực điện vĩnh viễn tồn tại trong vật liệu và loại bỏ các trường dẫn đến sự phân cực trong vật liệu trở về số không. ^[10] Các cơ chế gây ra điện môi hành vi là sự biến dạng của các ion riêng lẻ (sự dịch chuyển của đám mây điện tử từ hạt nhân) và sự phân cực của các phân tử hoặc sự kết hợp của các ion hoặc khiếm khuyết.

Sự mất điện có thể xảy ra trong các pha tinh thể trong đó các lưỡng cực điện không được sắp xếp và do đó có khả năng sắp xếp trong một điện trường bên ngoài và làm suy yếu nó.

Một ví dụ về vật liệu điện môi có hằng số điện môi cao là strontium titanate.

Tinh thể LiNbO ₃ là sắt điện dưới 1430 K, và trên nhiệt độ này, nó biến thành một pha điện môi bị rối loạn. Tương tự như vậy, các perovskites khác cũng thể hiện tính điện ở nhiệt độ cao.

Điện môi đã được khám phá như một cơ chế làm lạnh có thể; phân cực điện môi bằng cách sử dụng điện trường trong điều kiện quá trình đáng tin cậy làm tăng nhiệt độ, trong khi loại bỏ trường làm giảm nhiệt độ. ^[11] Một bơm nhiệt hoạt động bằng cách phân cực điện, cho phép nó trở về nhiệt độ môi trường (bằng cách làm giảm nhiệt thêm ), đưa nó tiếp xúc với vật thể được làm mát, và cuối cùng khử cực nó, sẽ dẫn đến làm lạnh.

Khả năng điều chỉnh [ chỉnh sửa ]

Điện môi điều chỉnh là chất cách điện có khả năng lưu trữ điện tích thay đổi khi điện áp được áp dụng. ^{[12] ] [13]}

Nói chung, strontium titanate ( SrTiO
₃ ) được sử dụng cho các thiết bị hoạt động ở nhiệt độ thấp, trong khi barium strontium titanate [ 1 − x Sr
_x TiO
₃ ) thay thế cho các thiết bị nhiệt độ phòng. Các vật liệu tiềm năng khác bao gồm vật liệu điện môi vi sóng và vật liệu tổng hợp ống nano carbon (CNT). ^{[12] [14] [15]}

của strontium titanate xen kẽ với một lớp oxit strontium tạo ra một chất điện môi có khả năng hoạt động lên đến 125 GHz. Các vật liệu được tạo ra thông qua epit Wax chùm phân tử. Cả hai có khoảng cách tinh thể không khớp nhau tạo ra sự căng thẳng trong lớp titanate strontium làm cho nó kém ổn định và có thể điều chỉnh được. ^[12]

Các hệ thống như Ba
_{1 − x} Sr
_x TiO
₃ có quá trình chuyển đổi sắt điện para para ngay dưới nhiệt độ môi trường, cung cấp khả năng điều chỉnh cao. Những bộ phim như vậy phải chịu tổn thất đáng kể phát sinh từ các khiếm khuyết.

Ứng dụng [ chỉnh sửa ]

Tụ [ chỉnh sửa ]

Tách điện tích trong tụ điện song song gây ra điện trường bên trong. Một chất điện môi (màu cam) làm giảm trường và tăng điện dung.

Các tụ điện được sản xuất thương mại thường sử dụng vật liệu điện môi rắn có độ thấm cao làm môi trường giao thoa giữa các điện tích dương và âm được lưu trữ. Vật liệu này thường được đề cập trong bối cảnh kỹ thuật là điện môi tụ điện . ^[14]

Ưu điểm rõ ràng nhất khi sử dụng vật liệu điện môi như vậy là nó ngăn được các tấm dẫn điện, trên đó các chi phí được lưu trữ, từ việc tiếp xúc trực tiếp với điện. Tuy nhiên, đáng kể hơn, độ thấm cao cho phép điện tích được lưu trữ lớn hơn ở một điện áp nhất định. Điều này có thể được nhìn thấy bằng cách xử lý trường hợp của một chất điện môi tuyến tính với độ thấm ε và độ dày d giữa hai bản dẫn có mật độ điện tích đồng nhất σ _ε . Trong trường hợp này, mật độ điện tích được cho bởi

σ ε = ε V d { displaystyle sigma _ { varepsilon} = varepsilon d}}}

và điện dung trên mỗi đơn vị diện tích theo c = σ ε V = ε d { displaystyle sigma _ { varepsilon}} {V}} = { frac { varepsilon} {d}}}

Từ điều này, có thể dễ dàng nhận thấy rằng ε lớn hơn dẫn đến điện tích lớn hơn được lưu trữ và do đó điện dung lớn hơn.

Vật liệu điện môi được sử dụng cho tụ điện cũng được chọn sao cho chúng có khả năng chống ion hóa. Điều này cho phép tụ hoạt động ở điện áp cao hơn trước khi điện môi cách điện bị ion hóa và bắt đầu cho phép dòng điện không mong muốn.

Bộ cộng hưởng điện môi [ chỉnh sửa ]

Bộ tạo dao động cộng hưởng điện môi (DRO) là một thành phần điện tử thể hiện sự cộng hưởng của tần số phân cực cho dải tần số hẹp. , nói chung trong dải vi sóng. Nó bao gồm một "puck" gốm có hằng số điện môi lớn và hệ số tản thấp. Các bộ cộng hưởng như vậy thường được sử dụng để cung cấp một tham chiếu tần số trong mạch dao động. Một bộ cộng hưởng điện môi không được che chở có thể được sử dụng làm ăng ten cộng hưởng điện môi (DRA).

Phim mỏng BST [ chỉnh sửa ]

Từ 2002 đến 2004, Phòng thí nghiệm nghiên cứu quân sự (ARL) đã tiến hành nghiên cứu về công nghệ màng mỏng. Barium strontium titanate (BST), một màng mỏng sắt điện, đã được nghiên cứu để chế tạo các thành phần tần số vô tuyến và vi sóng, như bộ dao động điều khiển điện áp, bộ lọc điều chỉnh và bộ dịch pha. ^[17]

Nghiên cứu này là một phần trong nỗ lực cung cấp cho Quân đội các vật liệu tương thích với lò vi sóng có thể điều chỉnh cao cho các thiết bị có thể điều chỉnh trường điện băng rộng, hoạt động ổn định ở nhiệt độ khắc nghiệt. ^[18] một yếu tố hỗ trợ màng mỏng cho các linh kiện điện tử. ^[19]

Trong một bài nghiên cứu năm 2004, các nhà nghiên cứu của ARL đã khám phá làm thế nào nồng độ nhỏ của chất khử chấp nhận có thể thay đổi đáng kể các tính chất của vật liệu sắt như BST. ^[20]

Các nhà nghiên cứu đã pha tạp màng mỏng BST bằng magiê, phân tích cấu trúc, cấu trúc vi mô, hình thái bề mặt và chất lượng cấu tạo màng / chất nền Kết quả tốt nhất. Các bộ phim BST pha tạp Mg cho thấy các đặc tính điện môi được cải thiện, dòng rò thấp và khả năng điều chỉnh tốt, khả năng sử dụng trong các thiết bị điều chỉnh vi sóng. ^[17]

Một số điện môi thực tế [ chỉnh sửa ] Vật liệu điện môi có thể là chất rắn, chất lỏng hoặc chất khí. Ngoài ra, độ chân không cao cũng có thể hữu ích, ^[21] gần như không mất điện môi mặc dù hằng số điện môi tương đối của nó chỉ là sự thống nhất.

Chất điện môi rắn có lẽ là chất điện môi được sử dụng phổ biến nhất trong kỹ thuật điện, và nhiều chất rắn là chất cách điện rất tốt. Một số ví dụ bao gồm sứ, thủy tinh và hầu hết các loại nhựa. Không khí, nitơ và lưu huỳnh hexafluoride là ba chất điện môi dạng khí được sử dụng phổ biến nhất.

• Các lớp phủ công nghiệp như parylene cung cấp một rào cản điện môi giữa chất nền và môi trường của nó.
• Dầu khoáng được sử dụng rộng rãi bên trong các máy biến thế điện như một chất điện môi lỏng và để làm mát. Các chất lỏng điện môi có hằng số điện môi cao hơn, chẳng hạn như dầu thầu dầu cấp điện, thường được sử dụng trong các tụ điện cao áp để giúp ngăn chặn phóng điện corona và tăng điện dung.
• Vì điện môi chống lại dòng điện, bề mặt của chất điện môi có thể giữ lại mắc kẹt phí điện quá mức. Điều này có thể xảy ra một cách tình cờ khi điện môi bị cọ xát (hiệu ứng điện áp). Điều này có thể hữu ích, như trong máy phát điện Van de Graaff hoặc điện di, hoặc nó có thể có khả năng phá hủy như trong trường hợp phóng tĩnh điện.
• Chất điện môi được xử lý đặc biệt, được gọi là electrets (không nên nhầm lẫn với ferroelectrics), có thể giữ lại thừa điện tích hoặc phân cực "đóng băng trong". Electrets có điện trường bán vĩnh cửu và là tĩnh điện tương đương với nam châm. Electrets có nhiều ứng dụng thực tế trong gia đình và công nghiệp.
• Một số điện môi có thể tạo ra sự khác biệt tiềm năng khi chịu áp lực cơ học, hoặc (tương đương) thay đổi hình dạng vật lý nếu điện áp bên ngoài được đặt trên vật liệu. Tài sản này được gọi là áp điện. Vật liệu áp điện là một loại khác của chất điện môi rất hữu ích.
• Một số tinh thể ion và chất điện môi polymer thể hiện một khoảnh khắc lưỡng cực tự phát, có thể đảo ngược bởi một điện trường được áp dụng bên ngoài. Hành vi này được gọi là hiệu ứng sắt điện. Những vật liệu này tương tự như cách các vật liệu sắt từ hoạt động trong một từ trường được áp dụng bên ngoài. Ferroelectric materials often have very high dielectric constants, making them quite useful for capacitors.

See also[edit]

References[edit]

1. ^ ^{a b c} Dielectric. Encyclopædia Britannica: "Dielectric, insulating material or a very poor conductor of electric current. When dielectrics are placed in an electric field, practically no current flows in them because, unlike metals, they have no loosely bound, or free, electrons that may drift through the material."
2. ^ Arthur R. von Hippel, in his seminal work, Dielectric Materials and Applicationsstated: "Dielectrics… are not a narrow class of so-called insulators, but the broad expanse of nonmetals considered from the standpoint of their interaction with electric, magnetic, or electromagnetic fields. Thus we are concerned with gases as well as with liquids and solids, and with the storage of electric and magnetic energy as well as its dissipation." (Technology Press of MIT and John Wiley, NY, 1954).
3. ^ Thoms, E.; Sippel, P.; et., al. (2017). "Dielectric study on mixtures of ionic liquids". Sci. Rep. arXiv:1703.05625. Bibcode:2017NatSR…7.7463T. doi:10.1038/s41598-017-07982-3.
4. ^ Belkin, A.; Bezryadin, A.; Hendren, L.; Hubler, A. (2017). "Recovery of Alumina Nanocapacitors after High Voltage Breakdown". Sci. Rep. Bibcode:2017NatSR…7..932B. doi:10.1038/s41598-017-01007-9.
5. ^ Daintith, J. (1994). Biographical Encyclopedia of Scientists. Báo chí CRC. tr. 943. ISBN 0-7503-0287-9.
6. ^ James, Frank A.J.L., editor. The Correspondence of Michael Faraday, Volume 3, 1841–1848, "Letter 1798, William Whewell to Faraday, p. 442". The Institution of Electrical Engineers, London, United Kingdom, 1996. ISBN 0-86341-250-5
7. ^ Microwave Engineering – R. S. Rao (Prof.). Retrieved 2013-11-08.
8. ^ Kao, Kwan Chi (2004). Dielectric Phenomena in Solids. London: Elsevier Academic Press. pp. 92–93. ISBN 0-12-396561-6.
9. ^ Debye, P. (1913), Ver. Deut. Vật lý. Gesell. 15, 777; reprinted 1954 in collected papers of Peter J.W. Debye. Interscience, New York
10. ^ Chiang, Y. et al. (1997) Physical CeramicsJohn Wiley & Sons, New York
11. ^ Kuhn, U.; Lüty, F. (1965). "Paraelectric heating and cooling with OH—dipoles in alkali halides". Solid State Communications. 3 (2): 31. Bibcode:1965SSCom…3…31K. doi:10.1016/0038-1098(65)90060-8.
12. ^ ^{a b c} Lee, Che-Hui; Orloff, Nathan D.; Birol, Turan; Zhu, Ye; Goian, Veronica; Rocas, Eduard; Haislmaier, Ryan; Vlahos, Eftihia; Mundy, Julia A.; Kourkoutis, Lena F.; Nie, Yuefeng; Biegalski, Michael D.; Zhang, Jingshu; Bernhagen, Margitta; Benedek, Nicole A.; Kim, Yongsam; Brock, Joel D.; Uecker, Reinhard; Xi, X. X.; Gopalan, Venkatraman; Nuzhnyy, Dmitry; Kamba, Stanislav; Muller, David A.; Takeuchi, Ichiro; Booth, James C.; Fennie, Craig J.; Schlom, Darrell G. (2013). "Self-correcting crystal may lead to the next generation of advanced communications". Nature. 502 (7472): 532. Bibcode:2013Natur.502..532L. doi:10.1038/nature12582. PMID 24132232.
13. ^ Lee, C. H.; Orloff, N. D.; Birol, T.; Zhu, Y.; Goian, V.; Rocas, E.; Haislmaier, R.; Vlahos, E.; Mundy, J. A.; Kourkoutis, L. F.; Nie, Y.; Biegalski, M. D.; Zhang, J.; Bernhagen, M.; Benedek, N. A.; Kim, Y.; Brock, J. D.; Uecker, R.; Xi, X. X.; Gopalan, V.; Nuzhnyy, D.; Kamba, S.; Muller, D. A.; Takeuchi, I.; Booth, J. C.; Fennie, C. J.; Schlom, D. G. (2013). "Exploiting dimensionality and defect mitigation to create tunable microwave dielectrics". Nature. 502 (7472): 532–536. Bibcode:2013Natur.502..532L. doi:10.1038/nature12582. hdl:2117/21213. PMID 24132232.
14. ^ Kong, L.B.; Li, S.; Zhang, T.S.; Zhai, J.W.; Boey, F.Y.C.; Ma, J. (2010-11-30). "Electrically tunable dielectric materials and strategies to improve their performances". Progress in Materials Science. 55 (8): 840–893. doi:10.1016/j.pmatsci.2010.04.004.
15. ^ Giere, A.; Zheng, Y.; Maune, H.; Sazegar, M.; Paul, F.; Zhou, X.; Binder, J. R.; Muller, S.; Jakoby, R. (2008). "Tunable dielectrics for microwave applications". 2008 17th IEEE International Symposium on the Applications of Ferroelectrics. tr. 1. doi:10.1109/ISAF.2008.4693753. ISBN 978-1-4244-2744-4.
16. ^ Müssig, Hans-Joachim. Semiconductor capacitor with praseodymium oxide as dielectricU.S. Patent 7,113,388 published 2003-11-06, issued 2004-10-18, assigned to IHP GmbH- Innovations for High Performance Microelectronics/Institute Fur Innovative Mikroelektronik
17. ^ ^{a b} "Novel tunable acceptor doped BST thin films for high quality tunable microwave devices". REVISTA MEXICANA DE FI´SICA.
18. ^ Nair, K. M.; Guo, Ruyan; Bhalla, Amar S.; Hirano, S.-I.; Suvorov, D. (2012-04-11). Developments in Dielectric Materials and Electronic Devices: Proceedings of the 106th Annual Meeting of The American Ceramic Society, Indianapolis, Indiana, USA 2004. John Wiley & Sons. ISBN 9781118408193.
19. ^ Nair, K. M.; Bhalla, Amar S.; Hirano, S.-I.; Suvorov, D.; Schwartz, Robert W.; Zhu, Wei (2012-04-11). Ceramic Materials and Multilayer Electronic Devices. John Wiley & Sons. ISBN 9781118406762.
20. ^ Cole, M. W.; Hubbard, C.; Ngo, E.; Ervin, M.; Wood, M.; Geyer, R. G. (July 2002). "Structure–property relationships in pure and acceptor-doped Ba1−xSrxTiO3 thin films for tunable microwave device applications". Journal of Applied Physics. 92 (1): 475–483. Bibcode:2002JAP….92..475C. doi:10.1063/1.1484231. ISSN 0021-8979.
21. ^ Lyon, David (2013). "Gap size dependence of the dielectric strength in nano vacuum gaps". IEEE Transactions on Dielectrics and Electrical Insulation. 20 (4). doi:10.1109/TDEI.2013.6571470.

Further reading[edit]

External links[edit]

Mỏ Westray là một mỏ than ở Plymouth, Nova Scotia, Canada. Westray được sở hữu và vận hành bởi Curragh Resources Incorporated (Curragh Inc.), công ty đã lấy tiền của chính phủ tỉnh và liên bang để mở mỏ và cung cấp than cho điện năng địa phương.

Mỏ khai trương vào tháng 9 năm 1991, nhưng đóng cửa 8 tháng sau đó khi đó là nơi xảy ra vụ nổ khí mêtan dưới lòng đất vào ngày 9 tháng 5 năm 1992, giết chết tất cả 26 thợ mỏ đang hoạt động dưới lòng đất vào thời điểm đó. Các nỗ lực kéo dài một tuần để giải cứu các thợ mỏ đã được truyền thông quốc gia theo dõi rộng rãi cho đến khi rõ ràng sẽ không có người sống sót.

Khoảng một tuần sau đó, chính phủ Nova Scotia đã ra lệnh điều tra công khai để xem xét nguyên nhân gây ra một trong những thảm họa khai thác nguy hiểm nhất ở Canada và công bố phát hiện vào cuối năm 1997. Báo cáo cho biết mỏ bị quản lý sai, an toàn của các thợ mỏ đã bị bỏ qua và sự giám sát kém của các nhà quản lý chính phủ đã dẫn đến thảm họa. Một vụ án hình sự chống lại hai nhà quản lý mỏ đã ra tòa vào giữa những năm 1990, nhưng cuối cùng đã bị vương miện từ bỏ vào năm 1998, vì dường như không thể có được một bản án nào. Curragh Resources đã phá sản vào năm 1993, một phần do thảm họa.

117 thợ mỏ đã thất nghiệp gần như ngay lập tức sau vụ nổ; họ đã được trả 12 tuần nghỉ việc sáu năm sau khi đóng cửa mỏ, nhưng chỉ khi chính quyền tỉnh bị áp lực can thiệp. Mỏ đã được tháo dỡ và niêm phong vĩnh viễn vào tháng 11 năm 1998.

Bối cảnh [ chỉnh sửa ]

Sau khi đóng cửa mỏ làm việc cuối cùng vào những năm 1970, hy vọng phục hưng khai thác mỏ của quận sung đã được hồi sinh với thông báo về một mỏ khai thác trong khu vực vào cuối những năm 1980. ^[1] Thời điểm này là hoàn hảo, về mặt chính trị, vì khu vực này đã bầu ra một nhà lãnh đạo non trẻ của phe đối lập liên bang, Brian Mulroney, trong một cuộc bầu cử năm 1983 tại Central Nova. ^[2] Sau cuộc bầu cử liên bang Chính phủ lãnh đạo bảo thủ, Elmer MacKay trở thành một người nặng ký chính trị Tory trong việc cưỡi ngựa. ^[3] Ở địa phương, khu vực này cũng là nhà của thủ tướng bảo thủ Donald Cameron. ^[3] Tiền đã được cung cấp cho công ty Curragh Resources của Toronto. 19659012] Bốn phễu than CN Westray hướng về phía tây qua Winnipeg, MB.